Нейтронные сечения

При резонансном значении энергии S = налетающего нейтрона сечение достигает максимального значения [c.277]

В табл. 40.6 представлены сечения делений ядер при облучении тепловыми нейтронами. С ростом энергии нейтронов сечения деления хорошо делящихся ядер таких как Pu сначала спадают, испы- [c.1091]

Рис. 41.3. Схема взаимосвязи нейтронных сечений [26]

Магические ядра имеют большое число изотопов и изотонов. Ядра с магическим N сравнительно слабо поглощают нейтроны. Сечение захвата нейтрона с энергией порядка 1 МэВ при N = 50, 82, 126 меньше на 1—2 порядка, чем на ядрах с близкими значениями N. Наконец, дважды магические ядра характеризуются повышенной твердостью первые возбужденные состояния у них лежат на 1—2 МэВ выше, чем у соседних ядер. [c.44]

Параллельно радиационному захвату, конечно, обязательно происходит и упругое рассеяние нейтронов. Сечение упругого рассеяния в окрестности резонанса имеет в соответствии с (4.43) вид [c.140]

Таким образом, измерения нейтронных сечений с низким разрешением по энергиям приводят к усреднению по резонансам и дают непосредственную информацию о величине Гп/D, которая называется силовой функцией. Вместо силовой функции иногда вводят коэффициент прилипания = 2я (f /D). Полное усредненное сечение Ot тогда можно записать в виде [c.142]

Нейтроны с энергиями от 0,5 эВ до 1 кэВ называют резонансными, потому что в этой области для средних и тяжелых ядер полное нейтронное сечение довольно велико и график его зависимости от энергии представляет собой густой частокол острых резонансов (рис. 10.2). [c.533]

Сравним цепные реакции деления на тепловых и быстрых нейтронах. У тепловых нейтронов сечения захвата велики и сильно [c.570]

Для высокотемпературных реакторов особенно важны нейтронные сечения ядер химических элементов высокоогнеупорных материалов. [c.66]

Рис. 2. Схемы экспериментов для измерения нейтронных сечений а — полного, б — парциальных.

Полное нейтронное сечение [c.276]

Полное нейтронное сечение помимо Стс содержит сечение т. н. потенциального рассеяния Оп = 4лЛ , слабо зависящее от энергии нейтронов. Величина Л примерно равна радиусу ядра Л = ГрА (гр — 1,3х ХЮ" см — размер нуклона), но на плавную зависимость от А накладываются периодич. отклонения, объясняемые в рамках оптической модели ядра. [c.277]

Термин резонансные нейтроны обусловлен наличием резонансных максимумов (нейтронных резонансов) в энергетич. зависимости эффективных сечений о(/ ) взаимодействия нейтронов с веществом. Исследования с резонансными нейтронами дают возможность изучать спектры возбуждений ядер (см. Нейтронная спектроскопия). В области энергии промежуточных нейтронов резонансная структура нейтронных сечений сглаживается из-за перекрытия соседних резонансов, количество к-рых быстро увеличивается с ростом энергии возбуждения ядра. При энергии нейтрона меньше первого резонансного уровня сечение всех ядерных реакций обратно пропорционально скорости нейтрона ( закон l/v ). [c.278]

Здесь Г — полная ширина нейтронного резонанса, Fj), Г., — нейтронная и радиац. ширины нейтронного резонанса, — кинетич. энергия нейтрона в максимуме резонанса. X, — длина волны нейтрона, g — т. н. спиновый фактор, зависящий от спиновых состояний исходного и составного ядер. Для тепловых нейтронов Р. 3. обусловлен вкладом ближайших состояний составного ядра, в т. ч. состояний с энергией меньше энергии связи нейтрона. Сечение Р. з. тепловых нейтронов [c.207]

При очень малых энергиях нейтрона сечение захвата пропорционально т. е. Обратно пропорционально скорости нейтрона. Поэтому вероятность захвата (в единицу времени) медленных нейтронов протонами не зависит от скорости нейтронов (а также и от скорости протонов) Для тепловых нейтронов с энергией 0,025 eV мы получим согласно [c.106]

Если 0 = 0, то величина tj будет вещественной. В этом случае мы имеем чисто упругое рассеяние нейтронов. Сечение рассеяния о, связано с фазой т] соотношением [c.175]

В этих условиях амплитуда рассеяния заряженных частиц только фазой отличается от амплитуды рассеяния нейтронов. Сечение рассеяния как для тех, так и для других частиц одинаково и равняется [c.214]

В области малых энергий возбуждения ширины уровней меньше расстояний между ними, поэтому в этой области энергий особенно резко проявляется роль отдельных уровней составного ядра. В частности, вероятность образования составного ядра и выход ядерных реакций очень сильно зависят от энергии падаю дей частицы, причём эта зависимость носит резонансный, а не монотонный характер. Можно указать, например, на резонансное поглощение нейтронов, сечение которого при определённых значениях энергии, называемых резонансными, может в несколько тысяч раз превосходить поперечное сечение ядра. [c.219]

Для тепловых нейтронов сечение радиационного захвата о(п, Y) в большинстве случаев YЕ - В резонансной области сечение о(п, Y) описывается формулой Брейта — Вигнера и в максимуме может значительно превышать геометрические размеры ядра. Сечение радиационного захвата быстрых нейтронов о(п, Y) % /Г, где а — величина, характеризующая ра- [c.904]

ГРАФИКИ ПОЛНЫХ НЕЙТРОННЫХ СЕЧЕНИЙ В ИНТЕРВАЛЕ ЭНЕРГИЙ 0,01—10 эс [c.914]

Рис. 41.1. Зависимость полных нейтронных сечений а от энергии Е для Н [3], D[2], Н2О [1, 2] и DjO [2].

Рис. 41.7. Зависимость полного нейтронного сечения а от энергии Е для [3].

Вероятность взаимодействия нейтрона с ядром характеризуется сечением взаимодействия. В зависимости от энергии нейтрона сечения взаимодействия меняются, как правило не подчиняясь какому-либо математическому закону. [c.314]

С ростом энергии нейтронов сечение радиационного захвата падает, а число возбужденных состояний увеличивается. При 1 МэВ и выше сечение неупругого рассеяния (гг, п ) быстро растет. Реакции с образованием заряженных частиц типа (гг, р), (гг, а) идут для нейтронов с энергией выше 0,5 МэВ, т.к. заряженной частице необходимо преодолеть кулоновский барьер. [c.520]

Атлас кривых нейтронных сечений. [c.4]

Все эти книги выпускаются на русском языке, за исключением Атласа кривых нейтронных сечений (том 5 американского издания), который в значительной части совпадает с аналогичным атласом, выпущенным недавно у нас ( Атлас эффективных нейтронных сечений элементов под редакцией Ю. В. Адамчука, Изд. АН СССР, М., 1955). Часть таблиц американского атласа (тепловые сечения) включена в русское издание тома, посвященного физике ядерных реакторов. [c.4]

Па основе библиотек элементарных сечений взаимодействия нейтронов с ядрами конструкционных материалов и экспериментальных результатов по критическим сборкам для расчетов эволюции нейтронных полей в ядерных зарядах в программы расчетов были введены элементарные и групповые (по энергиям нейтронов) сечения взаимодействия нейтронов. [c.124]

Рассмотреть сферическую область радиусом R, в которой имеется однородный и изотропный источник нейтронов. Предполагается, что нейтронное сечение в этой области пренебрежимо мало. Рассчитать поток нейтронов (в вакууме) в точке г вне сферы. Обсудить связь полученного результата с рассмотрением, проведенным в конце разд. 3.5.1 (особенно в примечании). [c.132]

Вид реакции существенно зависит от энергии налетающего нейтрона. При малых энергиях налетающих нейтронов (под действием тепловых нейтронов с энергиями в доли электрон-вольта) происходит, главным образом, реакция п, у) — радиационный захват. Для многих ядер при поглощении тепловых нейтронов сечение ст и выход радиационного захвата близок к единице. По мере увеличения энергии налетающего нейтрона начинает увеличиваться вначале вероятность неупругого рассеяния. При энергиях в несколько мегаэлектрон-вольт происходят реакции (п, р), п, а), (п, 2п). [c.281]

Такое определение действительно существует, но при его использовании следует соблюдать осторожность ввиду существования квантовых эффектов. Эти эффекты особенно резко проявляются при низких энергиях, т. е. при больших длинах дебройлевских волн (X >/ нейтр) падающих нейтронов. Именно, оказывается, что при малых энергиях нейтронов сечения сильно зависят от энергии (что делает определение радиуса ядра по сечению бессмысленным) и могут достичь очень бо 1ьших значений. Например, при рассеянии [c.59]

Прнмененве. П. в. используются в ядерной физике для изучения спиновой зависимости нейтронных сечений, измерения амплитуд когерентного и некого рент- ВОГО рассеяний нейтронов (см. Нейтронография структурная), а также для исследования таких фундам., проблем, как несохранение пространственной чётности в ядерных реакциях, поиск нарушения временной ив-. вариантности, определение угл. корреляций в бета-распаде свободных нейтронов, поиске электрич. заряда и электрич. дипольного момента нейтрона и т. д, В фш зике твёрдого тела П. н. позволяют изучать магн. структуры, конфигурации неспаренных электронов t (спиновую плотность) в магнетиках (см. Магнитная е нейтронография), измерять магн. моменты отд. компа- нентов в сплавах, исследовать кинетику фазовых пе- реходов, ядерных релаксац. процессов, миграцию спи- ( нового возбуждения, в т, ч. в неупорядоченных спино-1 вых системах, идентифицировать короткоживущие де-1 фекты в кристаллах, исследовать спиновые волны в i магнетиках и т. д. [c.72]

Другая возможность уменьшить энергию возбуждения составного ядра — повышение Q. Это может быть достигнуто увеличением массы бомбардирующих ионов. При этом возрастает кулоновская энергия U,., но она целиком компенсируется возрастанием дефекта масс. Сущесгв. выигрьпл достигается при использовании в качестве мишени дважды магич. ядер, напр. " РЫ- Са. Здесь в процессе слияния значит, часть энергии должна быть затрачена на перестройку хорошо упакованных сферич. партнеров в рыхлую составную систему Такая реакция будет более эндотермичпой ( 15— 18 МэВ), и переход возбуждённого ядра в осн. состояние будет сопровождаться испусканием 1 или 2 нейтронов. Сечение -образования конечных ядер в реакции Pb + - i a возрастает на неск, порядков по сравнению с реакциями-горячего слияния. Аналогичная ситуация имеет место и ялл более тяжёлых бомбардирующих ионов — изотопов Ti, Сг, Fe, Ni. Реакции этого типа получили назв. холодного слияния [6]. С их помощью удалось синтезировать самые тяжёлые элементы—вплоть до Z=1I2 — и исследовать большое число новых изотопов известных Т. э. [7, 8 ]. [c.159]

ЦИРКбНИЙ (лат. Zir onium), Zr,— хим. элемент IV группы периодич. системы элементов, ат. номер 40, ат. масса 91,224, переходный металл. В природе представлен 5 стабильными изотопами Zr— Zr, Zr и Zr, наиб, распространён °Zr (51,47%), наименее— Zr (2,80%). Конфигурация внеш. электронных оболочек Энергии последоват. ионизации (эВ) 6,837 13.13 22,98 34,32 82,3. Радиус атома Zr 160 пм, иона Zr 82 пм. Значение электроотрицательности 1,4. Работа выхода электрона 3,9—4,1 эВ. Металлич. Ц. прозрачен для тепловых нейтронов (сечение захвата 0,18 -10 м ). [c.440]

Однако и для нейтронов сечение образования составного ядра в большей части области рассматриваемых энергий оказывается существенно меньше из-за того, что < 1 например, для тех же нейтронов с = 00 эв значение вероятности прилипания Сг=Ю . Наряду с этим для сечения поглощения нейтронов Оп характерны острые резонансные максимумы, расположенные при определенных энергиях возбуждения возб, соответствующих энергетическим уровням составного ядра Ei. [c.182]

Автор благодарит Гольдсмита за критический анализ эффективных сечений для нейтронов, на которых основаны многие из обобщений, содержащихся в этом и последующих разделах (см. выпущенный отдельным, изданием Атлас нейтронных сечений). [c.201]

Все три типа реакторов могут быть использованы для получения энергии. В правильной конструкции избыточная реактивность kg = kett—l) в каждом типе должна оставаться меньше, чем доля запаздывающих нейтронов р. Тогда скорость изменения мощности будет определяться периодом запаздывающих нейтронов и реактор будет управляемым. Ясно, что не существует элементов с большим сечением захвата для использования в качестве регулирующих стержней в реакторе на быстрых нейтронах. Как видно из атласа нейтронных сечений (вышедшего отдель-ным изданием) несколько элементов обнаруживают резонансные максимумы в области - 300 eV с величиной, достаточной для управления резонансным реактором. [c.265]

Для измерения полных нейтронных сечений пучок нейтронов пропускается через образец изучие-мого вещества, содержащи известное число атомв п на 1 с.н площади, перпендикулярной пучку. Рега-стрируется интенсивность потока нейтронов в отсутствие образца и с образцом = (1/ге)1п(1/Г), где Т — пропускание образца, равное отношению скорости счета детектора с образцом на пучке к скорости счета без образца. Сечения захвата измеряются путем регистрации у-лучей, испускаемых изучаемым веществом при радиационном захвате нейтрона. [c.388]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...