Размеры сферы

Сфера. Перед размерным числом, указывающим размер сферы, наносят знак 0 или R без надписи Сфера (черт. 65). Писать слово Сфера можно только в тех случаях, когда на чертеже [c.30]

Рис. Ь. 9. Нанесение размера Сферы

Потенциальная энергия взаимодействия двух молекул (г) с ростом расстояния г между молекулами быстро приближается к нулю, т.е. радиус действия молекулярных сил весьма мал. Малая величина радиуса действия молекулярных с]1л вполне объясняет нам, почему энергией взаимодействия отдельных частей макроскопической системы, размеры которой всегда во много раз больше размеров сферы действия молекулярных сил, можно пренебрегать и считать внутреннюю энергию системы аддитивной величиной, равной сумме внутренних энергий частей системы . [c.35]

Если по шаблону получаются большие зазоры или не достигается необходимая шероховатость поверхности, то прибегают к исправлению сферы при помощи полировочных резцов с шириной режущей кромки до 120 мм, выполненных с радиусом по размеру сферы. В этом случае полировочный резец закрепляется в пружинную оправку, а штоссель станка освобождается от приспособления. [c.344]

Рис. 7-6. Фотография с темным- полем, полученная благодаря рассеянию света от полистироловых сфер. Самый маленький размер сферы составляет 2,85 10 см.

Представляется возможным получить минимальный размер (диаметр) сферы металлического исходного материала примерно 5 мк, что соответствует условному диаметру пор фильтрующего элемента 0,5 мк, а также минимальный размер сферы керамических порошков примерно 6—7 мк, что соответствует среднему условному диаметру пор (диаметру) фильтрующего элемента 0,6—0,7 мк. [c.521]

Коэффициент рассеяния зависит от отношения размеров сферы к длине волны (2па/ к) и от угла я — 6. На рис. V.5.1 показаны полярные диаграммы Sr для рассеянной волны на сфере при выполнении условия Неймана. [c.307]

Таким образом, подтверждается уже полученный ранее результат, что малая по размерам сфера очень незначительно искажает звуковое поле. [c.281]

Конструкция сферического радиометра показана на рис. 43,а, а общий вид — на рис. 43, б. Чувствительным элементом радиометра является сферам из стекла, выполненная как одно целое с тонкой стеклянной ножкой 2 длиной 40—50 мм и диаметром 0,06—0,12 мм. В зависимости от размеров сферы она может быть полой (заполненной воздухом) или сплошной. Сфера с ножкой образована из капилляра 3 с внешним диаметром [c.357]

Если принять, что для поверхности второй сферы соблюдается закон Ламберта, то угловой коэс ициент будет зависеть только от размеров сфер и их взаимного расположения. Можно доказать, что для рассматриваемого случая [63] [c.332]

Как наносят размеры сферы и квадрата , [c.41]

Если знак диаметра или радиуса применен для указания размера сферы, то в тех случаях, когда по чертежу трудно отличить сферу от других поверхностей, перед знаком допускается добавлять слово сфера , например сфера 020 , сфера / 12 . [c.54]

Мы можем предположить, что эта выделенная нами частица имела до деформации форму полусферы, одна из диаметральных плоскостей которой совпадала с поверхностью тела (поскольку размеры сферы малы по сравнению с размерами тела, мы можем в пределах площадки, равной диаметральному сечению рассматриваемой сферы, возможной кривизной поверхности тела пренебречь). [c.437]

Результаты расчетов. По изложенной схеме были проведены расчеты обтекания сферы стехиометрической водородно-воздушной смесью в широком диапазоне изменения параметров набегающего потока и размеров сферы. Использовалась трехлучевая схема (п = 2), дающая сравнительно невысокую точность решения, достаточную, однако, как показали оценки, для получения основных сведений о течении. Интегрирование системы обыкновенных дифференциальных уравнений (2.8) производилось по схеме Рунге-Кутта с постоянным шагом А , который мог быть различным для областей 1 и 2. Величина шага варьировалась в диапазоне А = 0.2-0.05. [c.84]

Па рис. 2-8 представлены некоторые результаты расчетов, характеризующие влияние на течение параметров набегающего потока и размеров сферы. Для выбранной химической кинетики горения, как следует из формулы (2.3), важное значение имеет параметр [c.84]

Сравнение результатов для q указывает на сильное влияние теплового эффекта на структуру течения в ударном слое. Так, если для q = 1 детонация Чепмена-Жуге реализуется уже при радиусе сферы 20 мм, то для q = 0.S размер сферы должен быть для этого увеличен примерно в 15 раз. Такой результат связан с зависимостью времени задержки воспламенения от температуры за ударной волной. [c.90]

Равенство размеров сферы и диаметра выреза в настоящем примере и примере 4 позволяет сделать заключение о равенстве коэффициентов влияния края выреза, а именно ЕЯ Лц = 28,2 ЕЯ Д,, = ЕЯ Д 1 = 497 ЕЯ Дгз = 27 ООО ЯТг = 3,55 ЯТ = 70,4. [c.120]

Равенство размеров сферы и диаметра выреза в настоящем примере и примере 4 позволяет сделать заключение о равенстве коэффициентов влияния края выреза, т. е. в настоящем примере [c.122]

Цилиндрической частью пальцы запрессовывают в корпус приспособления 5, установочные пальцы изготавливают из стали 65Г с диаметральным размером сферы, на 0,1 мм превышающим диаметральный размер базирующего отверстия. При установке заготовки 1 лепестки цанг сжимаются и плотно касаются поверхности базирующих отверстий. Таким образом, выбирают зазоры в сопряжениях и обеспечивают точную установку заготовки. Посредством сдвига осуществляют регулировку диаметрального размера сферы цанги в случае износа пальцев в процессе эксплуатации приспособления. [c.231]

Это не значит, что напряжения исчезают, а только показывает, что формула Герца неприменима при значениях а 1, так как в данном случае нарушается одно из допущений, положенных в основу теории (допущение о незначительности размеров площадки сжатия по сравнению с размерами сфер). При а= 1, а также при значениях а, весьма близких к единице, напряжения следует определять, как напряжения смятия. [c.330]

Зависимость интенсивности рассеянного света от радиуса сферы иллюстрирует табл. 13.4. Наличие эффекта Ми ясно видно из сравнения величин, приведенных в первом и третьем рядах. Как мы видим, имеется очень быстрый рост интенсивности с увеличением размеров сферы чтобы получить истинные значения интенсивности, данные в таблице нужно умножить на Я. > 4зх а2= /д [c.604]

Выполненные по формуле (1.73) расчеты показывают, что поправочный коэффициент, обратная величина которого определяет отношение коэффициентов рассеяния при различных расстояниях между рассеивателями, сложным образом зависит от размеров сфер, их показателей преломления, расстояния между сферами и принимает значения больше или меньше единицы. Интерпретация рассеянных полей в ближней зоне (при малом / ) приводит, как видно из (1.73), к осциллирующей зависимости коэффициента рассеяния от расстояния между рассеивателями. Амплитуда осцилляций коэффициента рассеяния для двух малых частиц существенно зависит от расстояний между ними. При плотном расположении сфер поправочный коэффициент может отличаться от единицы в несколько раз. При расстоянии между сферами более двух их диаметров отличие не превышает десятков процентов. [c.38]

Дальнейшее упрощение связано с пренебрежением не только возмущениями, но и размерами сферы действия Луны по сравнению с расстоянием Земля — Луна. Такой подход называют методом то- [c.256]

Основную часть межпланетной траектории занимает гелиоцентрический участок, на котором КА обычно перемещается по эллиптической траектории. При расчете гелиоцентрического участка можно пренебречь размерами сфер действия планет по сравнению с их расстоянием до Солнца, т, е, принять, что сферы действия планет стянуты в точки, которые совпадают с центрами масс планет, Действительно, радиусы сфер действия Марса, Земли и Венеры составляют меньше 1 % от расстояния до Солнца. Однако, для планет-гигантов (Юпитер, Сатурн, Уран, Нептун) радиусы сфер действия составляют уже несколько процентов от расстояния до Солнца. Поэтому в некоторых задачах для повышения точности приближенных расчетов приходится учитывать размеры сфер действия при [c.290]

Если источник — не простой гармонический во времени, то относительная величина каждой из составляющих будет в некоторой степени изменяться как с размерами сферы, так и с изменением направления точки наблюдения, обнаруживая таким образом фундаментальный характер разложения на простые гармоники. [c.248]

Легкое различение между правой и левой стороной, даже когда рассматриваются только чистые тоны, естественно приписать различию в интенсивности восприятия звука обоими ушами. Однако это объяснение не является таким полным, как это можно было бы предположить. В самом деле, очень высокие звуки, например свист, плохо слышны более отдаленному уху но когда звук имеет умеренную частоту, например 256 в секунду, то разница в интенсивности для обоих ушей представляется не очень большой. Можно легко проделать грубый эксперимент, именно, закрыв одно ухо пальцем и поворачиваясь вперед и назад, слушать постоянный звук. Более того, вычисление ( 328) показывает, что голова человека, рассматриваемая как препятствие для звуковых волн, едва ли достаточно велика по сравнению с длиной волны, чтобы отбрасывать заметную тень. В качестве иллюстрации я вычислил интенсивность звука от отдаленного источника в различных точках поверхности неподвижного сферического препятствия. Результат зависит от отношения кс окружности сферы к длине волны. Если назвать точку на сферической поверхности, ближайшую к источнику, передним полюсом, а противоположную точку (в которой можно ожидать наибольшей тени) — задним полюсом, то при трех предположениях об относительных размерах сферы и длины волны, получаются результаты, приведенные в табличке (стр. 427), [c.426]

Произвольная постоянная с может быть выражена через размер сферы, давление и перемещение поверхности. Для этого вычтем из обеих [c.140]

Числа в табл. 12.1 и 12.2 следует рассматривать как определяющие в основном порядки величины размеров сфер действия. Следует напомнить также, что сами сферы — это только приближение. [c.400]

Оценим способность рассматриваемого излучателя сохранять форму диаграммы направленности в интервале частот. На рис. 51 показана зависимость 00,7 (рис. 51, а) и Л (рис. 51, б) от волнового размера сферы при г, — / о)/го = 2,6 для угла, равного 20 30 40 50 и 60° (соответственно кривые 1, 2, 3, 4 и 5). Анализ поведения кривых позволяет убедиться, что при определенных значениях 0о и г, — г уго рассмат- [c.111]

Если распределение размеров сфер предполагается логарифмически нормальным, то разделение на интервалы соответствует геометрическому ряду, причем Oi=Dmax a=10- . Z), [c.186]

Можно получить минимальный размер (диаметр) D сферы металлического исходного материала 5 мкм, что соответствует условному диаметру d пор фильтруюш,его элемента 0,5 мкм, а также минимальный размер сферы керамических порошков г б—7 мкм, что соответствует среднему условному диаметру пор фильтрующего элемента 0,6—0,7 мкм. Этот условный диаметр поры и определяет номинальную точность очистки жидкости. Однако опыт показывает, что эти фильтры задерживают значительное количество частиц, размеры которых меньше номинального (условного) размера пор. Так, например, фильтры из металлических порошков диаметром 0,1 мм отфильтровывают (при толщине фильтрующего элемента 1 мм) за один проход жидкости частицы аагряанителя размером 6—8 мкм, а из порошков диаметром 0,2—0,3 мм — частицы размером 15—20 мкм. [c.548]

Заменяют новой деталью. Нижнее яблоко изготавливают из стали 45 и термически обрабатывают до твердости 41—49 НКС. Размер сферы 102г мм, отверстия под нижнюю ось — 69 3 мм [c.475]

Рис. 5 представляет частотную зависимость для модуля гидродинамического давления в жидкости, вызванного пульсациями сферы радиуса R = 0,9, в разных плоскостях сплошная кривая соответствует плоскости = 0 пунктирная — д — = 7г/2. в связи с достаточно большими размерами сферы, кривые, расчитанные вблизи ее поверхности, вблизи поверхности цилиндра, а также в пространстве между ними, отличаются незначительно, поэтому на рис. 5 представлена только одна из них давление на поверхности сферы. [c.500]

Еще Томлинсоном [55] в 1929 г. была высказана идея о возможности вычисления силы трения для различных тел путем умножения соответствующей инварианты трения на площадь касания, определенную по Герцу. Для испытанных им 100 пар металлов эта инварианта оказалась равной 0,18-10 (С05). Более широко поставленные эксперименты не подтвердили неизменность этой инварианты [14]. В 1938 г. понятием удельной силы трения пользовался Хольм [45]. В 1950 г. Паркер и Хетч [51 ] при контактировании сферы с плоскостью одновременно определяли площадь контакта и силу трения. Опыты проводились с образцами свинца и индия, имеющими сферические очертания и трущимся по стеклу. Применяя нагрузки за пределами упругости, они получили линейную зависимость силы трения от площади смятия. Однако напряжение на контакте в зависимости от размера сфер оказалось разным. Опыты показали, ЧТО сила трения зависит от фактического напряжения и больше там, где значительнее это напряжение, [c.187]

С помощью показателей Ляпунова проверяется чувствительность системы к вариациям начальных условий. Идея такой проверки заключается в том, чтобы мысленно выделить в фазовом пространстве небольшой шар, в котором сосредоточены начальные точки траекторий, и проследить за его деформацией в эллипсоид в ходе динамической эволюшш системы. Если d — максимальный размер эллипсоида, л d — начальный размер сферы начальных условий, то смысл показателя Ляпунова Л явствует из соотношения [c.72]

На первом этапе яркий внешний эффект нового виб-ротехнического метода порождает чрезмерные надежды. Не только автор идеи, но и многие другие энтузиасты склонны переоценивать как эффективность новинки, так и размеры сферы ее применимости. Новой идее приписывают значение большее, чем она того заслуживает. [c.173]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...