Постоянные оптические

Обсуждая рис. 7.1, отмечаем также важность регистрирующих оптических сред для пространственно-временных модуляторов света, оперативных и архивных (постоянных) оптических запоминающих устройств, а также для элементов оптической логики —- с целью выявления их относительной конкурентоспособности с применяемыми в настоящее время магнитными, полупроводниковыми и другими аналогами. [c.193]

Однако каждая из двух тонких линз, имея постоянную оптическую силу, может быть изменена по форме, т. е. по прогибу. [c.263]

Зависимость 1 от lg 1 или % Е При постоянной оптической плотности. [c.402]

ПОСТОЯННОГО оптического пути и все лучи собирались бы в точке Р ). Но па самом деле эта поверхность но является сферой, и функцию, характеризующую степень отклонения формы этой поверхности от сферы, мы будем называть аберрационной функцией А и, v, Л). Для аберрационной функции возможны различные представления, но мы рассмотрим пока что только разложение в степенной ряд, и лишь несколько позже обратимся к представлению аберрационной функции в виде разложения по полному набору функций, ортогональных к единичному кругу. Далее, можно показать, что при симметричной оптической системе, если использовать для точек выходного зрачка полярные координаты р и ф, величина А зависит только от трех инвариантов вращения р , кр os ф. В общем случае мы можем написать [c.82]

Следовательно, поверхности постоянного L являются поверхностями постоянной оптической фазы, и, таким образом, они определяют фронт волны. Далее, траектории лучей нормальны к поверхности волны ). Так как формула (4.2) является приближенной, то мы не можем рассчитывать па то, что она останется справедлива, когда изменения а(г) в пространстве уже не будут пренебрежимо малыми по сравнению с 1/л. Следовательно, вблизи резкого фокуса, в котором происходит высокая концентрация интенсивности света, мы можем встретиться со значительными отклонениями от результатов, предсказанных геометрической оптикой. [c.84]

Оптическими постоянными оптических сред являются показатель преломления, средняя дисперсия, коэффициент дисперсии, частная дисперсия, относительная частная дисперсия, термооптические постоянные, относительный ход дисперсии, спектральные кривые коэффициента пропускания света и светорассеяние. [c.42]

Среди перечисленных оптических постоянных оптических сред основными являются показатель преломления п, и коэ( ициент дисперсии V. [c.44]

Оптические постоянные оптических сред [c.46]

Суммы монохроматических аберраций оптических систем, состоящих из тонких компонентов, зависят от трех параметров Р/, 1 /, Я/, которые, в свою очередь, зависят от конструктивных элементов компонента и положения предмета. Последнее приводит к тому, что один и тот же тонкий компонент в различных вариантах расчета в зависимости от расстояния, определяющего положение предмета, будет иметь различные параметры Р/, Wt, а это создает определенные неудобства при сравнении коррекционных возможностей различных компонентов при их выборе для той или другой оптической схемы. Параметр Я при постоянных оптической силе компонента Ф и показателе преломления П1 не изменяется. [c.353]

Задача по расчету триплета состоит в решении девяти уравнений, выражающих условия исправления пяти монохроматических аберраций третьего порядка, двух хроматических аберраций и двух габаритных условий. Для выполнения всех этих условий в триплете имеются пять внешних параметров (три оптические силы линз и два воздушных промежутка), три внутренних параметра (форма трех линз) и шесть оптических постоянных стекол (показатели преломления и коэффициенты дисперсии). Следует иметь в виду, что с математической точки зрения постоянные оптических стекол не являются полноценными параметрами, так как они могут принимать только дискретные значения в ограниченных пределах. Принципиальная схема объектива триплет, состоящего из тонких линз, показана на рис. 275, б. Нумерация углов вспомогательных лучей выполнена относительно компонентов объектива. Фокусное расстояние объектива принимаем равным единице. [c.375]

УПРУГИЕ ПОСТОЯННЫЕ ОПТИЧЕСКИХ СТЕКОЛ ФИРМЫ ШОТТ (ЙЕНА), ИЗМЕРЕННЫЕ ПРИ ПОМОЩИ УЛЬТРАЗВУКА [c.351]

Согласие оказывается очень хорошим. Преимущества нового метода становятся очевидными, если учесть, что для определения упругих постоянных оптическим методом достаточно трех интерференционных фигур, полученных для одного кристалла, тогда как результаты Фохта основаны по меньшей мере на 15 ООО отдельных измерений, выполненных на ряде образцов. В табл. 70 приведены упругие постоянные, полученные для трех кристаллов правильной системы по интерференционным картинам, изображенным на фиг. 391. [c.359]

Описанные выше качественные результаты, по-ви-димому, справедливы для высококонцентрированных дисперсных систем. Однако использование уравнения переноса излучения для таких систем по аналогии с гомогенными и разбавленными дисперсными системами обусловлено возможностью применения понятия однородного объема, характеризуемого некоторыми оптическими параметрами [46, 162]. Малый объем можно считать элементарным, если количество поглощенного и рассеянного излучения пропорционально его величине [162]. Интенсивность внешнего излучения должна оставаться приближенно постоянной в пределах этого объема, а количество содержащихся в нем частиц должно быть достаточным для статистически достоверного описания его характеристик средними величинами [162]. [c.145]

Перенос тепла излучением и оптическая термометрия тесно связаны, поскольку в обоих случаях необходимо иметь соотношение между термодинамической температурой и количеством и качеством тепловой энергии, излученной поверхностью. В конце 19 в. на основе только классической термодинамики и электромагнитной теории были получены два важных результата. Первый — закон Стефана (1879 г.), согласно которому плотность энергии внутри полости пропорциональна четвертой степени температуры стенок полости. Второй —закон смещения Вина (1893 г.), который устанавливал, что, когда температура черного тела увеличивается, длина волны максимума излучения Хт уменьшается, так что произведение ХтТ сохраняется постоянным. Доказательство закона Стефана основано на трактовке теплового излучения как рабочей жидкости в тепловой машине, имеющей в качестве поршня подвижное зеркало, и использовании электромагнитной теории Максвелла, чтобы показать, что действующее на поверхность давление изотропного излучения пропорционально плотности энергии. Закон Вина вытекает из рассмотрения эффекта Доплера, возникающего при движении зеркала. В обоих законах появляется постоянный коэффициент пропорциональности, относительно которого классическая термодинамика не могла дать информации. [c.312]

Постоянные Л, В и С являются чисто эмпирическими и должны быть определены для каждого пирометра [12, 46]. Трудно вывести общее заключение относительно точности, которая должна быть достигнута при использовании одного из этих приближений, так как она сильно зависит от вида 1 к). Тем не менее можно сказать, что для визуальной оптической пирометрии уравнение (7.78) вполне пригодно, учитывая ограничения точности, обусловленные другими источниками. [c.372]

Наиболее просто при помощи оптического метода осуществляется анализ плоского напряженного состояния в моделях постоянной толщины. Вместе с тем существуют приемы исследования и объемного напряженного состояния. Эта задача, однако, оказывается значительно более сложной как по технике эксперимента, так и по обработке полученных результатов. [c.516]

В предыдущей главе отмечалось, что кристаллическая среда проявляет постоянную оптическую анизотропию в виде двойного -лучепреломления. В 1816 г. Брюстером было установлено, что некоторые изотропные материалы, когда в них возникают напряжения или деформации, становятся оптически анизотропными, как кристаллы. Все рассматривавшиеся нами явления, связанные с прохождением света через двоякопреломляющие пластины, свойственны естественным и искусственным кристаллам с постоянным двойным лучепреломлением, а также и изотропным аморфным материалам с временным двойным лучепреломлением. Почти все прозрачные материалы становятся под действием нагрузки двояко-преломляюгцими. В зависимости от материала величина двойного лучепреломления определяется напряжениями или деформациями или же теми и другими одновременно. Однако в линейно упругих материалах, в которых напряжения и деформации связаны линейной зависимостью, оптические эффекты можно в равной мере относить и к напряжениям, и к деформациям. Это свойство временного двойного лучепреломления при действии нагрузки называют фотоупругостью. [c.61]

Н. А. Захариков [152] рассмотрел в общем виде вопрос о теплоотдаче излучением ограниченного плоского слоя газа, состоящего из л изотермических слоев с постоянными оптическими [c.235]

Влияние эффекта рассеяния на условия теплообмена в топках определяется двумя следующими обстоятельствами. Первое из них связано с зависимостью поглощательной способности и степенн черноты факела от характеристик рассеяния топочной среды ((3 S , v). В работах В. Н. Адрианова [3], К. С. Адзерихо [2], Р. Вис-канты [91, 92] и многих других исследователей убедительно показано, что при постоянной оптической толщине слоя по поглощению увеличение коэффициента рассеяния всегда приводит к снижению поглощательной способности и степени черноты факела, а следовательно, к ухудшению теплообмена в топке. Физически это объясняется тем, что с ростом коэффициента рассеяния увеличение вероятности выживания квантов энергии приводит к увеличению длины свободного пробега и соответствующему снижению поглощательной способности слоя. Связанное с этим ухудшение теплообмена на границах влечет за собой возрастание неоднородности температурного поля в поперечных сечениях топки. Второе обстоятельство связано с перераспределением потоков излучения, падающих на различные объемные и поверхностные зоны топки, которое вследствие неоднородности радиационных характеристик зон обычно вызывает соответствующее снижение теплопоглощения. [c.190]

В случае однородной среды интегрирование уравнения (2.3.10) дает ф(г) = к-г, где к = 2тги/Х. Вывод уравнения (2.3.10) мы предлагаем читателю провести самостоятельно в качестве упражнения (задача 2.5). Уравнение (2.3.10) называется в геометрической оптике уравнением эйконала. Поверхности постоянной величины ф, определяемые этим уравнением, представляют собой поверхности постоянной оптической фазы, или волновые фронты. Световые лучи определяются как траектории, ортогональные волновым фронтам ф т) = onst, и, следовательно, описываются также уравнением [c.41]

Для визуализации соотношений, выведенных в п. 4.1.1, можно изобразить графически геометрическое место постоянной оптической длины или постоянной оптической разности хода [4.124, 4.125, 4,131—4.141], используя метод, названный Я. Абрамсоном методом голодиаграмм. В частности, с его помощью можно легко интерпретировать нелинеаризованное уравнение (4.1) при L < 0. геометрическим местом точек Р, для которых оптическая разность хода 5 — Ь = - - L есть постоянная величина, является эллипсоид вращения с фокусами в точках 5 и С другой стороны, если точки Р и Р фиксированы, геометрическое место точек, в котором оптическая разность хода и— L постоянна, представляет собой гиперболоид вращения с фокусами в точках Р и Р. Эти гиперболоиды вырождаются в уже упоминавшиеся конусы с вершиной в точке Рис осью-и в. том случае, если, как и ранее, вместо уравнения (4.1) используем линеаризованное уравнение (4.6). [c.90]

Условие сохранения постоянной оптической плотности D при изменении экспозиции (dlgEt) и температуры может быть написано в виде [c.404]

В настоящей главе содержатся данные по оптическим свойствам растворителей (циклопентана, четыреххлористого углерода, хлороформа, дихлорметана, бензола, спиртов, сероуглерода, хлорида кремния, аммиака, сжиженных газов), аттестованных в ИК-области с максимально возможной метрологической точностью. Эти данные служат надежной базой для создания средств контроля и поверки аппаратуры, а также для отработки различных методов измерения оптических постоянных. Оптические характеристики получены для сравнения тремя независимыми методами (пропускания, внешнего и внутреннего отражения), причем исходные данные обрабатывались разными вычислительными приемами (по Френелю, Крамерсу—Кронигу и классическим дисперсионным анализом). [c.58]

Светостойкость —спосббяостъ пигмента под действием света сохранять постоянными оптические характеристики (цвет, яр-лсость) и состав. Потеря светостойкости проявляется в обесцвечивании пигмента, пожелтении, посветлении и изменении оттенка цвета. [c.20]

НЬЮТОНА КОЛЬЦА — интерференционные полосы равной толщины, возникающие в проходящем или отраженном свете в окрестности соприкосновения выпуклой (напр., сферической) поверхности с плоскостью. Интерференция происходит в тонком воздушном зазоре, разделяющем соприкасающиеся тела. При монохроматнч. освещении наблюдается система светлых и темных колец, обрисовывающих линии постоянной оптической, а следовательно, и геометрической толщины, т, к. показатель преломления воздуха близок к 1. В проходящем свете максимумы яркости располагаются при t = т — а) Х/2, где т — целое число, t — толщина зазора, X — длина волны, а — сумма фазовых сдвигов при отражении света от обеих поверхностей, деленная на 2я. При тех же значениях t наблюдаются минимумы яркости в отраженном свете. Т. к. расстояние между полосами соответствует изменению толщины зазора на Х/2, И. к. используются Д.ЛЯ измерения радиусов кривизны поверхностей линз и контроля правильности формы сферических и плоских поверхностей. Радиус кривизны сферич. поверхности можно вычислить по ф-ле р == (r —r )IX n—m) [c.450]

Основным материалом, применяемым в оптических системах для линз, призм и т. п., служат бесцветные оптические стекла различных марок, отличающиеся друг от друга главным образом оптическими постоянными. Оптическим бесцветным стеклом называют прозрачное и однородное неорганическое стекло любого химического состава. К оптическому бесцветному стеклу относится также без-борное стекло марок ББК1 и ББК2, применяемое для очковых линз. [c.40]

В табл. 68 приведены данные измерений упругих постоянных оптических стекол фирмы Шотт . Значения о изменяются в пределах от 0,194 до 0,284, fi—от 2092 до 3596 кг/мм , а значения Е— от 4090 до 9051 кг1мм . Значения а и измерены с точностью около 1 %, л—с точностью около 0,8%. Такая, на первый взгляд, малая точность обусловлена не методикой, которая может дать значительно более точные результаты, а небольшими отклонениями диффракционных картин от круговой формы, вызванными, по-видимому, незначительными неоднородностями или внутренними напряжениями в исследуемых сортах стекла. [c.350]

Согласно новейшим измерениям Шефера и Нас-сенштейна [4992], определявших фотоупругие постоянные оптических стекол, приведенных в табл. 68, статическим методом Покельса, неожиданно оказалось, что величина J //II равна не (р /р) , а р7р. Для стекол, приведенных в табл. 90, измерения Шефера и Нассенш-тейна дают для величины р 1р значения 0,62, 0,63, 0,83, 0,98 и 1,12. [c.403]

Другое изменение, внесенное в 1948 г., состояло в небольшом уточнении температуры, приписанщ)й точке затвердевания серебра, с 960,5 до 960,8 °С. Это позволило уменьшить разрыв производной по МТШ-27 в точке соединения термометра сопротивления и термопары. В интервале, определенном оптическим пирометром, было принято новое значение постоянной С2= 1,438 см К в соответствии с уточнениями значений атомных констант. Кроме того, формула Вина была заменена формулой Планка. Численные расхождения температур по МТШ-27 и МПТШ-48 показаны на рис. 2.2. В 1948 г. было решено также не пользоваться выражением стоградусная шкала и ввести термин градус Цельсия . Это изменение было частично вызвано стремлением устранить возможные недоразумения в тексте на французском языке, где [c.48]

Рис. 3.12. Акустический интерферометр НФЛ для интервала температур от 2 до 20 К [20]. А — смазка стайкаст В — постоянный магнит С и О — электрические экраны Е— пьезоэлектрический датчик ускорения Е — диафрагма О — акустический канал Я — поршень, на котором крепится уголковый отражатель / — германиевые термометры сопротивления / — уголковый отражатель J( — стержень, который толкает поршень Е — разделитель лучей М — подвес Я — оптическое окно О — опора Р — верхняя камера Q — подвижная труба Р — радиационный экран 5 — термометр сопротивления Т— тепловой якорь (с нагревателем) и — тепловой якорь при Т=4,2 К V — вакуумная полость W — центральная несущая труба У — лазерные лучи 2 — ванна с жидким гелием.

Шум и другие свойства фотоумножителей, существенные для оптической термометрии, были широко исследованы в работах [18—20, 22, 23, 29]. Выбор способа работы фотоумножителей методом постоянного тока [44] или методом счета фотонов в основном зависит от вкуса потребителя. Не существует никаких заметных преимуществ одного метода перед другим. В обоих случаях необходимо, чтобы фотоумножителю не мешали избыток шума, усталость или нелинейность. Метод счета фотонов имеет, однако, преимущество в том, что зависимость амплитуды сигнала от усиления меньще и ослабляется эффект утечек тока внутри фотоумножителя или около его цоколя. Кроме того, сигнал имеет цифровую форму, которая облегчает прямую связь с ручной цифровой обработкой и с контрольно-компьютерной системой. В обоих методах — на постоянном токе и методе счета фотонов — критичным является контроль температуры фотоумножителя, так как спектральная чувствительность (особенно вблизи длинноволновой границы), а также темновой ток зависят от температуры. Фотоумножители с чувствительным в красной области спектра фотокатодом 8-20, такие, как ЕМ1-9558 (щтырьковая замена для ЕМ1-9658 фотоумножителя 8-20), для понижения темнового тока должны работать при температуре примерно —25 °С. Применение чувствительного в красной области фотокатода позволяет работать с длинами волн примерно до 800 нм, хотя если прибор предназначен исключительно для воспроизведения МПТШ-68 выше точки золота, такие длины волн требуются редко. [c.377]

В технике для измерения температур используют различные свойства тел расширение тел от нагревания в жидкостных термометрах изменение объема при постоянном давлении или изменение давления при постоянном объеме в газовых термометрах изменение электрического сопротивления проводника при нагревании в термометрах сопротивления изменение электродвижущей силы в цени термопары при нагревании или охлаждении ее спая. При измерении высоких температур оптическими пирометрами используются законы излучения твердых тел и методы сравнения раскаленной гшти с исследуемым материалом. [c.15]

Для измерения постоянных тт медленно меняющихся параметров преимущественно используют более простые методы - механические или оптические. Пневматические методы применяют как бесконтактные. Для измерения быстро-мепяющихся параметров, а также для автоматического контроля размеров преимущественно применяют электрические методы, достоинствами которых являются малая инерционность, малое влияние на объект измерения благодаря малым массам и размерам датчиков, дистанцион-ность, удобная регистрация результатов с [c.475]

Эти и предшествующие им результаты [3831, основанные на результатах Эйнштейна [186], согласно которым дополнительная диссипация пропорциональна квадрату завихренности частиц, свидетельствуют о том, что при течении Пуазейля частицы мигрируют по направлению к оси трубы. Однако в соответствии с точными экспериментальными данными [693] частицы концентрируются в ко.льцевом слое на расстоянии от оси трубы около 0,6 ее радиуса. Эксперименты проводились в стеклянной трубке внутренним диаметром 11,2 0,2 мм со сферическими частицами из полиметилметакрилата диаметром 0,32 0,8 1,21 и 1,71 мм в среде постоянной плотности, представляющей собой смесь глицерина, 1,3-бутан-диола и воды в различных пропорциях. Концентрация частиц изменялась от 0,33 до 4 частиц/см . Распределение концентрации определялось методом оптического сканирования. [c.41]

Регнстрпруе.мая оптическая автокорреляция включает эффект рассеяния, который легко оценивается по кривой, соответствующей центрально.му пятну, и должна бы свидетельствовать о постоянной интенсивности по всему полю, а не иметь вид распределения. [c.96]

Величина к (оптическая постоянная)" легко определяется путем предвари гслыюго испытания образца при простом растяжении. Если растягивать в поляризованном свете призматический стержень из того же материала, из которого сделана модель, то изображение образца па экране будет последовательно те.мпеть, когда напряжение в нем будет проходить через значения [c.519]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...