Полоса неустойчивости

Заметим только, что в данном случае полоса (7.5) является полосой неустойчивости всякая интегральная кривая Г=7 (ср) уравнения (7.2) движения машинного агрегата, вышедшая из полосы (7.5) при некотором значении угла поворота ср звена нри-ведения, никогда уже не войдет в нее при своем течении вправо. [c.258]

Для полосы устойчивости это утверждение было доказано в гл. I (теорема 1.6) для полосы неустойчивости доказательство приводится в следующем пункте данного параграфа. [c.259]

Взаимное поведение энергетических режимов движения машинного агрегата в полосе устойчивости может быть исследовано методами, изложенными в гл. I. Поэтому кратко остановимся лишь на поведении решений уравнения (7.2) в полосе неустойчивости. [c.260]

Предположим, что (7.7) является полосой неустойчивости с номером i (1 i л). Тогда всякий энергетический режим Т=Т ( f.), определенный начальными условиями Т (tpo) = o> где [c.260]

Если полоса неустойчивости не содержит точек экстремалей приведенного момента М ((р, Т) всех действующих сил, то крутизна Af (ф, Т) момента М (f, Т), очевидно, будет в ней положительной М ((f, Т) > 0. [c.260]

Легко показать, что в данном случае расстояние между двумя любыми энергетическими режимами Г=Г1 (ф) и T=T if) возрастает по мере роста угла поворота <р звена приведения по меньшей мере до тех пор, пока они одновременно находятся в полосе неустойчивости. Это утверждение является простым следствием теоремы 7.2. Его можно проверить и непосредственно. [c.260]

Для наиболее типичных режимов движения крутизна М (ср, Т) приведенного момента М (ф, Т) всех действующих сил в полосе неустойчивости оказывается ограниченной сверху и снизу некоторыми положительными константами [c.260]

Из предыдущего следует, что при своем течении вправо оно, уклоняясь от решения Т=Т > (ф), рано или поздно, при некотором значении угла поворота ср звена приведения, покинет полосу неустойчивости (рис. 7.6). [c.261]

Если при этом (ipo) Го т ), то решение Г=Г (ср), отклоняясь от решения Г=Д (ф), выйдет из полосы неустойчивости через ее верхнюю границу. Дальнейшее движение машинного агрегата будет сопровождаться притоком кинетической энергии Г=Г (ф) по меньшей мере до тех пор, пока интегральная кривая Г= Г (ср) не встретит следующую по порядку уже устойчивую ветвь Г=т (ф) инерциальной кривой. [c.261]

Наоборот, при т(0 Го < (сро) решение Г=Г (tp), отклоняясь от решения Т=Т > (tp), выйдет из полосы неустойчивости через ее нижнюю границу. Движение машинного агрегата в даль- [c.261]

Остался нерассмотренным еще один логически возможный случай, когда последняя из полос (7.7) с номером i = n является полосой неустойчивости. [c.263]

На основании результатов предыдущего параграфа всякий энергетический режим Т=Т (tf), отличный от периодического и имеющий точки, общие с одной из полос неустойчивости, при своем течении вправо будет уклоняться от соответствующего неустойчивого предельного режима и рано или поздно покинет полосу неустойчивости. [c.265]

Первая из них будет полосой неустойчивости всякая интегральная кривая уравнения движения (8.11) машинного агрегата, вышедшая из этой полосы, при дальнейшем своем течении вправо никогда уже не сможет вернуться в эту полосу. [c.282]

При условии (8.20) разделения полос (8.22) существуют абсолютно продолжаемые решения уравнения (8.11) движения звена приведения машинного агрегата [19]. По меньшей мере одно из них, (й= (о (t), целиком содержится в полосе неустойчивости точно так же, по меньшей мере одно из них, и>= ш (t), содержится целиком в полосе устойчивости. [c.282]

Можно показать [19], что в полосе неустойчивости т ,, [c.307]

Таким образом, при растяжении полосы неустойчивости не возникает. Она возникает при сжатии выше значения [c.203]

Дальнейшее уточнение теории развития модуляционной неустойчивости проведено авторами [30], которые учли влияние дисперсии нелинейности на границы спектральной полосы неустойчивости. Данные численных экспериментов, позволяющие проследить динамику процесса на суш,ественно нелинейных стадиях, приведены в [46]. Глубокий теоретический анализ решений нелинейного уравнения Шредингера с периодическими начальными условиями дан в [47]. [c.219]

Всегда есть полоса неустойчивых частот, которая не зависит от ограниченности пучка [c.56]

При 1 < К < 1 + (рис. 87, б) кроме областей резонансного возбуждения появляется основная полоса неустойчивости, прилегающая к оси г=0 (сама линия г=0 принадлежит области неустойчивости). Верхняя граница этой области при [c.246]

Численный метод позволяет определить зависимость критического числа Рэлея от параметров модуляции. На рис. 88 представлен пример расчета, дающий зависимость критического значения приведенного числа Рэлея Н от безразмерной амплитуды модуляции Т1 при фиксированных со и п ((о=1, п=3,67). В пределах основной полосы неустойчивости критическое число К возрастает с увеличением т], т. е. имеет место стабилизация. При достаточно больших Т1 (для указанных значений со и п при г > 2,7) неустойчивость связана с резонансным параметрическим возбуждением. [c.248]

За пределами основной полосы (т] > Л ) минимальное критическое число Rm сложным образом зависит от г. Эта зависимость определяется минимизацией по k пороговых значений R/ на границах резонансных полос неустойчивости. Расчеты показывают, что в области резонансных полос устойчивость с ростом ц, в общем, понижается. [c.250]

Следует подчеркнуть, что расчет справедлив при малых амплитудах модуляции поэтому речь идет лишь об основной полосе неустойчивости. Возбуждение резонансных полос требует конечных амплитуд ( 34). [c.260]

Рис. 99, Характеристики надкритических колебаний в основной полосе Неустойчивости в зависимости от амплитуды модуляции ( 2=20) а) —среднее значение функции тока-ф, б) —амплитуда

Изменение характеристик стационарных колебаний внутри основной полосы неустойчивости изображена на рис. 99 (частота модуляции фиксирована). При т]- -0 колебания непрерывно переходят в движения постоянной интенсивности амплитуда б1 ) обращается в нуль, а средняя интенсивность а ) стремится к стационарному значению, соответствующему постоянной внешней силе. По мере приближения к границе области неустойчивости обе характеристики обращаются в нуль по корневому закону. [c.264]

Следует подчеркнуть отличие в постановке обсуждаемой задачи от задачи работы (см. конец предыдущего параграфа). В [ ] изучалось влияние слабых модуляций температуры на границу основной полосы неустойчивости. Теперь же имеется в виду случай, когда средней разности температур нет, и потому основная полоса неустойчивости отсутствует. Исследуются резонансные области метод малого параметра, использованный в [ ], в данном случае неприменим. [c.265]

Пусть ш= О) (i) — решение уравнения (8.11) движения звена приведения, определяемое начальными условиями ш( ц)=и) , где О о <С % ( о)- Для всех значений времени t оно будет течь ниже абсолютно продолжаемого решения u)= t), 6 Ej, и рано или поздно выйдет из полосы неусто11Чивости через ее нижнюю границу (если оно вообще имело точки, общие с полосой неустойчивости). Это решение <и= о) t) не может быть безгранично продолжаемым вправо при дальнейшем своем течении, монотонно убывая, оно в некоторый момент времени обратится в нуль, ш ( )=0. С механической точки зрения этот факт объясняется тем, что соотношение между приведенными моментами движущих сил и сил сопротивления М р в области 0 iff El, таково, что начальной угловой скоро- [c.291]

Излучение подавляющего большинства 3. за всё время их наблюдении (за время существования астрономии как науки) практическн неизменно. Наряду с ними существуют отд. группы 3., излучение к-рых переменно (см. Переменные звёзды). Наиб, известны переменные (пульсирующие) 3. из т. н. полосы неустойчивости па диаграмме Горцшпрупга — Ресселла [c.69]

В месте пересечения полосы неустойчивости с горизонтальной ветвью располагаются пульсирующие 3. типа RR Лиры (с периодом ок. 12 ч), б Щита (с периодом в нсск. часов), не пересечении с последовательностью вырожденных карликов — 3. типа ZZ Кита (с периодом ок. минуты). Существуют ещё неск. классов периодич. и квазипериодич. переменных 3. Переменность нек-рых 3. сводится к непериодически повторяющимся вспышкам (см. Вспыхивающие авё. ды). С уменьтпением амплитуды переменности блеска число переменных 3. быстро увеличивается. [c.69]

При традиционном описании процесса пластической деформации исходят из того, что существующие в кристаллах системы скольжения позволяют обеспечить его формирование без разрушения сплошности. В.Е. Паниным и др. [11] было доказано, что пластическое течение происходит одновременно на нескольких уровнях, причем трансляция на одном уровне обязательно сопровождается поворотом на более высоком уровне, и наоборот. Принципиально важным в этом подходе является то, что любое нарушение структуры кристалла при подводе к нему внешней энергии рассматривается с позиции самоорганизации локальных структур, обусловленной энтропийными эффектами. Вторичные структуры, формирующиеся в деформируемом кристалле при достижении необходимого уровня возбуждения, представляют совокупность локальных структур - от дефектов типа точечных или линейных до аморфного состояния, возникающего при высокой плотности дефектов. Таким образом, при анализе пластической деформации кристаллов необходимо учитывать кооперативное взаимодействие трансляции, ответственной за изменение формы (дисторсии), и ротации, ответственной за изменение объема (дилатации). При этом важную роль в распространении скольжения играют границы зерен. Эволюция скольжения включает образование полос скольжения на начальных этапах пластической деформации, которые потом трансформируются в полосы микроскопического сдвига, что приводит к возникновению зоны локализованной макропластической деформации, проходящей через весь объем. Переход от одного масштабного уровня (микрополосы) к другому (макротюлосы) являет собой неустойчивость пластической деформации, предопределяющую шейко-образование. Он характеризуется тем, что шменяются элементарные носители деформации - дислокации сменяются дисклинациями. Дисклинации являются более энергоемкими дефектами, чем дислокации, что позволяет системе про- [c.241]

Полученные данные свидетельствовали о структурно-ориентационной неустойчивости мезоструктуры в поле приложенных внешних сил. и выявляемые полосы с мелкими зернами оказывали на критическое состояние материала при переходе от мезо- к макроскопическому масштабу. Они оказывались предвестником образования ые-сплошностей, способных насквозь пересечь деформируемую листовую заготовку. Установлено, что управляющим параметром в использованной термомеханической обработке являлось критическое обжатие, связанное с де юрмационными возможностями сплава. [c.31]

Смотреть страницы где упоминается термин Полоса неустойчивости : [c.260] [c.260] [c.261] [c.261] [c.262] [c.266] [c.288] [c.288] [c.291] [c.183] [c.115] [c.248] [c.250] [c.255] [c.262] [c.200] [c.329] [c.256] [c.302] [c.218] [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...