Характеристики излучения

Проблема детектора теплового излучения неотделима от вопроса об излучательных свойствах источника излучения. Спектральные характеристики излучения черного тела, как будет показано, описываются законом Планка. Проинтегрированный по всем длинам волн закон Планка приводит к закону Стефана — Больцмана, который описывает температурную зависимость полного излучения, испущенного черным телом. Если бы не было необходимости учитывать излучательные свойства материалов, оптический термометр был бы очень простым. К сожалению, реальные материалы не ведут себя как черное тело, и в законы Планка и Стефана — Больцмана приходится вводить поправочные факторы, называемые коэффициентами излучения. Коэффициент излучения зависит от температуры и от длины волны и является функцией электронной структуры материала, а также макроскопической формы его поверхности. [c.311]

Таким образом, исследованиями [188] показано, что к. п. д. устройства, который зависит от поглощения солнечной энергии, идущей на производство в термическом преобразователе полезной работы, можно значительно повысить путем применения поверхностей с избирательными спектральными характеристиками излучения и поглощения. [c.218]

Обычно с помощью интерферометров решают вполне определенные физические и технические задачи (например, измерение длин или углов, определение показателя преломления и т.д.). Наблюдение интерференционной картины становится не целью исследования, а средством проведения того или иного измерения. Поэтому оптическая схема интерферометра должна удовлетворять ряду дополнительных требований. Для повышения точности часто вводят значительную разность хода между интерферирующими пучками и работают в высоких порядках интерференции. В таких случаях используют относительно высокую степень монохроматичности излучения резко повышаются и требования к юстировке оптической системы. В дальнейшем рассказано также об исследованиях, в которых интерферометры применяют для изучения основных характеристик излучения (степени монохроматичности, длины волнового цуга и др.). [c.221]

Но кроме учета потерь света на поглощение, отражение или рассеяние нужно помнить о том, что те или иные приемники радиации регистрируют разные фотометрические характеристики излучения. Почернение фотопластинки пропорционально освещенности в фокальной плоскости кам( рного объектива спектрографа, а фотоумножитель, термопара и другие измеряют световой поток на выходе монохроматора. Поэтому, обсуждая светосилу спектрального прибора, нужно строго оговорить условия эксперимента. В частности, важно знать, исследуется ли источник, испускающий сплошной или линейчатый спектр, измеряется ли световой поток или освещенность и т.д. В качестве примера ограничимся кратким разбором светосилы спектрографа при исследовании монохроматического излучения. [c.326]

Рассмотрим далее закон Ламберта, на основе которого определяются количественные характеристики излучения по определенному направлению. Обозначим через интенсивность излучения. [c.255]

В большинстве случаев спектральный коэффициент излучения определяют экспериментально. Тогда принимают, что спектральные характеристики излучения и его пространственное распределение независимы и функция е(Х, Т, р, ф) представляется в виде [c.44]

Название мягкая и жесткая компоненты сохранились с той поры, когда главной характеристикой излучения считалась проникающая способность излучений проникающая способность мюонной компоненты намного больше электронно-фотонной. [c.642]

Для характеристики излучения по произведенной им ионизации служит величина, называемая экспозиционной дозой излучения. В системе СИ единица экспозиционной дозы, кулон на килограмм (Кл/кг), есть излучение, при котором в 1 кг сухого воздуха образуется число ионов с суммарным зарядом 1 Кл (каждого знака). Так как масса 1 см воздуха равна 1,293- 10 кг, то, учитывая соотношение между кулоном и единицей заряда в системе СГС, получим 1 Р = 2,58-10- Кл/кг 1 Кл/кг = 3,88-10 Р. [c.200]

Погрешности рентгеновского излучателя связаны с нестабильностью параметров питания (напряжения и тока, формы и длительности импульса), погрешностями фильтрации н изменения характеристик излучения в процессе работы, размерами фокуса и уровнем афокального излучения, неоднородностью распределения излучения в рабочем телесном угле, нестабильностями излучения, вызванными внутренними процессами рентгеновского источника, механическими н тепловыми нагрузками на источник в процессе сканирования, вибрациями отдельных элементов излучателя и т. п. [c.450]

Соотношения (в) и (д) справедливы также для спектральных характеристик излучения. [c.172]

Область исследованных электромагнитных волн простирается почти без перерывов от волн длиной тысячи километров, излучаемых низкочастотными электрическими машинами, до коротковолнового 7-излучения радиоактивных элементов и космических лучен. Различные участки этого спектра обладают разными свойствами, по-разному распространяются, по-разному себя проявляют. Узкая полоса спектра, заключенная между длинами волн от 0,38 до 0,76 мкм, способна воздействовать на наш глаз в определенных интервалах излучение способно вызывать химические реакции, фотоэффект, ионизацию газов. Наиболее длинноволновые излучения могут быть обнаружены с помощью электромагнитных колебательных контуров. Поэтому наряду с общими характеристиками излучения, в первую очередь энергетическими, имеют место специфические характеристики для отдельных областей спектра электромагнитных волн. [c.282]

Энергетические характеристики излучения [c.283]

Наряду с перечисленными выше энергетическими характеристиками излучения, имеющими интегральный характер, т.е. не относящимися к определенному участку спектра излучения, важное значение имеют спектральные характеристики, представляющие, по существу, функции распределения данной величины по длине волны или по частоте. [c.288]

Высокая спектральная плотность лазерного излучения характеризуется не только большим количеством энергии, передаваемой посредством пространственно узкого луча, но также очень узкой полосой частот, в пределах которой концентрируется излучение. В спектроскопии, основанной на анализе спектров флуоресценции, интенсивность последней зависит от спектральной плотности поглощенного излучения. В табл. 30 приведены характеристики излучения некоторых типов лазеров и обычных источников света. Маломощный Не—Ме-лазер имеет спектральную плотность излучения почти на четыре порядка выше, чем наиболее интенсивные некогерентные источники света. [c.217]

Характеристики излучения лазерных и обычных источников света [238] [c.217]

Относя теперь все тепловые величины не к элементарному объему dV, а к поверхности сферических частиц ослабления dFn, содержащихся в нем, можно все объемные характеристики излучения свести к поверх- [c.115]

Цифровая информация — характеристика топлива, геометрия топочного устройства и поверхностей нагрева, характеристика излучения и т. д., т. е. информация, обычно используемая при ручных расчетах. [c.53]

С величиной N связана плотность энергии излучения, которая является энергией излучения в единице объема. Все количественные характеристики излучения могут быть представлены как функции частоты V или длины волны К. [c.502]

Поглощательная способность реального тела, в общем случае характеризуемого наличием зависимости Лх от Я, по отношению к излучению любого источника в принципе может быть определена на основе известных спектральных характеристик излучения (поглощения) тела и источника из уравнения [c.53]

Значение соотношения (5) состоит в том, что оно связывает энергетич. характеристику излучения (яркость /) с волновыми и статистич. характеристиками, а именно с ф-цией когерентности волнового поля. Напр., для однородного и изотропного излучения яркость I не зависит от направления п, поэтому [c.566]

Испытания в вакууме. Стабильность оптических характеристик покрытий — их излучательная и отражательная способность — во многом определяется состоянием поверхности. В свою очередь состояние поверхности зависит от собственной температуры покрытия, а также от цротекания различных процессов, возникающих в результате взаимодействия между поверхностным слоем вещества покрытия и окружающей средой. В этом плане осогбый интерес представляет проведение испытаний по установлению постоянства оптических свойств покрытий или одновременном воздействии высоких температур и вакуума. В этом случае излучательная способность будет зависеть не только от температуры, но и от упругости пара вещества покрытия. Испарение покрытия изменяет характеристики излучения и размеры детали. Для определения скорости испарения при эксплуатационных условиях (температура и давление) проводятся испытания в специальных камерах. Наиболее простым и чувствительным является метод испарения с открытой поверхности в вакууме (метод Ленгмюра). Образец с покрытием помещают в вакуумную камеру и нагревают до требуемой температуры, после чего он выдерживается в этих условиях в течение определенного времени. Одна из подобных камер показана на рис. 7-14 [52]. Молекулы испаряющегося покрытия конденсируются на холодных стенках камеры. Для определения скорости [c.180]

Если ti y = О И Jxx Jyy, ТО свет полностью неполяризован если tixy 1 - 1. то свет полностью поляри ован, а вид поляризации определяется фазой Uxy Для практических рас четов поляризационных характеристик излучения сложного состава важ1 н факт если это излучение представляется как суперпозиция нескольких независимых световых волн [c.42]

Энергетические характеристики оптического излучения описываются квантовой теорией, в соответствии с которой любой излучатель представляет собой совокупность квантовых осцилляторов. Суммарное излучение излучателя определяется в результате статистического осреднения излучения отдельных осцилляторов. Спектральные характеристики излучения зависят от агрегатного состояния и 1лучающего вещества, а также от способа возбуждения энергетических уровней его атомов и молекул. По характеру излучения различают источники тепловые с непрерывным спектром излучения, в которых энергия излучения образуется за счет преобразования тепловой энергии люминесцентные, как правило, с линейчатым [c.42]

При перекрытии линий излучения г зов вследствие значительного их уширения или в силу близости расположения линий излучения газов, составляющих композицию, образуется сравнительно плавный (полосовой) спектр излучения. В этом случае, а таюке в случаях, когда в спектре источника присутствует как тепловое, так и люминесцентное излучение, или когда источник излучения является электрическим прибором (лампы накаливания, дуговые, дуговые газоразрядные лампы и пр.), спектральные характеристики излучения которого зазисят не только от физических свойств излучающей среды, но и от характеристик элементов конструкции [c.45]

Наряду с детерминированными источяиками ОЭП работают с источниками излучения, характеристики излучения которых не описываются точными математическими соотношениями. Такие источники, главным образом естественного происхождения, назьзают фонами. Параметры фонов являются случайными и описьшаются статистически. [c.45]

Когерентный слой пространства эказывает воздействие как на амплитудные, так и на фазовые характеристики излучения, т. е. его модельное представление строится на тех же основных допущениях, что и модель оптической системы. [c.56]

В качестве характеристики излучения нечёрного тела наряду со степенью черноты используется так называемая черная температура. [c.377]

Как видно, спектральная удельная сила излучения является исходной величиной, зная которую, негрудно определить и другие характеристики излучения поверхности. Интегрируя величину по всему спектру частот, получаем значение полной удельной силы излучения поверхности [c.30]

При обращении с прибором важно иметь в виду следующее. При включении прибора в сеть, а также и при всех перерывах в измерениях рукоятка Р должна находиться в положении 0. Положение рукоятки Р должно переводиться сначала в поз. 1 и лишь после подведения стрелки гальванометра к нулю тем или другим способом, т. е. нейтральными клиньями или изменением ширины щели, можно переводить рукоятку Р в поз. 2. В периоды, когда на приборе работа не производится, гальванометр должен быть арретирован. Измерения на приборе следует начинать спустя по крайней мере 20 мин после включения лампы Л и открытия шторки. При длительном освещении фотоэлементы работают более стабильно характеристика излучения лампы Л также стабилизируется лишь с течением времени. Поэтому при кратковременных перерывах в работе целесообразно не отключать прибор. Если же считают нужным предотвратить излишнее нагревание кювет или фотоэлек ентов, то можно пользоваться шторкой, перекрывая ею световые потоки. [c.216]

В настояидее время отсутствуют данные по спектральным характеристикам излучения несерых тел, достаточные для того, чтобы широко использовать в инженерных расчетах приведенные выше уравнения. Однако эти уравнения уже сейчас открывают возможность проведения более детального анализа лучистого теплообмена в системах тел на основе известных качественных моделей спектров излучения (поглош,ения) тел. Кроме того, они стимулируют исследования по определению спектральных коэффициентов и характеристик реальных тел. [c.231]

Тральных характеристиках излучения, содержащему предпосылки своего непрерывного перспективного совершенствования. И в приближенной постановке вопроса, когда учет селективности проводится на базе лучистого теплообмена между селективно-серым газом и серыми телами, этот метод представляет большой интерес [Л. 69]. Реальные спектры излучения чистых топочных газов имеют много общего со спектром селективио-серого газа. Поэтому при анализе лучистого теплообмена на базе селективно-серого излучения (поглощения) газа. [c.301]

Суринов Ю. А., Применение и развитие нового метода определения и расчета локальных характеристик излучения, Изв. АН СССР, Энергетика и транспорт, 1967, № 2. [c.392]

Суринов Ю. А., Петровский А. А., Применение нового метода расчета локальных характеристик излучения к исследованию лучистого теплобмена в камере квадратного сечения (решение смешанной постановки задачи), Теплофизика высоких температур , 1967, 5, № 6. [c.392]

Суринов Ю. А., Агеев 10. М., Исследование и численные расчеты локальных граничных характеристик излучения полу-цилиндрической полости конечной длины, Изв. вузов. Энергетика, 1968, № 8. [c.392]

Многосеточные электрич. зонды являются электрич. анализаторами заряж. частиц. На входе зонда плазма разрывается большой разностью потенциалов и анализируется электронная или ионная компонента. В ВЧ- и СВЧ-эондах конец ВЧ-токопровода используется как эл.-магн. излучатель. По изменению характеристик излучения и распространению возбуждаемых в плазме волн оцениваются её параметры (обычно п, v ). [c.610]

Совр. техника группирования пучков позволяет осуществлять генерацию когерентного О. и. с Я 1 нм. С ирименеписм резонаторов можно увеличить интенсивность источников спонтанного когерентного О. и. в раз, где Q — добротность резонатора. Источники спонтанного когерентного О. и. с хорошо сгруппиров, пучками частиц позволяют получить предельно возможные характеристики излучения. [c.408]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...