Приведенная температура

Эти отношения называются приведенным давлением, приведенным объемом и приведенной температурой соответственно. [c.166]

Из уравнения (5-72) следует, что все вандерваальсовские газы должны иметь идентичные pt Г-свойства, если сравнивать их при одинаковых приведенном давлении и приведенной температуре. Принято говорить, что газы при одинаковых приведенных давлении и температуре находятся в соответственном состоянии. [c.166]

Рис. 24. Зависимость фактора сжимаемости от приведенного давления Z p= 0,27 [25] п-область низкого давления б—область высокого давления (цифры на кривых обозначают приведенную температуру)

Так как Z обычно выражают в функции приведенных параметров, интеграл легче всего вычислить относительно приведенной температуры и приведенного давления [c.172]

Рис. 25. Зависимость фактора сжимаемости от приведенной температуры, 2кр= 0,27 [25] (цифры на кривых обозначают приведенное давление).

Рис. 28. Зависимость энтальпии от приведенного давления, 2кр = 0,27 [25] (цифры на кривых обозначают приведенную температуру).

Интеграл в уравнении (8-78) можно вычислить с помощью соответствующей диаграммы для фактора сжимаемости (см. рис. 24). После вычисления интегралов коэффициент фугитивности наносят на график как функцию приведенных температуры и давления, как показано на рис. 52. [c.252]

Если использовать выражение (17.1), то следует ожидать, что для любого металла приведенное сопротивление г=рт-/ра должно быть универсальной функцией приведенной температуры г=7 /0. Действительно, [c.188]

Ф и г. 25. о—приведенное сопротивление г как функция приведенной температуры t=TIQ (по Мейснеру [54] стр. 30) б—приведенное сопротивление металлов при низких [c.191]

Воспользовавшись приведенным уравнением состояния (7.1), можно построить в координатах л—и изотермы, соответствующие различным приведенным температурам (рис. 7.1). Для термодинамически подобных веществ изотермы в координатах л—со должны иметь одинаковый вид. Одинаковыми [c.212]

Другими словами, для термодинамически подобных веществ приведенное давление насыщенного пара л = pjp и приведенные объемы находящихся в равновесии насыщенного пара со" = v Ivk и жидкости в состоянии насыщения со = v lv представляют собой универсальные функции приведенной температуры [c.212]

На рис. 7.2 изображена зависимость величины VЛ R ,T (отличающейся от о11 ]1 рк Тк только на постоянный множитель, равный критическому коэффициенту в степени /- ), от приведенной температуры т = 7/Т , а на рис. 7.3 и 7.5 — зависимость от т соответственно величин и на левой ветви пограничной кривой. [c.219]

На рис. 7.4 приведены экспериментальные данные для зависимости вязкости расплавленных щелочных металлов (литий, натрий, калий, рубидий, цезий) от приведенной температуры. [c.219]

В четвертом столбце приведены значения характеристической температуры 0, полученные из измерений теплоемкости [2]. Из выражения (21.3) следует, что для любого металла приведенное сопротивление г рт/ра должно быть универсальной функцией приведенной температуры Т/б [c.438]

Рис. 29.4. Зависимость относительной намагниченности насыщенных а /а от приведенной температуры Т/Тс для литиевых ферритов-хромитов Lio.s Fe2,5 r Oi [70]

Приведенная температура восстановления [c.698]

Для юды при р — 1013 МПа приведенная температура кипения т 0,58, температура в критической точке Ткр— 647 К. Определить температуру кипения воды. [c.59]

Остающиеся два безразмерных параметра таковы, что один из них должен содержать лишь температуру Т, а другой — давление р, т. е. Я/- = Т/Т я,, = p/p . Параметр л представляет собой приведенную температуру 0, а Лр — приведенное Давление л. [c.399]

Рассмотрим движение двух (или нескольких) термодинамически подобных сред, имеющих при одинаковых приведенных температурах и давлениях 9, я равные значения мольных теплоемкостей Ср . [c.409]

Рис. S.6. Зависимость вязкости расплавленных щелочных металлов от приведенной температуры

Воспользовавшись приведенным уравнением состояния (6-10), можно построить на я—со диаграмме изотермы, соответствующие различным приведенным температурам (рис. 6-11). Для термодинамически подобных веществ изотермы в координатах л —со должны иметь одинаковый вид. Одинаковыми будут и прямолинейные участки изотерм (определяемые условием ш йя=0), по которым осуществляется фазовый переход. [c.206]

Поэтому при одинаковых приведенных температурах все термодинамически подобные вещества должны обладать одинаковым приведенным объемом насыщенного пара и одинаковым приведенным объемом жидкости, находящейся в равновесии с насыщенным паром. [c.206]

Согласно уравнению (5-71), величина 2кр вандерваальсов-ского газа постоянна и равна 0,375. Все газы Ван-дер-Ваальса имеют одинаковый фактор сжимаемости при данных приведенных температуре и давлении. Действительно, величина Z p для большинства веществ падает в узком пределе с 0,25 до 0,30. Следовательно, в первом приближении фактор сжимаемости может быть выражен как функция только приведенной температуры и приведенного давления [c.170]

Это уравнение также справедливо только при высоких значениях i-, когда 1—>1, то зависимость значительно усложняется. Однако (14.3) и (14.4) показывают, что состояния газа, представленные на (jO — Г)-диаграмме точками с нулевым эффектом Джоуля — Томсона, лежат на кривой, близкой к параболе. Такая кривая приведена на фиг. 32, где пунктиром показано геометрическое место точек с ан = О для газа, подчиняющегося уравнению Ван-дер-Ваальса. Каждая точка иод кривой соответствует состоянию газа, в котором эффект Джоуля — Томсона положителен (происходит охлаждение газа), тогда как все точки над кривой отвечают нагреву газа при дросселировании ад < 0). Пересечение кривой с осью при тс = 0 в области высоких температур дает значение температуры инверсии. Приведенная температура инверсии для вандерваальсовского газа Хинв. = 18/г такое же значение вытекает из уравнения (14.4). Это иллюстрируют кривые на фиг. 31, согласно которым при температурах, превышающих температуру инверсии, коэффициент ая отрицателен нри всех значениях р. На фиг. 32 видно, что для вандерваальсовского газа существует и другая, более низкая температура инверсии при т 2,2/г, но этого результата нельзя получить из уравнения (14.4) вследствие весьма приближенного характера последнего при малых значениях -с. Таким образом, в газах, подчиняющихся уравнению Ван-дер-Ваальса, при любых [c.45]

Ф и г. 32. Приведенная кривая инверсии, выражающая зависимость приведенного давления я от приведенной температуры X (по Джэкобу [96]). [c.46]

Характеристическая частота решетки, а следовательно, и в при сжатии возрастают, поэтому из теории Вина непосредственно следует (как показал Грюнейзен) наблюдаемое па опыте уменьшение сопротивления под действием давления. Вин, таким образом, ясно понимал, что сопротивление металлов в основном определяется значением приведенной температуры Т/<в. [c.158]

Фиг. 15. Отношение v-s/ x-n в зависимости от приведенной температуры Т/ цр. ряда образцов ртути, пронумерованных в порядке возрастания остаточного сопротивления по Халму [92], а также образца СЕИНца (пунктирная кривая) де-Хааза и Радемакерса[129]. Штриховая кривая представляет /-функцию (25.8) Гейзенберга [1Й.

Эти результаты были затем подтверждены работами Серина и др. [189], а также Максвелла [132]. Кривые зависимости критических полей от температуры для изотопов олова, полученные Серином и др., приведены на фиг. 22. Вид этих кривых дает основание с нолно11 уверенностью говорить об универсальности соотношения между приведенным полем и приведенной температурой, а также об отклонении от нараболического поведения. [c.639]

Приведенная температура 158, 188 Приведенное сонротивленне 188 Примеси в сверхпроводниках 626, 647, 670 Промежуточное состояние сверхпроводников 226, 306, 590, 615, 619, 623, 627, 651, 653, 655, 659, 666, 729, 746, 747, 750 Проникновение магнитного ноля в сверхпроводник 641, 642, 646, 900—905 Пропан 27, 34 Пропилен 27, 34 [c.930]

Часто p—v—Т -свойства газов и жидкостей характе. ризуют безразмерной величиной Z = pvlRT, которая называется фактором сжимаемости. На рис. 4.1 показаны p—i —7 -соотношения в жидкостях и газах в виде семейства кривых Z = Z(T р,), где Tr=TjT р, = р1рс Тс и Рс — приведенные температура н давление Гс п Рс— критические температура и давление. В широкой области давлений и температур значения Z, приведенные на рис. 4.1, отличаются от экспериментальных не более чем на 4—6 % для большинства веществ (кроме сильно полярных) [5]. [c.87]

Рис. 4.1. Зависимость фактора сжимаемости жидкостей и газов Z от приведенного давления Р, при различной приведенной температуре Тг [5] (а—0-s pr b б—0- рг Ю в—0- рг 40)

Из условия равенства химически потенциалов г ри равновесии фаз (например, жидкой и газообразной) можно определить давление на сыщенного пара, а воспользовавшись приведенным уравнением состояния, построить в координатах п, со изотермы, соответствующие различным приведенным температурам Э. Для термодинамически подобных ьеществ изотермы должны иметь одинаковый вид. Одинаковыми будут и прямолинейные участки изотерм, по которым осуществляется фазовый переход. [c.406]

Однако закон соответственных состояний выполняется лишь приближенно. Показать это можно на следующем примере. Так как из закона соответственных состояний следует, что значения коэффициента сжимаемости подобных веществ при одинаковых приведенных температуре и давлении т и я должны быть равны, то, в частности, значение этого коэффициента в критической точке 2к= —pкVк RTк для всех веществ должно быть одинаково. В действительности же для реальных веществ значение этой величины не одинаково, а лежит в интервале 0,23— 0,33, что свидетельствует о приближенном характере закона соответственных состояний. Этот закон лучше выполняется для газов в области высоких температур (т>1,2) и хуже при приближении к двухфазной области "и в области жидкости. [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...