Оптическая толщина

В приближении излучающей среды оптическая толщина по-прежнему предполагается малой [125]. Энергия, подводимая от внешних источников, считается несущественной (не учитывается поглощение) и учитывается собственное излучение среды. В этом случае решение уравнения переноса представляет интегральный вклад собственного излучения среды вдоль, всего оптического пути. [c.143]

Другим предельным случаем, допускающим существенное упрощение решения уравнения переноса, является слой большой оптической толщины. Рассмотрим оптически плотную среду, в которой излучение может распространяться лишь на небольшие расстояния, прежде чем оно будет поглощено. Пусть длина свободного пробега излучения мала по сравнению с расстоянием, на котором существенны изменения температуры. [c.143]

Ф и г. 5.20. Изменение 0 в зависимости от 0 (0) и оптической толщины т [c.250]

Так как п и коэффициент преломления воздуха п удовлетворяют условиям По> п> п,,, то потеря полу-длины волны происходит на обеих поверхностях (воздух — пленка и пленка— стекло). В этом случае разность Рис. 5.14 (f)a3 между лучами / и 2 будет равна я, если оптическая толщина пленки будет равной Я/4, т. е. nd = i/4. В самом деле, оптическая разность хода между лучами равна i/4 + > /4 = К/ 2, что соответствует изменению фазы на я. [c.107]

Для получения большего светового эффекта Вуд изготовил пластинку, оптическая толщина четных и нечетных зон которой отличалась на Х/ 2. С этой целью стекло было покрыто тонким слоем лака и на нем соответствующим образом была выгравирована [c.127]

Пусть на поверхность стекла, показатель преломления которого По нанесен слой диэлектрика оптической толщины п1 = Я/4. Показатель преломления п этого диэлектрика должен быть меньше о - Очевидно, что волны, отраженные от внешней и внутренней поверхностей такого слоя, находятся в противофазе, так как оптическая разность хода между ними составляет >./4 + Х/4 = Х/2, а изменение фазы на л ( потеря полуволны ) происходит на обеих поверхностях (рис. 5.32). [c.217]

Изменение отражения света от стекла диэлектрической пленкой оптической толщины [c.218]

При п > TiQ пленка с оптической толщиной п1 = нанесенная [c.219]

Поэтому разность фаз для различных длин волн будет различной и в связи с этим оптическая толщина пластинок будет меняться от одной длины волны к другой, т. е. пластинки в Я/4 и Я/2 являются хроматическими (избирательными к цвету). Так, пластинка в четверть волны только монохроматический свет определенной длины волны будет превращать в поляризованный по кругу, а свет остальных длин волн — в эллиптически поляризованный, причем с различной эллиптичностью. [c.52]

Рис. 45.6. Температура Т и концентрация электронов Ne, ионов Л ион И нейтронных атомов Nar в атмосфере Солнца. Высота отсчитывается от уровня единичной оптической толщины на длине олны 0,5 мкм [5]

Рис. 45.37. Поглощение рентгеновского излучения межзвездным газом. Приведено число атомов водорода Л/н на луче зрения, при котором оптическая толщина равна единице для данного значения энергии фотона Е [52]

Уравнение (4.5.32) представляет собой граничное условие для системы дифференциальных уравнений (4.5.17), (4 5.20) диффузионного приближения. Коэффициенты в указанной системе уравнений являются функциями температуры, давления, концентраций поглощающих и излучающих компо- нентов, V ( ) и должны быть заданы. Если эти коэффи тенты известны (с увеличением оптической толщины среды эти коэффициенты быстро приближаются к своим асимптотическим значениям), то для однозначного решения задачи лучистого переноса в рамках диффузионного приближения достаточно задания на границе величин 5т-или Зр. [c.174]

Диффузионное представление о перемещении носителей лучистой энергии справедливо для условий, близких к термодинамическому равновесию, для серой среды, имеющей большую. оптическую толщину ( 18-2), для излучающих систем простой геометрической формы и др. [c.370]

Введем оптическую толщину среды [c.421]

Если спектральный коэффициент поглощения является постоянной величиной по длине луча, то оптическая толщина среды будет равна [c.421]

ОПТИЧЕСКАЯ ТОЛЩИНА СРЕДЫ И РЕЖИМЫ ИЗЛУЧЕНИЯ [c.424]

Одним из важнейших безразмерных параметров излучения является оптическая толщина среды. В соответствии с соотношением (18-5) ее можно представить в виде [c.424]

Из сказанного следует, что оптическая толщина есть отношение характерного линейного размера к длине проникновения излучения и что 1/а играет роль, аналогичную средней длине свободного пробега [c.424]

Из (18-62) следует, что радиационное число Нуссельта зависит от оптической толщины среды (аго), поглощательной способности стенки (Лс) и мало изменяется с температурой (Гс/7 <1). Граничное условие на входе в канал (л =0) [c.439]

Спектральная степень черноты газового слоя зависит лишь от оптической толщины слоя aj, график этой зависимости приведен на рис. 5-22. [c.175]

Рис. 5-22. Зависимость спектральной степени черноты плоского слоя газа от его оптической толщины а 1.

Безразмерная величина aj называется спектральной оптической толщиной газового слоя она представляет собой отношение толщины газового слоя I к средней длине свободного пробега фотонов 1/а . [c.187]

Из уравнения (5-21) видно, что с ростом спектральной оптической толщины слоя 0 1 суммарная спектральная интенсивность [c.187]

Весьма важно выяснить спектральную зависимость оптических свойств веществ, образующих дисперсную среду. Твердым материалам, обычно применяемым в технике псевдоожижения, свойственна слабая зависимость радиационных свойств от длины волны излучения [125]. Это позволяет при расчете 4HTaTjD поверхность частиц серой. Для газов, ожижающих дисперсный материал, характерна сильная селективность. Однако из-за малой оптической плотности она может сказаться лишь при значительной оптической толщине излучающего слоя газа. В псевдоожиженном слое средняя толщина газовых прослоек порядка диаметра частиц не более нескольких миллиметров), В этом случае можно не рассматривать излучение газа и считать его прозрачным [125]. [c.134]

На фиг. 5.16 и 5.17 приведены параметры огтш в зависимости от параметра а, вычисленные по таблицам Кроми [114 и аппроксимированные Пендорфом [592]. Значения показателей преломления т = 1,25—1,25 г и /п = 2,00—0,60 г приблизительно соответствуют железу и углероду в видимой области спектра. Зная Ке, можно выразить оптическую толщину в виде [c.244]

Для получения таких высокоотражающих интерференционных слоев применяют следующую методику. На стекло наносят ряд пленок с одинаковой оптической толщиной (п /[ = к/А), но разными показателями преломления между двумя слоями диэлект- [c.219]

Диэлектрические интерференционные слои обычно получают испарением соответствующих веществ в вакууме или катодным распылением. Это весьма тонкая операция, при которой фотоэлектрически контролируется интенсивность выделенной интерференционной полосы, достигающей экстремального значения при нанесении нового слоя диэлектрика оптической толщины /-/4. При массовой обработке оптических деталей эффективным оказывается также химический метод, позволяющий получать очень прочные стойкие диэлектрические слои при последовательном нанесении на стекло дозированных количеств растворов легко гидролизующихся соединений, что и используется для просветления оптики. [c.221]

Можно достичь еще большей яркости изображений, если не задерживать колебания, приходящие в точку В от четных зон, а сообщить им изменение фазы на п. Такую фазовую зонную пластинку изготовил впервые Р. Вуд, покрыв стекло тонким слоем лака и выгравировав на нем зянную пластинку так, что оптическая толщина нечетных зон отличалась от толщины четных на величину [c.158]

Визуальный метод обращения. Температуру в наружном конусе пламени можно определить методом обращения спектральных линий. В отличие от методов, описанных в задачах 14 и 15, испо.тьзуемых только в случае оптически тонкой ЛТР-плазмы, этот метод применим при заметной оптической толщине плазмы. Метод обращения состоит в измерении поглощения и испускания в спектральной линии и в сравнении их с испусканием при той же длине волны источника света с известным распределением энергии по спектру. За плазмой размещают независимый источник со сплошным спектром излучения, просвечивающий ее. Далее измеряют интенсивность излучения этого источника при отсутствии плазмы и интенсивность в том случае, когда его излучение частично поглощается в плазме. Обычно это сводится к измерению (или уравниванию) интенсивностей просвечиваемой линии и сплошного спектра около нее. Интенсивность /спл в сплошном [c.253]

Уширение линий при реабсорбции. В плазме, имеющей заметную оптическую толщину, наблюдаемый контур спектральной линии искажается вследствие реабсорбции излучения (поглощения излучения такими же атомами, находящимися в более низком энергетическом состоянии). В зависимости от того, какова степень однородности плазмы и какова ее оптическая плотность, контур реабсорбированной линии может иметь различный вид. В одних случаях реабсорбированная линия имеет сглаженную или уплощенную вершину, а в других — в центре линии возникает провал интенсивности. Ширина линии в результате реабсорбции возрастает. [c.264]

При использовании метода малых углов концентрация частиц в единице объема не должна быть слишком большой во избежание интерференционных йвлений и вторичного рассеяния света на соседних частицах (Я/1< 1). Оптическая толщина просвечиваемого объема Л = 1п(//7о) не должна превышать значения Л = 0,3. Погрешность метода не превышает 20 %. [c.245]

Часто задача проектирования ОЭП облегчается наличием прибора-про-тотипа или существованием уже разработг нных узлов ОЭП. Например, произведен выбор оптической системы, осчовных параметров электронного тракта. Требуется осуществить выбор закона анализа изображения. В этом случае оптическая система моделируется набором конструктивных параметров - радиусов кривизны поверхностей, оптических толщин, показателей преломления. [c.149]

Для случая оптически иетоикого слоя газа (оптическая толщина не равна пулю) среднюю длину пути луча определяют по следующему приближенному уравнению [28] [c.297]

Приближение диффузии излучения справедливо для оптически толстых сред (большой К0эфс 5ициент поглош,ения) при небольших градиентах температуры. Эти условия не всегда соблюдаются на границах, например твердого тела и вакуума, с температурой абсолютного нуля. Однако и в таких случаях можно использовать приближение ди( х )узии излучения путем введения понятия скачка на границе. Спектр излучения газов полосчатый. Приближение ди( х )узии излучения справедливо для таких полос спектра, которым соответствует оптическая толщина среды, большая 2. [c.421]

При радиационно-кондуктивном теплообмене проис-ХО.ДИТ перенос теплоты в неподвижной ослабляющей и теплопроводящей среде путем излучения и теплопроводности. В случае нерассеивающей среды этот вид теплообмена характеризуется оптической толщиной слоя среды Ы, степенью черноты тепловоспринимающих поверхностей бсгь бсг2, относительной температурой поверхности, имеющей низкую температуру 0 = 7 2/7 ь и параметром Ы= 1К =кк А<ЗоТ 1, характеризующим взаимную интенсивность переноса теплоты теплопроводностью и излучением. Если Л/->оо, то теплота переносится только теплопроводностью, N- 0 — только излучением. Радиа-ционно-кондуктивный теплообмен является весьма слож- [c.419]

Рассмотрим дифференцальный метод применительно к большой оптической толщине слоя (оптически плотная среда) (L l) [Л. 1, 15, 163, 176, 205]. В этом случае вектор излучения выражается формулой (16-38), полученной из диффузионного представления о переносе излучения [Л. 205] [c.427]

Плотность потока изменяется линейно с изменением оптической толщины а/, причем это изменение существенно Если среда является диатермичной или ее оптическая толщина L = al— 0, то зависимость (18-34) переходит в уравнение (17-9). [c.429]

Из уравнения (5-21) видно, что с ростом спектральной оптической толщины слоя а 1 суммарная спектральная интенсивность излучения с поверхности(О растет и при i>3 практически достигает спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела /ov при температуре, равной температуре газа в объеме. Вне полос спектра поглощения газа величина ,==0 из соотношения (5-21) следует, что в этих участках спектра излучение газового объема отсутствует. Выражение (5-21) определяет интенсивность излучения по направлению нормали к поверхности плоского слоя. Плотность полусферического излучения с поверхности Е , можно найти, если рассмотреть также иные направления, по которым излучение пересекает граничную поверхность. Выражение для интенсивности излучения в произвольном направлении п (рис. 5-21) определяется тем же уравнением (5-21), если в нем толщину слоя газа I заменить на длину пути луча в этом направлении / =// osO. Если подставить это соотношение в (в), то после вычислений получим [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...