Оптически-одноосные кристаллы

Оптически-одноосные кристаллы 3 — 251 Оптические делительные головки Цейсса [c.179]

Оптически одноосный кристалл (точки модели, в которых два главных напряжения равны) соответствует эллипсоиду показателей преломления в виде эллипсоида вращения ( 1 = 2 <( Пд — оптически положительный, 1<С 2 = 8 — оптически отрицательный кристалл). Ось вращения эллипсоида показателей [c.251]

Какому условию удовлетворяют главные диэлектрические проницаемости оптически одноосного кристалла Кристаллы каких систем (сингоний) оптически одноосны [c.186]

Эти уравнения для волновых амплитуд принято называть уравнениями генерации . Для их вывода мы до сих пор ограничивались изотропной средой и волнами с одним направлением поляризации. Однако обычно в приложениях важную роль играют также анизотропные вещества, поскольку в них нелинейные эффекты проявляются уже во втором порядке. Кроме того, как в изотропных, так и в анизотропных веществах наблюдаются эффекты, в которых большое участие принимают компоненты поля с различными направлениями поляризации. В этих общих случаях система уравнений генерации сложным образом зависит от направлений распространения и поляризации отдельных волн. В дальнейшем мы сделаем упрощающие предположения, при которых уравнения генерации для компонент Е. будут подобны уравнениям для изотропной среды при фиксированном направлении поляризации. Вновь предположим, что волновые векторы всех участвующих в процессе волн имеют одно и то же направление, за которое мы выберем ось г лабораторной системы координат. Этого можно достичь, если направить излучение перпендикулярно к соответствующим образом вырезанной поверхности кристалла. Кроме того, мы ограничимся оптически одноосными кристаллами и расположим ось у лабораторной системы координат в плоскости главного сечения, т. е. в плоскости, образуемой направлением распространения луча и оптической осью. Ось х перпендикулярна этой плоскости. При таком выборе осей. -компонента волны с частотой I распространяется как обыкновенная водна с волновым числом = <7о (Л, а /-компонента — как необыкновенная волна с волновым числом ао /) . (Мы обозначаем через волновое число света с направлением поляризации .) Наконец, мы сделаем достаточно часто выполняющееся предположение, что эллипсоид линейного показателя преломления мало отклоняется от сферической формы. При этом предположении оказывается возможным во многих случаях пренебречь [c.101]

Поэтому становится возможным использование уравнений (1.32-22) и (1.32-23) в качестве исходных уравнений для расчета усиления и генерации волн. В частности, мы рассмотрим и здесь также нелинейную, анизотропную среду, в которой все волны распространяются в одном и том же направлении, за которое мы выберем ось г лабораторной системы координат. Кроме того, предположим, что направления векторов Пойнтинга приближенно совпадают с направлениями распространения волн подобно тому, как это уже было сделано в 1.3. В оптически одноосных кристаллах мы расположим ось у лабораторной системы в плоскости главного сечения, т. е. в плоскости, определяемой оптической осью и осью г. Тогда X- и //-компоненты напряженности поля будут распространяться соответственно как обыкновенные и необыкновенные волны. [c.164]

Важные нелинейные эффекты на граничных поверхностях, такие как генерация гармоник, суммарных и разностных частот при отражении, наблюдались и были рассчитаны уже в начале 60-х годов [2, 5]. Были даны общие, формулы для нелинейного отражения и преломления на граничной поверхности между линейной изотропной и нелинейной анизотропной средами. В частности, для оптически одноосных кристаллов были сделаны численные оценки [4.-15]. Позднее были исследованы генерация гармоник, суммарных и разностных частот, а также и другие параметрические процессы (ср. разд. 3.14 и 3.15) в тонких слоях и в волноводах. [c.485]

ОТРИЦАТЕЛЬНЫЕ КРИСТАЛЛЫ — оптически одноосные кристаллы, в к-рых скорость распространения обыкновенного луча меньше, чем скорость распространения необыкновенного луча. См. Кристаллооптика. В кристаллографии О. к. наз. также жидкие включения в кристаллах, имеющие ту же форму, что п сам кристалл. [c.571]

ПОЛОЖИТЕЛЬНЫЕ КРИСТАЛЛЫ — оптически одноосные кристаллы, в к-рых скорость распространения обыкновенного луча больше, чем скорость распространения необыкновенного луча. См. Кристаллооптика. [c.104]

ОПТИЧЕСКИ ОДНООСНЫЕ КРИСТАЛЛЫ 457 [c.457]

Оптически одноосные кристаллы [c.457]

Простейшими оптическими свойствами обладают оптически одноосные кристаллы, которые к тому же имеют наибольшее практическое значение. Поэтому имеет смысл особо выделить этот простейший частный случай. Оптически одноосными называются кристаллы, свойства которых обладают симметрией вращения относительно некоторого направления, называемого оптической осью кристалла. [c.457]

ОПТИЧЕСКИ ОДНООСНЫЕ КРИСТАЛЛЫ 459 [c.459]

ОПТИЧЕСКИ ОДНООСНЫЕ КРИСТАЛЛЫ [c.461]

ОПТИЧЕСКИ ОДНООСНЫЕ КРИСТАЛЛЫ 463 [c.463]

Это построение является обобщением построения Гюйгенса для изотропных сред. Оно было впервые введено Гюйгенсом для объяснения двойного преломления. Гюйгенс постулировал, что элементарная волна в кристаллах состоит из двух волн сферической и эллипсоидальной. Сферические волны порождают обыкновенную, а эллипсоидальные — необыкновенную волны. Это предположение Гюйгенса оправдалось, но оно верно только для оптически одноосных кристаллов. [c.508]

Из механизма явления ясно, что эффект Поккельса по крайней мере столь же безынерционен, что и эффект Керра. Поэтому он, наряду с эффектом Керра, нашел применение (например, в технике лазеров) в качестве оптических затворов и высокочастотных модуляторов света. Соответствующее устройство называется ячейкой Поккельса. Она представляет собой кристалл, помещаемый между двумя скрещенными николями. Такое устройство действует так же как и ячейка Керра. Николи не пропускают свет, когда нет внешнего электрического поля, но при наложении такого поля пропускание появляется. Необходимо, чтобы кристалл до наложения внешнего электрического поля не давал двойного преломления. Этого можно достигнуть, если взять оптически одноосный кристалл, вырезанный перпендикулярно к оптической оси, а свет направить, вдоль этой оси. Внешнее поле может быть направлено либо перпендикулярно поперечный модулятор света), либо параллельно распространению света продольный модулятор). [c.564]

Явление Керра состоит в том, что чистая, изотропная в целом среда, помещенная в электрическое поле, приобретает свойства оптически одноосного кристалла с оптической осью, направленной по внешнему электрическому полю. [c.75]

Получение эллиптически-поляризованного света. Рассмотрим взаимодействие двух когерентных волн со взаимно перпендикулярными электрическими векторами, распространяющихся вдоль одной прямой. Практически такой случай можно реализовать на следующей установке (рис. 9.15) естественный свет, исходящий из точечного источника S, проходя через призму Николя, превращается в линейно-поляризованный. Пластинка П толщиной d, вырезанная из одноосного кристалла параллельно оптической оси 00, располагается так, чтобы линейно-поляризованный свет падал на нее пер- [c.234]

Рассмотрим самый простой случай, когда конус сходящихся лучей падает на плоскопараллельную пластинку из одноосного кристалла, вырезанную перпендикулярно оптической оси (рис. 9.25). [c.243]

Направления, перпендикулярные таким круговым сечениям, называют оптическими осями кристалла, который в общем случае должен быть двуосным. Если справедливо равенство = f.y то эллипсоид Френеля вырождается в эллипсоид вращения, характеризующий одноосный кристалл, единственная оптическая ось которого совпадает с осью X. [c.125]

Его теория базируется на предположении о наличии у волны в кристалле двух волновых поверхностей. Скорость обыкновенной волны Ua "= с/па одинакова во всех направлениях (ей должна соответствовать сферическая волновая поверхность). Скорость необыкновенной волны и = с/п , зависит от направления, ее распространения. Она совпадает по значению с в направлении оптической оси кристалла и больше всего отличается от и в направлении, перпендикулярном оптической оси. Волновая поверхность необыкновенной волны для одноосного кристал.аа имеет вид эллипсоида вращения, который в направлении оптической оси должен касаться сферической волновой поверхности обыкновенной волны. Для отрицательного кристалла п , > п,, следовательно, Uo < Uf,, т.е. шар вписан в эллипсоид вращения. Для положительного кристалла и и волновая поверхность обыкновенной волны (шар) охватывает волновую поверхность необыкновенной волны (эллипсоид вращения). На рис. 3.18 представлены оба этих случая. [c.131]

В случае одноосного кристалла с оптической осью, параллель- [c.208]

В случае одноосного кристалла угол между оптическими осями обращается в нуль, и две слившиеся оси определяют направление, [c.508]

Рис. 26.14. Прохождение света через пластинку одноосного кристалла, вырезанную перпендикулярно к оптической оси.

Рис. 26.16. Прохождение света через пластинку одноосного кристалла, вырезанную параллельно оптической оси плоскость падения совпадает с главной плоскостью кристалла.

Рассмотрим простейший случай, когда конус сходящихся световых пучков от протяженного источника света падает на плоскопараллельную пластинку одноосного кристалла, вырезанную перпендикулярно к оптической оси, причем ось конуса совпадает с оптической осью кристалла. Тогда при постоянном ф разность фаз б будет также постоянной, так как вследствие симметрии ориентации световых пучков относительно оси кристалла разность щ зависит только от значения ф. Таким образом, разность фаз для обыкновенной и необыкновенной волн будет определяться, как указано выше, значением угла ф при фиксированном к. [c.518]

Двойное лучепреломление наблюдается в стекле только при наличии в нем внутренних напряжений (временных или остаточных), вызываемых приложением внешних механических воздействий (растягивающих или сжимающих стекло), а также неравномерным или быстрым охлаждением стекла (закалка) или наличием в нем химически неоднородных областей — различных по составу (и особенно коэффициенту термического расширения) стеклообразных включений — свилей, шлифов, ликваций. В этих случаях стекло приобретает свойства анизотропного материала и, уподобляясь оптически одноосному кристаллу, становится двупреломляющим. [c.458]

Двойное лучепреломление наблюдается в стеклах только при наличии у них внутренних напряжений, которые могут быть вызваны внешними механическими воздействиями (растягивающими или сжимающими стекло), а также неравномерным и быстрым охлаждением в процессе отжига и закалки, или являются следствием химической неоднородности стекла, когда оно содержит разлотные по составу (и коэффициенту термического расширения) стеклообразные включения — свили, шлиры. В этих случаях стекло приобретает свойства анизотропного материала и, уподобляясь оптически одноосному кристаллу, становится двупреломляющим. [c.177]

Для оптически одноосных кристаллов с оптической осью вдоль направления г имеем Vx = Vy. Обозначив через эту обп1.ую скорость и через скорость У , получим из (1) ) [c.627]

Здесь знак 0 означает тензорное произведение, <] — единичный вектор вдоль так называемой оптической оси, еи и — два разных собственных значения тонзора е первое значение соответствует направлению <1, а второе — любому направлению, перпендикулярному оптической оси. К классу оптически одноосных кристаллов относятся кристаллы тетрагональной, ром-богедральной и гексагональной систем в их естественном состоянии. Наконец, когда все три собственных значения е равны, то говорят, что кристалл принадлежит к классу оптически кубических кристаллов. В последнем случае главные направления е могут быть выбраны произвольно, так что оптически кубические кристаллы в своем естественном состоянии фактически не отличаются по своим диэлектрическим и оптическим свойствам от изотропных материалов. [c.63]

ФОТОРОЖДЕНИЕ ЧАСТЙЦ, процесс образования ч-ц (мезонов и др.) на ат. ядрах и нуклонах под действием фотонов высокой энергии, ФОТОУПРУГОСТЪ, пьезооптич. эффект, возн1ткновение оптич. анизотропии в первоначально изотропных твёрдых телах (в т. ч. полимерах) под действием механич. напряжений. Ф. открыта нем. учёным Т. И. Зеебеком (1813) и англ. учёным Д. Брюстером (1816). Ф.— следствие зависимости диэлектрич. проницаемости в-ва от деформации и проявляется в виде двойного лучепреломления и дихроизма, возникающих под действием механич, нагрузок. При одноосном растяжении или сжатии изотропное тело приобретает свойства оптически одноосного кристалла с оптич. осью, параллельной оси растяжения или сжатия. При более сложных деформациях, напр, при двустороннем растяжении, образец становится оптически двухосным. [c.827]

Плоскость, содержащая падающий луч и оптическую ось одноосного кристалла, называется главнтлм сечением или главной пло-скостьк ) кристалла. В двуосных кристаллах иод главным сечением понимается плоскость, проходящая через обе оптические оси. Мами не будет рассматриваться вопрос двулучепреломления в двуосных кристаллах. Желающие ознакомиться с двулучепреломлением в двуосных кристаллах могут обратиться к специальной литературе. [c.226]

Интерференция поляризованного света. До сих пор мы рассматривали взаимодействие двух световых лучей с колебаниями, происходящими во взаимно перпендикулярных направлениях, распространяющихся вдоль одной линии. Возникает естественный вопрос будет ли наблюдаться отличное от рассмотренного выи.1е явление, если оба луча являются взаимно когерентными и электрические векторы в них колеблются вдоль одной прямой Практически такой случай можно реализовать на установке (рнс. 9.21), где между двумя НИКОЛЯМИ Л/i и N-, расположена кристаллическая пластинка Я, вырезанная из одноосного кристалла параллелыю оптической оси. Параллельный пучок естестветюго спета, паправлеиный на николь Л/х, превращаясь в лине11н0- поляризованный, падает на пластинку П перпендикулярно ее поверхности. При нормальном падении пучка лучей на пластинку из одноосного кристалла, оптическая ось в которой параллельна преломляющей поверхности, возникающие [c.240]

Лучевая поверхность в одноосных кристаллах. Для одноосных кристаллов две из трех главных скоростей равны между собой поэтому трехосный лучевой эллипсоид превращается в эллипсоид вращения. Следовательно, у одноосных кристаллов двухполост-ная лучевая поверхность переходит в совокупность эллипсоида вращения и шара с двумя точками касания, расположенными на оптической оси. [c.259]

Для количественной оценки этого эффекта рассмотрим распространение волны в одноосном кристалле, лучевой вектор которой Si составляет угол О с направлением оптической оси (рис. 3.15) и направляющие косинусы для осей X, У, Z ясны из записи Si(0, sinO, OS0). Проецируя уравнение (3.10) на три оси, получаем [c.128]

Опыты с кварцем. Классическим объектом для демонстрации вращения плоскости поляризации служит одноосный кристалл. Схема опыта представлена на рис. 4.9. Поляризатор и анализатор установлены так, что они не пропускают излучения (скрещены). После введения пластинки кнарца толщиной d поле просветляется. Свет распространяется вдоль оптической оси [c.153]

Если оба круговых сечения эллипсоида совпадают друг с другом, то обе оси сливаются и мы имее.м одноосный кристалл. В этом случае эллипсоид будет эллипсоидом вращения, причем ось вращения, определяющая направление оптической оси кристалла, совпадает с одним из главных направлений кристалла. Два возможных случая с <Ь = а и с = Ь <.а соответствуют одозкитеугьнбш (например, кварц) и отрицательным (например, исландский шпат) одноосным кристаллам ). Наконец, если а = Ь = с, то эллипсоид Френеля [c.507]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...