Поверхностная плотность излучения

Количество лучистой энергии, испускаемой с единицы площади поверхности тела в единицу времени, называется поверхностной плотностью излучения [c.403]

Что называется монохроматическим потоком излучения Как связана поверхностная плотность излучения с потоком излучения [c.241]

Уравнение (14-3) служит и для выражения лучеиспускательной способности поверхности или поверхностной плотности излучения, представляющей собой суммарное количество энергии (для всего спектра, т. е. для всех длин волн, начиная от К=0 до Я=оо), излучаемое телом с единицы поверхности за единицу времени (т. е. плотность интегрального или собственного излучения с поверхности тела). [c.183]

Спектральная сферическая поверхностная плотность излучения представляет собой количество электромагнитной энергии, падающей на поверхность бесконечно малой сферы, отнесенное к единице частотного интервала и единице поверхности рассматриваемой сферы. Эта величина выражается через спектральную интенсивность излучения следующим образом [c.49]

Интегрируя (1-80) по всему спектру частот, получаем полную сферическую поверхностную плотность излучения [c.49]

Полная поверхностная плотность излучения Е соответственно равна [c.50]

Спектральная результирующая поверхностная плотность излучения в на правлении п представляет разность поверхностных плотностей, падающих на плоский элемент в противоположных направлениях [c.50]

Полная результирующая поверхностная плотность излучения равна [c.50]

Спектральная результирующая поверхностная плотность излучения в направлении координатных осей х, у и z представляет собой компоненты вектора спектрального потока излучения Е а сам вектор спектрального [c.50]

Для данной постановки задача исследования радиационного теплообмена в такой излучающей системе заключается в нахождении всех величин, характеризующих поле излучения, если в объеме и на граничной поверхности задан тот или иной вид объемной и поверхностной плотности излучения. В связи с этим количество вариантов постановок задачи (в зависимости от того, какой вид плотности излучения задается) может быть достаточно большим. [c.92]

Первые уравнения являются связью (1-117) различных видов поверхностной плотности излучения на границе [c.158]

Ej. = — равновесная поверхностная плотность излучения при температуре поверхности. [c.166]

Уравнения энергии для среды и поверхности, связывающие различные виды спектральных объемных и поверхностных плотностей излучения, записываются, как следует из (3-21) и (3-22), следующим образом [c.194]

Проведя преобразования (7-41) с объемными плотностями всех видов излучения, можно составить систему аналогов величин поверхностных плотностей излучения относительно граничной поверхности и эффективной поверхности частиц в объеме. Эта система аналогов приводится в табл. 7-1, в которой величина Е° обозначает обобщенную поверхностную плотность соответствующего вида излучения в системе. В зависимости от [c.205]

Обобщенная поверхностная плотность излучения Е Поверхностная плотность излучения для граничной поверхности Е Поверхностная плотность излучения для эффективной поверхности частиц Е Единица измерения [c.206]

В уравнениях (7-43) — (7-45) рассматриваемая М и текущая Р точки могут находиться как в объеме среды, так и на граничной поверхности и принадлежит к одной обобщенной поверхности F° излучающей системы. Все обобщенные поверхностные плотности излучения и обобщенные радиационные характеристики, фигурирующие в (7-43) — (7-45), определяются на основании выражений, приведенных в табл. 7-1 и 7-2, в зависимости от того, где находятся точки (в объеме среды V или на граничной поверхности F). Аналогично и обобщенное ядро К° М,Р) уравнений (7-43) —(7-45) определяется в зависимости от того, где расположены точки М и Р, следующим образом [c.208]

Эта величина до последнего времени не имела единого общепринятого названия. Ее называли излучательной способностью, поверхностной плотностью излучения, плотностью полусферического излучения, полной интенсивностью излучения, удельным лучистым потоком, а часто просто собственным излучением. По терминологии, рекомендованной Академией наук СССР, ее следует называть поверхностной плотностью собственного излучения тела [Л. 159]. Мы же для краткости будем ее называть в дальнейшем излучательной способностью тела. [c.6]

Полные поверхностные плотности излучения находятся интегрированием спектральных величин по волновым числам. [c.229]

Поверхностные плотности излучения вычислялись по Г и Р, полученным в предшествующей итерации в соответствии с приведенными выше выражениями. При этом объем канала разбивался на зоны нормальными к оси плоскостями. Длина каждой зоны вдоль оси принималась равной 1 ж, что в большей части канала соответствовало изменению температуры внутри каждой зоны примерно на 50 К. При интегрировании вдоль луча в (2.2), (2.3) и (2.5) температура и давление в каждой зоне полагались постоянными. [c.231]

Закон излучения Стефана—Больцмана. Закон излучения Стефана — Больцмана определяет интегральную в полном спектре поверхностную плотность излучения абсолютно черного тела в зависимости от его температуры [c.6]

Размерность энергетической яркости та же, что и поверхностной плотности излучения [c.236]

Поверхностной плотностью излучения называется количество энергии, исходящее в единицу времени с единицы поверхности излучающего тела [c.54]

Отсюда следует, что поверхностная плотность излучения (энергетическая светимость) абсолютно черного тела равна [c.129]

Поверхность излучающих тел разбивается на N зон, в пределах которых коэффициент поглощения (отражения) и температура (или Яд — поверхностная плотность излучения черного тела) считаются постоянными и на М объемных зон. [c.127]

Отечественная промышленность вьшускает галогенные лампы накаливания типа НИК, КИ, КИО, КГ. Они рассчитаны на напряжение в сети 127, 220 и 380 В и потребляемую мощность от 0,5 до 20 кВт. Галогенные лампы накаливания имеют номинальный срок службы от 2000 до 5000 ч. Они позволяют получать высокую поверхностную плотность излучения (до ОЛ МВт/м и характеризуются стабильностью потока излучения. В отличие от зеркальных ламп накаливания галогенные лампы характеризуются большей механической прочностью и 142 [c.142]

Объемную плотность излучения измерить невозможно, поэтому для экспериментальной проверки справедливости функции (15) необходимо перейти к функции, описывающей поверхностную плотность излучения. Для этого воспользуемся теоремой Гаусса [c.119]

Связь между излучающей и поглощающей способностями тела устанавливается законом Кирхгофа, согласно которому наибольшее возможное количество энергии излучается абсолютно черным телом, а количество энергии, излучаемой единицей поверхности любого другого тела, пропорционально коэффициенту его поглощения. Для доказательства этого положения рассмотрим две параллельные поверхности (рис. 15.1), одна из которых серая, а другая абсолютно черная. Температура, поверхностная плотность излучения и коэффициент поглощения серого тела — Т, Е, А, а черного — соответственно Гд, о, А = = 1. Приток лучистой энергии на серую поверхность АЕ , а расход Е. Очевидно, что при Т — приток и расход лучистой энергии должны быть одинаковыми, т. е. Е == АЕ или / = А. Если отношение поверхностных плотностей излучения серого тела Е и абсолютно черного тела при одинаковой температуре, называемое степенью черноты серого тела, обозначить а, то закон Кирхгофа выразится равенством [c.264]

Выделим на поверхности объекта элементарную площадку dSi, на поверхности источника—dSj, обозначив углы между линией Гц, соединяющей центры площадок, и нормалями к площадкам через aij, jj (см. рисунок). Соответствующие углы для визируемой площадки dSj, и dSj будут о и а,о- Учтем, что эффективная поверхностная плотность излучения объекта равна сумме плотностей а) первичного собственного излучения объекта б) многократно переот-раженного в системе объект—источник собственного излу- [c.133]

Спектральная поверхностная плотность излучения определяет количество электромагнитной энергии, падающей на плоский элемент позерх(.ости в и.аправлении нормали к нему за единицу времени, приходящееся на единицу его поверхности и на единицу частотного интервала [c.50]

Поиски эффективных путей решения уравнений радиационного теплообмена привели к созданию различных приближенных методов расчета. Все эти методы исходят из рассмотренного в гл. 3 уравнения переноса излучения с соответствующими граничными условиями к нему. Проведя то или иное интегрирование уравнения переноса излучения и граничных условий, можно получить либо дифференциальные, либо интегральные уравнения, описывающие процесс радиационного теплообмена в различных постановках. При этом в результате интегрирования уравнения переноса и граничных условий по телесному углу в получаемых дифференциальных и интегральных уравнениях в качестве неизвестного фигурирует уже не интенсивность излучения, а различные виды объемных и поверхностных плотностей излучения. Одновременно с этим в этих уравнениях появляются различные коэффициенты переноса, зависящие от распределения интенсивности излучения по различным направлениям, которое заранее неизвестно. Поэтому в отношении этих коэффициентов переноса принимаются те или иные допущения, вследствие чего такие расчетные методы и носят название приближений. Точность, с которой можно оценить неизвестные заранее коэффициенты переноса, определяет собой погрешности приближенных методов. Следует, однако, заметить, что в принципе, сочетая уравнения приближенных методов и интегральное выражение для интенсивности излучения (3-26), можно итерационным путем получить решение задачи с любой степенью точности. К тому же, как показывает анализ, неизвестные коэффициенты переноса во многих случаях являются сравнительно слабоизме-няющимися функциями и их можно оценить заранее с приемлемой точностью. Исторически первым был соз- [c.113]

Применительно к решению теплотехнических вопросов диффузионное приближение нашло свое дальнейшее развитие в работах Г. Л. Поляка [Л. 51] и С. И. Шорина [Л. 25, 68]. В своих исследованиях оба автора исходят из более общих позиций, не делая (как Росселанд) допущения о приближении к термодинамическому равновесию между средой и излучением. В ]Л. 51] диффузионное выражение вектора потока излучения представлено в виде градиентной формулы от сферической поверхностной плотности излучения ( ° = f//4). Автор сформулировал в общем виде граничные условия к диффузионному приближению и решил с его помощью ряд конкретных задач радиационного теплообмена. [c.144]

O). v (0) - v (0) v (0)- P. (0) - L (0) ( o) и - соответственно масштабные величины спект1ральной поверхностной плотности излучения, спектральной скорости распространения излучения в данной среде, спектрального (Показателя преломления, коэффициентов поглощения и рассеяния, индикатрисы рассеяния среды и выбранной скорости для рассматриваемой системы, V — соответствующий дифференциальный оператор в безразмерных координатах х, у, г. [c.272]

При получении уравнения (12-46) зависимость между масштабными велич1инами температуры То, частоты vo и опектральной поверхностной плотности излучения ,(3) определялась на основании (9-21)—(9-23). Выражение безразмерной функции Планка, фигурирующей в (12-46), определялось как и при анализе подобия чисто радиационного теплообмена по (9-25). [c.346]

В уравнении (13-25) вектор шотока излучения в каждом сечении, слоя представлен в соответствии с диффареициалшо-разност ным приближением в виде разно СТ И двух встречных поверхностных плотностей излучения в 1ПЛООКОСТИ, нормальной к оси зс, т. е. Дифференциальные уравнения, описывающие изменение величин Е+ и для серой, нерассеивающей среды на основании (4-21) и (4-22) записываются [c.374]

Следуя Ю. А. Суринову, определим поверхностную плотность излучения, падающего на элементарную площадку dFj с элементарной площадки dF j при наличии между ними поглощающей и излучающей среды (рис. 4-3). [c.136]

Расчет излучения молекулярных компонент продуктов сгорания. Рассмотрим неоднородный по температуре и давлению излучающий объем газа конечных размеров. Локальной радиационной характеристикой газа является спектральный коэффициент поглощения соответствующий волновому числу ио. Предположение о существовании локального термодинамического равновесия в газе позволяет связать излучательную способность и коэффициент поглощения соотношением = 4тг5 (Т)А с , где В (Т) — излучательная способность абсолютно черного тела при температуре Т. Учтя это, запишем выражение для полной поверхностной плотности излучения газа, падающего на площадку, выделенную на границе излучающего объема [c.223]

СЕРОЕ ТЕЛО — тело, у к-рого коэфф. поглощения электромагн. излучения меньше единицы и не зависит от длипы волны к. Спектральная поверхностная плотность излучения (светимость) С. т. связана со спектральной светимостью j- абсолютно черного тела при одной и той же темн-ре Т соотношением т к Т Т коэфф. поглощения С. т. х Г — постоянная величина часто наз. также коэфф. черноты тела. [c.516]

Назовем отношение количества энергии Е, излучаемого в единицу времени с единицы поверхности какого-нибудь тела (так называемая поверхностная плотность излучения) к количеству энергии Е , излучаемому при той же температуре абсолютно черным тсоном, коэффициентом (или степей ью) черноты [c.131]

Суммарное количество энергии (для всего спектра, т. е. для всех длин волн от 1 = 0 до Х = оо), излучаемое телом с единицы поверхности в единицу времени, в сильной степени зависит от температуры тела и от его физических свойств и называется лучеиспускательной способностью поверхности или поверхностной плотностью излучения Е ккалЦм -ч). Заметим, что для измерения количества теплового излучения принимают энергетические единицы. [c.214]

Единицей измерения лучистой энергии служит джоуль. Количество энергии, излучаемой единицей поверхности тела в единицу времени, называется поверхностной плотностью излучения и обозначается , Вт/м . Если площадь поверхности тела 5, то Е5 = Q представляет собой общее количество энергии, излучаемой телом в единицу времени, называемое лучистым потоком. Обычно часть (2 лучистого потока, падающего на тело, отражается, часть Оа поглощается и часть Оо проходит сквозь тело. Очевидно, что Ол + QA + Оо = Q, ч если обозначить (2 /(2 = 7 , Оа/0 = а и QDlO = 0,тоН + А+ Ь = . Величины R, А н О носят названия коэффициентов соответственно отражения, поглощения и пропускания (диатермичности) тела. [c.263]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...