Апертура интерференции

В опыте с бипризмой Френеля вследствие малости преломляющих углов апертура интерференции практически не отличается от апертуры перекрывающихся пучков, что приводит к уменьшению общей освещенности интерференционной картины. [c.83]

Можно предположить, что столь малая апертура интерференции в этом опыте и приводит к хорошей видимости интерференционной картины при больших размерах источника. Но сопоставление качества интерференционной картины и апертуры интерференции требует более строгого обоснования. Прежде чем его проводить, рассмотрим еще один эксперимент, в котором зависимость между ними выступает в явном виде. [c.196]

Установление количественных соотношений между допустимыми размерами источника и апертурой интерференции проведено ниже, но предварительно укажем на еще одну характерную особенность, выявляющуюся в этом эксперименте. В данном случае хорошо наблюдаемая интерференционная картина возникнет лишь в некоторой области пространства — на экране вблизи поверхности зеркала. Таким образом, мы сталкиваемся с вопросом о локализации интерференционной картины. [c.197]

Для того чтобы иметь право использовать все выкладки, проделанные ранее (см. 5.1), надо установить экран на таком большом расстоянии В от плоскости, на которой расположены источники Si и S2, чтобы D 21. Очевидно, что при этом заведомо будет удовлетворяться неравенство D 2d. Из построения ясно, что 1/D -= tg(i), причем из условия D 21 апертура интерференции 2(0 весьма мала. Заметим, что для наглядности масштаб рис. 5.17 сильно искажен. [c.198]

График этой функции представлен на рис. 5.18. Легко заметить, что эффект определяется соотношением между шириной интерференционной полосы ( она в свою очередь зависит от апертуры интерференции 2w) и расстоянием 2d, на которое разнесены два исходных некогерентных источника света Si и S2 Функция видимости может принимать значения, близкие к единице (если 2d dh). Вместе с тем интерференционные по- [c.199]

Конечно, принятое значение V> 2/3 в какой-то степени произвольно. В той же степени произвольно и окончательное условие хорошей видимости, позволяющее оценить порядок величины допустимых размеров источника света или апертуры интерференции. Но именно потому, что не требуется строгого выполнения этого условия, можно пользоваться им в самых различных случаях. Более того, весь проведенный вывод мы вправе считать [c.201]

Но при замене точечного источника протяженным сразу же пришлось ограничить ту область пространства, где может наблюдаться интерференция. Теперь можно уже более четко сформулировать необходимое условие локализации интерференционных полос при данной ширине 2d источника наблюдение интерференции в свете с длиной волны /. возможно лишь в той области пространства, где а) достаточно мало, чтобы выполнялось условие (5. 31). Полезно напомнить, что опыт с зеркалом Ллойда и привел к качественным соображениям о зависимости видимости интерференционной картины от апертуры интерференции при анализе этого опыта возник также вопрос о локализации интерференционных полос. [c.210]

Очевидно, что если пленка представляет собой клин, то на экране наблюдается система интерференционных полос, парал-дельных ребру клина. Чем тоньше пленка, тем меньше апертура интерференции и лучше видимость интерференционных полос. Простой опыт, сводящийся к освещению мыльной пленки (рис. 5.29), образовавшейся на каком-либо каркасе, иллюстрирует этот эффект. Если каркас вертикален, то пленка толще внизу [c.214]

Величина апертуры интерференции 2ш тесно связана с допустимыми размерами источника. Теория и опыт (см. 17) показывают, что с увеличением апертуры интерференции уменьшаются допустимые размеры ширины источника, при которых еще имеет место отчетливая интерференционная картина. Поскольку освещенность пропорциональна ширине источника, увеличение апертуры интерференции приводит к уменьшению освещенности интерференционной картины. Вместе с тем, величина интерферирующих световых потоков, связанная с размерами интерференционного поля, определяется, согласно 7, выражением Ф = ВаО. (принимаем, что источник излучает по направлению, нормальному к своей поверхности). При заданной яркости источника В величина потока зависит от произведения ай, причем о согласно сказанному тем больше, чем меньше апертура интерференции, а й тем больше, чем больше апертура перекрывающихся пучков. При обсуждении вопроса, может ли данная интерференционная схема обеспечить большие размеры и хорошую освещенность интерференционной картины, надо учитывать, возможно ли осуществить одновременно большую апертуру перекрывающихся пучков (2ф) и малую апертуру интерференции (2(о). [c.73]

Апертура интерференции для точки М равна 2(0, для точки М — 2(o По мере удаления от плоскости зеркала апертура интерференции растет. [c.78]

Так как I ( 0,05 мм) гораздо меньше А К 500 см), то даже при 6 = 45° апертура интерференции будет очень мала. В соответствии с этим размер источника можно выбрать большим (например, ртутная лампа), дающим, следовательно, большой световой поток. Поэтому данное расположение отличается большой светосилой и может быть легко продемонстрировано. Угловой размер интерференционного поля очень велик. Располагая листком слюды площадью в несколько квадратных сантиметров, можно получить от небольшой ртутной лампы яркую интерференционную картину, покрывающую потолок и стены аудитории. [c.79]

Влияние размеров источника на резкость интерференционной картины можно выразить количественно, исходя из общей интерференционной схемы, показанной рис. 4.11, и используя соотношения между шириной источника 2Ь и апертурой интерференции 2(о. [c.81]

Полученное условие можно истолковать иным способом угловые размеры источника должны быть меньше разрешаемого системой расстояния, выраженного в угловой мере (см. (63.2)). К тому же результату можно прийти с помощью общего условия (17.1), ограничивающего допустимые в интерференционных опытах размеры протяженного источника света, если принять во внимание совпадение апертуры интерференции и угла и на рис. 11. 9 и в соотношении (63.1). [c.260]

Ответ Апертура перекрывающихся пучков 2а определяется размерами клина и ее можно сделать большой апертура интерференции определяется углом клина и равна 2ф, т. е. ее можно сделать малой, а следовательно, ширину источника большой. [c.867]

Ответ См. рис. 18 обратить внимание на величину апертуры интерференции (BSO) в этом случае. [c.873]

Источником света служит ярко освещённое отверстие б. Особенность схемы данного интерференционного прибора, связанная с малостью апертуры интерференции 2и, позволяет в качестве точечного источника света использовать освещённое отверстие заметного диаметра (порядка 1 мм). Таким отверстием в приборе служит отверстие [c.42]

Для выяснения природы наблюдаемых в этих случаях закономерностей обратимся к рис. 2.23. Прежде всего отметим, что теперь первичные лучи I и II смещены в пространстве на величину 5Ь, и апертура интерференции 2и прибора, пропорциональная этому смещению, уже не равна нулю, как в предыдущем расположении. Возрастание апертуры 2и обуславливает убывание допустимых поперечных размеров используемого источника света. Лучи 1 и 2, перекрывающиеся в области изображения 5", имеют нулевую разность хода, и через 8 проходит нулевая полоса, которая в силу деформации картины имеет [c.83]

Выше подробно рассмотрены вопросы устройства и функционирования интерферометра ИД способы получения идентичных диффузоров, их юстировки, изготовления прибора дан анализ геометрии картины, описаны опыты. Еще раз подчеркнем, что прибор ИД обладает двумя важными в плане учебного экспериментирования свойствами. Во-первых, это прибор светосильный, в котором высокая степень пространственной когерентности перекрывающихся пучков достигается практически без ограничения размеров освещающего источника, что обусловлено малостью апертуры интерференции расположения. Вместе с тем, малость разности хода лучей, перекрывающихся в широкой пространственной области, обеспечивает высокую степень их временной когерентности в немонохроматическом и, даже, — в белом свете. Во-вторых, интерпретация картины, наблюдаемой в опытах с нормально расположенным прибором, отличается наглядностью, а расчёт разности хода интерферирующих лучей и обоснование хода полос представляет собой сравнительно простую задачу. [c.89]

Соотношение (4.37), связьи)ающее апертуру интерференции и размеры протяженного источника, называется условием пространственной когерентности. [c.92]

Но такие условия наблюдения реализуются при соблюдении неравенства 2d < bh/2. Заменяя 5А = X/(2tga>), получаем искомую связь между допустимыми размерами источника, излучающего свет определенной длины волны X, и апертурой интерференции Б виде [c.201]

Это неравенство показывает, что чем меньше апертура интерференции, тем больше допустимые размеры источника. Такое количественное соотношение находится в полном согласии с результатами описанных ранее опытов (отражение света от тонкой слюдяной пластинки, зеркало Ллойда), в которых уда-юсь наблюдать четкую интерференционную картину при больших размерах источника света. Как уже указывалось, апертура интерференции в этих опытах была очень мала. Становится также понятной роль дополнительной щели в опыте Юнга. Ведь произведение 2dtgo), определенное неравенством (5.31), связано с угловыми размерами источника света, ограничение которых и позволило Юнгу наблюдать интерференцию света от двух щелей (см. 6.5). [c.201]

Ранее нигде не использовалось ограничение, налагаемое на толщину пленки I. Тонкие пленки позволяют работать с протяженными источниками света, так как в этом случае мала апертура интерференции 2ю. Это и объясняет, почему говорят о цвете тонких пластин . Но здесь существенно ente одно обстоятельство, которое заслуживает специального рассмотрения. Речь идет [c.212]

PtSiQt =5 R2S2Q2 = 2<р — апертура перекрывающихся пучков д.яя бесконечно удаленного экрана /, PSP = 2[c.72]

Точки и — изображения излучающего центра 5, получаемые с помощью оптической системы интерферометра, не показанной на чертеже ). Эти точки могут быть как действительными, так и мнимыми изображениями точки 5. В частности, 5 может совпадать с одной из этих точек (схема Ллойда, см. ниже рие. 4.8). Апертура интерференции 2 и связанный с нею угол 2йу определякя допустимый размер источника света, ширина которого обозначена через 2Ь (см. рис, 4.5). Для расчета интерференционной картины в любом интерферометре достаточно знать взаимное расположение 5 и 5а и их положение относительно экрана ЕЕ. Если экран ЕЕ расположен перпендикулярно к линии 515а, то, как явствует из 13, интерференционные полосы будут представлять собой концент- [c.73]

PSP = 2(0 — апертура интерференции 5iM52 = 2гг — угол схождения лучей SP [c.74]

На основании законов отражения угол 2<р = 2а, где а — угол между зеркалами. Таким образом, апертура перекрывающихся пучков не может быть больше, чем 2а. Для экрана, расположенного на конечном расстоянии, 2ф < 2а. Значение 2а имеет и апертура интерференции 2м = .PSP, т. е. угол между парой интерферирующих лучей, сходящихся после отражения в какой-либо точке весьма удаленного экрана. На рис. 4.3 апертура интерференции показана для центральной точки поля М экрана, расположенного на конечном расстоянии от SjSa. [c.77]

PSP = 2(0 — апертура интерференции для центральной точки поля М экрана EEt А RiSiQi = А R1S2Q = 2<р — апертура перекрывающихся пучков для бесконечно удаленного экрана. [c.77]

При экране, расположенном на конечном расстоянии, эта апертура несколько меньше. Апертура интерференции 2(и=/ Р8Р. несколько меньше апертуры перекрывающихся пучков (2(о показано для центральной точки поля М для экрана, расположенного [c.77]

Источником света служит ярко освещенная щель 5, от которой световая волна падает на две узкие щели 51 и 8о , освещаемые, таким образом, различными. участками одного и того же волнового фронта. Световые пучки, проходящие через малые отверстия 5х и 52, расширяются в результате дифракции и частично перекрываются, создавая интерференцию, как и в других интерференционных схемах. При расположении Юнга апертура интерференции 2м = = Д 5x552 определяется отношением расстояния между щелями 5х и 5з к расстоянию от 5 до 515з. [c.79]

Таким образом, условие 26 sin 0) si Х является условием, связывающим апертуру интерференции и размеры протяженного источника, при которых еще возмолсно наблюдение отчетливой интерференционной картины. В частности, если апертура интерференции достигает 180° (со = 90°), т. е. лучи, которые мы заставляем интерферировать, идут приблизительно в противоположных направлениях, то размер источника должен быть меньше V4 длины волны. [c.83]

Рассмотрим два близких луча 1 и 2 первичного пучка, которым на выходе из источника S соответствует очень малая апертура интерференции 2и. Пусть луч 1 на прямом пути проходит диффузор Дф вблизи рассеивающего центра А без рассеяния и после отражения от зеркала 3 возвращается к А и испытывает рассеяние на центре А под углом О, формируя рассеянный луч 1. Пусть при этом луч 2 испытывает рассеяние на том же центре А под тем же углом 9 на прямом пути и проходит повторно диффузор Дф на обратном пути без рассеяния, формируя рассеянный луч 2, параллельный лучу 1. Лучи 1 и 2 перекрываются в точке Е фокальной плоскости I-I линзы Л. Проведём побочную оптическую ось ОЕ. Из треугольника EOS видно, что расстояние г между точками Е и S составляет г = Ftg или, с учётом малости угла 9, имеем г = Е 9. Проведём далее отрезок D перпендикулярный к лучам 1 и 2. В силу таутохронности участков [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...