Теория и схемы привода

Теория и схемы привода [c.107]

Величина апертуры интерференции 2ш тесно связана с допустимыми размерами источника. Теория и опыт (см. 17) показывают, что с увеличением апертуры интерференции уменьшаются допустимые размеры ширины источника, при которых еще имеет место отчетливая интерференционная картина. Поскольку освещенность пропорциональна ширине источника, увеличение апертуры интерференции приводит к уменьшению освещенности интерференционной картины. Вместе с тем, величина интерферирующих световых потоков, связанная с размерами интерференционного поля, определяется, согласно 7, выражением Ф = ВаО. (принимаем, что источник излучает по направлению, нормальному к своей поверхности). При заданной яркости источника В величина потока зависит от произведения ай, причем о согласно сказанному тем больше, чем меньше апертура интерференции, а й тем больше, чем больше апертура перекрывающихся пучков. При обсуждении вопроса, может ли данная интерференционная схема обеспечить большие размеры и хорошую освещенность интерференционной картины, надо учитывать, возможно ли осуществить одновременно большую апертуру перекрывающихся пучков (2ф) и малую апертуру интерференции (2(о). [c.73]

Таким образом, в схеме St/(6)-симметрии для псевдоскалярного мезонного октета сохраняются все результаты St/(3)-симметрии, а что касается векторных октета и синглета, то они объединяются в один векторный унитарный нонет, в состав которого входят два изотопических синглета ( со и ф ), В силу Sf/(6)-симметрии они должны иметь близкие значения масс. Одинаковость состояний и близость масс у со и ф приводят к тому, что реальные частицы ф и со являются суперпозицией ф и со . Этим и объясняется плохое согласие формулы (86. 29) и лучшее согласие формулы (86. 29 ) с экспериментальными данными . Теория 5 /(6)-симметрии позволяет вычислить коэффициенты [c.695]

Для подтверждения своей теории Бенджамин организовал в гидравлической лаборатории Кембриджского университета уникальный эксперимент по формированию вращающегося потока в трубе. Однако, как указано в (49), в эксперименте было обнаружено явление, более сложное, чем то, которое подчиняется этому принципу. Основными параметрами процесса, наблюдавшегося в эксперименте, были радиус свободной поверхности в каверне и скорость ее движения. Рассмотрим схему и результаты эксперимента Бенджамина и Бернарда [49]. Прозрачная труба длиной 1650 мм и внутренним диаметром 50 мм бьша смонтирована на пяти подшипниках и снабжена приводом для приведения во вращение вокруг своей оси, расположенной горизонтально. Труба с одного конца была наглухо закрыта, а с другого на ней была смонтирована съемная заглушка, сконструированная так, чтобы ее можно было удалить на ходу, обеспечив при этом соприкосновение с атмосферой без сообщения лишнего импульса воде, заполняющей трубу. Внутри трубы имелось устройство для визуализации течения, проводилась таки е киносъемка движения. Внутренняя полость трубы перед каждым экспериментом заполнялась водой и из нее тщательно удалялся воздух. После этого трубу приводили во вращение с некоторой постоянной угловой скоростью Q и когда, по мнению экспериментаторов, вода в трубе приобретала постоянную угловую скорость fi, съемную заглушку на ходу удаляли. После удаления заглушки в жидкости возникал процесс, для изучения которого и был поставлен эксперимент. С открытого конца трубы по ее оси в центральную область жидкости внедрялась в основном цилиндрическая воздушная каверна радиусом ri <Л, где Л - радиус трубы. Каверна продвигалась от открытого конца трубы к закрытому с некоторой постоянной скоростью U- Схема каверны показана на рис. 4.19. Впереди каверны в жидкости существовал конус жидкости, не участвующий во вращении и удлинявшийся по мере продвижения каверны от открытого конца трубы к закрытому. [c.82]

Расчетное время горения по диффузионной теории оказывается завышенным по сравнению с опытным, если расчет ведется по действительной максимальной температуре вблизи капли. Следовательно, надо выяснить, какие обстоятельства, не учтенные в расчетной схеме, приводят к получению завышенного времени горения, несмотря на то, что в схеме учитывают только сопротивление диффузионного переноса паров горючего и кислорода, пренебрегая кинетикой процесса. При этом можно отметить следующее [c.61]

При отборе материала для книги авторы стремились отразить современную теорию и практику расчета оболочек на устойчивость. Основное внимание уделено пересмотру классической схемы решения задач с учетом граничных условий, моментности и неоднородности исходного напряженно-деформированного состояния. Вопросы нелинейной теории устойчивости обсуждаются конспективно, в основном приводятся конечные результаты решений. Большое внимание уделено экспериментальным результатам и полуэмпирическим зависимостям. Результаты большинства экспериментов систематизированы в виде обобщенных графиков с использованием параметров подобия. Для практики эти графики представляют наибольшую ценность. [c.14]

Для пружин сильно вытянутого плоскоовального сечения (рис. 14.10, а) расчетная схема пружины может быть выбрана в виде двух цилиндрических оболочек, соединенных жестко по краям (см. гл. 11 [61 . При этом деформации закругленных участков не учитываются. Это допущение вносит некоторую погрешность в расчет, тем меньшую, чем более вытянуто сечение. Решение этой задачи, проводимое энергетическим методом или по теории цилиндрических оболочек, приводит к почти одинаковым результатам. Приведем здесь расчетные формулы, полученные В. И. Феодосьевым в работе см. гл. 11 [6] . [c.317]

В первой части рассмотрены общие вопросы теории и проектирования следящих приводов (СП). Получены обобщенные уравнения, структурные схемы и передаточные функции СП. Разработаны методы анализа и синтеза непрерывных (линейных и нелинейных) и дискретных (импульсных и цифровых) СП. Эти методы предусматривают использование обратных логарифмических частотных характеристик, упрощающих исследование СП и делающих процедуру синтеза более наглядной. В первой части изложены вопросы анализа и синтеза СП при наличии в силовой передаче между исполнительным двигателем и объектом регулирования упругих деформаций и люфта. Здесь рассмотрена работа СП на малых ( ползучих ) скоростях, показаны особенности исследования СП при его работе от источника энергии ограниченной мощности. Здесь же рассмотрены вопросы энергетического анализа СП. Значительное внимание уделено анализу динамики двухканальных систем различных видов. [c.3]

Эксплуатационная надежность. Фактическая производительность машин, как было показано, зависит от коэффициента технического использования машины, величина которого определяется в конечном итоге надежностью и долговечностью машины. Низкое значение показателей надежности и долговечности приводит не только к снижению производительности машины, но и к увеличению затрат на ее обслуживание. Современное состояние теории надежности машин позволяет установить связь между структурной или принципиально-компоновочной схемой машины и ее на- [c.219]

В данной книге рассматриваются конструкция трактора, теория и расчет тракторных двигателей внутреннего сгорания, основы теории трактора и основы расчета его шасси. По каждому механизму трактора приводятся типовые схемы и наиболее характерные образцы их конструктивного выполнения, дается анализ и рекомендации по использованию. Приводится методика расчета узлов и деталей механизмов, справочные данные по основным параметрам трактора и его механизмов. [c.2]

Формулы для углов давления в случае коромысловой или двухкулачковой схем приводятся в учебных пособиях по теории механизмов и машин. [c.153]

В книге освещены особенности и тенденции развития пневмоприводов. Изложены основы теории формирования сварочных усилий и методы оптимизации силового цикла, рассмотрены схемы и конструкции приводов различных машин контактной сварки, пневмосистемы повышенного давления многоэлектродных машин. Приведены рекомендации, способствующие повышению надежности и долговечности приводов в процессе их эксплуатации. [c.279]

Книга посвящена актуальным проблемам автоматизации схемотехнического проектирования с помощью ЭВМ. Рассмотрены методы автоматического построения математических моделей электронных схем, численные методы решения задачи анализа, методы оптимального проектирования и теории параметрической чувствительности схем как основы задачи оптимизации. Основное внимание уделено современным математическим методам узловому методу построения модели, неявным методам численного интегрирования, использованию разреженности матрицы узловых проводимостей, методам решения задачи нелинейного программирования. Эти методы реализованы в программах проектирования биполярных и МДП-интегральных схем. Приводятся тексты программ и контрольные примеры. [c.232]

Учебник состоит из двух частей грузоподъемные и транспортирующие машины. Рассматриваются назначение и общая классификация подъемнотранспортных машин. Даются теория и методы расчета отдельных механизмов и машин в целом по видам оборудования, приводятся типичные схемы систем привода, передач и исполнительных устройств. [c.2]

Доказательство этих теорем основано на той же самой быстро сходящейся итерационной схеме, которая использовалась в 1 и здесь приводиться не будет. Вместо этого мы, используя предположение (20), получим только формальное разложение по степеням е для функций Рк(0 е), Ск(0 е) из (22), опуская доказательство сходимости. [c.347]

Квантовомеханический расчет мощности индуцированных процессов приводит к вычислению разностей вероятностей излучения и поглощения. Вычисления в этой схеме обладают достаточно большой наглядностью, а характер поведения величины мощности можно просто объяснить, используя квантовомеханические соображения. Ниже мы рассмотрим эффект индуцированного излучения электронов, движущихся в. магнитном поле, методами квантовой теории и затем установим соответствие полученных результатов результатам классической теории. [c.164]

МИ шаблонами. Суш ествуют конечно-разностные схемы, в которых производные по одному из двух направлений т] аппроксимируются явным образом, что с необходимостью накладывает ограничения на соотношение шагов интегрирования по и т]. В работе [2] приводятся разностные схемы, которые устойчивы для модельного уравнения. В работе [36] производные по т] аппроксимируются явным образом так, что конечно-разностное представление дифференциального оператора сой/йт] всегда остается положительным, что достигается слежением за направлением со. Отметим, что приведенные схемы, хотя и обладают хорошей устойчивостью и сходимостью, накладывают суш ественные ограничения на шаги интегрирования, и это приводит к трудностям при решении ряда сложных задач теории пограничного слоя. [c.340]

Удобство соединения с электродвигателями, генераторами и друг с другом. Лопаточные машины как машины вращательного движения легко соединяются с электромашинами. Кроме того, привод лопаточной машины, потребляющей мощность (компрессора, насоса) от лопаточной машины-двигателя (турбины) легко осуществить непосредственным их объединением. Такие агрегаты широко распространены в технике. Настоящий курс посвящен теории и расчету агрегата как раз такого вида — ТНА ЖРД- В отдельных случаях в ТНА ЖРД применяются шестеренный перебор между насосами и турбиной, но эта схема не типична для современных [c.34]

В пособии, в частности, приводится построение схем, отражающих внутреннюю логику теории. В схемах раскрываются связи и аналогии между основными уравнениями, теоремами, законами и принципами механики. [c.3]

Принципы теории обнаружения сигналов применяются не только при звуковом и визуальном обнаружении хорошо определенных сигналов на фоне заданного шума, но также и при обнаружении, когда шумом является индивидуальная внутренняя изменчивость наблюдателя и ограниченная разрешающая способность его сенсоров, т. е. при обычном психофизическом эксперименте. Теоретические исходные распределения не могут быть выведены из характеристик сигналов, но, когда найдены стабильные кривые СОХ, удается разделить в поведении человека аспекты восприятия и принятия решений, чего классические психофизические методы в большинстве своем сделать не могут. Параметры кривой СОХ могут дать основания для предположений о сущности процесса обнаружения и могут приводить к теоретическим объяснениям но даже когда такие предположения невозможны, рассматриваемый метод по крайней мере обеспечивает внутренне согласованную схему для измерения и описания поведения. [c.340]

Расчетные зависимости, включаемые в расчетные блоки и модели ЭМП первого класса, выбираются в основном исходя из известных геометрических и тригонометрических закономерностей, связывающих конструктивные данные, и методов теории цепей для установившихся режимов (схемы замещения, векторные диаграммы и т. п.), рассмотренных в 4.1. Эти методы используются для расчета большинства электромагнитных, механических и тепловых характеристик ЭМП в установившихся режимах и приводят в общем случае к совокупности нелинейных алгебраических уравнений, решаемых в определенной последовательности. Если указанные методы оказываются не применимыми к расчету тех или иных характеристик, то для получения аналогичных выражений используются статистические и кибернетические методы ( 4.3, 4.4). [c.124]

Можно объяснить все эффекты преобразования частот также исходя и из квантовой теории. С точки зрения квантовой физики все эти эффекты являются многофотонными процессами, при которых в каждом элементарном акте взаимодействия участвуют несколько (три в случае генерации второй гармоники, четыре в случае генерации третьей гармоники и т. д.) фотонов. Например, согласно этой схеме, при генерации второй гармоники одновременное исчезновение двух фотонов с частотами ы каждого приводит к мгновенному рождения одного фотона с частотой 2 d. Отсутствие задержки между исчезновением двух квантов и рождением одного приводит к когерентности волн с удвоенной частотой. Благодаря этому про- [c.394]

Поскольку сопротивление давления определяется только распределением давления по поверхности тела, естественно попытаться в рамках теории идеальной жидкости построить такую схему течения, которая давала бы теоретическое распределение, близкое к действительному. Схема безотрывного обтекания круглого цилиндра потенциальным потоком, рассмотренная в гл. 7, дает удовлетворительный результат только для лобовой части поверхности цилиндра, а на тыльной ее стороне теоретическое и опытное распределения давлений резко расходятся, причем теория приводит к парадоксу Даламбера. Схема отрывного обтекания (Кирхгофа), как отмечено выше, дает более точный результат по распределению скорости, однако расчетное сопротивление при этом почти в 2 раза меньше действительного. Хорошая согласованность теоретических и экспериментальных результатов получается при использовании схемы так называемой вихревой дорожки Кармана, согласно которой за обтекаемым телом образуется полоса, заполненная дискретными вихрями, расположенными в шахматном порядке (рис. 10.3). При определенном соотношении расстояний между вихрями эта дорожка является устойчивой и с помощью уравнения импульсов можно найти теоретическое значение вихревого сопротивления. [c.393]

Ниже мы кратко изложим метод преобразования Лапласа, приводя формулировку теорем и схемы их доказательств, отвечающие поставленным здесь задачам более полное изложение можно найти в работах, специально посвященных этому предмету [1,8—10]. Как отмечалось выше, решения, полученные методом Бромвича — Джефриза, часто встречаются в литературе, посвященной теплопроводности операционные выражения, используемые ими для V, всегда отличаются множителем р от полученных нами выражений для V, записанных в принятых ниже обозначениях. Метод вывода решений с помощью теории контурного интегрирования одинаков в обоих случаях, и поэтому статьи, в которых использованы одни обозначения, легко читать лицам, привыкшим к другим обозначениям. [c.293]

В период с 1932 по 1937 г. Иван Иванович продолжает заниматься пространственными механизмами. Им были опубликованы монография Теория пространственных механизмов , статья Структура и кинематика механизмов с качающимися шайбами и ряд других статей, а также Теория и методы уравновешивания щековых дробилок (в соавторстве с С. И. Артоболевским и Б. В. Эдельштейном), Теория вибрационного грохота с приводом Бюлера , Методы уравновешивания сил инерции в рабочих машинах со сложными кинематическими схемами . В 1936 г по предложению С. А. Чаплыгина ему была присвоена степень доктора технических наук без защиты диссертации. С 1937 г. он приступил к работе в Комиссии машиноведения при Отделении технических наук АН СССР. После преобразования Комиссии в Институт машиноведения И. И. Артоболевский возглавил в нем отдел машин и механизмов. [c.12]

В пятой главе рассматривается уравновешивание стержневых механизмов. Значение этого вопроса в технике такое же большое, как и вопроса уравновешивания вращающихся частей машины, однако методы уравновешивания стержневых механизмов разработаны в настоящее время значительно слабее, чем методы уравновешивания роторов. В данной главе излагается новый принцип приближенного уравновешивания в шатунно-кривошипном механизме неуравновешенной силы и неуравновешенного момента, приводится теория и практические результаты динамического уравновешивания автомобильного двигателя на балансировочной машине, излагается теория неустранимых дисбалансов карданных валов и их влияния на технологию динамической балансировки на машинах любого класса, рассматривается теория уравновешивания карданных валов на балансировочных машинах класса VIIА и приводятся результаты опытных балансировок карданных валов в заводских условиях. В этой же главе описываются некоторые новые схемы статико-динамического уравновешивания плоских механизмов, вращающимися противовесами. [c.5]

Общая теорема, лежащая и основе теории, доказанная Буссине-ском, формулирована в гл. I, ее обобщение на случай системы-— н гл. V. В той же гл. I дана общая схема решения задачи о нахождении связи между темпом охлаждения и коэффициентом теплоотдачи. Ценность этой схемы выясняется на частных практически важных задачах, решение которых дано в гл. II и III. Теория регулярного режима однородного твердого тела получает большую общность, простоту и наглядность, если для его описания прибегнуть к критериальным величинам, чему посвящены 6, 7, 8, 9 гл. I и вся гл. IV. Введение критериев W, р и С приводит к основной теореме автора ( 5 гл. I), введение критериев S и Г) (гл. IV) открывает перспективы решения задачи о регулярном режиме тел сложных и неправильных очертаний, неразрешимой методами современного математического анализа. В гл. V дана общая схема решения задачи о регулярном режиме системы, а дялее в гл. VI она применена к рассмотрению ряда частных случаев составных тел. Некоторые частные случаи регулярного режима двухсоставных и трехсоставных тел также удалось описать при помощи критериальных величин (Б, Ж, П к k — 8и9гл. VI). [c.10]

Локк [L. 105] кратко изложил вихревую теорию Голдстейна и ее применение к расчету пропеллеров. Он сравнил результаты этой теории с результатами дисковой вихревой теории и нашел предел функции Голдстейна, показав, что + при yV-voo. Локк установил, что голдстейнова схема следа действительно приводит к оптимальному решению. Таким образом, использование этой теории основано на допущении, что схема жесткого следа приемлема и при практических нагрузках винта. В работе [L. 109] даны таблицы фактора Голдстейна, обсуждены теория и ее применение (включая аппроксимацию Прандтля). Каман [К.1] также проанализировал теорию Голдстейна, обратив особое внимание на ее приложение к несущему винту вертолета на режимах висения или вертикального подъема. [c.97]

В книге кратко изложена теория ионнооптически, систем, приводятся расчетные формулы основных па раметров, описываются блок-схема и конструктивные особенности масс-спектрометра и его отдельных частей. Кроме того, приводятся методические основы изотопного и газового анализа веществ, а также некоторые практические данные характеристики современных масс-спектрометров, основные формулы для расчета вакуумных систем, таблицы точного значения атомных весов стабильных изотопов, физические свойства некоторых газов и паров, альбом масс-спектрограмм, полученных на различных приборах и др. [c.2]

Если при этом весовые коэффициенты в сумме равны единице, то каждый из них может трактоваться как процент влияния соответствующего частотного критерия в общем. Очевидно, изменение набора i будет приводить к изменению оптимума. Это можно истолковать как проявление неявной функциональной зависимости X = X (С), С Сх, g, С и при необходимости использовать эту зависимость в интересах повышения эффективности объемных оптимизационных расчетов, В последний период развиваются новые интересные подходы для решения многокритериальных задач, которые основаны на методах ма тематической теории принятия решений. Рассмотренные в этой главе задачи расчета и синтеза газовых лазеров можно с полной уверенностью отнести к многокритериальным задачам парамеяри-ческой оптимизации, причем в общем случае с нелинейным функ-ционалом. Для оптимизации характеристик газовых лазеров или поиска при заданных характеристиках оптимальных конструктивных решений в этих приборах, в отсутствии разработанных средств математического исследования такого рода задач, необ ходимо исходить из физических соображений. Эти предпосылки по существу заложены в этапы реализации основной структурной схемы разработки газовых лазеров с использованием ЭВМ, изложенной в п. 2.3.Уже на первом этапе (анализ конкретной рассматриваемой задачи) многокритериальная оптимизация характеристик газовых лазеров может быть сведена к однокритериальной. Таким примером может служить задача разработки газового лазера с заданными характеристиками излучения в дальней зоне или расчет характеристик молекулярного усилителя. Именно физические соображения определили основным объектом исследования в обратной задаче расчета газового лазера резонатор с зеркалами, имеющими переменные по апертуре коэффициенты отражения. Затем анализ технологических возможностей привел к основному критерию оптимизации этих зеркал —- минимальному числу колебаний в зависимости R (г). Такой физический подход к оптимизации на сегодняшний день является типичным в задачах квантовой электроники. Однако прикладные задачи уже в настоящее время требуют большого количества принципиально разных газовых лазеров, работающих в различных режимах генерации, спектральных диапазонах и с различными уровнями входной мощности. Не всегда физический подход может обеспечить необходимые упрощения, способные свести задачу к простейшим приемам оптимизации, которые не требуют исследований функционалов (см. выражения (2.155) и (2.156)). Оптимизация выходных характеристик и конструктивных элементов прибора с учетом тенденций, определенных в теории и эксперименте, может осуществляться подбором необходимых данных в небольшом интервале изменений управляемых переменных. Дальнейшее совершенствование оптимизационных задач с использованием ЭВМ, как основных в разработке и исследовании [c.123]

Ограничимся беглым перечислением предлагавшихся до сих пор моделей нарушения фундаментальных принципов (см. краткий обзор [1]). Принцип микроскопической причинности нарушается в многочисленных вариантах нелокальной теории поля. К отказу от традиционной квантово-механической схемы приводит использование индефинитной метрики, кривого пространства состояний и др. Наконец, нарушение третьего из постулатов, на которых основана существующая теория элементарных частиц, — релятивистского постулата — осуществляется либо по линии привлечения общей теории относительности, либо путем наделения частицы аномальными инерционными свойствами (тензор массы, тахионы), либо введением времениподобного 4-вектора , который, наподобие матриц Дирака, имеет один и тот же вид во всех системах отсчета. [c.161]

Для приближенной оценки границ применения элементарной теории изгиба приводим данные из работы [134]. При заданном отношении р = l maxl/u max (гДе И щах — НаибоЛЬШИЙ ПрОГИб ПО уТОЧ-ненной теории, и тах — по элементарной теории изгиба) или погрешности р—1) 100 (в %) при нагружении по трехточечной схеме безразмерный параметр [Pl SEJ) ] (Z/A) в зависимости от коэффициента трения опорных поверхностей [i должен быть меньше следующих численных значений [c.182]

Принципиальная схема уравновешенных двухтрубных конвейеров создана фирмой Биндер (Австрия). ВНИИЦветмет 176, 77] разработал и внедрил в промышленность уравновешенный двухтрубный конвейер для транспортирования грузов с температурой до 500° С. Его отличительная особенность — устройство специальных скользящих опорных узлов для упругих элементов, допускающих свободное температурное удлинение грузонесущих труб. ВНИИСтройдормаш [11, 12] создал конструкцию двухтрубного уравновешенного конвейера, эксцентриковый привод которого имеет полужесткие шатуны. Шатуны этого привода имеют упругие связи с нелинейной характеристикой (предварительным поджатием), что значительно облегчает пуск конвейера и обеспечивает постоянство амрлитуды при установившемся движении. Такие шатуны при пуске конвейера работают как упругие звенья, а при установившемся движении, когда возмущающее усилие уменьшается, они становятся жесткими. Теория и методика расчета конвейера с таким приводом приведены в работе 112]. [c.323]

Первая глава посвящена теории схем с компактными аппроксимациями третьего порядка. Здесь рассмотрен широкий круг вопросов, связанный с описашем различных способов использования этих аппроксимаций, с исследовашем их свойств, а также применением их при дискретизации скалярных или векторных уравнений первого или второго порядка в случае одной и нескольких пространственных координат. Здесь же приводятся сведения о конструировании центрированных компактных схем некоторые из них могут быть получены, в частности, путем симметризации схем третьего порядка. Дпя более полного ознакомления с деталями этих схем заинтересованному читателю можно рекомендовать оригинальные работы [30—36]. Краткое описание центрированных компактных схем приводится также в монографии [1]. [c.13]

При этом искажается форма импульса и изменяется частота, соответствующая максимуму спектра В процессе расгфосгра -нения импульс может совершенно изменить свою исходную форму. Физические причины таких искажений многообразны так, например, в активной среде лазера наибольшее усиление происходит в передней части импульса, что должно приводить к дополнительному сдвигу максимума и соответственному увеличению групповой скорости, определяемой по указанной выше формальной схеме. Однако такая внутренняя перестройка импульса не может быть использована для передачи сигнала. В связи с этим нужно весьма критически относиться к иногда появляющимся публикациям, в которых утверждается, что групповая скорость лазерного излучения может быть больше скорости света в вакууме. Нужно ясно представлять себе, что в этом случае понятие групповой скорости теряет свой первоначальный смысл и величина U уже не определяет скорость распространения сигнала, которая, согласно специальной теории относительности, никогда не может быть больше скорости света в вакууме. [c.53]

Одной из наиболее важных проблем статистической физики была и остается задача о фазовых переходах. Попытки ее решения восходят к работе Ван-дер-Ваальса 1873 г. [31]. В дальнейшем решение этой проблемы в той или иной степени сводится к вандерваальсовской схеме. Орнштейн, Цернике, Вейс нашли существенные стороны этого явления. После работ Каца, Улен-бека, Хеммера, Лебовица, Пенроуза и Либа стало ясно, что классическая теория описывает системы частиц, между которыми действуют силы с бесконечным радиусом притяжения, а это не соответствует реальности (что, в частности, приводит при таком подходе к появлению фазового перехода в одномерной системе). [c.214]

Решения теории упругости. Более строгая схема решения той же задачи состоит в том, что оборванное волокно рассматривается включенным в анизотропную упругую среду, упругие постоянные которой находятся в результате определения характеристик составляющих гетерогенной системы волокно — матрица. Мы не приводим здесь это довольно сложное решение, при построении которого волокно рассматривается как стержень и граничные условия на плоскости обрыва удовлетворяются интегрально. Оценки неэффективной длины оказываются близкими к тем, которые были получены выше, но распределение касательных 45 ю. н. Работноя [c.697]

Феноменологическое исследование механических свойств композиционных материалов может быть проведено двумя путями. Первый основан на рассмотрении армирующего материала как конструкции и учитывает реальную структуру композиции. В этом случае задача состоит в установлении зависимостей между усредненными напряжениями и деформациями. Второй путь основан на рассмотрении армированных материалов как квазноднородных сред и использовании традиционных для механики твердых деформируемых тел средств и методов их описания. Краткая схема аналитического расчета упругих констант композиционного материала методом разложения тензоров жесткости и податливости в ряд по объемным коэффициентам армирования приведена в монографии [60, 83]. Установлено, что при малом содержании арматуры можно ограничиться решением задачи для отдельного волокна, находящегося в бесконечной по объему матрице. Однако такой подход заведомо приводит к грубым погрешностям при расчете упругих характеристик пространственно армированных материалов, объем которых заполнен арматурой на 40—70 %. К тому же следует учесть, что пространственное расположение волокон в этих материалах приводит к росту трудностей при решении задачи теории упругости по определению напряженно-деформированного состояния в многосвязанной области матрица—волокно. Коэффициент армирования при этом входит в расчетные выражения нелинейно, что приводит к очередным трудностям реализации метода разложения упругих констант материала по концентрациям его компонентов. [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...