Лучистое давление

В заключение выведем полное уравнение сохранения энергии. Обозначим через р сумму гидродинамического и лучистого давлений и через — плотность внутренней энергии на единицу массы вещества. Следуя выводу уравнения (3.20) и заменяя в нем Е на сумму Ет + и зл/р, а () — на —7>7и зл, получаем следующее равенство [c.373]

Влияние радиации определяется лучистым давлением [c.438]

Получите выражение для лучистого давления, формула (12.77). [c.458]

Лучистое давление 372, 438 Лучистой энергии ноток 361, 427 Лучистый ноток, см. Лучистой энергии поток [c.546]

В большинстве твердых и жидких тел поглощение тепловых лучей завершается в тонком поверхностном слое, т. е. не зависит от толщины тела. Для этих тел тепловое излучение обычно рассматривается как поверхностное явление. В газе в силу значительно меньшей концентрации молекул процесс лучистого теплообмена носит объемный характер. Коэффициент поглощения газа зависит от размеров ( толщины ) газового объема и давления газа, т. е. концентрации поглощающих молекул. [c.91]

Процесс распространения лучистой энергии в газовой (незапыленной) среде имеет много общего с вышеописанным процессом в запыленной среде. Роль пылинок играют здесь молекулы газа, концентрация которых увеличивается с ростом давления газа. [c.96]

В книге с единых позиций освещаются особенности гидродинамики и теплообмена в псевдоожиженном (кипящем) слое при повышении давления — одном из эффективных средств интенсификации процессов в нем. Большое внимание уделено слоям из крупных частиц, в которых влияние давления наиболее существенно. Рассмотрен теплообмен слоя под давлением с пучками труб различной геометрии, что особенно актуально в связи с перспективой использования псевдоожиженного слоя, в том числе и под давлением, как отвечающего современным экологическим требованиям способа сжигания твердого топлива. Рассмотрен лучистый теплообмен, существенный в высокотемпературном слое. [c.2]

Подсчитаем давление излучения внутри большого кубического сосуда с ребром L, содержащего большое число фотонов с суммарной плотностью лучистой энергии J. Мы предполагаем, что фотоны движутся хаотически, так что в среднем треть фотонов движется параллельно каждому ребру куба. В единицу времени фотон ударяется о заданную грань куба в среднем /6L раз. Изменение импульса за один удар составляет 2 /с. Усредненная по времени сила, действующая на одну грань, будет [c.391]

Солнечный свет приносит на поверхность Земли около 10 эрг/(с см ) лучистой энергии. Если вся эта энергия поглощается, то развиваемое давление составляет (10 /с)дин/см2, или [c.391]

Сравнительно недавно было показано, что световое давление играет важную роль в вопросе о предельном размере звезд. Из астрономических данных известно, что звезды, массы которых превосходят известный максимум, не наблюдаются. Эддингтон обратил внимание на то, что увеличению размеров звезды должно препятствовать следующее обстоятельство. С увеличением массы звезды и ростом тяготения ее наружных слоев к центру повышается работа сжатия внутренних слоев звезды и растет соответственно температура этих слоев, достигая миллионов градусов. Однако повышение температуры означает повышение плотности лучистой энергии внутри звезды, а следовательно, и величины светового давления. Согласно вычислениям равновесие между силой притяжения, с од- [c.664]

Первым этапом, как сказано, явилось нахождение закона, устанавливающего зависимость суммарного или интегрального излучения (т. е. общего излучения всех длин волн) от температуры. Стефан (1879 г.) на основании собственных измерений, а также анализируя данные измерений других исследователей, пришел к заключению, что суммарная энергия, испускаемая с 1 см в течение 1 с, пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры излучателя. Стефан формулировал свой закон для излучения любого тела, однако последующие измерения показали неправильность его выводов. В 1884 г. Больцман, основываясь на термодинамических соображениях и исходя из мысли о существовании давления лучистой энергии, пропорционального ее плотности, теоретически показал, что суммарное излучение абсолютно черного тела должно быть пропорционально четвертой степени температуры, т. е. [c.695]

Пример 13.4 Г28 . Определить поток лучистой энергии Ф цилиндрического объема смеси газов к внутренне черной поверхности (стенки) цилиндра. Поток Ф полностью отводится от стенки путем охлаждения. Стенка холодная и потоком теплоты от нее к тазу можно пренебречь. Размеры цилиндра диаметр 1,22 м, длина 1,22 м. Давление смеси газов = 0,101 А 1Па состав смеси прозрачный (не излучающий) газ при парциальном давлении 0,07(i МПа (0,75 атм) и газ СОа температура смеси газов Tj.--1110 К, [c.301]

Уравнение (4.5.32) представляет собой граничное условие для системы дифференциальных уравнений (4.5.17), (4 5.20) диффузионного приближения. Коэффициенты в указанной системе уравнений являются функциями температуры, давления, концентраций поглощающих и излучающих компо- нентов, V ( ) и должны быть заданы. Если эти коэффи тенты известны (с увеличением оптической толщины среды эти коэффициенты быстро приближаются к своим асимптотическим значениям), то для однозначного решения задачи лучистого переноса в рамках диффузионного приближения достаточно задания на границе величин 5т-или Зр. [c.174]

Температура стенки определяется по температуре охлаждающей воды па входе и выходе, которая может измеряться ртутными термометрами. Эти температуры при большом расходе практически являются одинаковыми. Давление газа измеряется ртутным манометром. Температура нити определяется по ее сопротивлению. Лучистый поток определяется расчетным путем. Предельно возможная ощибка данных по теплопроводности оценивается в 5—7%. [c.86]

При прохождении тепловых лучей через газ их энергия уменьшается, т. е. происходит ослабление лучей. Это ослабление определяется количеством молекул газа, находящихся на пути лучистого потока, которое пропорционально парциальному давлению р,- поглощающего тепловые лучи газа и длине пути луча s. Кроме того, поглощательная способность газа зависит от его температуры и, таким образом, A — f T, pis). [c.191]

Деформацию объекта осуществляют с помощью механического воздействия, нагрева (электрического, лучистого или конвекционного), вакуумирования. В последнем случае изделие (например, автомобильная шина) располагается под колпаком вакуумной камеры и производится его экспонирование при двух значениях давления. Сравнение голографических интерферограмм полей деформаций эталонного и контролируемого изделий при фиксированной нагрузке позволяет судить о качестве последних. [c.55]

Рабочая температура стенок коллекторов, изолированных от воздействия лучистого тепла и продуктов сгорания слоем огнеупорной и малотеплопроводной массы толщиной не менее 60 мм, принимается равной температуре насыщения при рабочем давлении плюс 10° С. [c.74]

Для каждого давления ре на рисунках приведены три кривые, соответствующие трем возможным значениям степени черноты поверхности материала е. Из-за излучения с внешней поверхности пространственно-временное подобие, как отмечалось в 8-1, нарушается. Если отношение лучистого потока еоГ к конвективному (а/Ср)о(/е—/ ,) остается [c.215]

Заметим, что радиационный теплообмен не есть специфическая особенность межпланетных космических аппаратов. В большинстве случаев, когда приходится иметь дело с большими массами плотного и высокотемпературного газа, лучистый тепловой поток может быть сравним или даже превосходить конвективный. Так, по оценкам работы [Л. 10-9] уже при температуре 3000 К и давлении порядка (20- 40)10 Па излучение иаров воды в камере сгорания приводит к увеличению суммарного теплового воздействия на 10—30%- Если учесть, что плотность газа в высокотемпературных устройствах может быть намного выше, а его суммарная степень черноты существенно возрастает при появлении различных примесей (сажи или других твердых частиц), то нетрудно понять, что проблема радиационного переноса тепла в таких агрегатах может оказаться более серьезной, чем при внешнем обтекании. Тем не менее, учитывая прогресс, достигнутый за последние годы в исследовании излучающего сжатого слоя газа над поверхностью затупленных тел, данная глава посвящена в основном решению первой проблемы. [c.286]

На основании электромагнитной теории света Максвелл установил, что давление р, оказываемое излучением на поверхность, пропорционально объемной плотности лучистой энергии и. [c.27]

Р. с. свободными или слабо связанными электронамв Комптона эффект) играет большую роль в астрофиз. плазме оно определяет лучистое давление и процессы переноса в космич. объектах. Р. с. электронами металлов объясняет высокую отражат. способность поверхности металлов. [c.278]

Бартоли самому не удалось опытным путем доказать существование лучистого давления. Честь обнаружить это давление принадлежит профессору Московского университета П. Н. Лебедеву (1901). [c.234]

Плотность энергии и давление излучения становятся сравнимыми с плотностью энергии и давлением вещества только при чрезвычайно высоких температурах или чрезвычайно низких плотностях газа. Например, в воздухе нормальной плотности это происходит при температуре яг 2,7-10 ° К. В ударных волнах не столь большой амплитуды лучистые давление и энергия гораздо меньше давления и энергии вещества и потому почти не влияют на параметры за фронтом. Иной порядок имеет соотношение потоков энергии излучения и вещества, так как скорости ударных волн, с которыми реально приходится иметь дело, на много порядков меньше скорости света. Отношение потоков энергии аТ ЧОде ( изл/се) [сЮ), грубо говоря, в сЮ раз больше отношения плотностей энергии. Так, при О = 100 км/сек с/О = 3-10 В воздухе нормальной плотности, например, оба потока становятся одинаковыми уже при температуре 300 000° К, при которой плотность излучения еще очень мала. [c.407]

В связи с изложенным выше в качестве первого приближения можно предложить следующую модель теплообмена псевдоожиженного слоя крупных частиц, в том числе и под давлением, с поверхностью. Исходной посылкой ее, как и в [76, 90, 93], служит рассмотрение общего коэффициента теплообмена как состоящего из трех аддитивных компонент конвективной составляющей коив, отражающей перенос тепла от поверхности движущимся потоком газа кондуктивной конд, учитывающей распространение тепла теплопроводностью, и лучистой. [c.92]

I — силы термофореза 2 — силы Лоренца 3 — силы электростатического притяжения < —силы лучистого (светового) давления 5 —силы тяжести 6 — аэродинамические силы 7 —силы турбулентных пульсаций /—// — максимум геометрического и весового распределения частнц летучей золы lU—lV — диапазон радиуса частнц, движущихся инерционно (0,02—3 мм). [c.72]

Для разработки аналитических моделей и расчета гидродинамических и теплообменных характеристик парожидкостного потока внутри проницаемой матрицы нужна информация о его структуре. Но рассматриваемый процесс отличается тем, что не позволяет выполнить визуальное или лю е другое исследование структуры двухфазного потока непосредственно внутри пористого материала. Поэтому единственным способом для получения необходимых сведений является наблюдение картины истечения из пористого материала испаряющегося в нем теплоносителя. Такие исследования проведены при адиабатическом дросселировании предварительно нагретой воды через пористые металлокерамичео кие образцы и при испарении воды внутри образцов с различными видами подвода теплоты - лучистым внешним потоком и при объемном тепловыделении за счет омического нагрева. Одновременно с визуальным наблюдением измеряли распределение температуры материала и изменение давления в потоке внутри образца (последнее измеряли только в первом случае). [c.77]

Основной причиной указанного скачка является значительная неоднородность лучистого теплового потока по радиусу, из-за которой высьь хание внешней поверхности всегда начинается в центре. Это вызывает перераспределение массового расхода охладителя. В центре, где сопротивление паровому потоку выше, расход охладителя уменьшается за счет увеличения расхода жидкости по периферии образца. При этом перепад давлений на образце возрастает незначительно. Увеличение расхода по периферии требует дальнейшего повышения теплового потока для испарения всего охладителя. [c.149]

Для определения парциального давления водяных паров рв в набегающем потоке воздуха можно использовать термопарные психрометры с записью сигналов термопар на тот же потенциометр, что и сигналы секций тепломассомера. Наибольшую точность измерения рв обеспечивает применение отсосного психрометра, поскольку в данном случае можно полностью избежать ошибок в показаниях термопар за счет лучистых потоков, а также за счет возмущения набегающего потока. Для отсоса воздуха в измерительный участок, где располагаются сухой и мокрый спаи термопар, пригодны любые устройства, создающие разрежение в несколько десятков паскалей. Если же измерения Р производятся непосредственно в цехе, следует экранировать спаи термопар от лучистых потоков. [c.85]

Большинство твердых и жидких тел имеет сплошной (непрерывный) спектр излучения, т. е. излучают энергию всех длин волн от О до оо. К твердым телам, имеющим непрерывный спектр излучения, относятся непроводники и полупроводники электричества, металлы С окисленной шероховатой поверхностью. Металлы с полированной поверхностью, газы и пары характеризуются селективным (прерывистым) спектром излучения. Интенсивность излучения зависит от природы тела, его температуры, длины волны, состояния поверхности, а для газов — еще от толщины слоя и давления. Твердые и жидкие тела имеют значительные поглощательную и излучательную способности. Вследствие этсго в процессах лучистого теплообмена участвуют лишь тонкие поверхностные слои для непроводников тепла они составляют около 1 мм для проводников тепла — 1 мкм. Поэтому в этих случаях тепловое излучение приближенно мо) но рассматривать как поверхностное явление. Полупрозрачные тела (плавленый кварц, стекло, оптическая керамика и др., газы и пары) характеризуются объемным характером излучения, в котором участвуют все частицы объема вещества. Излучение всех тел зависит от температуры. С увеличением температуры тела его энергия излучения увеличивается, так как увеличивается внутренняя энергия тела. При этом изменяется не только абсолютная величина этой энергии, но и спектральный состав. При увеличении температуры повышается интенсивность коротковолнового излучения и уменьшается интенсивность длинноволнового излучения. В процессах излучения зависимость от температуры значительно большая, чем в процессах теплопроводности и конвекции. Вследствие этого при высоких температурах основным видом переноса может быть тепловое излучение. [c.362]

Одним из методов повышения скорости и температуры горения является обогащение воздуха, идущего на горение, кислородом с доведением содержания его в дутье вместо обычных для атмосферного воздуха 20,9% до 25% и выше. Обогащение воздуха кислородом, как это видно из рис. 2-4 и 2-5, например, до 40%, приводит к снижению количества, азота Укг, являющегося балластом в процессах горения, для природного газа с 7,5 ((100%) до 3 (40%) м /м и снижению потерь тепла с уходящими продуктами сгорания за счет их уменьшения вдвое. Кроме того, поскольку выделяющееся тепло при сгорании приходится на меньшее количество продуктов сгорания, растет калориметрическая темцера-тура горения. Это интенсифицирует теплообменные процессы, так как с ростом Гк лучистый поток увеличивается пропорционально Т"н, ускоряя их. Обогащение воздуха кислородом повышает парциальные давления (рис. 2-5) лучеиспускающих газов СОг с 30 до 34% и Н О с 10 до 1 6%, что в свою очередь увеличивает теплообмен лучеиспусканием за счет повышения степени черноты лро-дуктов сгорания. Дутье, обогащенное кислородом, уже давно успешно применяется во многих пламенных печах, где основной процесс теплообмена базируется на лучеиспускании, а не на конвекции (мартеновские, стекловаренные и другие печи с высоким температурным уровнем процесса). [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...