Показатель преломления сложной среды

Размер частицы имеет порядок длины волны (видимого) света. Для частиц значительно меньшего или значительно боль-щего размера измерения рассеяния менее эффективны. Очень малые частицы дают релеевское рассеяние, и ни одна из легко измеримых характеристик не зависит от их размера. Только сравнение величины, которая является линейной функцией объема частицы (например, показатель преломления сложной среды), величиной, которая является квадратичной функцией (например, интенсивность рассеянного света), позволяет определить размер (разд. 6.53 и 19.12). [c.447]

Показатель преломления сложной среды [c.453]

Еще одна величина, обычно не упоминаемая в связи с проблемами рассеяния, но иногда поддающаяся точному измерению,— это показатель преломления вещества, представляющего собой среду с распределенными в ней частицами. Теоретически этот показатель преломления тесно связан с ослаблением оба можно рассчитать одинаково просто, а вместе они образуют комплексный показатель преломления сложной среды (разд. 4.3 и 4.4). Показатель преломления для видимой области можно измерить с помощью рефрактометра или интерферометра, а в сантиметровом диапазоне — с помощью волновода. [c.453]

Отношение любой величины, квадратичной по V (интенсивность рассеянного света, ослабление), к любой величине, линейной по V (показатель преломления сложной среды, разность плотностей сложной среды и растворителя). Подробности см. в разд. 6.21 и 19.12 (У—объем капли) [c.455]

Ниже будет показано,что те же самые процессы, которые приводят к зависимости показателя преломления среды от частоты, вызывают также и затухание в среде электромагнитных волн. Таким образом, показатель преломления дисперсионной среды является комплексным и зависит от частоты. Указанные физические процессы легко рассмотреть на примере диэлектриков, однако количественный теоретический анализ для любой, даже простейшей среды становится неимоверно сложным. [c.45]

Аналогичные проблемы, требующие детального анализа граничных условий, возникают при распространении сложной электромагнитной волны вдоль какого-либо изогнутого прозрачного стержня или волокна, показатель преломления в котором больше, чем в окружающей среде. Такой способ передачи световой энергии ("волоконная оптика") основан на использовании полного внутреннего отражения (см. 2.4). [c.24]

В зависимости от свойств среды и степени приближения нам придется учитывать те или иные члены этого равенства, что и приводит к более сложной зависимости от времени показателя преломления os oi, os mf. Ограничимся первым поправочным членом os wi, В результате усреднения мы получим [c.169]

Аналогично решается задача об искривлении лучей заходящего Солнца в верхних слоях атмосферы. В данном случае показатель преломления при увеличении высоты убывает, лучи изогнуты (рис. 6.17) и заходящее Солнце будет казаться выше, чем оно действительно находится. Более того, может создаться ситуация, когда находящийся на земле наблюдатель видит Солнце, уже скрывшееся за горизонтом. При истолковании этих явлений, физическая сущность которых совершенно ясна, следует также учитывать психологический эффект, заключающийся в том, что мы настолько привыкли исходить из основного свойства распространения световых лучей в однородной среде — их прямолинейности, что невольно пытаемся перенести его на более сложные случаи, когда лучи искривлены. [c.274]

На современном уровне развития методов математического описания лазеров и, в особенности, процессов в активной среде можно выделить ряд типовых задач, для которых формулируются основные рекомендации по их решению с использованием типовых схем вычислений. В случае более сложных задач, возникает множество новых особенностей, связанных с выбором расчетной схемы, необходимых величин, шага вычислений, нормирующих коэффициентов, проверкой сходимости, аппроксимации и устойчивости решений. К числу задач, допускающих использование стандартизованных методов, алгоритмов и программ, можно отнести 1) генерацию или усиление стационарного или импульсного излучения в возбужденной двухуровневой активной среде в приближении плоской волны 2) приближенный расчет энергетических характеристик генерации, основанный на использовании вероятностного метода с упрощающими приближениями 3) расчет эффективности получения гармоник и суммирования частот с принятием распространенных для этого случая упрощений, в частности таких, как приближение заданного поля 4) расчет характеристик излучения, распространяющегося в световодах, в частности, с учетом нелинейности показателя преломления их материала. [c.37]

В более сложных случаях надо учитывать пространственно-временную структуру усиливаемых или генерируемых пучков, неоднородность возбуждения активной среды, нелинейности усиления, показателя преломления и поглощения (потерь), возникновение нелинейного рассеяния и др. Решение системы уравнений для каждого из таких случаев превращается в самостоятельное теоретическое исследование. В таких задачах требуется выбрать наиболее подходящий расчетный метод, разработать алгоритм и программу вычислений, которые обеспечивают требуемую точность решения. [c.37]

Наиболее важной и сложной задачей является исследование возникновения самофокусировки усиливаемого излучения в активной среде. Как показал проведенный анализ, простейшая система уравнений, описывающая только самофокусировку в нелинейной усиливающей среде без учета дифракции и насыщения нелинейности показателя преломления, оказывается некорректной с математической точки зрения. [c.212]

Основные особенности расчета искажений оптического пути Л/, в кристаллических средах заключаются в методике определения зависимости изменения показателя преломления вследствие температурных напряжений и деформаций. Для кристаллов вид тензора пьезооптических коэффициентов является более сложным, чем для изотропной среды, и зависит, как уже было сказано, от взаимной ориентации кристаллографических осей, связанных с активным элементом, и осей координат, в которых производится расчет. Некоторые ориентации, однако, допускают приближенный или даже точный расчет изменений оптического пути с введением термооптических характеристик, выражаемых через р = dn/dT и упругие и фотоупругие константы материала [31, 116, 141, 142]. [c.43]

Из предыдущих разделов следует, что термически деформированный активный элемент представляет собой довольно сложную структуру — протяженный объем среды с неоднородным показателем преломления и оптической анизотропией, направления главных осей и величина двулучепреломления которой изменяются в пространстве и во времени. [c.64]

Для коэффициента g, который связывает высоту неровности наклонной плоской поверхности, разделяющей среды с показателями преломления nj и 2, с вызываемой этой неровностью деформацией проходящего волнового фронта, получается более сложное выражение вида [4, стр. 435] [c.410]

Существенный вклад в ширину полос инфракрасного поглощения вносят флуктуации энергии межмолекулярных взаимодействий, обусловленные тепловым движением частиц среды [2, 21]. Если молекулы обладают большими дипольными моментами, локализованными на концевых связях, то в жидкостях могут возникать локальные различия диполь-дипольных сил, моделирующие параметры колебательного движения атомов и, в частности, их частоту. Статистические различия межмолекулярных сил могут проявляться также в неполярных растворах вследствие флуктуаций числа частиц, входящих в первый координационный слой молекулы. Они приводят к отклонению локальных значений плотности, диэлектрической постоянной и показателя преломления среды от их средних значений. В результате возмущений частот внутримолекулярных колебаний в ИК-спектре возможно появление совокупности полос определенного колебательного перехода, смещенных друг относительно друга и имеющих свою ширину и форму. Огибающая совокупности полос дает сложный статистический контур. Механизм уширений, при котором ширина полосы определяется наложением элементарных составляющих, каждая из которых возникает за счет поглощения молекул, находящихся в неодинаковых условиях окружения, называется неоднородным. [c.145]

Простейший пример неоднородной среды — это такая среда, в которой показатель преломления п изменяется только вдоль одного направления [7, 8]. В этом случае среда называется слоистой, причем ее диэлектрические свойства постоянны на каждой плоскости, перпендикулярной оси расслоения. Более сложным примером является семейство коаксиальных цилиндров, на поверхностях которых показатель преломления постоянен. Такая геометрия встречается в градиентных волокнах (см. гл. 8). Однако к настоящему времени наибольшее распространение получили плоскослоистые среды. Поэтому данную главу мы посвятили исключительно этим структурам. В частности, в последующих разделах мы рассмотрим среды с медленной, ступенчатой и синусоидальной модуляциями показателя преломления. [c.154]

Эти уравнения для волновых амплитуд принято называть уравнениями генерации . Для их вывода мы до сих пор ограничивались изотропной средой и волнами с одним направлением поляризации. Однако обычно в приложениях важную роль играют также анизотропные вещества, поскольку в них нелинейные эффекты проявляются уже во втором порядке. Кроме того, как в изотропных, так и в анизотропных веществах наблюдаются эффекты, в которых большое участие принимают компоненты поля с различными направлениями поляризации. В этих общих случаях система уравнений генерации сложным образом зависит от направлений распространения и поляризации отдельных волн. В дальнейшем мы сделаем упрощающие предположения, при которых уравнения генерации для компонент Е. будут подобны уравнениям для изотропной среды при фиксированном направлении поляризации. Вновь предположим, что волновые векторы всех участвующих в процессе волн имеют одно и то же направление, за которое мы выберем ось г лабораторной системы координат. Этого можно достичь, если направить излучение перпендикулярно к соответствующим образом вырезанной поверхности кристалла. Кроме того, мы ограничимся оптически одноосными кристаллами и расположим ось у лабораторной системы координат в плоскости главного сечения, т. е. в плоскости, образуемой направлением распространения луча и оптической осью. Ось х перпендикулярна этой плоскости. При таком выборе осей. -компонента волны с частотой I распространяется как обыкновенная водна с волновым числом = <7о (Л, а /-компонента — как необыкновенная волна с волновым числом ао /) . (Мы обозначаем через волновое число света с направлением поляризации .) Наконец, мы сделаем достаточно часто выполняющееся предположение, что эллипсоид линейного показателя преломления мало отклоняется от сферической формы. При этом предположении оказывается возможным во многих случаях пренебречь [c.101]

Для завершения расчета надо было бы найти связь между амплитудами и (,. В общем случае это весьма сложная задача, так как дипольный момент атома р определяется не средним макроскопическим полем Е, а микроскопическим полем, действующим на атомы среды. Только для не очень плотных газов (когда п — 1 1> оба поля практически совпадают. Тогда р = Е , где р — поляризуемость атома, связанная с диэлектрической проницаемостью е. и показателем преломления п соотношением [c.428]

Дождь, дымка и туман — вот несколько примеров рассеивающих сред, состоящих из малых частиц сферической формы. Частицами являются капли воды. Показатель преломления воды колеблется в видимой части спектра от т = 1,330 (красные лучи, Я=0,7 мк) до т= 1,342 (фиолетовые, Х = 0,4 мк). Вот почему было выполнено так много расчетов для частных значений т = 1,33, или т = з- Некоторые числовые результаты приведены в разд. 13.1. Другие задачи, большей частью связанные с водяными каплями, но теоретически более сложные, рассматриваются в разд. 13.2—13.4. [c.265]

Формулы становятся более сложными, хотя и не более трудными. по существу, если вместо одной граничной поверхности, отделяющей частицу от среды , мы имеем две или более границ, каждая из которых отделяет области пространства, где показатель преломления имеет постоянное значение. [c.385]

Эти выводы совпадают с предположением, что при высоких концентрациях пигментов рассеяние происходит на гранях пустот между частицами в большей степени, чем на отдельных частицах. Теория светорассеивающих систем, которая базируется на представлениях о наличии пустот с низким показателем преломления, образующихся в непрерывной среде с высоким показателем преломления, может быть столь же эффективной, как и другие теории. Предпринято много попыток для использования пустот в пленке с целью улучшения ее укрывистости. Простой метод заключается в эмульгировании несмешивающейся жидкости, (например уайт-спирита) в водном растворе желатина при высыхании образуется непрозрачная белая пленка, наполненная мелкими сферическими пустотами. Другие, более сложные композиции позволяют получить такие же результаты при лучших свойствах пленки [6—8]. Можно представить, что наиболее удачным промышленным способом использования этого эффекта является применение компо- [c.425]

Из формул (135.9) и (135.11) следует, что при любом значении углов ф и ф знаки И Ец н знакн й1 и Eix совпадают между собой. Это означает, что на поверхности раздела и фазы их совпадают, т. е. преломленная волна во всех случаях сохраняет без изменения фазу падающей. Для компонент отраженной волны (Ег] и ,-х) дело обстоит сложнее. Как показывают формулы (135.8) и (135.10), в зависимости от утла падения и значения показателя преломления граничных сред будут иметь место различные соотношения, сведенные в таблицу. [c.475]

Полное решение задачи о распространении волны в кристаллической решетке можно получить, как указывалось в 135, путем учета интерференции вторичных волн, посылаемых центрами, составляющими решетку. Но вместо решения этой задачи проще ограничиться формальным приемом максвелловой теории, разрешая уравнения Максвелла с учетом тех особенностей для диэлектрической проницаемости е и, следовательно, показателя преломления (п = е) среды, которые накладываются ее кристаллической структурой. Вследствие анизотропии диэлектрической проницаемости связь между векторами электрической напряженности Е и электрической индукции D оказывается более сложной, че.м для изотропных сред. [c.498]

Реальная оптич. система в приближении Г. о. отличается от идеальной наличием аберраций — дефектов изображения, проявляющихся в том, что точки пространства предметов изображаются в виде пятен со сложной структурой, а также в нарушении подобия между предметом и изображением (см. А беррации оптических систем). В системах, содержащих преломляющие поверхности и работающих в нсмоиохроматич. свете, возникают еще и хромат,ические аберрации, обусловленные явлением дисперсии оптич. материалов. Точные значения аберраций оптич. системы на стадии её проектирования определяют путём расчёта хода лучен, выполняемого на ЭВМ по ф-лам, в основе к-рых лежат законы Г. о. Аналитич. связь аберраций с конструктивными параметрами оптич. системы — радиусами кривизны оптич. поверхностей, расстояниями между их вершинами, показателями преломления сред и т. п.— может быть установлена лишь приближённо на основе использования высших членов разложения эйконала в ряд. Путём проведения спец. расчётов на стадии проектирования аберрации оптич. систем уменьшают до приемлемого уровня. [c.439]

Методы геом. О. позволяют изучать условия формирования онтич. изображений объекта как совокупности изображений отд. его точек и объяснить мя. явления, связанные с прохождением оптич. излучения в разл. средах, в т. ч. неоднородных (напр., искривление лучей в земной атмосфере вследствие непостоянства её показателя преломления, образование миражей, радуг). Наиб, значение геом. О, (с частичным привлечением волновой О., см. ниже) имеет для расчёта и конструирования оптич. приборов — от очковых линз до сложных объективов и огромных астр, инструментов. Благодаря развитию вычислит, математики и применению совр. [c.418]

ФОТОУПР УГОСТЬ пьезооптический эффект, упругооптический эффект)—изменение показателя преломления (или ориентации Френеля эллипсоида) кристалла под действием механич. напряжения. Ф. описывается тензором 4-го ранга и в общем случае характеризуется 36 компонентами. Ф. наблюдается не только в кристаллах, но и в изотропных телах. Фотоупругие материалы (стёкла, полимеры, кристаллы) используются при моделировании распределения механич. напряжений в деталях сложной формы, а также для модуляции частоты излучения лазера с помощью различных акустооптич. устройств. Эффективными фотоупругими материалами являются халькогенидные стёкла и кристаллы а-НЮз, РЬМоО, ЪОг- Ф. возникает за счёт внутр. деформации среды. [c.363]

С другой стороны, лазерный резонатор является, в общем случае, сложной оптической системой. В ее состав входят по меньшей мере два зеркала, имеюиллх чаще всего сферические поверхности. Между зеркалами находится активная среда, показатель преломления которой может сильно отличаться от единицы. Там же устанавливаются, в случае необходимости, поляризаторы, затворы, пространственные фильтры и т.п. Таким образом, уже на этапе рассмотрения идеальных резонаторов (зеркала правильно отъюстированы, среда однородна) возникает специфическая задача анализа эволюции волновых фронтов хотя в безаберрационных, но зато многоэлементных системах. [c.7]

Приведем таблицу лучевых матриц для нескольких оптических систем (табл. 1.1). Первая из этих систем является просто участком пустого пространства длиной /, вторая — слоем однородной среды толщиной / с показателем преломления п = onst входная и выходная отсчетные плоскости расположены у плоских границ слоя в среде с показателем преломления, равным единице. Третья матрица соответствует тонкой линзе, четвертая — более сложному случаю слоя линзоподобной среды толщиной / с [c.9]

Компенсация термооптических искажений методами нелинейной оптики. Компенсация сложных и меняющихся во времени искажений волнового фронта может быть выполнена методами, основанными на эффектах нелинейной оптики, принципиально отличающихся от изложенных выше оптотехнических или связанных с изменением структуры материала. Сразу же заметим, что эти методы, в которых используется наводимое в среде полем световой волны изменение показателя преломления, наиболее эффективны применительно к излучению с значительной плотностью мощности (большей или равной 100 кВт/см2) требования к когерентности излучения также могут быть довольно жесткими. К настоящему времени известно несколько приемов компенсации искажений волнового фронта [c.139]

Подчеркнем, что здесь Ап введено безотносительно к двулучепрелом-лению кристаллов. Максимально возможное значение т) для тонкой фазовой косинусоидальной решетки Tjmax = 33.9%. Для объемной голографической решетки задача нахождения дифракционной эф фективности намного сложнее. Связано это с тем, что дифракция здесь имеет брэгговский характер и для нахождения распределения поля волны на выходе из объемной голограммы необходимо рассмотреть задачу о распространении света в трехмерной среде с периодическим изменением показателя преломления. Для тонкой голограммы достаточно было умножить амплитуду падаюш.его света на коэффициент пропускания Т (х, у). Не останавливаясь на деталях вывода приведем окончательные результаты. [c.26]

В качестве простейшего примера неоднородной среды рассмотрим многослойную область (мультислой) с кусочно-постоянным (ступенчатым) законом изменения показателя преломления. В разд. 3.2 мы уже обсуждали обобщение метода геометрической оптики на неоднородный диэлектрик с непрерывным профилем показателя преломления сущностью этого анализа была основанная на свойствах функщ1й Эйри возможность сшивки асимптотических решений. При наличии у показателя преломления разрывов непрерывности можно также применить этот метод, учитывая, однако, некоторые небольшие изменения в выражениях для коэффициентов отражения и пропускания. Если же в задаче возникает большое число разрывов функции л (г), то описание многократного отражения проходящей через среду волны становится очень сложным. Для этого требуется систематическое изучение зависимости коэффициентов отражения и пропускания от числа разрывов, их характера и относительных положений разрывов непрерывности л (г). [c.170]

Конкретную стопу четвертьволновых пластинок обозначают последовательностью символов так, например, пишут воздух ВН ВН...ВН стекло или в(ВН) ст . Здесь содержится информация о том, что главный период мультислоя ВН (В — высокий показатель преломления дг, Н — низкий) повторяется т раз, в то время как подложка сделана из стекла и вся структура находится в воздухе (в и ст — начальные буквы слов воздух и стекло). Более сложные рукту-ры типа в(ВН) Вст используются как зеркала с высоким отражением. Иногда оптическая толщина основной ячейки ВН слабо и монотонно увеличивается при переходе от первой ячейки к последней, граничащей с подложкой. Если показатели преломления в четвертьволновой стопе (ВН)" выбирают таким образом, чтобы (дгв/дгн) = п /п , где д 5 и д 1 — показатели преломления соответственно подложки и окружающей среды, то при длине волны в вакууме Хо, равной учетверенной оптической толщине одного слоя из стопы, отражение равно нулю. Это свойство используется для создания мно-гослойных просветляющих покрытий, называемых из-за характерной зависимости г от частоты также V-покрытиями. При ддг = 1 и д = 1 [c.171]

Первый из способов определения поля, создаваемого точечным источником, т. е. функции 0(г, г ), основывается на методах геометрической оптики. Если источник расположен в точке г, то можно определить траектории лучей, выходящих из г, и соответствующие волновые фронты. В общем случае из-за неоднородности среды траектории лучей являются криволинейными. Если внутри объема можно выделить поверхность, на которой показатель преломления меняется скачком, то электромагнитная волна испытывает частичное отражение и преломление. В некоторых случаях конгруэнции отраженных и падающих лучей перекрываются, что приводит к сложной дифракционной картине (рис. 4.3). Кроме того, преломленные лучи могут покинуть диэлектрик лишь в том случае, когда они попадают на ограничивающую его поверхность под углом, который меньше критического. Чтобы учесть это, нужно использовать формулы Френеля (гл. 3) для коэффициентов пропускания и отражения волн, падающих на поверхности разрыва показателя преломления л(г). Как только определены траектории лучей, можно в принципе вычислить амплитуды поля Л (г), используя транспортные уравнения [см. (2.6.4)]. Структура этих уравнений такова, что пренебречь высшими членами разложения Л т > 1) в рядах Лунеберга — Клейна нельзя, если быстро изменяется в пространстве. Например, изображенные на рис. 4.3 лучи резко изменяют направление своего распространения, пересекая диэлект- [c.256]

Значения, указанные в табл. 1.3.2, не согласуются с формулами (13.1.160) 1ли (13.1.24). Нацример, для меди а = 5,14-101 сек , так что для свста с л и-иой волны 5893 А (v - 5 10 e i ) а/у 10 , тогда как, согласно таблице, п к - 1,57. Кроме того, изучение зависимости оптических постоянных от частоты показывает значительно более сложное поведение, чем предсказатюс нашей формулой (см. ниже, рис. 13.3). Таким образом, необходимо сделать заключение, что нян а теория не адекватна, когда ока применяется к излучению в видимой области электромагнитного спектра. Это расхождение между теорией и экспериментом, по-виднмому, не так удивительно, если вспомнить, что даже для прозрачных сред соотноптение, связывающее материальные постоянные с показателем преломления (соотношение Максвелла це п ), имеет ограниченную применимость. Объяснение аналогично данному ранее мы не находим подтверждения предположению, что е, х и о являются действительно постоянными и должны рассматривать их как функции частоты следовательно, и показатель преломления, и показатель поглощения также будут зависеть от частоты. Единственное различие в механизме дисперсии заключается в том, что в прозрачной среде дисперсия связана с вынужденными колебаниями связанных электронов, тогда как в металле она связана с вынужденными колебаниями свободных электроко 5. Мы подробно обсудим это в 13.3 здесь мы отметим лишь, что если интерпретировать е как статическую диэлектрическую проницаемость и а — как статическую проводимость, то можно ожидать, что [c.576]

В первой главе изложена теория обратных задач светорассея ния полидисперсными системами частиц. Как известно, атмосфер ные аэрозоли играют существенную роль в физических и химиче ских процессах, происходящих в атмосфере, а также в значительной степени обусловливают пространственно-временную изменчивость ее оптических характеристик. Помимо этого, явление аэрозольного светорассеяния широко используется в дифференциальных методиках зондирования газовых компонент атмосферы на основе эффектов молекулярного поглощения. Здесь аэрозоли играют роль диффузно-распределенного трассера. Решение обратных задач молекулярного рассеяния не вызывает особых затруднений, чего уже нельзя сказать о рассеянии на аэрозолях. Сложный характер взаимодействия оптического излучения с аэрозольными системами делает задачу интерпретации соответствующих оптических данных весьма затруднительной. Обратные задачи оптики дисперсных рассеивающих сред следует рассматривать как особый класс обратных задач оптики атмосферы. Соответствующую теорию вычислительных методов удобно строить на основе так называемых оптических операторов теории светорассеяния полидисперсными системами частиц. Оптические операторы осуществляют взаимные преобразования одних оптических характеристик светорассеяния локальными объемами дисперсных сред в другие. Так, с помощью соответствующего оператора, зная спектральный ход аэрозольного коэффициента ослабления, можно-прогнозировать спектральный ход коэффициента рассеяния, либО обратного рассеяния и т. п. Для построения указанного оператора требуется знание показателя преломления аэрозольного вещества и морфологии частиц. Ниже в основном будет использоваться предположение о сферичности частиц рассеивающей среды. Операторный подход весьма просто распространяется на молекулярное рассеяние, что позволяет в рамках единого методологического подхода построить теорию оптического зондирования рассеивающей компоненты атмосферы. [c.8]

Изложение методов прикладного анализа спектральных характеристик светорассеяния системами частиц сопровождалось достаточно простыми примерами из атмосферной оптики, а именно решением задач аппроксимации, построением степенных разложений и операторов разделения компонент рассеяния в теории зондирования слабозамутненной атмосферы. К более сложным задачам оптики дисперсных сред, где их применение приводит к существенным аналитическим результатам и эффективным вычислительным схемам обращения, следует отнести нелинейные обратные задачи рассеяния. В этом случае, как было показано в главе, оказывается возможным с использованием разработанных методик дифференцирования полидисперсных интегралов формальное преобразование интегральных уравнений первого рода в интегральные уравнения второго рода. Эта возможность иллюстрировалась на примере обратной задачи светорассеяния относительно спектрального хода показателя преломления аэрозольного вещества. В полной мере это справедливо и в том случае, когда требуется найти распределение ф(/), характеризующее взаимодействие зондируемой аэрозольной системы частиц с полем влажности. Построение соответствующего регуляризованного аналога исходного уравнения выполнено в ранее опубликованной заботе [21]. [c.272]

Если показатель преломления различен для разных состояний поляризации, сложная среда обладает двойным лучепреломлением и (или) вращением плоскости поляризации. Применения этого явления в области молекулярного рассеяния весьма разнообразны. В технике сантиметровых волн искусственные диэлектрики приобретают все большее и большее значение (Зюскинд, 1952). Полные формулы для частиц произвольного размера даны в разд. 4.41. [c.453]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...