Параметры торможения

Для того чтобы убедиться в этом на примере идеального газа, перейдем в равенстве (100) от параметров потока к параметрам торможения, используя очевидное соотношение [c.49]

Особенностью механического сопла является то, что параметры торможения проходят в его критическом сечении через минимум. В самом деле, уравнение теплосодержания для механического сопла можно записать следующим образом [c.205]

Рис. 5.13. Зависимость параметров торможения от числа Мг в механическом сопле при Ml = 0,1 /с = 1,4

Выведем формулы для параметров торможения в тепловом сопле. Эти формулы приобретают более простой вид, если в них [c.210]

Выше были установлены количественные соотношения менаду давлением, плотностью, температурой и приведенной скоростью газового потока, а также параметрами торможения для некоторых течений газа. Эти уравнения содержат параметры газа, в частности приведенную скорость X, в высоких и дробных степенях, поэтому преобразование их, получение явных зависимостей между параметрами в общем виде и решение численных задач часто представляют значительные трудности. Вместе о тем, рассматривая различные уравнения газового потока, выведенные, например, в 4 гл. I и 4 гл. V, можно заметить, что величина приведенной скорости X входит в них в виде нескольких часто встречающихся комбинаций или выражений, которые получили название газодинамических функций. Этим функциям присвоены сокращенные обозначения, и значения их в зависимости от величины % и показателя адиабаты к вычислены и сведены в таблицы. [c.233]

В потоке, параметрами торможения и приведенной скоростью газа. В 3 гл. I путем преобразования уравнения теплосодержания была получена формула (42) [c.234]

Располагая графиками или таблицами, в которых для каждого значения X приведены значения функций я (Я), е( ), т(Х), можно быстро определять параметры торможения по параметрам в потоке и наоборот. Такие таблицы для значений к = 1,40 и 1,33 приведены на с. 569—586. Имеются (с. 587, 588) вспомогательные графики, которыми можно пользоваться вместо таблиц, если не требуется высокая точность вычислений. [c.235]

Рассмотрим далее две газодинамические функции, которые используются в уравнениях неразрывности потока. Подставим в выражение секундного расхода газа G = pwF через сечение площади F соотношения, выражающие плотность газа р и скорость потока W через параметры торможения р и Г и приведенную скорость X [c.236]

ЛИШЬ осевую составляющую скорости. Это, однако, не так, поскольку при заданных параметрах торможения значения температуры, статического давления, плотности газа будут зависеть также от величины окружной (радиальной) составляющей скорости изменения последней будут влиять на значение расхода и импульса потока. Дело в том, что, согласно уравнению энергии и полученным из него соотношениям (101)—(103), связь между параметрами в потоке и параметрами торможения определяется изменением абсолютной скорости (или приведенной скорости, вычисленной по абсолютной скорости и полной температуре торможения), независимо от угла, составляемого скоростью с осью. [c.254]

Покажем, как обобщить полученные выше соотношения на случай движения с тангенциальной (радиальной) составляющей скорости. Рассмотрим одномерный поток газа с параметрами торможения р и Т и абсолютной скоростью w, составляющей угол а с осью течения. Секундный расход газа через поперечное сечение площади F, перпендикулярное оси, равен [c.254]

Простейшие функции, которые выражают связь между параметрами газа в потоке и параметрами торможения [c.257]

Используя основные соотношения между параметрами торможения и статическими параметрами, получим [c.357]

Переходя к параметрам торможения, получаем [c.506]

Эксперименты показывают, что для каждого эжектора при заданных начальных параметрах торможения газов имеется некоторое максимальное значение коэффициента эжекции п и соответствующие ему максимально возможные значения расхода в скорости эжектируемого газа. Никаким снижением давления на выходе из эжектора не удается превысить эти предельные значения. Явление это напоминает работу сопла Лаваля на режимах, когда в минимальном сечении его достигнута скорость звука скорости газа во всех сечениях дозвуковой части при этом принимают предельно возможные значения и не зависят от давления на выходе из сопла. [c.518]

ПАРАМЕТРЫ ТОРМОЖЕНИЯ И КРИТИЧЕСКАЯ [c.415]

Здесь ао и То — соответственно скорость звука и температура в точке торможения. Им соответствуют некоторые давление и плотность ро. Величины а , То, ро, Ро, называемые параметрами торможения, являются константами данного газового потока. Но не обязательно им приписывать смысл параметров газа в некоторой точке торможения, ибо таковой в данном потоке может и не быть. Параметры торможения можно понимать как расчетные параметры, которые мы получили бы, если бы данный поток полностью затормозили без необратимых преобразований механической энергии. Особую роль играет температура торможения То,, поскольку, как это следует из уравнения (11.26), она определяет полную энергию данного газового потока. [c.415]

Критической скорости соответствуют критические параметры Т, = 2To/ k + 1), р, р,, которые, как и параметры торможения, постоянны для всего потока. [c.416]

Покажем, что отношение любого параметра газового потока к соответствующему параметру торможения определяется только числом Маха. Из выражения (11.25) имеем [c.416]

Учитывая, что параметры торможения постоянны для всех точек данного потока газа, из формул (11.29)—(11.38) нетрудно получить отношения параметров для двух (индексы 1 и 2) произвольных точек данного потока [c.417]

Рассмотрим истечение газа из резервуара через сужающееся сопло (рис. 11.3). Размеры резервуара будем считать настолько большими по сравнению с размером отверстия, что скорость жидкости в резервуаре можно считать равной нулю. Если конфигурация сопла выбрана надлежащим образом, то распределение скоростей на срезе сопла будет практически равномерным. Обозначим через ро, Гр значения параметров газа внутри резервуара они, очевидно, будут являться параметрами торможения. Давление во внешней среде и на срезе сопла обозначим через pi, параметры газа в сечении 1-1 через Ui, Pj, Tj, площадь выходного отверстия сопла через S. [c.421]

Элементарный расчет сопла Лаваля заключается в определении его основных размеров по заданному расходу, параметрам торможения и значению скорости на срезе сопла. [c.429]

ПАРАМЕТРЫ ТОРМОЖЕНИЯ И КРИТИЧЕСКАЯ СКОРОСТЬ. [c.437]

Здесь йо и Го — соответственно скорость звука и температура в точке торможения. Им соответствуют некоторые давление рд и плотность Ро. Величины йд, Тд, рдИ рд, называемые параметрами торможения, служат константами данного газового потока. Но не обязательно им приписывать смысл параметров газа в некоторой точке торможения, ибо таковой в данном потоке может [c.437]

Р > Р > которые, как и параметры торможения. [c.439]

Изэнтропические формулы (10-29)—(10-32) или (10-35)—(10-38) применяются для разнообразных газодинамических расчетов и теоретических выводов. При пользовании этими формулами нельзя упускать из виду, что их вывод существенно опирается на предположение о постоянстве параметров торможения для всего потока. Это условие, как было показано выше, строго выполняется для [c.441]

Здесь рассматриваются течения газа без подвода к нему внешней механической энергии. В более общем случае для постоянства параметров торможения необходима энергетическая изолированность потока газа. [c.442]

Параметры торможения газа 337 Переменная Жуковского 274 Плотность распределения массовых сил 62 [c.458]

Напишите зависимости, устанавливающие связь между статическими параметрами, параметрами торможения и относительной скоростью X движения газа, используя известные газодинамические функции вида р р = [1 + к— [c.78]

Какая имеется связь между относительными скоростями 1 и соответствующими значениями давлений, плотностей и температур двух потоков с одинаковыми параметрами торможения [c.78]

Отсюда в соответствии с условием, что для обоих потоков параметры торможения одинаковы, находим [c.92]

Отношение Ро /р д можно найти, используя уравнение состояния для параметров торможения в точках А в В [c.113]

Пусть имеется большая емкость, лз которой через канал характерные размеры сечения которого много меньше характерного размера емкости) истекает двухфазная жидкость. Внутри емкости реализуются параметры торможения, отмеченные индексом [c.276]

Расчет большого класса задач гидроаэродинамики одномерных установившихся изэнтро-иических течений несжимаемой и сжимаемой жидкости основан на использовании уравнения Бернулли. Исследование течений сжимаемого газа имеет важное практическое значение, так как позволяет ввести ряд параметров, характеризующих движение газа (параметры торможения, критические параметры, максимальная скорость и др.), а также установить связь между различными параметрами течения и формой струи или канала. На основании уравнения Бернулли получен широкий набор газодинамических соотношений (функций), составляющих основной математический аппарат, используемый при расчетах изэнтропических течений газа. [c.74]

Параметры тормоя ения будем сч1гтать не меляющимпся во времени, что обеспечивается больгаимн размерами емкости по сравнению с и что является необходимым условием стационарности истечения. При фиксированных параметрах торможения в зависимости от давления (противодавления) н пространстве, куда истекает двухфазная жидкость, будут реализовываться разные расходы тПц. Ограничимся адиабат](ческими процессами истечения [c.276]

При этом кривые, лежащие выше сепаратрисы (линии 1 ш 2), соответствуют режимам с расходами, меньшими (такие режимы называются докрити-ческими), а кривые, лежащие ниже сепаратрисы (линии 4 и 5, для которых т > т ), соответствуют физически нереали-зующнмся течениям типа опрокинутых волн (см. 4 гл. 4 и 4 гл. 6) для данного канала с заданиымн параметрами торможения. [c.283]

Сборник задач по гидравлике и газодинамике для нефтяных вузов (1990) -- [ c.170 ]

Теоретические основы теплотехники Теплотехнический эксперимент Книга2 (2001) -- [ c.61 ]

Газовая динамика (1988) -- [ c.50 ]

Пневматические приводы (1969) -- [ c.261 , c.264 , c.267 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...