Ламинарный пограничный слой при малых скоростях

Ламинарный пограничный слой при малых скоростях [c.508]

Уравнения ламинарного пограничного слоя при малых скоростях и методы их решения подробно рассматриваются в общем курсе гидроаэромеханики и изложены в ряде монографий, учебников и учебных пособий [7]—[13]. Однако, поскольку одним из наиболее эффективных методов решения уравнений ламинарного пограничного слоя при больших скоростях является сведение их к соответствующим уравнениям для малых скоростей, то в этом параграфе для облегчения понимания последующих выводов будут вкратце рассмотрены основные результаты ламинарного пограничного слоя при малых скоростях. [c.508]

Линейное распределение скоростей и постоянство плотности потока импульса в потоке жидкости над бесконечной пластиной показывают, что продольное обтекание бесконечной пластины является аналогом движения жидкости в ламинарном пограничном слое при сравнительно малых расстояниях от обтекаемой поверхности. На этом основании ряд зависимостей, характерных для обтекания бесконечной пластины, могут быть распространены с достаточно хорошей степенью приближения на ламинарный пограничный слой. [c.387]

При ламинарном режиме частицы жидкости движутся без перемешивания, слоисто при турбулентном — неупорядоченно, хаотически, направление и величина скорости отдельных частиц беспрестанно меняются. Эти режимы течения наблюдаются и в пограничном слое. При малых значениях х течение в пограничном слое может быть ламинарным. По мере увеличения X толщина пограничного слоя возрастает, слой делается неустойчивым и течение в пограничном слое становится турбулентным. [c.143]

Течение в пограничном слое может быть как ламинарным, так и турбулентным переход от одного к другому определяется критическим числом Рейнольдса. В силу свойства прилипания жидких или газовых частиц к твердым поверхностям в пристенном пограничном слое скорость на обтекаемой стенке равна нулю (исключая случаи разреженных газов), а при удалении от нее по нормали приближается к скорости потенциального потока невязкой жидкости, обтекающего ту же поверхность. Грани-цей пристенного пограничного слоя служит условная линия, в точках которой скорость отличается от скорости безвихревого потока на заданное малое значение (0,5 %, 1,0 %,. ..). Расстояние 5 от стенки до этой границы называется толщиной пограничного слоя. При малых числах Рейнольдса 5 может быть весьма большой, при больших числах Re отношение Ых (рис. 1.33, 1.34) мало. С учетом этого можно существенно упростить уравнения движения. [c.41]

Для гиперзвукового режима обтекания часто температура поверхности тела асимптотически мала по сравнению с температурой торможения и возможно образование областей закритического и докритического течения в ламинарном пограничном слое. При понижении температуры поверхности тела плотность вдуваемого газа возрастает и это соответствует увеличению расхода газа через проницаемую поверхность при заданной величине скорости вдува [Нейланд В.Я., 1972]. В результате даже при достаточно малых скоростях вдува возможно образование зоны невязкого течения около поверхности сильно охлажденного тела. Это обстоятельство необходимо иметь в виду при рассмотрении гиперзвукового обтекания вязким газом тел с массообменом на его поверхности. В настоящем параграфе основное внимание уделено исследованию влияния на характеристики течения непрерывно распределенного вдува газа на сильно охлажденной поверхности треугольной пластины, обтекаемой гиперзвуковым потоком [Дудин Г.Н., 2000]. [c.346]

В следующей типичной задаче рассмотрим образование ламинарного пограничного слоя при втекании потока с большой скоростью и в трубу с характерным размером / , причем число Рейнольдса Ие—иЯ/ . Сначала при входе в трубу скорость потока постоянна по сечению трубы и равна и почти всюду, кроме малого пограничного слоя около внутренней поверхности трубы, где она быстро спадает до нуля. Затем в соответствии с (9.10) толщина пограничного слоя б растет. Прн этом х в [c.138]

На поверхности тангенциального разрыва в связи с ее неустойчивостью возникают вихри, беспорядочно движущиеся вдоль и поперек потока вследствие этого между соседними струями происходит обмен конечными массами (молями) вещества, т. е. поперечный перенос количества движения, тепла и примесей. В результате на границе двух струй формируется область конечной толщины с непрерывным распределением скорости, температуры и концентрации примеси эта область называется струйным турбулентным пограничным слоем. При очень малых значениях числа Рейнольдса струйный пограничный слой может быть ламинарным, но на этом сравнительно редком случае течения мы не останавливаемся. [c.361]

При малых скоростях движения жидкости и больших перепадах температур теплота переносится как за счет естественной, так и вынужденной конвекции. Если скорости движения велики, а температурные перепады незначительны, то влияние свободной конвекции на суммарный теплообмен также незначительно. Интенсивность теплоотдачи конвекцией зависит от характера течения жидкости в пограничном слое. При ламинарном режиме течения жидкости, когда линии тока параллельны теплоотдающей поверхности, интенсивность теплоотдачи невелика, слабо зависит от скорости течения жидкости и сильно изменяется при изменении теплофизических свойств теплоносителя. [c.131]

Затем на поверхностях моделей I и II устанавливались проволочные кольца, которые вызывали местное возмущение потока, а их влияние на положение перехода наблюдалось посредством хорошо заметных тонких струек белых чернил, непрерывно вытекающих из отверстия, расположенного перед проволочным кольцом. Каждое проволочное кольцо располагалось в ламинарном потоке в плоскости, нормальной к оси модели. Изменения в потоке пограничного слоя перед и за проволокой с увеличением скорости регистрировались поведением тонких струек чернил. При данной скорости их поведение зависело от диаметра и положения проволоки. При малых скоростях струйка чернил плавно обтекает проволоку, не образуя кильватера. С увеличением скорости за проволокой образовывались локальные вихри. Вначале эти вихри были довольно устойчивыми, однако с увеличением скорости они приобретали спиральное движение по периферии проволоки и вливались непрерывно или прерывисто в пограничный слой в виде слабой вторичной тонкой полоски чернил. При более высоких скоростях вращательное движение пропадало, образовавшиеся ранее вихри вытягивались, а их концы переходили в вихревую дорожку. С приближением к зоне перехода на некотором расстоянии за проволокой струйки чернил приобретают незначительное колебание и временно отрываются от поверхности. В пре- [c.130]

Имеющиеся в атласах аэродинамические характеристики решеток профилей получены в аэродинамических трубах при малой степени турбулентности (Ео = 0,005- 0,15). Под степенью турбулентности Ео подразумевается отношение средней квадратичной пульсационной скорости Av к средней скорости течения v. Изменение степени турбулентности приводит к смещению зоны перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный на обтекаемой поверхности и тем самым влияет на сопротивление профиля. [c.55]

При начальном турбулентном пограничном слое на срезе сопла и масштабе турбулентности, довольно малом по сравнению с длиной волны максимально усиленной моды, можно ожидать появления того же типа неустойчивости, что и при начальном ламинарном пограничном слое [1.13,1.18, 1.29]. Тогда начальный профиль скорости будут определять характеристики нестационарных волн. Возникающие при этом пространственно усиливающиеся волновые компоненты на нелинейной стадии развития приведут к образованию турбулентных кольцевых вихрей, что и наблюдается в эксперименте. [c.23]

Как было отмечено в предыдущей главе, кривизна поверхности при малых отношениях толщины ламинарного пограничного слоя к радиусу кривизны сказывается только через скорость внешнего потока. Можно отметить, что на вогнутых поверхностях даже сравнительно малая кривизна поверхности оказывает существенное влияние на переход. На выпуклых поверхностях такое влияние незаметно явление перехода происходит так же, как и на пластине с соответствующим распределением давлений. [c.535]

Классическая теория ламинарного пограничного слоя не учитывает завихренности внешнего потока, а учитывает только скорость на внешней границе пограничного слоя. Имевшиеся попытки расширения теории Прандтля на этот случай, насколько нам известно, не получили достаточного развития. Разобранный эффект оттеснения линий тока при наличии вихревого взаимодействия может значительно исказиться, особенно вблизи передней затупленной кромки тела. Упомянем еще, что при гиперзвуковом обтекании вязким газом тонких тел вращения, помимо только что указанных эффектов, важен еще эффект поперечной кривизны тела, который в случае потоков малых скоростей проявляется лишь на сильно удлиненных тонких телах. [c.705]

Рассмотрим стационарное течение несжимаемой прозрачной жидкости в ламинарном пограничном слое на плоской пластине при постоянной плотности потока подводимого тепла на стенке Qw От поверхности пластины тепло отводится путем теплопроводности к жидкости и путем излучения (пропорционального Т ) в окружающее пространство, имеющее температуру Те. Поверхность пластины непрозрачная, серая и имеет постоянную степень черноты е. Свойства жидкости постоянны, скорость Ыоо и температура Too во внешнем потоке также постоянны при этом скорость потока достаточно мала, так что диссипацией энергии вследствие вязкости можно пренебречь. На фиг. 7.1 представлены схема течения в рассматриваемой задаче и система координат. [c.254]

В этом разделе представлены теоретические и экспериментальные результаты для ламинарного пограничного слоя, образующегося в условиях установившегося двумерного течения в дозвуковом диапазоне скоростей. Отрыв несжимаемого ламинарного потока происходит при малых значениях положительного градиента давления. В теории пограничного слоя ламинарный пограничный слой более доступен для математического анализа и характеристики ламинарного течения могут быть предсказаны с большей степенью точности, чем для турбулентного пограничного слоя. Для турбулентного течения ввиду недостаточного понимания механизма турбулентности необходимы экспериментальные исследования, дополняющие теоретические предсказания. [c.69]

Уравнения трехмерного ламинарного пограничного слоя можно также применять, не используя условий автомодельности. Мей-гер [4] предположил, что статическое давление по толщине пограничного слоя постоянно, скорость поперечного течения мала и что к внешнему течению применим метод малых возмущений. Он использовал свою теорию при расчете тонкостенного цилиндрического снаряда с круговым поперечным сечением, летящего под малым углом атаки по круговой траектории и вращающегося относительно оси симметрии, а также исследовал течение на стенках турбомашины. Хотя точных расчетов точек отрыва не производилось, анализ показал, что слабые поперечные течения представляют собой важный фактор для явлений отрыва на цилиндрических снарядах и в каналах 8-образной формы. [c.111]

В большинстве практических случаев толщина крыльев большого удлинения достигает более 10% длины хорды. Отрыв на таких крыльях имеет место только в концевой части, где пограничный слой турбулентный. Если удлинение прямого крыла мало и не превышает 4, а толщина профиля составляет около 4% длины хорды, то при большой дозвуковой скорости отрыв ламинарного пограничного слоя происходит у передней кромки при малой величине С/,. Поэтому, если поток не присоединяется с образованием пузыря . [c.201]

Возникновение кавитационной зоны оказывает определенное влияние на потери, обусловленные трением в системе. Так как влияние кавитации на трение существенно отличается от влияния на сопротивление формы, эти два типа потерь энергии будут рассматриваться отдельно. Кавитация влияет на трение вследствие изменения скорости в пограничном слое. Степень воздействия кавитации на обычное течение в пограничном слое зависит от типа кавитации, типа пограничного слоя и толщины кавитационной зоны по сравнению с толщиной пограничного слоя. Скорости, при которых возникает кавитация, как правило, велики, и пограничные слои на стенках канала и погруженных телах являются турбулентными. Ламинарный пограничный слой может быть только на очень малых телах и в окрестности передней кромки или вершины больших тел. [c.320]

С увеличением скорости набегающего потока или его степени турбулентности расстояние х, уменьшается. При некоторых значениях о и е оно настолько мало, что участком ламинарного пограничного слоя можно пренебречь. В этом случае по всей длине пластины будет существовать турбулентный пограничный слой. [c.75]

Напротив, при малой скорости ио и низкой турбулентности потока длина Х участка ламинарного пограничного слоя может быть значительной. Задача расчета пограничного слоя состоит в нахождении закона распределения скоростей в различных сечениях и нарастания его толщины по длине, а также в установлении существования точек перехода и отрыва и определении их местоположения. [c.75]

Оценка толщины пограничного слоя. Толщину пограничного слоя для случая безотрывного обтекания можно приближенно определить следующим образом. Вне пограничного слоя вследствие малой вязкости можно пренебречь силами трения по сравнению с силами инерции. Однако внутри пограничного слоя порядок величины этих сил одинаков. Сила инерции, отнесенная к единице объема, равна, как это было разъяснено в 5 главы I, ри ди дх. Для пластины длиной I величина ди дх пропорциональна ///, где и есть скорость внешнего течения. Следовательно, сила инерции имеет величину порядка ри И. С другой стороны, сила трения, отнесенная к единице объёма, равна дх ду последняя величина при условии, что течение ламинарное, равна 1 д иЮу . Градиент скорости в направлении, перпендикулярном к стенке, т. е. производная ди ду имеет величину порядка //б поэтому сила трения, отнесенная к единице объема, пропорциональна [гi7/б . Приравняв силу трения силе инерции, мы получим соотношение [c.38]

Гибкая стенка. Другим эффективным способом стабилизации ламинарного пограничного слоя является придание гибкости обтекаемой стенке. Сравнительно недавно было обнаружено, что дельфины при плавании развивают скорость, значительно большую той, которую можно было бы ожидать, учитывая их геометрическую форму р ]. Это означает, что тело дельфина обладает очень малым сопротивлением трения. В связи с этим было высказано предположение, что столь малое сопротивление объясняется упругостью кожи дельфинов, [c.464]

Ламинарное течение. Особенно простое решение получается в том случае, когда течение около вращающегося диска ламинарно и ширина щели между кожухом и диском очень мала. Течение остается ламинарным при числах Рейнольдса Ре < Ю . Если ширина щели 5 меньше толщины пограничного слоя, то окружная скорость распределяется в промежутках между вращающимся диском и стенками неподвижного кожуха так же, как и при течении Куэтта, т. е. линейно, и поэтому [c.584]

Режим движения жидкости как при свободном, так и при вынужденном движении определяется в значительной степени скоростью движения. При малых скоростях движения возможен так называемый ламинарный режим движения жидкости. При ламинарном движении жидкости отдельные слои жидкости, несмотря на различные скорости, не перемешиваются. При увеличении скорости отдельные слои жидкости при движении приобретают волнообразную форму, что соответствует переходному режиму течения жидкости. При дальнейшем увеличении скорости отдельные слои жидкости начинают перемешиваться, движение жидкости становится неупорядоченным. Этот режим движения жидкости называется турбулентным. Следует учитывать, что и при турбулентном движении вблизи омываемой жидкостью поверхности в так называемом пограничном слое движение жидкости ламинарное. Переход движения жидкости из одного режима в другой определяется числом Рейнольдса [c.67]

Вопрос о влиянии сжимаемости газа на возникновение турбулентности, так же как и на механизм установившейся турбулентности, еще мало изучен. Теоретические работы по устойчивости ламинарного пограничного слоя при больших скоростях показывают, что при прочих равных условиях с возра-СТЯЙИвТМ ЙИСЛЭ. /1 оо устойчивость ламинарного слоя ослабевает это надо понимать в том смысле, что с ростом Моо должно уменьшаться нижнее критическое число Рвкр, начиная с которого возмущения в слое перестают затухать. [c.714]

Хаос течения в трубке. Хотя основное внимание теория динамических систем уделяет течениям с замкнутыми линиями тока, в инженерных разработках важное место занимают открытые течения. Среди них течения над воздушным крылом, пограничные слои, струи и течения в трубках. Недавно на приложения теории нелинейной динамики к проблемам перехода от ламинарного к турбулентному течению в открытых течениях стали обращать больше внимания. Один из примеров — опыт Сринивасана [179] из Йельского университета по исследованию перемежаемости течения в трубе. В этой задаче течение ламинарно и стационарно при малой скорости, но становится турбулентным при достаточно больших средних скоростях. Переход от ламинарного к турбулентному течению, происходящий при определенной критической скорости, по< видимому, осуществляется через перемежаемые вспьш1ки турбулентности. По мере увеличения скорости увеличивается доля времени, которое система проводит в хаотическом состоянии до тех пор, пока течение не турбулнзуется полностью. Некоторые наблюдения этого явления восходят к Рейнольдсу (1883 г.). Основной предмет исследований сейчас состоит в попытке связать параметры этой перемежаемости, например распределение длительности вспышек, с динамическими теориями перемежаемости (см., например, [157]). [c.122]

Из уравнений (11.31) или (11.32) видно, что скорость жидкости Шх в ламинарном пограничном слое вблизи твердой стенки, т. е. при сравнительно малых значениях 2 б, изменяется пропорционально расстоянию от стенки, а плотность потока импульса, как это будет ясйо из дальнейшего, может считаться при 2 б постоянной величиной. Линейное распределение скоростей и постоянство плотности потока импульса на сравнительно малых расстояниях от стенки (т. е. при 2 б) является характерной особенностью ламинарного пограничного слоя, на какой бы поверхности он ни образовывался. [c.379]

Приведенные ранее данные об устойчивости ламинарного пограничного слоя и его переходе в турбулентное состояние относились к газовым течениям с малой скоростью, когда влияние сжимаемости пренебрежимо мало. При больших скоростях это влияние оказывается существенным и должно приниматься во внимание при расчетах пограничного слоя. Такое влияние определяется в основном числом Маха набегающего потока Моз= VJao, (или местным числом Маха Vдля рассматриваемого сечения пограничного слоя). Другим параметром, играющим важную роль при исследовании сжимаемого пограничного слоя, является теплопередача между отбекаемой стенкой и средой. Характер и интенсивность теплопередачи зависят от разности температур восстановления стенки Гст- При этом в случае, если ло переходит а при Гг—Г [c.91]

Рассмотрим процесс поперечного обтекания одиночной цилиндрической трубы потоком жидкости (рис. 17.7). Плавное обтекание цилиндра возможно только при малых скоростях потока — при Re < 5. При всех значениях Re > 5 наблюдается отрыв потока от стенки трубы и образование в кормовой части двух симметричных вихрей, которые с увеличением скорости потока вытягиваются по течению, удаляясь от трубы. Ламинарный пограничный слой, образующийся на лобовой части по обе стороны от точки О, ирн 5 < Re < 2-10 отрывается от поверхности трубы в точке а, характеризующейся углом ф 82° (рис. 17.7, а). Увеличение толщины пограничного слоя от минимального в точке О до максимального в точке отрыва а приводит к увеличению термического сопротивления и уменьшению коэффициента теплоотдачи а. Коэффициент а имеет максн.мальное значение в точке О, минимальное — в точке отрыва а. В кор.мовой части значения а вновь увеличиваются за счет разрушения пограничного слоя и образования вихрей, турбулизирующих поток. При значительных числах Рейнольдса (Re > 2-10 ) ламинарный пограничный слой переходит в турбулентный (точка Ь на рис. 17.7, б) и место отрыва от трубь перемещается по потоку (точка а). Это приводит к улучшению обтекания цилиндра (ср 120") и уменьшению вихревой зоны. [c.191]

Часть потока, примыкающая к стенкам и ими тормозящаяся, называется пограничным слоем. Границами такого слоя считают поверхности, на которых скорости потока на 1 /0 отличаются от скоростей потенциального потока. Критические значения Re для пластины, при которых пограничный слой из ламинарного переходит в турбулентный,— 4 6 000. Для нормальных параметров воздуха длина ламинарного пограничного слоя 7,05 w" У удобооб-текаемых тел эта величина увеличивается. Однако эти длины столь малы, что чаще всего приходится иметь дело со смешанным турбулентным слоем (первая часть ламинарный и вторая— турбулентный пограничный слой). [c.426]

На рис. 15-1 графически представлены некоторые результаты Бэрона [Л. 2] для случаев, когда через проницаемую поверхность в ламинарный пограничный слой воздуха вдувались гелий и двуокись углерода. Для расчета использовались реальные свойства бинарных смесей Не — воздух и СОг — воздух, а концентрация гелия или двуокиси углерода изменялась от нуля во внешнем течении до значения у поверхности (в 0-состоянии), зависящего от скорости массопереноса [действительно, тц=В]( + В). В обоих случаях сохраняемым свойством была массовая концентрация, а ц/Л=ц/у=8с. При очень низких значениях В концентрация Не или СОг в пограничном слое мала, что характерно для задач с постоянными физическими свойствами. Следовательно, g можно определить из решения для постоянных свойств при значениях числа S , характерных для сильно разбавленных смесей. При высоких значениях В число S существенно изменяется поперек пограничного слоя, особенно для смеси Не — воздух. Влияние изменения физических свойств хорошо видно на графике (рис. 15-1). [c.377]

При малых скоростях массопереноса, когда В—>-0, т"—>-0 и g— -g, особых затруднений не возникает. Решения должны быть, 1алогичны решениям соответствующих задач теплообмена, рассмотренным в гл. II. Другими словами, должна выполняться аналогия, которая обсуждалась ранее для ламинарного пограничного слоя с постоянными физическими свойствами. (Заметим, что для ламинарного пограничного слоя эта аналогия не ограничивается малыми скоростями массопереноса, потому что имеются точные решения и для Уо=7 0.) Предполагается, конечно, что коэффициенты турбулентного переноса вещества и тепла одинаковы. При малых концентрациях переносимого вещества этот вывод является прямым следствием аналогии Рейнольдса. [c.380]

Одно из допущений, принимаемое при исследовании трехмерного ламинарного пограничного слоя, состоит в том, что скорость поперечного потока считается малой по сравнению со скоростью основного потока. Общее решение для данного случая было получено в работе [1]. Это решение показывает, что скорость поперечного потока оказывает существенное влияние на характеристики трехмерного пограничного слоя, что представляет большой интерес для инженеров-аэродинамиков. К сожалению, даже при принятых допущениях решение поставленной задачи является достаточно сложным. Поэтому для производства быстрых вычислений желательно иметь упрощенные методы расчета. Существует ряд других задач расчета пограничного слоя, которые могут являться злободневными при конструировании турбомашин. Например, представляет интерес случай, когда толстый ламинарный пограничный слой подвергается внезапному боковому возмущению под действием градиента давления или в результате поперечного перемещения обтекаемой поверхности. В турбомашинах такие условия имеют место, например, когда поток газа с толстым ламинарным слоем поступает на лопатки ротора. Поперечное течение газа начинается не на передней кромке, а в той точке, где возникает боковое возмущение. Таким образом, имеем две характерные постановки задачи, заслуживающие внимания. [c.27]

Для расчета пограничного слоя на профиле решетки необходимо определить распределение скоростей невязкой жидкости w = w s). Для определения w s) следует решить прямую задачу теории решеток в потоке невязкой жидкости. Затем производится расчет пограничного слоя, причем обратное влияние пограничного слоя на распределение скорости внешнего потока при реальных числах Re и безотрывочном обтекании обычно не учитывается, так как толщина вытеснения очень мала. Пограничный слой в реальных решетках можно считать полностью турбулентным. Такое допущение несколько упрощает расчеты, так как не приходится определять точку или область перехода ламинарного слоя в турбулентный. [c.61]

Применение метода малых возмущений к задачам ламинарного йограничного слоя. Если скорость вне пограничного слоя и свойства воздуха, зависящие от температуры, можно представить в виде разложения по малым параметрам ег(е1 0), то задачи пограничного слоя во многих случаях можно решать методом малых возмущений. Суть метода заключается в возмущении известных решений уравнений пограничного слоя при этом разложение в ряды выполняется по определенному параметру. [c.103]

Теория. Эксперимент позволяет определить интенсивность растворения при различных скоростях вращения как функцию времени. Рассмотрим теперь количественные соотношения этих величин друг с другом и с коэффициентом диффузии. Ограничимся случаями малых значений массодвижущей силы. В качестве рассматриваемой фазы принимается жидкость. Выбор диаметра стержня и скорости вращения подчиним условию сохранения на нижнем торце стержня ламинарного пограничного слоя (Re<5-105). Массопроводимость на нижней поверхности можно тогда рассчитать по следующей формуле [c.163]

В области малых чисел Рейнольдса (Ке < 350) возможен переходный режим течения, когда исходные пограничные слои ламинарны, а вдоль следа течение постепенно турбулизируется [18, 19]. Уравнение для турбулентной вязкости позволяет рассчитать такое течение, если задать начальный профиль г ( ), как в ламинарном пограничном слое, а величину турбулентной вязкости положить всюду в начальном сечении е V. На рис. 1 расчетное значение осевого дефекта скорости (кривая 3) при числе Ке = 300 сопоставлено с опытными данными из работы [19] (темные кружки). [c.553]

При наличии внутреннего трения в газе или жидкости течение по трубе при малых скоростях происходит ламинарно в форме цилиндрических. слоев, движущихся с различными скоростями в зависимости от расстояния до стенки. Пограничный слой стенки остается неподвижным, а осевой движется с максимальной скоростью. За счет трения между слоями, движущимися с различными скоростями, при распространении звука создаются дополнительные потери и дополнительное инерцион- [c.164]

Экспериментальное определение границ области перехода производят обычно так. Микротрубку полного напора, отверстие которой направлено навстречу потоку, заставляют перемещаться вдоль пограничного слоя, оставляя все время носик трубки П (динамическое отверстие) на одном и том же малом расстоянии й (рис. 179) от поверхности крыла. Вычитая из полного напора, регистрируемого отверстием > трубки, давление в соответствующем сечении пограничного слоя, замеряемое при помощи отверстия на поверхности крыла, находящемся как раз под носиком микротрубки, можем определить скорость на выбранном фиксированном расстоянии о г поверхности в различных сечениях пограничного слоя. В связи с утолщением ламинарного пограничного слоя от сечения к сечению вниз по потоку. [c.587]

Во многих ЭГД приложениях (в том числе, авиационных) параметр ЭГД взаимодействия мал. Это позволяет вначале исследовать обычную газодинамическую систему уравнений, а затем, с помощью найденных распределений газодинамических параметров, находить электрические токи, поля и концентрации заряженных компонент на основе только электрических уравнений. С помощью ЭГД эффектов можно воздействовать на газодинамическое течение только при малой скорости среды. Так, при концентрации ионов п = 10 см , электрическом поле Е = 20 кВ/см, плотности газа р = 10 г/ см и характерном размере I — 5 см, скорость газа, индуцируемая ЭГД взаимодействием, равна V — еп1Е/рУ 4 м/с. Поэтому, для достаточно медленных ламинарных течений, когда скорость среды при отсутствии электрического поля меньше 10 м/с (например, ламинарные пламена, ЭГД системы с малой скоростью рабочей среды), созданием в потоке объемного электрического заряда (с помощью коронного разряда или в результате хемоионизационных реакций) и наложением на течение электрического поля можно заметно изменять характеристики течения [1,2]. Для управления течением с большими скоростями необходимо форсировать электрические параметры (концентрации заряженных частиц и электрическое поле) вблизи критических зон в потоке, например, вблизи точек отрыва пограничного слоя. Пиже, если не оговаривается противное, параметр ЭГД взаимодействия мал. [c.599]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...