Пространство предмета

Сильная удаленность объектов от оптической системы создает необходимость увеличить угловые размеры объектива. Такие оптические системы характеризуются угловым увеличением (у). Угловое увеличение системы, так же как и у одной преломляющей поверхности, определяется отношением тангенса угла в пространстве изображений под которым луч выходит из оптической системы относительно оптической оси, к тангенсу сопряженного угла (uj) в пространстве предметов (рис. 7.10) y = tg 2/tg i- [c.185]

Здесь 2. (расстояния от изображения и объекта до линзы, точнее, до ее главных плоскостей) аналогичны г , rs. Показатели преломлений 2, 1 пространства предметов и пространства изображений следует соотнести с волновыми числами к, к. Роль фокусных расстояний голографической системы играют величины /, определяемые соотношениями [c.252]

Рис. 8.5. Пространство предметов и пространство изображений двояковыпуклой линзы

Передний фокус F—точка па оптической оси в пространстве предметов, сопряженная с бесконечно удаленной точкой, расположенной на оптической оси в пространстве изображений. [c.198]

Пространство предметов — совокупность точек, изображаемых оптической системой. [c.198]

Пространство изображений — совокупность изображений точек пространства предметов. [c.198]

Передняя главная плоскость — плоскость в пространстве предметов, сопряженная с плоскостью в пространстве изображений, для которой линейное увеличение (см. с. 199) равно 1. [c.198]

Угловое увеличение у —увеличение в сопряженных точках на оптической оси, определяемое отношением углов параксиальных лучей с оптической осью в пространстве изображений и пространстве предметов [c.200]

При анализе преобразования излучения фона в ОЭП обычно принимают допущение однородности и изотропности фона [8,9], что позволяет использовать в качестве его статистических характеристик корреляционную функцию и соответствующую пространственную спектральную плотность мощности фона. Излучение фона некогерентно, т. е. его энергетические характеристики описываются пространственным распределением энергетической яркости L (х, у). Тогда корреляционная функция яркости фона определяется как математическое ожидание произведения флуктуаций яркости фона (л , ), взятых в двух точках пространства предметов х, у) к (х+ 1у+ [c.45]

Тип А. ОЭП для определения координат - прибор, позволяющий определить полезный оптический сигнал н i фоне помех и собственных шумов и выработать электрический сигнал, параметры которого несут информацию о положении источника полезного сигнала в пространстве предметов. [c.143]

Входной зрачок (зрачок входа) — изображение апертурной диафрагмы в пространстве предметов. Выходной зрачок (зрачок выхода) — изображение апертурной диафрагмы в пространстве изображений. Апертурная диафрагма может находиться в пространстве предметов, т. е. перед оптической системой, и тогда она сама будет служить зрачком входа если она будет находиться в пространстве изображений, т. е. позади системы, то она будет служить зрачком выхода. Она определяет угол раскрытия прямолинейно ограниченного конуса, внутри которого распространяется свет угол этого конуса обычно обозначают 2н, где — апертура, причем произведение синуса и на показатель преломления среды перед оптической системой называют числовой апертурой. [c.92]

Действующая или апертурная диафрагма оптической системы это — световое отверстие, ограничивающее проходящие через систему световые пучки. Для отыскания действующей диафрагмы необходимо построить изображение всех световых отверстий системы в пространстве предметов и выбрать из них то, на изображение которого опирается наименьший телесный угол с верщиной в центре предметной плоскости. Этот телесный угол называется апертурным углом оптической системы и обозначается через 2и. Изображения действующей диафрагмы в пространстве предметов и в пространстве изображений называются соответственно входным и вы,-ходным зрачками оптической системы. В выходном зрачке визуальной оптической системы помещается глаз наблюдателя. Так как диаметр диафрагмы глаза в зависимости от освещенности меняется в пределах от 2 до 8 мм, то для полного использования глаза целесообразно делать выходной зрачок таких оптических систем диаметром не менее 7—8 мм. [c.233]

Диафрагма поля зрения оптической системы — световое отверстие, больше других ограничивающее поле зрения этой системы, т. е. световое отверстие, на изображение которого в пространстве предметов опирается наименьший телесный угол с вершиной в центре входного зрачка. Этот угол называется углом поля зрения оптической системы и обозначается через 2W. Изображения диафрагмы поля зрения в пространствах предметов и изображений называются входным и выходным окнами оптической системы. [c.233]

Диафрагма поля зрения оптической системы — световое отверстие, больше других ограничивающее поле зрения этой системы, т. е. световое отверстие, на изображение которого в пространстве предметов опирается наименьший телесный угол с вершиной в центре входного зрачка. Этот угол называется углом поля [c.322]

Сферическая поверхность характеризуется также угловым увеличением. Под угловым увеличением нонимается отношение тангенса угла в пространстве изображений, под которым луч выходит (н ), к тангенсу сопряженного угла (Н ) в пространстве предметов (рис. 7.10) [c.178]

Задняя главная плоскость — плоскость, сопряженная с плоскостью в пространстве предметов, для коюрой линейное увеличение равно + 1. [c.198]

В рамках скалярной теории ди< )ракции преобразование поля излучения пространства предметов оптической системой описывается как процесс двойной дифракции в пространстве предметов и изображений с учетом преобразующего действия самой оптической системы. [c.46]

Зависимости (16), (17) и (21) определяют преобразование оптической системой поля излучения в пространстве предметов в произвольную область пространства изображений. Такс>й способ описания преобразующего действия оптической системы используется прежде всего в том случае, когда анализ оптического поля на выходе оптической системы с помощью анализатора изображения осуществляется в произвольной плоскости пространства изображений, в общем случае е совпадающей с плоскостью изображений, определяемой геометрическо11 оптикой. Тогда моделью оптической системы является выражение (21), а преобразования (16) и (17) осуществляются с помощью модельных представлений слоя пространства. [c.47]

Модельное представление оптико-электронного тракта требует записи входного сигнала — яркостного поля в пространстве предметов в виде массива отсчетов (см. гл. 3). Наиболее уде бным для проектанта способом ввода этого массива в ЭВМ является устройство ввода полутоновых изображений (как телевизионного, так и фототелеграфного типа). Уровень развития техники позволяет осуществлять ввод изображений при числе отсчетов до 1024 X 1024 и при числе градаций до.256. [c.117]

Номер N0 по каталогу стекла, задающий показатель преломления пространства предметов, - целое десятичнэе число со знаком. Для воздуха N0 = + 1 (без точки). [c.153]

При Ш = +1 задняя апертура ес ъ синус угла, образуемого с осью системы направлением из центра заданн эй поверхности изображения на точку пересечения луча с выходной сферой. Во всех случаях задания апертур необходимо учитьшать показатель прег омления пространства предметов или изображений. [c.154]

ЧА - максимальная пространспенная частота для вычисления ОПФ знак плюс или минус указывает, к 1сакому пространству относится ОПФ минус — к пространству предметов, плюс - к гфостранству изображений. [c.154]

Особое прикладное значение в Г. о. имеет теория центрир. оптич. системы — совокупности преломляющих и отражающих поверхностей вращения, имеющих общую ось, наз. оптич. осью, и симметричное относительно этой оси распределение показателей преломления (если система содержит неоднородные среды). Большинство используемых на практике онтич. систем фотообъективов, зрительных труб, микроскопов и т. п.) является центрированными, В таких системах для области пространства, бесконечно близкой к оптич. оси и наз. параксиальной областью, действуют простые законы, связывающие положение луча, вышедшего из системы, с вошедшим в неё лучом. Для центрир. оптич. систем область Гаусса совпадает с параксиальной областью. Исходные положения параксиальной оптики — т. и. законы солинойного сродства, по к-рым каждой прямой пространства предметов соответствует одпа сопряжённая с ней прямая в пространстве изображений, каждой точке — сопряжённая с ней точка и, как следствие, каждой плоскости — сопряжённая с ней плоскость. С помощью условного распространения действия законов параксиальной оптики на всё пространство вводится понятие идеальной оптич. системы, изображающей любую точку пространства предметов в виде точки в пространстве изображений. Любая геом. фигура, расположенная в пространстве предметов на плоскости, перпендикулярной оптич. оси, изображается идеальной системой в виде геометрически подобной фигуры в пространство изображений также на плоскости, перпендикулярной [c.439]

Реальная оптич. система в приближении Г. о. отличается от идеальной наличием аберраций — дефектов изображения, проявляющихся в том, что точки пространства предметов изображаются в виде пятен со сложной структурой, а также в нарушении подобия между предметом и изображением (см. А беррации оптических систем). В системах, содержащих преломляющие поверхности и работающих в нсмоиохроматич. свете, возникают еще и хромат,ические аберрации, обусловленные явлением дисперсии оптич. материалов. Точные значения аберраций оптич. системы на стадии её проектирования определяют путём расчёта хода лучен, выполняемого на ЭВМ по ф-лам, в основе к-рых лежат законы Г. о. Аналитич. связь аберраций с конструктивными параметрами оптич. системы — радиусами кривизны оптич. поверхностей, расстояниями между их вершинами, показателями преломления сред и т. п.— может быть установлена лишь приближённо на основе использования высших членов разложения эйконала в ряд. Путём проведения спец. расчётов на стадии проектирования аберрации оптич. систем уменьшают до приемлемого уровня. [c.439]

Наблюдатель, рассматривакщий через оптич. систему А В (рис.) пространство предметов, видит вполне резко только точки плоскости наводки (т. н. основного плана) Pi, находящейся на расстоянии I от АВ. Точки плоскостей Pj и Рд, лежащих на расстояниях соответственно и Д2 от Pj, ближе или дальше Pj от оптич. системы, будут видны как круги, диаметр к-рых а [c.497]

Л. являются видимое увеличение Г, линейное иоле 2у в пространство предметов и диаметр выходного зрачка. Видимым увеличением Л. наз. отпошени( тангенса угла, под к-рым виден предмет через Л. (tg а), к тангенсу угла, под к-рым наблюдается предмет невооружённым глазом ш tg ф) Г = tg a/tg ф=250// [c.615]

Смотреть страницы где упоминается термин Пространство предмета : [c.197] [c.11] [c.15] [c.17] [c.18] [c.19] [c.52] [c.143] [c.147] [c.147] [c.155] [c.368] [c.231] [c.234] [c.320] [c.322] [c.323] [c.323] [c.700] [c.439] [c.496] [c.97] [c.615] [c.424]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...