Толща оптическая

Важной оптической характеристикой стекла является его спектральное пропускание. При прохождении излучения через границу раздела сред и их толщин имеют место потери в виде отражения части потока на преломляющих поверхностях, поглощения части потока на отражающих поверхностях, поглощения и светорассеяния в толще оптической среды. Эти потери оцениваются коэффициентами отражения р , поглощения и светорассеяния [c.507]

При изготовлении голограмм используют лазерный свет с высокой степенью когерентности. Поэтому даже небольшие дефекты на поверхности и в толще оптических сред, вызывающие рассеяние света, а также переотражения на границах оптических сред приводят к интерференционным помехам в виде темных и светлых пятен различной формы и размеров. Поэтому к оптике, работающей в когерентном свете, предъявляют более высокие требования, чем к оптике, используемой при обычном некогерентном свете. [c.127]

Толща оптическая 49, 78, 177, 179, 203 Толщина рассеивающего слоя 181 Тропопауза 91 Тропосфера 91 [c.252]

Преломленная часть потока излучения проходит сквозь толщу оптически однородной среды и, как уже указывалось, частично поглощается и рассеивается этой средой. [c.121]

Поскольку ультразвуковые пучки могут распространяться и в средах, которые для света непрозрачны, то это позволяет использовать их для исследования оптически непрозрачных тел, например металлов. Рентгеновское излучение может просвечивать металлы лишь на небольшой глубине, тогда как ультразвук позволяет исследовать более чем 10-метровую толщу металла. Ультразвуковая дефектоскопия металлов была впервые разработана советским физиком С. Я. Соколовым (1927). [c.244]

Из сказанного следует, что при очень низком давлении, когда ударное расширение практически отсутствует, но толща поглощающего газа взята настолько большой, что оптическая плотность в центре линии v- l велика, края линии поглощения определяются исключительно естественным затуханием. Измеряя значения на краях линии при сильном поглощении, можно найти коэффициент затухания Для резонансной [c.515]

Поскольку пучок лучей / дважды проходит пластинку А ВСЕ, то для выравнивания оптической длины хода лучей в обоих пучках соответствующий клин выполнен толще. [c.132]

ОПТИЧЕСКАЯ ТОЛЩИНА (оптическая толща) слоя т — безразмерная величина, характеризующая ослабление оптич. излучения в среде за счёт поглощения и рассеяния. Для оптически однородного слоя толщиной i О. т. т = ei, где е — объёмный ослабления [c.443]

Требования к спектральному и пространственному разрешениям в значительной степени зависят от типа наблюдаемых источников. У компактных источников некоторых типов (например, белых карликов) и источников с большой оптической толщей [c.290]

Голографические оптические элементы мы рассматриваем лишь на основе фазовых голограмм, поскольку только фазовые голограммы обладают требуемой высокой дифракционной эффективностью и(или) малыми потерями света. Представляют интерес два типа фазовых голограмм толстые, или объемные, фазовые голограммы (отражательные и пропускающие) и тонкие, или поверхностные. Объемные голограммы записываются в виде модуляции показателя преломления в толще регистрирующей среды. Поверхностные голограммы регистрируются как поверхностный рельеф материала. [c.639]

Попробуем применить теперь изложенные выше идеи к случаю оптического изображения. На первый взгляд кажется очень трудным подойти к определению количества информации, содержащ,ейся в изображении. Оптическое изображение действительно может передать всякого рода информацию об объекте его форму, размеры, цвет, иногда его оптическую толщ,ину (в случае фазового контраста). С другой стороны, очевидно, что в оптическом изображении должно иметь место значительная избыточность кода в частности, это касается передачи цвета чащ,е всего листья зеленые, небо голубое и т. д. (кроме случая, когда речь идет о современной живописи...). [c.210]

Прозрачность канала интенсивного светового пучка в облаке в значительной степени определяется ветровым режимом на трассе распространения. Поле скоростей, являясь случайно-неоднородным в пространстве и изменчивым во времени, приводит к флуктуациям плотности световой энергии, поступающей в локальный объем турбулентной среды. Это является источником изменений оптической толщи и прозрачности среды. [c.101]

В [19] систематизированы результаты экспериментальных исследований по прохождению излучения в испаряющемся искусственном тумане при широком изменении как параметров среды (оптическая толща, скорость движения, температура, микроструктура аэрозоля), так и излучения (мощности, интенсивности, геометрической расходимости). Интенсивность излучения непрерывных С02-лазеров, используемых в экспериментах, менялась в разных опытах от 15 до 2500 Вт-см 2. Диаметр пучка составлял [c.103]

Рис. 4.1. Зависимость просветленной оптической толщи водного тумана Ат от начальной то при различных условиях взаимодействия мощного излучения СО2-лазера (>.= 10,6 мкм) с аэрозолем.

На рис. 4.11 приведены экспериментальные результаты [47], иллюстрирующие изменение оптической толщи искусственного тумана Ат= (то — т)/то (то—невозмущенное значение) на длине волны л = 0,63 мкм от плотности энергии в импульсе воздействующего С02-лазера для различных типов водных аэрозолей. Длительность импульсов лазера по половине интенсивности состав- [c.122]

Для интенсивности излучения в аэрозоле следует /ю,б = = (—Tiv), где — нелинейная оптическая толща, удовлет- [c.131]

На рис. 4.21 приведена зависимость прозрачности водного аэрозоля Гю,б от оптической толщи то при различных значениях [c.132]

Рис. 4.21. Влияние оптической толщи на прозрачность (л=10,6 мкм) зоны просветления мелкокапельного тумана в режиме взрыва частиц при различных значениях Wq.

Рис. 4.28. Динамика оптической ТОЛЩИ воспламеняющегося сажистого аэрозоля т (кривые 1 м 2) п угловой расходимости зондирующего излучения 0 (кривые и 4) в канале пучка мощного Nd-лазера (/и 1 мс и v=l,06 мкм).

На рис. 6.8 приведены расчетные зависимости отношения б=А7(о) )/А/о от Г2 и предельно обнаруживаемой оптической толщи селективного поглощения атмосферной трассы Ттш = = 2ag(Wk)z от параметра б в лазере с однородно-уширенным контуром линии усиления у yk Отрицательные значения пара- [c.212]

Настройка полосы генерации на фиксированные линии осуществляется с использованием экспериментального калибровочного графика температурной зависимости и системы отображения спектра генерации на экране дисплея. На кольцевых интерферо-граммах контура полосы генерации наблюдалось выжигание спектра на линии поглощения за счет сверхвысокой спектральной чувствительности лидара. Максимальная спектральная чувствительность к обнаружению селективного поглощения атмосферной трассы на линиях О2 и Н2О по величине оптической толщи и в приведенном эксперименте достигала примерно 10 . [c.217]

При определении требуемого количества бактерицидной энергии необходимо учитывать ее поглощение при прохождении потока лучей через слой воды. Интенсивность потока лучистой энергии в толще поглощающего оптически однородного вещества (в мкВт/см ) изменяется по закону Ламберта—Бугера [c.332]

Как известно [1 2], оптическая схема электронного микроскопа просвечивающего типа аналогична схеме обычного светового микроскопа (фиг. 1,а) конденсорная линза освещает узким пучком электронов объект, изображение которого с помощью двух электронных линз — объективной и проекционной — в увеличенном масщтабе переносится на конечный экран. Проходя через объект, расположенный вблизи апертурной диафрагмы объективной линзы, электроны взаимодействуют с атомалш объекта и отклоняются от первоначального направления падения пучка, т. е. рассеиваются , При этом у части электронов скорость меняется только по направлению, не меняясь по величине, что соответствует упругому рассеиванию. Скорость другой части электронов меняется и по направлению, и по величине, при этом часть энергии электронов затрачивается на возбуждение и ионизацию атомных электронов в объекте. Вследствие этого электроны, пройдя через объект, после рассеяния в нем имеют вид расходящегося пучка. При этом электроны, рассеянные на угол, больший апертурного угла объективно линзы, определяемого диаметром апертурной диафрагмы и ее геометрическим положением, поглощаются в толще материала этой диафрагмы, и в дальнейшем в формировании изображения, возникающего на экране электронного микроскопа, принимает участие только та часть рассеянных электронов, которая прошла через диафрагму (фиг. 1,6). [c.5]

Считается, что справедливы следующие условия 1) пространственный масштаб изменения поля скорости ветра Lv значительно превышает масштаб экстинкции пучка Lext (размера области, где происходит существенная перестройка нелинейной оптической толщи) L >>Lext 2) учитываются лишь наиболее крупномасштабные флуктуации искорости ветра, вариации которых на поперечном масштабе пучка незначительны 3) выполняется гипотеза замороженности , позволяющая не учитывать временные флуктуации скорости ветра 4) реализуется режим слабых флуктуаций оптической толщи и прозрачности среды 5) флуктуации скорости ветра являются гауссовыми. [c.102]

Рис. 4.11. Экспериментальная заЕИ1си-мость изменения оптической толщи искусственного тумана Лт/то на длине волны Л —0,63 мкм от плотности энергии в импульсе воздействующего излучения.

Условие измерения локальных оптических характеристик аэрозолей требует наличия малой оптической толщи тумана для излучения СОг-лазера. Это обстоятельство обеспечивает квазиодно- [c.122]

Данные, иллюстрирующие динамику оптической толщи аэрозоля при воздействии излучения лазера на стекло с неодимом, представ-лены на рис. 4.28 (кривые 1 и 2). Огибающая лазерного импульса имеет максимум при / 0,6Ч-0,7 мс. Из рисунка видно, что спустя 0,1—0,2 мс с начала воздействия возникает эффект замутнения аэрозоля, в 4—5 раз превышающий по величине начальную оптическую толщину аэрозоля (то 0,2). Через 1,5—2 мс эффект замутнения сменяется частичным просветлением мутной среды для зондирующего излучения. Релаксация оптических свойств канала происходила через несколько десятков миллисекунд. [c.149]

Рис. 4.29. Зависимость оптической толщи наибольшего за- 0,6 мутнения аэрозоля из частиц сажи для зондирующего пучка от падающей плотности энер-ГИИ излучения миллисекунд- ного импульса Nd-лазера в атмосфере азота (97 % N2,

На рис. 4.29 приведены данные [31] по максимальному возрастанию в течение лазерного импульса оптической толщи аэрозоля из частиц сажи в зависимости от падающей плотности энергии излучения в диапазоне 0—12 Дж-см в нейтральной атмосфере азота (точки У) и в воздухе (точки 2 и 3), Видно, что реакция горения частиц приводит к некоторой компенсации (на величину Ато —0,l- 0,2) эффекта замутнения аэродисперсной среды. [c.150]

Рис. 6.9. Зависимость спектральной чувствительности гетеродинного ЛП-лидара на основе перерастраиваемого по переходам СОг-лазера низкого давления от оптической толщи селективного поглощения на трассе.

Модальный (наивероятнейший) радиус функции распределения частиц по размерам в тумане, получаемом выпариванием воды, составил 3 — 5 мкм. Оптическая толща аэрозоля в поле зрения приемника излучения То составляла примерно 0,06 МГц. [c.231]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...