Изотопический синглет

Из общих соображений ясно, что этот набор фундаментальных частиц надо искать среди барионов (чтобы можно было сконструировать частицы и резонансы как с S = 1, так и с В = = 0) со спином V2 (чтобы можно было конструировать частицы с любыми целыми и полуцелыми спинами). Среди них обязательно должны быть изотопический синглет и изотопический дублет (чтобы можно было составлять любые изотопические мультиплеты, т. е. системы с целым и полуцелым Изотопическим спином). Наконец, среди них должна быть частица со странностью S = 1 (чтобы можно было строить странные частицы). [c.675]

Таким образом, в схеме St/(6)-симметрии для псевдоскалярного мезонного октета сохраняются все результаты St/(3)-симметрии, а что касается векторных октета и синглета, то они объединяются в один векторный унитарный нонет, в состав которого входят два изотопических синглета ( со и ф ), В силу Sf/(6)-симметрии они должны иметь близкие значения масс. Одинаковость состояний и близость масс у со и ф приводят к тому, что реальные частицы ф и со являются суперпозицией ф и со . Этим и объясняется плохое согласие формулы (86. 29) и лучшее согласие формулы (86. 29 ) с экспериментальными данными . Теория 5 /(6)-симметрии позволяет вычислить коэффициенты [c.695]

Ше) второй изотопический синглет (Т = 0) — "-гиперон с массой гпя 3280 те. [c.701]

Ядро jHe является примером изотопического синглета. Два зеркальных ядра jH и 2 6 образуют изотопический дублет, так как оба они имеют Т = 1 /2 [c.59]

Наконец, как было указано в п. 2, в природе существует и предсказываемый SU (З)-симметрией унитарный декуплет (см. рис. 178), состоящий из десяти барионных адронов, находящихся в состоянии 3/2+, а именно из изотопического синглета со странностью 5 = — 3(Q"-гиперон), изотопического дублета [c.307]

Векторные мезоны оказались значительно тяжелее соответствующих псевдоскалярных. Все они быстро распадаются на пионы за счет сильного взаимодействия. Векторному изотопическому триплету соответствует тройка р-мезонов с массой около 770 МэВ, а векторному изотопическому синглету соответствует со-мезон с массой 784 МэВ. [c.356]

Экспериментально изотопическому триплету с У = Va соответствует тройка 2-гиперонов (S" , S"), изотопическому синглету — Л-гиперон и изотопическому триплету с У = — тройка резонансов 2 (1385) (см. приложение IV). [c.360]

В качестве аргумента укажем, что такого же вида укороченная комбинация —(иа-j-dd) является изотопическим синглетом. [c.362]

Наконец, как мы уже говорили, странность последнего, самого тяжелого -гиперона, так же как и все остальные его свойства и само существование этой частицы, были предсказаны теоретически (см. 122). -Гиперон—это изотопический синглет (Т = 0) со странностью 5=—3, которая очень естественна для частицы с трехступенчатым распадом, каждое звено которого характеризуется т 10 с и АХ=1. [c.277]

С точки зрения унитарной симметрии октет представляет собой дважды расщепленное барионное состояние V2+ умеренно сильное взаимодействие (зависящее от странности) снимает вырождение по странности и расщепляет состояние на изотопические мультиплеты (Л/-дублет, Л-синглет, S-триплет, Н-дублет) электромагнитное взаимодействие снимает вырождение по заряду и расщепляет зарядовые мультиплеты на отдельные члены п и р, Е+, и Н" и S°, Л-синглет). Первое расщепление [c.681]

Таким образом, из рассмотрения формальной схемы следует, что три тождественных взаимодействия (л—/г) - и (р—р)-взаимодействия и один из видов п—р)-взаимодействия (синглет-ное) характеризуется одним и тем же значением полного изотопического спина Т=1 и отличаются друг от друга только величиной его проекции, которая для (я—п)-взаимодействия рав- [c.55]

При применении полученных выше результатов к упругому рассеянию нуклонов необходимо принять во внимание тождественность частиц (для /г/7-рассеяния — изотопическую инвариантность). Это приводит, как легко видеть, к запрету синглет-триплетных (5—15 5=0) переходов и дополнительному упрощению структуры матрицы рассеяния. Из изложенных примеров видно, что чем выше спины сталкивающихся частиц, тем сложнее структура матрицы рассеяния. Усложнение структуры матрицы рассеяния является простым следствием того обстоятельства, что в нашем распоряжении имеется лишь небольшое число ограничений на 5-матрицу, а с ростом спина увеличивается количество квантовых чисел, от которых зависит 5-матрица. [c.149]

Гипотеза унитарной симметрии опирается на существование в природе так называемых унитарных мультиплетов, в состав каждого из которых входит несколько изотопических мультиплетов частиц с одинаковыми барионными зарядами, спинами и четностью и более или менее близкими значениями масс. При этом изотопические мультиплеты, входящие в состав унитарного мультиплета, отличаются изоспином и странностью. Так, существует барионный октет 1/2 , состоящий из восьми барионов со спином 1/2 и положительной четностью, которые представлены в октете в виде четырех изотопических мультиплетов дублета (Тл,= 1/2) нуклонов с 5=0, триплета 1-гиперона (Т5 =1) с 5= — 1, Л -синглета (Тло=0) с 5= — 1 и дублета Н-гиперона (Тв= 1/2) с 5= —2. [c.320]

Каждый унитарный триплет должен состоять из одного изото и-ческого синглета с S = —I и одного изотопичеокого дублета с S = О (1+2 = 3) унитарный секстет должен содержать по одному изотопическому синглету (S = +1), дублету (S = 0) и триплету (5 = —1) 1+2 + 3 = 6 унитарный 15-плет должен содержать один синглет (5 = —1), два дублета (S = О и S — = —2), два триплета (5 = 1) и один квартет (5 = 0) 1 + + 2-2 + 2-3 + 4 = 15. [c.680]

Наконец, как было указано в п. 2, в природе существует и предсказываемый 5 (3)-симметрией унитарный декуплет (см. рис. 281), состоящий из 10 барионных адронов, находящихся в состоянии /2+, а именно из изотопического синглета со странностью S = —3 (й -гиперон), изотопического дублета со странностью 5 = —2 (S i529), изотонического триплета со стран-"о [c.683]

К настоящему моменту известно семь гиперонов изотопический синглет (Т — 0) — Л-гиперон с массой /n 2l83me нзотопиг [c.323]

Таким образом, при каждом допустимом значении обычного спина (J = 0 , 1") существует один нестранный мезон с Т = О (изотопический синглет) и три нестранных мезона с изотопическим спином 1 (изотопический триплет). Квантовые числа этих мезонов приведены в табл. 7.5. В этой таблице без доказательств приведены теоретические значения G-четностей. [c.355]

Несколько особняком стоит комбинация ss. Мезон такого состава является изотопическим синглетом (7 = 0) и имеет S = Q = 0. И этот мезон существует в двух видах — псевдоскалярном и векторном. Соответствующие экспериментально обнаруженные частицы Ti -Me30H = О", 7° = 0 , /И = 958 МэВ) и Ф-мезон = 1-, Т° = 0-, М = 1019 МэВ). [c.357]

Рассмотрим теперь странные барионы с S = —1. С одним странным кварком можно составить три различные тройки uus, uds, dds. Начнем с системы uus. Как мы уже знаем, подсистема ии имеет Т)иа = 1. J)uu = 1- Поскольку изотопический спин странного кварка нулевой, то и для тройки в целом будет Т = . Обычный спин получается векторным сложением спинов 1 (ии) и Va (s). Таким образом, для комбинации uus возможны два набора значений Т и J, а именно Т=1, J = Ч2 и Г=1, J = То же справедливо и для системы dds. В системе uds будет = О, так что для Т возможны значения О и 1. Действительно, подсистема ud может находиться в двух состояниях (Т) = 1, J)ua = 1 (параллельные спины и параллельные изотопические спины) и Т) а = О, (/) = О (анти-параллельные как спины, так и изотбпспины). При присоединении s-кварка изотопспин не меняется, а обычный спин меняется на /2. Поэтому спин (J)ud = 1 переходит либо в J = либо в У = /2, а спин J)ud = О переходит ъ J = Резюмируя, получаем, что для комбинации uds возможны три набора значений Г и У, а именно Т = , J = Va, Т = 1, У = и Г = О, J = V2. Всего для барио-нов с одним странным кварком мы получили семь различных состояний, разделяющихся на изотопический триплет с У = V2, изотопический триплет с У = /г и изотопический синглет с J = [c.360]

Кроме 2 -гиперона Гелл-Ман предсказал существование еще одной нейтральной частицы — каскадного Е°-гиперона. Схема рассуждений Гелл-Мана очень проста и изящна известен 2 -гиперон, но не обнаружен Е -гиперон. Значит, Т, 1, а равен О или 1/2. Легко видеть, что с двухступенчатой схемой распада Е"-гиперона А + к , А- р+п ) согласуется только значение Т=1/2. Действительно, если Т=1/2, то Е - и Е -гипероны образуют изодублет с 2= —1/2 и в соответствии с формулой (116.10) имеют странность 5=—2, которая естественна для двухступенчатого распада Е -гиперона, каждая ступень которого характеризуется временем жизни т 10 °с, типичным для АХ=1. Что касается значения Т = 0, то из него следует, что Е -гиперон—изотопический синглет, т. е. вообще не имеет нейтрального партнера, а сам обладает ничем не оправданным значением Х=—3. [c.277]

К настоящему моменту известно семь гиперонов изотопический синглет (Т = 0)—Л-гиперон с массой тл 2183т изотопический триплет Х-гиперонов с Т = 1 и средней массой тг а 2335/и(т + Я5 2328 1 2334/ит .- а 2343 1е) изотопический дублет Е-гиперонов с Т=1/2 и средней массой /йа 2580 1е (/Из 2586 1е, /Ид ) 2573/и ) второй изотопический синглет (Т=0)—Й -гипе-рон с массой /и 3273/Ир. [c.309]

В связи с этим барионную восьмерку можно рассматривать в качестве одного из супермультиплетов октетной симметрии— унитарного барионного октета. Представление об октетной симметрии и степени ее нарушения можно получить из сравнения характера расщепления частиц по массе вдоль оси (ось зарядов) и оси странности S (или гиперзаряда У). Как уже упоминалось в 121, барионный октет (см. рис. 459), будучи построен в осях и 5 (или У), образует симметричный шестиугольник с двумя частицами в центре. Октет состоит из одного изотопического синглета Л, двух изотопических дублетов (и, /7 и S, 3°) и одного изотопического триплета (L , Е ). С точки зрения унитарной симметрии октет представляет собой дважды расщепленное барионное состояние 1/2 взаимодействие, зависящее от странности, снимает вырождение по странности и расщепляет состояние на изотопические мультиплеты (Л -дублет, Л-синглет, S-триплет, Е-дублет) электромагнитное взаимодействие снимает вырождение по заряду и расщепляет зарядовые мультиплеты на отдельные члены ( и/ , [c.316]

Наконец, как было указано в 121, в природе существует и предсказываемый 51/ (З)-симметрией унитарный декуплет (см. рис. 460), состоящий из десяти барионных адронов, находящихся в состоянии 3/2 , а именно из изотопического синглета со странностью 5= — 3( )2 перон), изотопического дублета со странностью 5=—2(2 529)> изотопического триплета со странностью 5= —1(Е з з)и изотопического квартета с нулевой странностью (А1+232, АГгзг, Д 232 и ДГгзг)- В этом [c.317]

Согласно схеме Саката — Окуня кроме псевдоскалярных октета и синглета должны существовать векторный унитарный октет мезонов с аналогичной структурой расщепления на изотопические мультиплеты и векторный унитарный синглет. В природе действительно встречаются девять векторных мезонов и мезон-ных резонансов, отвечающих состоянию 1 (см. рис. 279) с близкими значениями масс. (Совпадение массы девятого мезона с массами членов октета с точки зрения схемы Саката можно считать случайным.) [c.679]

Если частицы представляют собой синглет (т. е. имеется только одна частица данного сорта, например Л°-частица), то т=0, и число возможных состояний 2 т-+-1 = 1. Если частица представляет собой дублет, то т=1/2, и число состояний равно 2 т-+-1=2 (нуклоны). Здесь мы сталкиваемся с новым явлением если изменение проекции обычного опина в атоме означало изменение физического состояния, то изменение проекции изотопического спина означает переход к другой частице. [c.253]

Сильное вз-ствие Г., как и др. адронов, обладает симметрией, наз. изотопической инвариантностью и проявляющейся в том, что ч-цы группируются в изотопич. мультиплеты. Г. образуют четыре изотопич. мультипле-та Й и Л — изотопич. синглеты, Е-Г.— изотопич. дублет (Е , 3 ), 2-Г.— изотопич. триплет (2- , 2 , [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...