Плотность интегральная

Австрийскими учеными И. Стефаном экспериментально в 1879 л и Л. Больцманом теоретически в 1884 г. установлено, что поверхностная плотность интегрального излучения абсолютно черного тела пропорциональна температуре в четвертой степени [c.57]

Из закона Ламберта следует, что плотность интегрального полусферического излучения в пределах телесного угла 2п равна [c.60]

Определить поверхностную плотность интегрального излучения (излучательную способность) стенки летательного аппарата с коэффициентом излучения с = 4,53 Вт/(м -град К ), если температура излучающей поверхности стенки 1с = 1027 °С. Найти также степень черноты стенки и длину волны, отвечающей максимуму спектральной плотности потока излучения, [c.66]

Определить поверхностную плотность интегрального излучения Солнца, если температура поверхности Солнца 1с = 5700 °С и условия излучения близки к излучению абсолютно черного тела. Найти длину волны, при которой будет наблюдаться максимум спектральной плотности потока излучения, и общее количество лучистой энергии, испускаемой Солнцем в единицу времени, если диаметр Солнца равен 1,391-10 . [c.66]

Поверхность стального изделия имеет температуру 1(,=727°С и степень черноты е =0,7, Излучающую поверхность можно считать серой. Вычислить плотность интегрального излучения поверхности изделия, максимальную спектральную плотность потока излучения и соответствующую ей длину волны. [c.66]

При оценке излучения по его биологическому действию применяется биологический эквивалент рентгена (бэр). Это доза нейтронного излучения (нейтроны с w > 0,1 МэВ), воздействие которого на человеческий организм эквивалентно воздействию гамма-излучения с дозой в 1 Р. При указанных условиях 1 бэр соответствует плотности интегрального нейтронного потока 7-10 см . [c.201]

Закон Стефана — Больцмана устанавливает зависимость плотности интегрального полусферического излучения от температуры абсолютно черного тела и может быть получен из формулы Планка. Интегрируя выражение (16.3) во всем интервале длин волн, получим [c.407]

Согласно уравнению (16.8), плотность интегрального полусферического излучения абсолютно черного тела зависит только от температуры и изменяется пропорционально четвертой степени абсолютной температуры. При высоких температурах величина достигает больших значений, поэтому для удобства практических расчетов формулу (16.8) записывают в виде [c.407]

Для решения практических задач лучистого теплообмена преимущественно используют интегральную степень черноты. При известной е(Т ) плотность интегрального излучения Е Т) при температуре поверхности Т может быть найдена из уравнений (16.9) и (16.11) [c.409]

Суммарное излучение с поверхности тела по всем длинам волн спектра называется интегральным или полным лучистым потоком. При постоянной плотности интегрального излучения Е излучающей поверхности полный лучистый поток Q (Вт) определяется в соответствии с (2.8) соотношением [c.208]

Из закона Ламберта следует, что плотность полусферического излучения в пределах телесного угла <а = 2п Е = Е п, откуда = Е/п, где Е — плотность интегрального полусферического излучения, определяемого по закону Стефана — Больцмана по формуле (2.345) Е — плотность излучения по нормали. Соответственно по направлению ф плотность излучения определяется по формуле (2.349), или после подстановки , = (Е/п) os ф. [c.211]

Закон Ламберта. Рассмотрим излучение элементарной площадки dF поверхности тела (рис. 19.4). Общее количество энергии, излучаемое во всех направлениях полусферы с 1 м поверхности в единицу времени, равно плотности интегрального излучения . Количество энергии, излучаемое за единицу времени площадей dF в пучке, ограниченном элементарным телесным углом da и направ- [c.233]

Интегральный лучистый поток, приходящийся на единицу поверхности, называют плотностью интегрального излучения [c.183]

Уравнение (14-3) служит и для выражения лучеиспускательной способности поверхности или поверхностной плотности излучения, представляющей собой суммарное количество энергии (для всего спектра, т. е. для всех длин волн, начиная от К=0 до Я=оо), излучаемое телом с единицы поверхности за единицу времени (т. е. плотность интегрального или собственного излучения с поверхности тела). [c.183]

Плотность интегрального излучения 363 [c.480]

При анализе регистрируемых процессов определяют средние и средние квадратические мгновенные и пиковые значения случайного сигнала, автокорреляционную функцию и спектральную плотность, взаимную спектральную плотность, интегральную и дифференциальную функции распределения мгновенных и пиковых значений сигнала, среднюю частоту процесса. [c.449]

Плотность интегрального полусферического излучения черного тела [c.227]

Площадь, ограниченная кривой У (рис. 3-2), продолженной в область Я = О ч- оо, и осью абсцисс, численно равна угловой плотности интегрального излучения площадки Д/ в направлении а (2-4) [c.34]

Действие радиационного пирометра основано на измерении плотности интегрального излучения нагретого тела. Теоретиче- [c.220]

Если выполняется условие 1 / р Z,, то для расчетов поля вектора плотности интегрального потока излучения оправданно приближение диффузии излучения (или теплопроводности излучения) [c.261]

Рис. 3-22. Распределение плотности интегрального потока падающего излучения 40 высоте топки котлоагрегата БКЗ-320-140 ПТ-4 при сжигании бере-

На рис. 3-27 показано, как изменяется по высоте топки поверхностная плотность интегрального потока падающего излучения пад при сжигании кузнецкого каменного угля и отходов процесса обогащения донецкого газового угля. Приведенные здесь данные относятся к различным нагрузкам агрегата D и разным значениям коэффициента избытка воздуха а. [c.108]

Рис. 3-25. Плотность интегрального потока падающего излучения в топке котлоагрегата БКЗ-420-140-5 в диапазоне нагрузок от 360 до 450 т/ч при сжигании экибастузского угля

Рис. 3-27. Плотность интегрального потока падающего излучения в топке

Она зависит как от спектральной поглощательной способности Сзл (Х)слоя, так и от спектрального состава падающего излучения. При этом плотность интегрального потока результирующего излучения [c.176]

Плотность интегральных потоков излучения на поверхностях экранов. По приведенным выше спектральным данным были установлены также интегральные значения плотности потоков падающего и результирующего излучения на экранных поверхностях нагрева в различных зонах по высоте топочной камеры. Результаты расчетов представлены на рис. 6-8. Здесь приведены два [c.227]

Интегрируя Чхь(Т) по всем длинам волн от нуля до бесконечности, получаем поверхностную плотность интегрального потока излучения абсолютно черного тела дь Т) [c.29]

Теперь можно записать выражения для плотности интегрального потока результирующего излучения в приближении оптически толстого слоя [c.344]

Предложение 1. Система дифференциальных уравнений с однородными правыми частями имеет интегральный инва,-риант в том и только том случае, когда ее фазовый поток сохраняет стандартную меру При этом плотность интегрального инва,-рианта функция /) является ее первым интегралом. [c.31]

Метод зарядовой плотности (интегральный метод) [c.163]

Отношеиие плотности интегрального лучистого потока, испускаемого в бесконечно малом интервале дли 1 воли, к величине этого интервала называется спектральной плоптостью потока излучения, Вт/м [c.217]

При постоянной плотности интегрального излучения Е по всей излучающей поверхности полный лучистый поток О определяетс я по (формуле [c.55]

Следовательно, если изучение подчиняется закону Ламберта, то яркость не зависит от направления. Величину J можно выразить через плотность интегрального излучения Е, взяв интеграл в пределах полуссреры [c.234]

Из (16-47) и (16-48) следует, что плотности интегрального излучения изменяются пропорционально четвертой степени абсо--лютной температуры. При T—Q поток интегрального излучения также равен нулю. [c.373]

Изменение по высоте топки поверхностной плотности интегрального потока падающего излучения показано на рис. 3-22 для двух областей значений D. Из pH yima видно, что характер изменения в зависимости от Н одинаков для различных нагрузок агрегата. [c.106]

Доказательство. Пусть / > О — плотность интегрального инварианта системы i = v z). Критерий Лиувилля div fv) = О с помощью замены / = exp(-w) представляется в виде уравнения W = divi>. Его правая часть — однородная форма степени m — 1 (m — степень однородности векторного поля v). Так как G то [c.31]

Различные специальные вопросы. Недавно С. М. Белоносову И—3] удалось получить интегральные уравнения плоской задачи, пригодные, вообще говоря, и в случае угловых точек ). Рассматриваемая область (конечная или бесконечная), ограниченная кусочно-гладким контуром L, отображается на правую полуплоскость Re С >0 плоскости вспомогательного переменного + iii]. Затем для искомых комплексных потенциалов ф и -ф, регулярных в правой полуплоскости, получаются функциональные уравнения, аналогичные уравнениям, данным в 78. Эти функциональные уравнения после применения к ним одностороннего преобразования Лапласа приводят к интегральному уравнению с действительным симметричным ядром относительно неизвестной плотности интегрального представления. Если контур L не содержит угловых точек и вообще достаточно гладок, то ядро уравнения, определенное для обеих переменных на всей бесконечной прямой, является фредголь-мовым. В общем случае при наличии угловых точек оно уже не будет фредгольмовым, но будет принадлежать к типу ядер Карлемана. Для частных случаев клина и бесконечной полосы интегральное уравнение допускает обращение по формуле Римана — Меллина и решение задачи находится в замкнутом виде (в квадратурах). Ядра интегральных операторов, входящих в решение задачи, не выражаются, правда, в элементарных функциях, но их всегда можно аппроксимировать с достаточной точностью простыми кусочно-аналитическими функциями. В названной выше работе [c.598]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...