Яркость источника

Принцип действия оптического пирометра с исчезающей нитью прост и иллюстрируется на рис. 7.30 а. Линза объектива формирует изображение источника, температура которого измеряется в плоскости раскаленной нити миниатюрной лампы. Наблюдатель через окуляр и красный стеклянный фильтр видит нить и совмещенное изображение источника. Ток через лампу регулируют до тех пор, пока визуальная яркость нити не станет точно такой же, как яркость изображения источника. Если оптическая система сконструирована правильно, в этот момент нить на изображении источника исчезает. Пирометр градуируется в значениях тока, проходящего через миниатюрную лампу. Так как детектором равенства яркостей является глаз человека, то доступная непосредственно для измерений область температур ограничена с одной стороны границей приемлемой яркости, с другой — яркостью, слишком слабой для наблюдения. Нижний предел зависит от апертуры оптической системы и составляет примерно 700°С, верхний предел равен примерно 1250°С. Для измерения более высоких температур между линзой объектива и нитью помещается нейтральный стеклянный фильтр (С на рис. 7.30а), понижающий яркость изображения источников. Плотность фильтра выбирается такой, чтобы обеспечить небольшое перекрытие областей. Например, току лампы, эквивалентному, скажем 700 °С на шкале без фильтра, на следующей шкале, с фильтром, будет соответствовать температура 1100°С. Таким образом, с помощью одного прибора температурные измерения могут быть расширены до любой желаемой максимальной температуры. Коэффициент пропускания фильтра т, который требуется для того, чтобы понизить яркость источника от температуры Т до температуры, например точки золота Гди, можно найти, используя приближение Вина, по формуле [c.365]

Укажем также, что в литературе (особенно в спектроскопической) часто пользуются термином интенсивность, не имеющим четкого светотехнического определения. Важно подчеркнуть, что интенсивность излучения всегда пропорциональна яркости источника, хотя количественное определение их связи часто оказывается совсем не простым. Укажем некоторые характерные особенности таких измерений. [c.42]

С помощью различных оптических устройств можно перераспределить световой поток по некоторым избранным направлениям, но нельзя увеличить исходную яркость источника, определяющую полный световой поток, испускаемый данной поверхностью. Более того, за счет поглощения, неизбежно происходящего во всех оптических системах, в результате такого перераспределения обязательно потеряется часть полного потока. [c.42]

Коэффициент В носит название яркости источника по направлению, определяемому углом . Итак, яркостью в данном направлении называется поток, посылаемый в данном направлении единицей видимой поверхности внутрь единичного телесного угла. [c.47]

Существуют также фотометры, позволяющие непосредственно определять суммарный световой поток, а следовательно, и среднюю сферическую силу света источника (шаровой фотометр или интегратор), освещенность поверхности (люксметр), яркость источника и т. д. [c.58]

Величина апертуры интерференции 2ш тесно связана с допустимыми размерами источника. Теория и опыт (см. 17) показывают, что с увеличением апертуры интерференции уменьшаются допустимые размеры ширины источника, при которых еще имеет место отчетливая интерференционная картина. Поскольку освещенность пропорциональна ширине источника, увеличение апертуры интерференции приводит к уменьшению освещенности интерференционной картины. Вместе с тем, величина интерферирующих световых потоков, связанная с размерами интерференционного поля, определяется, согласно 7, выражением Ф = ВаО. (принимаем, что источник излучает по направлению, нормальному к своей поверхности). При заданной яркости источника В величина потока зависит от произведения ай, причем о согласно сказанному тем больше, чем меньше апертура интерференции, а й тем больше, чем больше апертура перекрывающихся пучков. При обсуждении вопроса, может ли данная интерференционная схема обеспечить большие размеры и хорошую освещенность интерференционной картины, надо учитывать, возможно ли осуществить одновременно большую апертуру перекрывающихся пучков (2ф) и малую апертуру интерференции (2(о). [c.73]

Так как освещенность сетчатки пропорциональна яркости объекта, то рассматривание слишком ярких объектов может вызывать болезненные явления. Исследования показывают, что верхний предел яркости, безболезненно переносимый глазом, —около 16 < 10 кд/м . Следовательно, рассматривание спирали лампы накаливания уже непосильно для глаза. Если же эта спираль заключена в матовую колбу, то тот же (практически) поток посылается гораздо большей поверхностью и яркость сильно падает. Таким образом, одна из задач, преследуемая разнообразными арматурами освещения (см, также 7), состоит в уменьшении яркости источников света без заметного ослабления светового потока и, следовательно, освещенности предметов. [c.343]

Таким образом, при образовании изображения в любой системе яркость изображения равняется яркости источника, если пренебречь потерями на отражение и поглощение в системе и если [c.344]

При измерениях наводят прибор на более или менее отдаленный источник 5 достаточного размера при помощи объектива Ь, позволяющего получить резкое изображение источника на приемнике. Резкость изображения контролируется при помощи окуляра, не показанного на чертеже. При таких условиях энергия, получаемая пирометром, будет пропорциональна яркости источника независимо от расстояния между ними, подобно тому как это имеет место при рассматривании глазом удаленных светящихся источников (см. упражнение 234). Таким образом, показания пиро.метра будут зависеть от яркости, а следовательно, и от температуры наблюдаемого черного тела. Проградуировав предварительно пирометр по черному телу с известной температурой, можно использовать его показания для измерения исследуе.мой температуры. [c.702]

Следствие. Яркость источника не зависит от расстояния. [c.861]

Указание. Вычислить поток, падающий на приемник, и показать, что он равен В5Й, где В — яркость источника, 5 — площадь приемника, О — телесный угол, определяемый параметрами аппарата. [c.906]

Яркость источников света в сб [c.225]

ЭТАН 559 ЯРКОСТЬ источников [c.559]

Этин — см Ацетилен Яркость источников света 225 [c.559]

Яркость источников света в нт [c.313]

С другой стороны, для увеличения чувствительности прибора желательно по возможности предельно увеличить поток, падающий на приемную поверхность термостолбика, что может быть достигнуто при заданном значении яркости источника Ь путем соответствуюш,его увеличения телесного угла ю". [c.269]

Таким образом, приняв закон косинусов, приходим к выводу, что энергетическая яркость источника во всех направлениях должна быть одинаковой и равной (В нормальном направлении величины яркости и излучательной способности совпадают). [c.189]

Умножители или делители эталонной или измеряемой яркостей источников света [c.152]

В результате асимметрии рассеяния должно возникать относительное запаздывание во времени распространения фотонов, образующих границу дыры в картинной плоскости источника излучения. Относительное запаздывание фотонов, идущих в экваториальной плоскости с максимальным и минимальным прицельными параметрами, описывается ф-лой Д/я 3 I Дф I При изменении яркости источника излучения яркость граничной кривой (ореола) будет меняться неравномерно по ней побежит зайчик из точки, соответствующей мин. значению прицельного параметра, со скоростью v,x /6)Rg/Rf, (для й=1), где — расстояние от наблюдателя до Ч. д., Rs—расстояние от наблюдателя до источника излучения. [c.456]

Приборы сравнения предназначаются для сравнения измеряемых величин с величинами, значения которых известны. Такие приборы широко используются в научных целях, а также и на практике для измерения таких величин, к к яркость источников излучения, давление сжатого воздуха и др. [c.500]

Измерение отношений методом вращающихся секторных дисков подробно описано Куинном и Фордом [71]. Сами диски сделаны с отверстиями вблизи периферии, образованными радиальными парами ножевых кромок. Ось вращения дисков расположена параллельно пучку излучения, который проходит через отверстия и может прерываться. Средняя яркость источника, наблюдаемая через отверстия вращающегося секторного диска, выражается в соответствии с законом Тальбота произведением яркости источника на коэффициент пропускания диска, т. е. на долю времени, в течение которого излучение может проходить через отверстия. Эта доля равна отношению полного угла, занимаемого центрами всех отверстий, к 2я. Тщательно сделанный диск, имеющий, например, коэффициент пропускания 1,25 /о. позволяет получить погрешность измерения коэффициента пропускания до 0,01 %. Коэффициент пропускания может быть измерен либо механически — прямым измерением положения кромок ножей, либо хронометрированием светового пучка, проходящего через отверстие, когда диск вращается in situ. Для того чтобы выполнялся закон Тальбота и была полностью реализована указанная возможная точность в измерении отношения, жалюзийный фотоумножитель (например, EMI 9558) нуждается в низком уровне освещения катода. Средний анодный ток не должен превышать примерно 0,1 мкА, а потенциалы динодов должны быть стабильными. [c.373]

В гл. 3 рассматривались измерения термодинамической температуры газовым термометром и другими первичными термометрами. Было показано, что в температурной области выше примерно 30 К практически все численные значения термодинамической температуры основаны на газовой термометрии. Однако усовершенствования в термометрии излучения, возможно, это изменят. Уже измерения температурных интервалов в области от 630 °С до точки золота показали, что МПТШ-68 вблизи 800 °С содержит погрешность около 0,4 °С [15, 75]. Фотоэлектрический пирометр сам по себе не является первичным термометром, так как им можно измерить не абсолютную спектральную яркость источника, а только отношение спектральных яркостей двух источников, и невозможно, чтобы один из них находился в тройной точке воды. Однако фотоэлектрическая пирометрия может дать очень точные значения- для разностей температур [c.381]

Яркость источника может быть различной в разных направлениях. Одиако встречаются источники света (Солнце, абсолютно черные тела, освещаемая посторонним источником матовая поверхность и т. д.), для которых величина не зависит от направления наблюдения, т. е, = В = onst, В этом случае, как следует [c.12]

Знание яркости существенно необходимо при исследовании само-светящихся предметов, в частности, источников света. Наш глаз реагирует непосредственно на яркость источника (см. 10). Понятие яркости используется и в теории излучения (см. гл. XXXVI). [c.48]

Как мы видим, при заданном 8/Н, освещенность пропорциональна яркости источника. Для глаза, таким образом, зрительное восприятие не зависит от расстояния, ибо Н практически не меняется с изменением г. Так, например, рассматривая ряд фонарей вдоль длинной улицы, мы по зрительному ощущению правильно оцениваем их одинаково яркими, несмотря на различие в их удаленности (конечно, в случае вполне прозрачной атмосферы) (см. упражнение 10). Для фотокамеры это также справедливо, если только предмет не приближается настолько близко, что приходится увеличивать Н. Для удаленных предметов /г практически равно фокусному расстоянию объектива /. Таким образом, освещенность в фотокамере пропорциональна светосиле объектива (Д/ . Соотношение Е = = В81Е показывает, почему при рассматривании (фотографиро- [c.342]

С другой стороны, в состоянии максимальной приспособленности к яркому освещению (адаптация к свету) глаз может без вреда для организма переносить сравнительно большие яркости. Благодаря этому вариации светового потока, лежащие еще в пределах способности восприятия, очень велики от 2 10 Дж/с до 2-10 Дж/с. При больших яркостях источника необходимо защищать глаз искусственно. Так, наблюдение Солнца (солнечного затмения) можно вести только через дымчатые (закопченные) стекла или другие подходящие светофильтры. При пребывании на ледниках также необходимо применение дымчатых или цветных очков и т. д. в этом случае, правда, очки необходимы и для поглощения ультрафиолетового евета, который достигает на больших высотах значительной интенсивности и вреден для глаза. Сильное изменение яркости, происходящее настолько быстро, что защитный аппарат глаза не успевает подействовать, может привести к тяжелым расстройствам зрения и даже к полной его потере. [c.680]

Доказать, что яркость источника в данном направлении численно равна отношению освещенности Е плов1адки (расположенной перпендикулярно к данному направлению) к телесному углу Q, под которым виден с этой площадки испускающий участок нашего источника, т. е. B = E/Q. [c.861]

Вывести выражение для освещенности, даваемой любой оптической системой на расстоянии I, в форме Е = KBSIP (формула Манжена), где К — коэффициент пропускания оптической системы, S — площадь выходного зрачка системы, В — яркость источника. [c.890]

Яркость. Единица яркости СИ - кандела на квадратный метр (кд/м ) ) — яркость источника, каждый квадратный метр излучающей поверхности которого имеет в данном направлении силу света, равную одной канделе. В 10 раз большая единица (кандела с квадратного сантиметра) СГСЛ называлась стильб (сб). [c.296]

Количество энергии, определяемое величиной Е, , можно относить не к единице излучающей поверхности, а к единице площади, получаемой при проектировании излучающей поверхности на направление, перпендикулярное направлению ф. Аналогичную характеристику в оптике называют яркостью (источника) б данном направлении. Здесь мы применим термин энергетическая яркость. Так как проекция элемента излучающей поверхности на направление, перпендикулярное направлению О, в os О раз меньше самого элемента, то из (7-1) следует, что энергетическая яркость определяется выражением EJi0.os = Е . [c.189]

Нестациопарная интерференция наблюдается только при достаточно высокой яркости источников света. Критерием является число фотонов в объёме когерентности к-рое должно бьггь не слишком малым по сравнению с1. Практически нестационарная интерференция имеет место только с лазерными источниками. Очень слабые проявления остаточной нестационарной интерференции в полях тепловых источников света наблюдаются в экспериментах по спектроскопии шумов излучения и но корреляции интенсивностей. Для их тсоретнч. описания помимо рассмотренной К. с. вводится когерентность второго порядка., выражающаяся через ф-ции корреляции уже ие полей, а интенсивностей (см. Квантовая оптика, Квантовая когерентность). [c.396]

Ю мио мкм, разрешающая способность — достигать дифракц. предела, светосила по освещённости (отношение освещённости в изображении входной щели к яркости источника, освещающего входную щель) —От 0,5 в светосильных приборах до 10 и менее в длиннофокусных приборах большой дисперсии. [c.614]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...