Длина тела собственная

После прохождения излучения абсолютно черного тела, имеющего температуру 3000 К, через слой углекислого газа толщиной 2 см, находящегося под давлением 0,1 МПа, интенсивность излучения на длине волны 4,2 мкм составляет 1.34-10 Вт/м . Определить эффективный коэффициент ослабления на данной длине волны. Собственным излучением газа пренебречь. [c.286]

При деформации тела взаимное положение его отдельных точек меняется, точки получают перемещения. Например, под действием груза Q (рис. 1) нижний конец стержня перемещается (опускается) на величину и, в то время как верхний конец остается неподвижным. Различие в перемещениях связано с изменением длины стержня под нагрузкой. Абсолютное удлинение Д/ = 4 — 4 в данном примере равно перемещению и и зависит от длины стержня. Собственно деформация стержня характеризуется относительным удлинением [c.6]

Линейные нагрузки распределяются по длине тела, ширина которого по сравнению с длиной незначительна. Примером линейных нагрузок является собственный вес длинной балки. , [c.270]

Линейные нагрузки распределяются по длине тела на узкой площадке. Например, усилие на зубьях зубчатых колес распределяется по линии соприкосновения вдоль зуба. Собственный вес узких и длинных стержней, балок и др. условно принимают как линейную нагрузку. [c.291]

Отметим, что релятивистские эффекты сокращения длины и замедления времени означают лишь, что измеряемый промежуток времени и измеряемая длина зависят от относительного движения. Теория относительности предсказывает влияние движения наблюдателя на результаты измерений. Собственное время и собственная длина (т. е. длина тела в системе отсчета, где оно покоится), по определению, абсолютны. Для объяснения замедления времени и сокращения длины нет необходимости искать какие-то процессы или изменения в движущихся часах и движущемся стержне эти эффекты непосредственно следуют из анализа самого процесса измерения. [c.403]

Длина тела в системе отсчета, где оно покоится (/о), называется собственной длиной. Для определения длины I движущегося стержня в системе К необходимо найти координаты Ха и Хх точек N и М конца и начала стержня в один и тот же момент времени / по часам в системе К [c.399]

Тепловой поток, излучаемый на всех длинах волн с единицы поверхности тела по всем направлениям, называется поверхностной плотностью потока интегрального излучения , Вт/м . Она определяется природой данного тела и его температурой. Это собственное излучение тела. [c.90]

Равномерно распределенные нагрузки, например кирпичная кладка (рис. 94, а), или собственный вес однородного тела (бруса, балки) постоянного поперечного сечения по всей его длине задается при помощи двух параметров интенсивности q и длины /, па которой они действуют. Па расчетных схемах эти нагрузки изображаются так, как показано па рис. 94, 6. [c.99]

Чем богаче будет ваш опыт в физике, технике, астрономии или химии, тем больше вы будете убеждаться в важном значении физических постоянных. Разберем другой пример. Рассмотрим характеристическую длину, которая получится, если приравнять Мс собственной гравитационной энергии тела [c.277]

Что касается первой, т. е. наименьшей, из собственных частот, то ее порядок величины очевиден непосредственно из соображений размерности. Единственным, входящим в задачу параметром с размерностью длины являются линейные размеры I тела. Ясно поэтому, что соответствующая первой собственной частоте длина волны Xj должна быть порядка величины / порядок величины самой частоты oj получается делением скорости звука на Aj. Таким образом, [c.375]

Первым этапом, как сказано, явилось нахождение закона, устанавливающего зависимость суммарного или интегрального излучения (т. е. общего излучения всех длин волн) от температуры. Стефан (1879 г.) на основании собственных измерений, а также анализируя данные измерений других исследователей, пришел к заключению, что суммарная энергия, испускаемая с 1 см в течение 1 с, пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры излучателя. Стефан формулировал свой закон для излучения любого тела, однако последующие измерения показали неправильность его выводов. В 1884 г. Больцман, основываясь на термодинамических соображениях и исходя из мысли о существовании давления лучистой энергии, пропорционального ее плотности, теоретически показал, что суммарное излучение абсолютно черного тела должно быть пропорционально четвертой степени температуры, т. е. [c.695]

Рассматриваемое реальное твердое тело состоит из N атомов и имеет ЗЫ степеней свободы. Следовательно, число собственных колебаний не должно превышать ЗЫ. Поэтому из спектра колебаний (1.36) выпадают высокие частоты. К упругим волнам, длина которых сравнима с межатомными расстояниями, выражение (1.36) неприменимо. [c.40]

Закон Планка. В 1900 г. М. Планк, исходя из электромагнитной природы излучения и разработанной им квантовой теории, теоретически установил для абсолютно черного тела (индекс 0) зависимость интенсивности собственного излучения тела от длины волны и температуры [c.219]

Плотность потока собственного излучения в полусферу абсолютно черного тела Eg (33.2) при заданной температуре можно найти, интегрируя выражение (33.28) в диапазоне длин волн от Я = 0 до X—>. оо [c.409]

Излучение абсолютно черного тела с температурой 2000 К при длине волны 1,5 мкм проходит через слой низкотемпературной воздушной плазмы, имеющей температуру 12 ООО К и давление 0,1 МПа. Определить интенсивность выходящего пучка излучения а) без учета собственного излучения плазмы б) суммарную интенсивность с учетом собственного излучения. Толщина слоя плазмы 10 см, коэффициент поглощения при указанных условиях принять равным 40 1/м. [c.286]

В соответствии с законом Кирхгофа для всех тел, независимо от их физических свойств, отношение плотности потока собственного излучения к его поглощательной способности при одинаковых температурах и длине волны излучения является величиной постоянной и равной плотности потока излучения абсолютно черного тела. Из уравнений (46) и (52) коэффициент теплового излучения топки [c.180]

Уравнение (14-3) служит и для выражения лучеиспускательной способности поверхности или поверхностной плотности излучения, представляющей собой суммарное количество энергии (для всего спектра, т. е. для всех длин волн, начиная от К=0 до Я=оо), излучаемое телом с единицы поверхности за единицу времени (т. е. плотность интегрального или собственного излучения с поверхности тела). [c.183]

Закон Планка. Собственное излучение Е — это количество энергии, излучаемое единицей поверхности тела в единицу времени для всех длин волн от А,=0 до Я,= оо. Однако для детального изучения явления важно также знать закон распределения энергии излучения по длинам волн при различных температурах Ex=f K Т). Величина представляет собой излучательную способность тела для длин волн от % до X+dX, отнесенную к рассматриваемому интервалу длин волн [c.153]

В том случае, когда промежуточные конструкции имеют достаточно большую длину, а агрегаты являются тяжелыми, систему агрегаты—рама нельзя рассматривать как абсолютно твердое тело и применять классическую теорию амортизации. Расчеты показывают, что кроме обычных частот амортизации появляются собственные частоты, обусловленные конечной жесткостью рамы, первая из этих частот в два-три раза выше соответствующей частоты амортизации. По правилам теории амортизации частота основной возмущающей силы также в два-три раза должна быть больше собственной частоты колебаний жесткого амортизированного объекта. Отсюда следует, что подбор амортизации по обычной классической теории приводит к тому, что система будет работать в зоне резонансной частоты, поэтому расчет виброзащитной системы необходимо выполнять с учетом динамических свойств самих агрегатов [37]. [c.352]

Влияние высоты печи, а стало быть, размеров газового тела в этом случае сказывается только на собственном излучении пламени в уравнении (140) это проявляется через величину е , которая, как указывалось, существенно зависит от величины средней длины луча. [c.207]

Следует подчеркнуть, что величины ЬЕ- и Е для каждого данного тела являются функциями его собственного температурного состояния и не могут зависеть ни от индивидуальных особенностей окружающих тел, ни от температуры последних. Поэтому обе степени черноты и е относятся к категории физических констант тела, которое рассматривается как источник теплового излучения. Очевидно, сопоставление с помощью формул (7-8) и (7-9) степени черноты и коэффициента поглощения допустимо лишь при том условии, что этот коэффициент также представляет собой физическую константу, характеризующую другую сторону равновесного излучения — поведение данного тела как приемника излучения. Монохроматический коэффициент поглощения действительно является физической константой. Если данное тело облучается в интервале длин волн от >- до не абсолютно черным те- [c.194]

Такой выбор, разумеется, всегда возможен. Более того, очевидно, что введенные дополнительные силы и моменты обращаются в нуль при = О, т. е. для безынерционной балки, и будут малы, если упругие колебания упомянутой выше бесконечной балки малы по сравнению с основным поступательным движением этой балки, как твердого тела. Как было показано в работе [1 ], для того чтобы последнее имело место, необходимо и достаточно, чтобы рабочая частота колебаний машины ш была в достаточной степени ниже первой собственной частоты колебаний защемленной по концам балки, имеющей длину I 140 [c.140]

Оптический пирометр градуируется по черному телу, обычно при длине волны Я = 0,65-н0,665 мк, выделяемой красным светофильтром. При визировании оптического пирометра на поверхность нагретого тела определяется температура Т,. Если отраженное излучение тела мало по сравнению с его собственным излучением (например, нагретая заготовка после выдачи ее из печи, струя жидкой стали на выпуске из печи), то по замеренной яркостной температуре Т, можно из уравнения (3-15) определить (при известной е ) величину действительной температуры тела Т. Разница между Т и Г, определяется уровнем спектральной степени черноты тела Чем ближе к единице, тем меньше при прочих равных условиях яркостная температура отличается от действительной (табл. 3-1). Значения спектральной степени черноты (Л,=0,65 мк) для некоторых металлов и материалов приведены в приложении (табл. П-2), а также в [Л. 29, 125, 198]. В общем случае зависит от X, от материала излучающей поверхности, от ее температуры и физического состояния. [c.43]

Технологические особенности дисков. К дискам относятся детали, имеющие форму тела вращения, диаметр которых в несколько раз превышает длину. Это собственно диски, однозвенные зубчатые колеса большого диаметра, звездочки цепных передач, ролики для канатных передач, узкие шкивы, лимбы, крышки, узкие фланцы и другие подобные детали. Общая технологическая особенность дисков вытекает из соотношения их диаметра и длины (вернее толщины), которое выражается неравенством 0 >21. Вследствие этого бывает трудно обеспечить достаточно жесткое закрепление дисков из-за малой дл1П1ы. Разжимные оправки здесь но всегда применимы. Наиболее трудоемкой оказывается обработка торцовых поверхностей, для которых технические условия в большинстве случаев предусматривают перпендикулярность к оси отверстия и параллельность между собой. [c.242]

Такой же расчет можно выполнить и для сферы, помещенной в сжимаемую среду, если длина волны собственной частоты в среде велика по сравнению с размерами сферы, т. е. выполнено условие кой < 1, где 0 = о/с. Для этого должно выполняться неравенство к рс7а. Если сфера — сплошное тело, это значит, что сжимаемость тела должна быть много больше сжимаемости среды (такому условию всегда удовлетворяет, например, газовый пузырек в воде). Колебания упругой сферы в сжимаемой среде можно по-прежнему рассматривать как колебания осциллятора с одной степенью свободы, но его колебания будут теперь затухающими энергия колебаний будет высвечиваться — затрачиваться на излучение звука колеблющейся сферой. [c.289]

Длина тела зависит от скорости его движения. Собственная длина тела является его наибольшей длиной. Линейный размер тела, движущегося относительно инерциальной системы отсчета, уменьшается в направлении движения в У —и с раз (лоренцево сокращение длины). Из преобразований Лоренца следует также, что [c.399]

При перемещении деталей по направляющим качения со скоростью v движение тел качения сводится к поступательному перемещению со скоростью 0,5ti и к вращению вокру собственной оси с окружной скоростью 0,5и. В этом легко убедиться, рассматривая движение тел качения как вращение вокруг центров их мгновенного вра ценин в точках контакта с неподвижной направляющей. Таким образом тела качения выкатываются из напраЕшяющих. Поатому если подвижная и неподвижная направляющие нри малых ходах имеют одинаковую длину, то длина сепаратора с телами качения должна быть [c.469]

Таким образом, продольный размер дБИжуш,егося стержня оказывается меньше его собственной длины, т. е. 1<1о. Это явление называют Лоренцев ым сокращением. Заметим, что данное сокращение относится только к продольным размерам тел (размерам в направлении движения), поперечные [c.188]

Наконец, можно заставить тело светиться, сообщая ему необходимую энергию нагреванием. И в этом случае можно поддерживать излучение неизменным, если убыль энергии, уносимой излучением, пополнять сообщением еоответствующего количества тепла. Последний вид свечения наиболее распространен и называется тепловым излучением. Собственно говоря, такое тепловое излучение имеет место и при низких температурах (например, при комнатной), но только в этих условиях излучение практически ограничивается лишь очень длинными инфракрасными волнами. [c.683]

Пример 151. Бифилярный подвес. Две нити AM и AiMi (рис. 420) одинаковой длины I закреплены в неподвил<ных точках Л и Ль расположенных на горизонтальной оси Ох, причем AAi = 2а. Нижние концы нитей прикреплены, как указано на рис. 420, к подвесу ММх, на котором лежит тело 5 с массой т и моментом инерции / относительно вертикальной оси Oz. Поворотом вокруг этой оси система выводится из положения равновесия. Определить период собственных колебаний тела S, пренебрегая массами нитей и подвеса. [c.485]

Если свойства тела неодинаковы по всей длине, то картина будет совсем иная. Пусть, иапример, плотность струны или стержня в какой-то точке А резко изменяется. Скорость распространения нмиульса в обеих частях струны будет различна, и импульс, вызванный первым ударом, частично отразится в точке А, а частично пройдет во вторую часть струны и отразится от ее конца. На обратном пути также произойдет частичное отражение, и к началу струны вернется уже не такой импульс, который возник при ударе. Помимо этого, в струне будут распространяться и частично отраженные импульсы, которые будут возвращаться к концам струны не в те моменты, когда к ним возвращается прошедший импульс (так как эти импульсы проходят разные пути). Собственные колебания не будут пе1)иодическими. Л это и значит, гто нормальные колебания, из которых состоит всякое собственное колебание, не будут кратными основному тону (сумма колебаний с кратными частотами всегда дала бы периодический процесс). Нарушение од/юролности сплошной системы делает негармоническими обертоны системы. [c.672]

Рассмотрим собственные колебания идеализированного маятника, называемого Jчaтeмaтuчe кuм. Он представляет собой тело, принимаемое за материальную точку, подвешенное на иерастяжи-мой и невесомой нити. Практически близок по своим свойствам к математическому маятник, состоящий из небольшого тяжелого шарика, подвешенного на длинной тонкой нити (рис. 131, б и 134). На пего действует сила тяжести и сила натяжения нити. [c.170]

Процесс превращения внутренней энергии в энергию излучения происходит во Есем объеме твердого тела, но энергия излучения частиц, расположенных далеко от поверхности, поглощается самим телом, а в окружающую среду попадает только энергия, испускаемая тонким поверхностным слоем. Поэтому излучение тела оценивается поверхностной плотностью потока собственного излучения Е, которая представляет собой количество энергии излучения, испускаемое единицей площади поверхности в единицу времени. Плотность потока собственного излучения учитывает излучение во всех направлениях и при всех длинах волн (Я = О оо ). [c.247]

В тех случаях, когда собственный вес рассчитываемого тела незначителен ио сравнению с внешней нагрузкой, при расчете на прочность собственным весом тела пренебрегают. Но при значительной длине бруса (штанги, тросы, цедп) пли при расчете стен, каменных устоев моста и т. п. собственным весом уже пренебрегать нельзя он должен быть введен в расчет как добавочная нагрузка, увеличивающая напряжение. [c.58]

Это уравнение представляет собой уравнение энергетического баланса для элементарного объема газа в виде цилиндра длиной d/, пок азанного на рис. 5-19. Величина d/v в левой части (5-19) есть изменение интенсивности излучения Jv. поступающего в этот газовый объем извне (либо от соседних слоев газа, либо от границы твердого тела). Это изменение связано с процессами поглощения и собственного излучения, протекающими одновременно в объеме газа. Собственное излучение элементарного газового объема ay Jovdl в направлении оси I определяется лишь температурой газа и его физическими свойствами. Поглощение излучения —Л зависит от интенсивности излучения, проникающего в этот объем извне. Уравнение (5-19). аписано для спектральных величин [c.172]

Введем неподвижную систему координат xyz, оси которой на правим так, как это показано на рис. 1. Примем Y х) — прогиб осевой линии вала о — угловая скорость вращений ротора EI ж р — жесткость на изгиб и масса единицы длины вала — масса хвостовика А , q — его экваториальный и полярный моменты инерции — расстояние от верхней опоры до центра тяжести хвостовика — точечная масса упругой опоры т — масса твердого тела, закрепленного на нижнем конце вала А, С — его экваториальный и полярный моменты инерции с , кГ/см — жесткость упругих связей хвостовика с , кПсм — жесткость упругих опор Яз — угловые скорости прецессии (собственные частоты) оси ротора (s = 1, схз) Zj — абсциссы границ участков (г = О,. .., 3) статическую неуравновешенность ротора будем характеризовать смещением s центра тяжести нижней массы от оси вращения. Динамическую неуравновешенность для простоты рассматривать не будем. [c.48]

Как известно, интенсивность высших гармоник с уменьшением числа сосредоточенных грузов, вообще говоря, возрастает. В связи с этим в ряде работ [4, 5] высказано опасение, что при неудачном их размещении по длине можно внести дополнительную неуравновешенность высших форм, которая будет значительной даже на низких скоростях. В статье [5] приводится пример, показывающий сильную зависимость интенсивности третьей формы колебаний однопролетного ротора от выбора положения двух балансировочных плоскостей. Исходная неуравновешенность задана сосредоточенным дисбалансом на одном конце ротора и распределенным на) /з длины на другом. Первая и вторая собственные формы устраняются полностью. Для уменьшения величины третьей гармоники наилучшей будет установка грузов в районе центров тяжести соответствующих участков эпюры неуравновешенности. При замене распределенного дисбаланса сосредоточенным вблизи центра тяжести указанное условие в первом приближении эквивалентно дополнительному требованию уравновешенности ротора как твердого тела, которое не только обеспечивает хорошук> компенсацию реакций от высших гармоник результирующей неуравновешенности согласно (20), но и сдерживает рост третьей и других форм,, влияющих в наибольшей степени. Близкий, хотя и не полностью идентичный эффект получим, если вместо варьирования осевых координат двух грузов определим величину четырех грузов при фиксированном достаточно равномерном распределении их по длине ротора. В этих случаях но-меньшей мере исключаются неудачные варианты расположения балансировочных плоскостей. [c.78]

ЗАКОН Рихмаиа если несколько тел с различными температурами привести в соприкосновение, то между ними происходит теплообмен, который приводит к выравниванию температур тел Рэлея при прочих равных условиях интенсивность рассеянного света обратно пропорциональна четвертой степени длины волны света Рэлея — Джинса лучеиспускательная способность прямо пропорциональна квадрату собственной частоты радиационного осциллятора сложения скоростей <в классической механике абсолютная скорость движения точки равна векторной сумме ее переносной и относительной скоростей в теории относительности проекции скорости тела по осям координат в неподвижной [c.236]

ПИНЧ-ЭФФЕКТ есть свойство канала электрического разряда в электропроводящей среде уменьшать свое сечение под действием собственного магнитного поля тока ПИРОЭЛЕКТРИК— кристаллический диэлектрик, обладающий самопроизвольной поляризацией ПИРОЭЛЕКТРИЧЕСТВО — возникновение электрических зарядов на поверхости некоторых кристаллов диэлектриков при их нагревании или охлаждении ПЛАЗМА (есть частично или полностью ионизированный газ, в котором объемные плотности положительных и отрицательных электрических зарядов практически одинаковы высокотемпературная имеет температуру ионов выше 10 К газоразрядная находится в газовом разряде кварк-глюонная возникает в результате соударения тяжелых ядер при высоких энергиях ядерного вещества низкотемпературная имеет температуру ионов менее 10" К твердых тел — условный термин, обозначающий совокупность подвижных заряженных частиц в твердых проводниках, когда их свойства близки к свойствам газоразрядной плазмы) ПЛАСТИНКА вырезанная из двоя-копреломляющего кристалла параллельно его оптической оси, толщина которой соответствует оптической разности хода обыкновенного и необыкновенного лучей, кратной [длине волны для пластинки в целую волну нечетному числу (половин для волн для пластинки в полволны четвертей длин волн для пластинки в четверть волны)] зонная — прозрачная плоскость, на которой четные или нечетные зоны Френеля для данного точечного источника света сделаны непрозрачными нлоскопараллельная — ограниченный параллельными плоскостями слой среды, прозрачной в некотором интервале длин волн оптического излучения ПЛАСТИЧНОСТЬ — свойство твердых тел необратимо изменять свои размеры и форму под действием механических нагрузок ПЛОТНОСТЬ тела — одна из основных характеристик тела (вещества), равная отношению массы элемента тела к его объему [c.259]

ПРАВИЛО (Стокса длина волны фотолюминесценции обычно больше, чем длина волны возбуждающего света фаз Гиббса в гетерогенной системе, находящейся в термодинамическом равновесии, число фаз не может превышать число компонентов больше чем на два ) ПРЕОБРАЗОВАНИЯ [Галилея — уравнения классической механики, связывающие координаты и время движущейся материальной точки в движущихся друг относительно друга инерциальных системах отсчета с малой скоростью калибровочные — зависящие от координат в пространстве — времени преобразования, переводящие одну суперпозицию волновых функций частиц в другую каноническое в уравнениях Гамильтона состоит в их инвариантности по отношению к выбору обобщенных координат Лоренца описывают переход от одной инерци-альной системы отсчета к другой при любых возможных скоростях их относительного движения] ПРЕЦЕССИЯ — движение оси собственного вращения твердого тела, вращающегося около неподвижной точки, при котором эта ось описывает круговую коническую поверхность ПРИВЕДЕНИЕ системы <к двум силам всякая система действующих на абсолютно твердое тело сил, для которой произведение главного вектора на главный момент не равно нулю, приводится к динаме к дниаме (винту) — совокупность силы и пары, лежащей в плоскости, перпендикулярной к силе скользящих векторов (лемма) всякий скользящий вектор, приложенный в точке А, можно, не изменяя его действия, перенести в любую точку В, прибавив при этом пару с моментом, равным моменту вектора, приложенного в точку А скользящего вектора относительно точки В ) ПРИНЦИП (есть утверждение, оправданное практикой и применяемое без доказательства Бабине при фраунгоферовой дифракции на каком-либо экране интенсивность диафрагмированного света в любом направлении должна быть такой, как и на дополнительном экране ) [c.263]

Одним из общих путей решения, указанных Лопуховым Н. П. , является добавление к ротору такого твердого тела, после чего главная центральная ось ротора должна совместиться с осью цапф ротора. Такое решение возможно лишь в тех случаях, когда габариты ротора и его компоновки в объекте позволят это осуществить. В большинстве случаев практики для роторов и объектов среднего машиностроения и приборостроения, в которых он монтируется, требование минимальных габаритов является основным и поэтому в чистом виде решение Лопухова применимо в ограниченных случаях. Однако косвенное его применение может иметь место при устранении дисбаланса путем сверления или фрезерования. С изменением глубины сверления или длины фрезерования изменяется не только модуль статического момента и плечо этого момента, но и собственный центробежный момент инерции массы удаляемого материала. [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...