Параметры неразрешенных резонансов

ПАРАМЕТРЫ НЕРАЗРЕШЕННЫХ РЕЗОНАНСОВ [c.325]

Возможный путь использования приведенных выше методов состоит в том, что большая часть усредненных резонансных параметров фиксируется и лишь некоторые из них оставляются свободными, для того чтобы подогнать полученные результаты к измеренным средним сечениям. Дальнейшие детали здесь не будут рассматриваться достаточно сказать только, что, используя эти или аналогичные им методы сопоставления теории и эксперимента, можно получить многие свойства средних резонансных параметров. Однако, особенно при более высоких энергиях нейтронов, в определении параметров неразрешенных резонансов будет оставаться некоторая неопределенность, поэтому в ряде случаев требуется принимать произвольные допущения. Эта неопределенность несущественна для тепловых реакторов, для которых неразрешенные резонансы играют пренебрежимо малую роль, но очень важна для быстрых реакторов [62]. [c.333]

Экспериментально полученные резонансные параметры Ео, Г и Гд. можно использовать для описания поведения измеренных сечений при достаточно низких энергиях, например ниже 4 кэв для сырьевых изотопов и ниже 50 5в для делящихся. При более высоких энергиях, т. е. в области неразрешенных резонансов, экспериментальные данные по резонансным параметрам отсутствуют. В этом случае, чтобы получить предполагаемую резонансную структуру измеренных сечений как функций энергии нейтронов, необходимо использовать теоретические исследования. Это особенно важно для быстрых реакторов, так как большая часть нейтронов в них имеет энергии, лежащие именно в области неразрешенных резонансов. [c.325]

Средние значения резонансных параметров требуются для того, чтобы применить результаты разд. 8.2.3 к предсказанию резонансной структуры в энергетической области неразрешенных резонансов. Представляют интерес следующие величины Ту, (или П), и D. Среди них ширина Гу получается из параметров известных (разрешенных) низкоэнергетических резонансов, и, как уже указывалось, можно предположить, что эта ширина имеет одно и то же значение при всех энергиях. К тому же достаточно хорошее приближение состоит в том, что Ту принимается постоянной для всех резонансов данного изотопа. Было показано также, что для резонансов с I =0 Г (или, скорее, Г ) пропорциональна YЕ. Кроме того, было установлено, что на ог- [c.330]

Очевидно, что до тех пор, пока преобладают резонансы с / = О, можно достаточно хорошо предсказать средние значения резонансных параметров вплоть до промежуточных энергий нейтронов. При более высоких энергиях, где важную роль играют резонансы с / = 1, можно использовать более общее приближение, которое применимо также и для низкоэнергетических резонансов. В основе этого приближения лежит требование, чтобы средние резонансные параметры давали значения средних сечений, которые находятся в хорошем согласии с экспериментальными данными, в том числе в области неразрешенных резонансов. [c.331]

Величину да бог, которая требуется для получения с помощью уравнения (8.76), можно легко рассчитать для отдельной системы резонансов 187]. Когда же имеется несколько систем, включая и р-резонансы, ситуация становится более сложной [88]. Кроме того, в любом случае будут иметь место некоторые неопределенности резонансных параметров в области неразрешенных резонансов. Эта трудность особенно существенна для делящихся изотопов (СМ. разд. 8.2.2) [89]. Однако качественно результаты можно понять с помощью простых рассуждений. Следует ожидать, что бо Е) и ба, ( ) будут иметь одинаковую зависимость от энергии . Например, обе функции положительны в области, где имеется необычно большое число резонансов или несколько необычно сильных резонансов. Следовательно, ба сба, —положительная величина, и согласно уравнению (8.76) [c.350]

Очевидно, что для урана-238 доплеровское уширение уровней приводит к возрастанию резонансного поглощения (см. разд. 8.3.5) и уменьшению реактивности. Этот эффект мол<но рассчитать с большой степенью точности. Для делящихся материалов, таких как плутоний-239, доплеровское уширение увеличивает эффективные сечения как деления, так и радиационного захвата, и поскольку резонансы разрешены только до энергий 50 эв, то по существу все эффекты реактивности в быстрой системе возникают из-за уширения неразрешенных резонансов. При этом сомнения, касающиеся значений резонансных параметров, включая их средние величины, распределения и формы резонансов, делают эти расчеты очень неопределенными. [c.360]

Первым шагом в таких расчетах является подготовка системы микроскопических сечений и некоторых других ядерно-физических характеристик изотопов, входящих в состав реактора. Такие данные, особенно для урана-238 и тория-232, должны включать резонансные параметры, т. е. измеренные параметры разрешенных резонансов и теоретические характеристики неразрешенных резонансов (см. гл. 8). [c.456]

Для изучения резонансных и термализационных эффектов требуются специальные методы. В резонансной области имеется такая тонкая структура нейтронных сечений наиболее важных тяжелых изотопов, что для точного представления зависимости сечений от энергии могут потребоваться многие тысяч точек. Кроме того, сечения меняются при изменении температуры среды в результате доплеровского уширения резонансов при возрастании температуры. Поэтому более удобно записывать данные в виде резонансных параметров для тех резонансов, которые экспериментально разрешены, и в виде статистических распределений параметров для неразрешенных резонансов. Более подробно резонансное поглощение рассмотрено в гл. 8, однако можно отметить, что учет резонансов, особенно в области неразрешенных резонансов, построен на менее надежной основе, чем в случае большинства других аспектов физики ядерных реакторов. В области неразрешенных резонансов могут быть известны средние сечения деления и захвата, а также статистическое распределение резонансных параметров. Однако нet гарантии, что в области промежуточных энергий действительные значения не отклоняются от этих средних. Такие неопределенности очень важны для расчетов больших реакторов на быстрых нейтронах, в которых значительная доля нейтронов испытывает столкновения в облааи неразрешенных резонансов. [c.156]

Наконец, существует проблема, связанная с тем, что в некоторых случаях формула Брейта — Вигнера для изолированного резонанса становится неприменимой [30]. Это происходит, когда нормальное расстояние между резонансами в одной системе невелико по сравнению с ширинами уровней Г. При этих условиях соседние резонансы не дают независимых вкладов в полное поглощение, а интерферируют друг с другом. К сожалению, такие эффекты интерференции проявляются в сечениях деления урана-233, урана-235, плутония-239 и плутония-241 [31]. Эффекты интерференции такого типа менее важны для п, 7)-реакций делящихся изотопов и сырьевых изотопов (тория-232 и урана-238) [32]. При наличии интерференции соседних резонансов даже в случае умеренных температур и низких энергий нейтронов приходится сталкиваться с различными трудностяли . В частности, в настоящее время невозможно вывести из измеренных сечений делящихся изотопов единственную систему имеющих физический смысл резонансных параметров, которые можно было бы экстраполировать на область неразрешенных резонансов (см. разд. 8.2.2) [33]. [c.323]

Экспериментальные данные по резонансам можно удобно (и надежно) выразить через резонансные параметры. Кроме того, были развиты методы для аналитического определения тонкой структуры нейтронного потока ф о Е в окрестности изолированного резонанса. Таким образом рассчитывалась, например, с помощью уравнения (8.53) скорость реакции для данного резонанса. Эффективное сечение, обусловленное системой достаточно удаленных друг от друга (или изолированных) резонансов, можно тогда найти как. сумму вкладов от каи<дого резонанса в данной энергетической группе, например, из уравнения (8.55). Было установлено, что эти методы определения эффективных сечений оказываются довольно точными при изучении резонанс-. ного поглощения в тории-232 и уране-238, по крайней мере, в области неразрешенных резонансов [82]. [c.348]

В табл. 8.3 приводятся расчетные данные и значения резонансных интегралов урана-238 в стержнях разного размера из естественного металлического урана и двуокиси урана, полученные из приведенных выше выражений [114]. Расчетные данные были получены численным решением уравнения (8.85) с использованием точных значений вероятности Рр [115]. Столбец в таблице, обозначающий неразрешенные резонансы , относится к неразрешенным s-pe-зонансам, для которых средние резонансные параметры можно вывести достаточно надежно из экспериментальных значений параметров при более низких энергиях р-резонансы включаются в полный резонансный интеграл только в виде добавляемой постоянной величины (1,6 бар ). Кислородная поправка для двуокиси урана представляет o6ori разность между значением резонансного интеграла в приближении узкого резонанса для размешанного кислорода в топливе, как в уравнении (8.85), и результатами, полученными численным расчетом интеграла замедления для кислорода, т. е. с помощью уравнения (8.84). Эта поправка существенна только для нескольких резонансов при самой низкой энергии. [c.361]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...