Псевдоскалярные мезоны

Таким образом, псевдоскалярная мезонная теория дает 1) объяснение короткодействующего характера ядерных сил, так как эти силы обусловливаются обменом мезонов конечной массы ф 0 [c.168]

Прежде всего обращает на себя внимание то обстоятельство, что адроны с одинаковыми спином и четностью группируются в определенные симметричные совокупности имеется восемь псевдоскалярных мезонов, т. е. частиц, находящихся в состоянии [c.670]

Схема построения псевдоскалярных мезонов показана в табл. 45. Из таблицы видно, что шесть ее недиагональных клеток однозначно заполняются я , i(+-, К , и /( -мезонами. [c.677]

Для унитарного октета псевдоскалярных мезонов формула расщепления массы записывается по аналогии с выражением (86.26), с той только разницей, что для мезонов принято брать квадраты масс [c.690]

Таким образом, в схеме St/(6)-симметрии для псевдоскалярного мезонного октета сохраняются все результаты St/(3)-симметрии, а что касается векторных октета и синглета, то они объединяются в один векторный унитарный нонет, в состав которого входят два изотопических синглета ( со и ф ), В силу Sf/(6)-симметрии они должны иметь близкие значения масс. Одинаковость состояний и близость масс у со и ф приводят к тому, что реальные частицы ф и со являются суперпозицией ф и со . Этим и объясняется плохое согласие формулы (86. 29) и лучшее согласие формулы (86. 29 ) с экспериментальными данными . Теория 5 /(6)-симметрии позволяет вычислить коэффициенты [c.695]

Таким образом, в схеме SU (6)-симметрии для псевдоскалярного мезонного октета сохраняются все результаты SU (3)-симметрии, а что касается векторных октета и синглета, [c.318]

В качестве примера мы рассмотрим здесь представления группы 8и (4), использующей четыре кварка и, й, з, с и дающей мультиплеты трех измерений. На рис. 5.1 изображены мультиплет псевдоскалярных мезонов J = О") (а) и мультиплет барионов (б) векторные мезоны (Jp = 1 ) размещаются на диаграмме, идентичной диаграмме (а). На рис. 5.2 изображен мультиплет барионов 3/2+. [c.137]

Прежде всего обращает на себя внимание то обстоятельство, что адроны с одинаковыми барионным зарядом, спином и четностью группируются в определенные симметричные совокупности имеется девять псевдоскалярных мезонных адронов, т. е. частиц, находящихся в состоянии О" (1 = 0, Р= — ), девять векторных мезонных адронов (состояние 1 ), восемь барионов в состоянии 1/2" , десять барионных адронов в состоянии 3/2 и др. Первые три группы (рис. 457—459) состоят из сходных мультиплетов, которые располагаются на плоскости Г , 5(У) в виде симметричных шестиугольных фигур (с несколько отличной центральной областью на рис. 459). Последняя группа из 10 частиц на тех же осях располагается в виде правильного треугольника (рис, 460). Все четыре фигуры симметричны по отношению к повороту на 120° и объединяют частицы с относительно близкими значениями масс. [c.313]

Рассмотрим наиболее простой вариант — мезонное поле, соответствующее бесспиновым незаряженным мезонам. Для описания скалярного (и псевдоскалярного) поля достаточно иметь скалярную (псевдоскалярную) вещественную функцию ф (л ). Для получения уравнения поля обычно используются результаты теории потенциала Ньют( ова поля тяготения и электрического поля. [c.163]

Как указывалось выше ( 22), пионы образуют семейство — изотопический триплет, т. е. их изотопический спин Т = , а третья проекция Т(, = -(- 1 (л ) Т = Q (я ) Т = — 1 (л ). Поведение частиц со спином s = О и отрицательной внутренней четностью I = — 1 описывается псевдоскалярной волновой функцией (см. табл. 7). Таким образом, л-мезоны являются псевдоскалярными частицами. [c.166]

Чтобы учесть спиновый характер взаимодействия между нуклонами, необходимо взять не скалярное мезонное поле, а псевдоскалярное. [c.166]

Рассмотрим в качестве примера построение из р, п, А и р, п, А унитарного октета известных восьми псевдоскалярных мезонов я+, я°, я , /С+, /С", /С , К° и г)° (см. рис. 278). Все эти мезоны имеют спин s = О, четность Р = —1, барионный заряд 5 = 0. В связи с этим ясно, что для формирования каждого из них надо взять комбинацию бариона с антибарионом в s-состоя-нии (/ = 0) при противоположно направленных спинах. [c.676]

Впервые шестиугольная диаграмма для барионов была получена в начале 1961 г. Гелл-Манном и Нееманом. В это время было известно семь псевдоскалярных мезонов. Через полгода были открыты восемь векторных мезонов. А еще через полгода был открыт недостающий восьмой псевдоскалярный т1-мезон. [c.683]

Сильновзаимодействующие частицы и резонансы вместе называются адронами. В последнее время было предпринято несколько удачных попыток классифицировать адроны на основе унитарной симметрии. Гипотеза унитарной симметрии опирается на существование в природе определенных совокупностей (унитарных мультиплетов, сверхмультиплетов, супермультиплетов) адронов с одинаковыми спинами и четностями (псевдоскалярный мезонный октет, векторный мезонный нонет, барионный октет V2+ и барионный декуплет /2+). [c.704]

Октетная симметрия хорошо подтверждается экспериментом. Действительно, кроме барионного октета 1/2+ существуют два мезонных нонета (см. рис. 175 и 176). Первый объединяет все известные псевдоскалярные мезонные адроны, находящиеся в со- [c.306]

В КХД существует проблема нонета псевдоскалярных мезонов. Из них восемь , К , К , ri) находят объяснение как псевдоголдстоуновские бозоны (см. Голдстоуиа теорема), связанные со спонтанным нарушением почти точной киральной симметрии исходного лагранжиана КХД, Девятый псевдоскалярный мезон т гораздо тяжелее остальных восьми и не укладывается в эту схему. Трудность разрешается тем, что аксиальный ток, имеющий квантовые числа т) -мезона, не сохраняется даже в пределе безмассовых кварков из-за аксиальной А. Большая масса Ti -мезова является указанием на то, что в вакууме КХД существенны такие флуктуации глюонного поля G v, Для к-рых величина [c.88]

Изучение свойств Г. может служить критичной проверкой разл. моделей адронов. Так, в пределе большого числа цветов (jV oo) Г. представляет собой стабильные (с бесконечно узкой шириной) мезоны, смешивания с кварковыми состояниями нет. Относительно масс низших глюонных состояний можно получить определ. предсказания в рамках КХД с помощью числ. расчётов на ЭВМ. Характерный масштаб масс оказывается при этом порядка 1,5 ГэВ. Существует также предположение, что Tj -мезон с массой 960 МэВ значительно тяжелее др. псевдоскалярных мезонов (л , К, т ) именно из-за примеси глюонного состояния в его волновой ф-ции, несмотря на то, что эта примесь невелика. Если верна последняя точка зрения, то следует ожидать, что характерный масштаб масс Г. заметно больше, че.м кварковых резонансов. [c.499]

Исторически приближённая 5f7(3)X 5 /(3)-симмет-рия была открыта до того, как была сформулирована КХД. Феноменологически эта симметрия проявляется в существовании восьми относительно лёгких псевдоскалярных мезонов я= =, я , К= , К , К", т] и в определённых соотношениях между амплитудами взаимодействия этих мезонов. Точной 5 /(3)Х (7(3)-симметрии соответствует приближение нулевых масс кварков в спектре адронов ей отвечает приближение т — [c.366]

Тем не менее законно использование неперенормируе-мых взаимодействий (с размерной константой связи) в феноменология, эфф. лагранжианах (см. Лагранжиан эффективный). К классу таких взаимодействий относится гравитация при импульсах р Мр 10 ГэВ, слабое взаимодействие при импульсах р Муц 300 ГэВ, киральное взаимодействие псевдоскалярных мезонов (см, Киральная симметрия) при [c.324]

Теоретич. описание процессов сильного ( и эл.-магн.) взаимодействия пионов промежуточных и низких энергий носит феноменелогич. характер. Основой теоретич. описания процессов взаимодействия и распада адронов низких энергий с участием пионов является т. н. киральная симметрия, справедливая в приближении равенства нулю массы псевдоскалярных мезонов (пионов). [c.585]

В качестве простейшего примера рассмотрим модель псевдоскалярной мезонной теории, предложенную ранее одним из авторов настоящей работы (см. [3]) для описания отталкивания нуклонов на малых расстояниях (hard ore) в проблеме ядерпых сил. [c.27]

Вводим 4-псевдоскаляр 0 = дО/дх . Итак, псевдоскалярный мезон в состоянии Z = О описывается суперпозицией двух полей псевдоскалярного поля О и постоянного поля = onst. [c.97]

Октетная симметрия хорошо подтверждается экспериментом. Действительно, кроме барионного октета 1/2" существуют два мезонных нонета (см. рис. 457 и 458). Первый объединяет все известные псевдоскалярные мезонные адроны, находящиеся в состоянии 0 , а второй — векторные мезонные резонансы, т. е. мезонные адроны, находящиеся в состоянии 1 . При этом нонет можно рассматривать как случайное совпадение квантовых чисел у членов унитарного октета и соответствующего унитарного синглета. Сравнение рис. 457—459 показывает, что все три фигуры построены как бы по единому образцу они содержат сходные зарядовые мультиплеты и массы всех членов супермультиплета относительно близки. [c.317]

Известно, что вещественное поле может быть сопоставлено частицам, не имеющим электри1 еского заряда. Реальные я-мезоны обладают электрическим зарядом ( в) и им нужно сопоставить комплексное скалярное или псевдоскалярное поле, описываемое [c.166]

Смотреть страницы где упоминается термин Псевдоскалярные мезоны : [c.695] [c.294] [c.318] [c.366] [c.384] [c.324] [c.500] [c.500] [c.500] [c.86] [c.87] [c.88] [c.88] [c.89] [c.97] [c.135] [c.136] [c.138] [c.138] [c.139] [c.163]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...