Дирака матрицы

Дирака матрицы, р,=0,1 (используется система единиц Наиб, просто эта модель исследуется [c.564]

Дирака матрицы]. Графически последнее выражение даётся диаграммой [c.360]

В 1927—1930 гг. было введено представление о матрице плотности фон Нейманом [6 7] и Дираком [8], а для частного случая — Л. Д. Ландау [9]. [c.212]

Поэтому уравнение Дирака (71.32) является системой четырех линейных уравнений относительно четырех компонент волновой функции Р. Произведя перемножения на матрицы а , указанные в (71.32), можно эту систему уравнений записать в виде [c.388]

Уравнение Дирака (71.32) удобно также переписать по-другому. Введем векторную матрицу а, компонентами которой по осям координат являются [c.388]

Дельта-электроны 23 Дефект массы 92 Диаграмма Сэгре 85—86 Диаграммы Шмидта 124 Дипольиые колебания ядра 290—291 Дирака матрицы 352 [c.393]

Дирака матрицы, = — кварковое поле Дирака аромата /, представляющее собой столбец в цветовом пространстве, а — т. н. токовая масса кварка данного аромата (черта сверху означает днра-ковское сопряжение). [c.312]

Классич. примером киральных преобразований могут служить вращения дираковского спинора см. Дирака поле) с фазой, пропорциональной где — Дирака матрица (см. ниже). Четырёхкомпонентное поле Дирака гр. можно представить в виде композиции двух двухкомпонентиых, или вейлевских, спиноров ш [c.368]

Важную роль играют М. в квантовой механике, где динампч. наблюдаемым величяна.м сопоставляют эрмитовы М., собств. значения к-рых соответствуют экспериментально наблюдаемым значениям этих физ. величин. При описании квантовомеханич. явлений, в к-рых участвуют частицы, обладающие спином, используют Паули матрицы и Дирака матрицы. В квантовой теории поля, где существенны разл. группы симметрии, рассматривают матричные представления групп. [c.69]

ДсрУ ф, где у — Дирака матрица, а = i является физически наблюдаемой величиной, определяющей вероятности безеейтринного двойного р-рас-пада, ширйны распадов самого Н. (если оно вообще распадается) и др. [c.261]

В моделях великого объединения Н. образуют единые мультиплеты с кварками, что отражает общую природу этих частиц. У Н. при этом возникают калибровочные и юкавские взаимодействия со сверхтяжёлыми бозонами, Н , напр. ( -/У2) уУк (где й — зарядовосопряжённое кварку 4 состояние, у , р. = 0,1,2,3 — Дирака матрицы). Эти взаимодействия нарушают сохранение барионного числа, приводя к распадам про- [c.265]

Для классич. теорий поля выписанных формальных выражений вполне достаточно. В квантовой теории поля выражения (4), (6), как правило, нуждаются в регуляризации (см. Регуляризация расходимостей) и перенормировке, При этом может оказаться, что формально имеющаяся симметрия не может быть сохранена для регуляризов. выражений, и соответствующий закон сохранения перестаёт выполняться — говорят, что присутствует аномалия. Так, при рассмотрении взаимодействия безмассовых фермионов с эл.-маги. нолем в классич. теории наряду с векторным сохраняется также и аксиальный ток (уН, у —Дирака матрицы). В [c.341]

Я б(В(, , где для четырёхкомпонентной ф-ции фермиона ф О. целиком выражается с помощью Дирака матриц в виде R , — —— [c.416]

Классич. пример П. с. с участием антикоммутаторов или, как говорят, антиперестановочных соотношений — алгебра Дирака матриц у УкТ ) — — мет- [c.576]

Л = ёуЛ 1 + Ys) V. + Py,(I + 7j) v,+ + где Li , — лагранжиан взаимодействия у,—слабый ток Уа—Дирака матрицы, е, ц, v—операторы соответствующих полей, черта означает дираковское сопряжение Gf = (1,16639 + 0,00002) 10 ГэВ —константа взаимодействия Ферми имеющая в системе единиц й=1, с — размерность обратной массы в квадрате Л." — соответственно векторный и аксиальный заряженные адронные токи (см. Аксиальный ток. Векторный ток. Заряженный ток). Данные по распадам, напр, ц -ье -I-v +v , и по нейтринным реакциям, напр. -f адроны, вполне описываются взаимодействием (I). Однако с точки зрения квантовой теории поля это взаимодействие принадлежит к классу перенормируемых (см. Перенормируемость), что приводит к возникновению неустранимых расходимостей в процессе вычисления высших поправок по возмущений теории. Неренормируемость теории проявляется также в росте сечений сг слабых процессов при высоких энергиях в низшем порядке теории возмущений где s— квадрат энергии в системе центра инерции. Введение заряж. векторного промежуточного массивного бозона IV с взаимодействием [c.591]

Уц — четырехрядные Дирака матрицы). Дискретным преобразованиям (преобразованиям отражения или инверсии) спинорной 1))-функции соответствуют опера-юры следующих видов пространственная инверсия г = — г, = Ж4, 1 = отражение временп [c.496]

Здесь г )(х), 1 (ж) — операторы нуклонного поля, а Тр — оператор изотопич. спипа нуклонов. Выражение (16) иаз. псевдоскалярным взаи.иодейстоием. Присутствие Дирака матрицы в (1 5) характерно для П. п. для скалярного поля па ее месте стояла бь[ единичная матрица. [c.243]

Основная задача при построении теории — нахождение вида матриц О. Требование инварпантности (2) относительно Лоренца преобрааований приводит к тому, что О могут строиться из Дирака матриц пятью линейно независимыми способами (табл. 2) соответственно возникает 5 вариантов теории С. в. [c.553]

В нашем случае уравнение Дирака (IX.5) удобней записать в несколько иной форме. Для этого матрицы Дирака записываются в специально выбранном, так называемом, майорановском представлении [c.352]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...