Излучение тела собственное

Тепловой поток, излучаемый на всех длинах волн с единицы поверхности тела по всем направлениям, называется поверхностной плотностью потока интегрального излучения , Вт/м . Она определяется природой данного тела и его температурой. Это собственное излучение тела. [c.90]

Поток излучения, проходящий через единицу поверхности по всем возможным направлениям, называют плотностью потока излучения Е и измеряют в ваттах на квадратный метр (Вт/м ). Сопоставляя энергию собственного излучения тела Е с энергией излучения абсолютно черного тела Еа при той же температуре, получим характеристику тела, называемую степенью черноты, е= / о. [c.14]

Отношение поверхностной плотности потока собственного излучения тела к его поглощательной способности одинаково для всех тел, находящихся при одной и той же температуре, и равно поверхностной плотности потока собственного излучения абсолютно черного тела при той же температуре. Это и есть закон Кирхгофа, представленный уравнением (1.31). [c.254]

Закон Планка. В 1900 г. М. Планк, исходя из электромагнитной природы излучения и разработанной им квантовой теории, теоретически установил для абсолютно черного тела (индекс 0) зависимость интенсивности собственного излучения тела от длины волны и температуры [c.219]

Если предположить, что у серых (реальных) тел собственное излучение пропорционально абсолютной температуре в четвертой степени, но излучательная способность меньше излучательной способности абсолютно черного тела, то тогда [c.195]

Эффективное излучение тела Qэф, Еэф складывается из собственного и отраженного [c.314]

Сумма энергий собственного и отраженного излучения составляет эффективное излучение тела [c.405]

Но для абсолютно черных тел при одинаковых температурах эффективное излучение равно собственному эф1 = эф2 = Ео, тогда [c.212]

Участвующее в теплообмене излучением тело, помимо собственного излучения, определяемого температурой и свойствами излучающего тела, отражает падающую на него энергию, так что [c.230]

В общем случае излучаемый телом поток энергии Q = Еа Р. Поскольку в случае абсолютно черного тела это эффективное излучение равно собственному и при заданных температурных условиях эф1 = эф2 = о> с учетом выражений (2.235) и (2.236) запишем Ф12 о 1 = Ф21 о 2- Отсюда [c.235]

Величина вф равна отношению теплового потока q собственного излучения тела к тепловому потоку до излучения абсолютно черного тела при одинаковой температуре. [c.178]

Л) пад отражается отраженное уз-лучение). Суммарный поток из собственного излучения и отраженного называют эффективным излучением тела [c.183]

Плотность потока поглощенного излучения складывается из поглощенного от собственного излучения и поглощенного от излучения тела 2. Количество энергии, поглощенное телом 1 из собственного пере-излучения, определяется суммой энергии (г) и (з) [c.380]

Собственное излучение тела в сумме с отраженным называется эффективным излучением тела, эфф= 1+(1—А )Е2] это фактическое излучение тела, которое мы ощущаем или измеряем приборами оно больше собственного на величину (1—A )Ei. [c.153]

Сопоставляя энергию собственного излучения тела с энергией излучения абсолютно черного тела при той же температуре, получаем другую характеристику тела, которая называется степенью "черноты е [c.155]

Если на тело извне не падает никаких лучей, то с единицы поверхности тела отводится лучистый поток энергии Вт/м . Он полностью определяется температурой и физическими свойствами тела. Это собственное излучение тела. Однако обычно со стороны других тел на рассматриваемое тело падает лучистая энергия в количестве Е , это падающее излучение. Часть падающего излучения в количестве А- Е поглощается телом — поглощенное излучение-, остальное в количестве (1—Е отражается—отраженное излучение (рис. 5-3). Собственное излучение тела в сумме с отраженным называется эффективным излучением тела, зфф = + + (1—Ai) Е это фактическое излучение тела, которое мы ощу- [c.164]

Результирующее излучение Ер з представляет собой разность между собственным излучением тела и той частью падающего внешнего излучения Е , которая поглощается данным телом, последняя равна AiE . Таким образом [c.164]

Закон Кирхгофа. Закон Кирхгофа устанавливает связь между собственным излучением тела и его поглощательной способностью. Эту связь можно получить из рассмотрения лучистого обмена между двумя поверхностями. Пусть имеются две поверхности, одна из которых — абсолютно черная. Расположены они параллельно и на таком близком расстоянии, что излучение каждой из них обязательно попадает на другую. Температуры, собственное излучение, поглощательные способности этих поверхностей соответственно равны Т, Е, А, Тд, Eg и Лд = 1, причем Т>Т (рис. 5-5). Составим энергетический баланс. С единицы левой поверхности в единицу времени излучается энергия в количестве Е. Попадая на черную поверхность, эта энергия полностью ею погло- [c.167]

Из закона Кирхгофа также следует, что собственное излучение тел тем больше, чем больше их поглощательная способность. Если поглощательная способность А тела мала, то и его собственное излучение Е мало. Поэтому тела, которые хорошо отражают лучистую энергию, сами излучают очень мало. [c.168]

Для определенности примем, что в итоге взаимного излучения тело получает тепло от более горячих окружающих предметов. Это тепло q можно определить как небаланс, сальдо (остаток) от превышения поглощенной телом энергии E oi над энергией собственной [c.204]

Для абсолютно черного тела (А= с= l,q =0,D = H= 0) эффективное излучение равно собственному. Такой же результат получается и для любого тела с непрозрачной поверхностью (q = О, D = = 0), если с другими излучающими телами оно находится в состоянии температурного равновесия, так как в этом случае согласно закону Кирхгофа [14] q = О и е=А. [c.23]

Эта величина до последнего времени не имела единого общепринятого названия. Ее называли излучательной способностью, поверхностной плотностью излучения, плотностью полусферического излучения, полной интенсивностью излучения, удельным лучистым потоком, а часто просто собственным излучением. По терминологии, рекомендованной Академией наук СССР, ее следует называть поверхностной плотностью собственного излучения тела [Л. 159]. Мы же для краткости будем ее называть в дальнейшем излучательной способностью тела. [c.6]

Оптический пирометр градуируется по черному телу, обычно при длине волны Я = 0,65-н0,665 мк, выделяемой красным светофильтром. При визировании оптического пирометра на поверхность нагретого тела определяется температура Т,. Если отраженное излучение тела мало по сравнению с его собственным излучением (например, нагретая заготовка после выдачи ее из печи, струя жидкой стали на выпуске из печи), то по замеренной яркостной температуре Т, можно из уравнения (3-15) определить (при известной е ) величину действительной температуры тела Т. Разница между Т и Г, определяется уровнем спектральной степени черноты тела Чем ближе к единице, тем меньше при прочих равных условиях яркостная температура отличается от действительной (табл. 3-1). Значения спектральной степени черноты (Л,=0,65 мк) для некоторых металлов и материалов приведены в приложении (табл. П-2), а также в [Л. 29, 125, 198]. В общем случае зависит от X, от материала излучающей поверхности, от ее температуры и физического состояния. [c.43]

При этих условиях собственное излучение тела, имеющего много меньшую но сравнению с окружающей средой температуру, будет существенно меньше поглощаемого им излучения от окружающей среды. Поэтому согласно (5-3) результирующее излучение тела будет иметь положительный знак. Относительно мощный ноток падающего излучения вызывает появление большого потока отраженного излучения и, следовательно, относительно мощного эффективного излучения (рис. 5-4). [c.61]

При этих условиях собственное излучение тела будет больше поглощаемого этим телом излучения окружающей среды, поэтому результирующее излучение тела будет иметь отрицательный знак. Относительно слабый поток падающего излучения вызовет появление и небольшого потока отраженного излучения (рис. 5-6). Эффективное излучение тела в этом случае будет меньше черного излучения при температуре тела Е.,л,<Ео), что следует из уравнения (5-6) и графически иллюстрируется рис. 5-6. Данный вывод справедлив и для тел со спектрами излучения, отличными от серого. Измерения оптическим и радиационным пирометрами, градуированными по черному излучению, дадут в этих условиях температуру, меньшую истинной температуры тела. Показания [c.64]

При расчетах излучения нечерных тел учиты1вается эффективное излучение, которое складывается из собственного излучения тела и отраженного излучения других тел (фона) [c.20]

Степень черноты — отношение потока собственного излучения тела к погоку черного излучения при той же температуре. [c.189]

Процесс превращения внутренней энергии в энергию излучения происходит во Есем объеме твердого тела, но энергия излучения частиц, расположенных далеко от поверхности, поглощается самим телом, а в окружающую среду попадает только энергия, испускаемая тонким поверхностным слоем. Поэтому излучение тела оценивается поверхностной плотностью потока собственного излучения Е, которая представляет собой количество энергии излучения, испускаемое единицей площади поверхности в единицу времени. Плотность потока собственного излучения учитывает излучение во всех направлениях и при всех длинах волн (Я = О оо ). [c.247]

Применение закона Стефана — Больцмана для серого тела является строгим в той мере, в какой строго постоянной, не зависящей от температуры, остается степень черноты. Однако в действительности степень черноты (относительный коэффициент излучения) серого тела зависит от природы тела, температуры, состояния поверхности и в большинстве случаев определяется экспериментальным путем. Коэффицент излучения в этом случае характеризует интенсивность собственного излучения тела. Количественно -коэффициент излучения равен потоку собственного излучения, [c.373]

Количество излучаемой энергии до сих пор мы определяли, исходя из величины потока энергии собственного излучения тела Е. Но наряду с этим об интенсивности лучеиспускания какого-либо источника можно судить по количеству энергии, приходящейся на единицу облучаемой им поверхности, по так называемой облу-чательной способности источника, что в светотехнике соответствует понятию освещенности. Облучательная способность определяется размерами источника излучения и его расстоянием до облучаемой поверхности, вернее соотношением этих величин. [c.172]

Излучение, испускаемое телом, пазы-вается собственным, если оно завис1гг только от температуры и природы дан ного тела. Собственное излучение иоз-. юи по лишь для единичного тела, не иах0дя1це10ся в состоянии лу чисток) обмена с друпгмп тела.ми. [c.153]

В этих условиях процесс теплообмена определяется испусканием, поглощением и отражением лучистой энергии на поверхности данного тела. Результат, или суммарный эффект теплообмена, зависит от соотношения между энергией, поглощенной данным телом из излучения других тел, и энергией, которую само тело посылает на другие тела. Последняя для нечерпых тел складывается из энергии собственного излучения тела и отраженной энергии как это видно из формулы (2-11). [c.76]

Эффективный лучистый поток, исходящий от первого тела С 1эфф складывается из потока собственного излучения тела 1 Qieoo и отра-женного лучистого потока [c.110]

Второй член в скобках показывает влияние зависимости С от температуры на величину собственного излучения тела. Оценим это влияние, используя зависимости рис. 1-2, 1-3, 1-4. о,в Максимальная величина d ldT для кривых, приведенных на рис. 1-2, 1-3, 1-4, примерно равна 0,000815 вт1м град . В этом случае, например, при С = 4,65 и Г = [c.13]

Из ЭТИХ данных видно, что уже при Г/Гкал>3 можно с достаточной точностью определить величину собственного излучения тела, так как в суммарном излучении тела доля отраженного будет меньше 1%. Так, если 7 кал = 300°К (27 С), то температура Т при указанном соотношении составит 900" К (627°С). Если стенки калориметра имеют тем пературу кипяш,его азота (77,4° К), а испытуемое тело 0°С, то отношение их температур составит 7/7 кал = 3,5, ЧТО также может обеспечить достаточно высокую точность определения собственного излучения тела 1при 0°С. Для раскаленного тела с температурой 1 200° С в окружении тел с комнатной температурой 7 /Т кал = 5 в этом случае доля отраженного излучения будет измеряться сотыми долями процента. [c.15]

Следует подчеркнуть, что и уравнение (1-6) и данные табл. 1-1 справедливы только в том случае, когда нагретое тело, на которое оизируется пирометр, испускает лучистый ПОТОК, практически равный собственному излучению этого тела. Это имеет место только в тех случаях, когда нагретое тело имеет температуру, в несколько раз превышающую температуру окружаюш,ей среды (окружающих тел), т. е. когда отраженное излучение тела мало ло сравнению с его собственным излучением. [c.17]

В среднем собственное излучение тел с шероховатой и гладкой поверхностями составляет соответственно 98 и 95% от вычисленного на основе измерения яркости в нормальном направлении [Л. 34]. Однако для неокис-ленных полированных металлических поверхностей наблюдается другое соотношение Е фактическое для ряда таких поверхностей составляет примерно 120% от Е, вычисленного по нормальной яркости [Л. 34]). Это объясняется тем, что полированные металлические поверхности обладают несколько иным характером зависимости яркости от направления. Иллюстрацией к этому может служить рис. 2-10, на котором приведены диаграм1мы относительной яркости интегрального излучения неокис-ленных полированных по верхностей некоторых металлов. [c.29]

Вместе с потоком отраженного излучения в окружающую среду нaпpaiвляeт я поток собственного излучения тела, равный Е. [c.57]

Зиая величины указанных выше лучистых тепловых потоков, можно определить лоток результирующего излучения тела, представляющий собой разность между лучистым потоком, поглощенным данным телом, и потоком собственного излучения этого тела. Таким образом поток результирующего излучения является итогом лучистого теплообмена, в процессе которого данное тело или приобретает извне тепло, или отдает свое тепло, или ( при равенстве температур в замкнутой системе тел) сохраняет тепловое состояние неизменным. Обозначая удельный поток результирующего излучения через <7р [ккал/м ч, вт/мЦ, в соответствии с указанным определением можно в общем случае записать [c.58]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...