Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Интеграл уравнений

С термодинамической точки зрения интерес в основном представляет вычисление работы, произведенной при обратимом процессе. Для жидких и твердых систем произведенная работа обычно незначительна, так как объем таких систем почти не зависит от приложенного внешнего давления. Чтобы вычислить интеграл уравнения (1-4) для газовых систем, необходимо знать соотношение между давлением и объемом. В обратимом процессе разница между давлением внутри системы и внешним давлением практически равна нулю и внутреннее давление может быть заменено внешним.  [c.42]


Для одного моля идеального газа интеграл уравнения (1-4) для изотермического обратимого процесса приобретает следующее выражение  [c.42]

Интеграл уравнения (5-89) можно выразить в функции приведенных координат (рис. 33)  [c.179]

Рис. 33. Зависимость интеграла уравнения (5-90) от приведенного давления для двуокиси углерода при 100 °С. Рис. 33. Зависимость интеграла уравнения (5-90) от приведенного давления для двуокиси углерода при 100 °С.
Подстановкой в интеграл уравнения (8-78) получаем  [c.253]

Было немало попыток представить коэффициент распределения как функцию температуры, давления и состава. Однако так как интеграл уравнения (9-39) — функция вида и количества каждого компонента в системе, то нельзя вывести общее строгое соотношение для коэффициента распределения. Более того, чтобы вычислить интеграл в уравнении (9-39), необходимо знать величины ik при постоянных составе и температуре по всей области давлений от нуля до давления системы. В области давления между давлением системы и давлением п и кипении, соответствующем температуре и фазовому составу, v представляет собой парциальный мольный объем компонента в гомогенной жидкой фазе. В области давления между нулем и началом конденсации vt представляет собой парциальный мольный объем компонента в гомогенной паровой фазе того же состава. В двухфазной области между давлением начала конденсации и давлением при кипении величины не могут существовать, и уравнение (9-39) не может быть использовано для определения коэффициента распределения.  [c.274]

В рассматриваемом случае при выбранном направлении осей координат следует взять знак плюс (йи > О при йу > 0), поэтому первый интеграл уравнения движения имеет вид  [c.188]

При квадратичном режиме истечения, который чаще всего наблюдается для маловязких жидкостей, коэффициент расхода можно принимать постоянным в течение всего процесса. Тогда интеграл уравнения (XI—1), дающий время частичного опорожнения сосуда от начального уровня Яо до произвольного уровня Я, будет иметь вид  [c.303]

Подставляя С в интеграл уравнения и возвращаясь к исходным обозначениям, получаем  [c.359]

Пользуясь результатами, полученными при решении предыдущей задачи, и свойствами полного интеграла уравнения Якоби — Гамильтона, найти первые интегралы уравнений движения точки.  [c.376]

Однородное же уравнение, соответствуюш.ее уравнению (17.41), в точности совпадает с уравнением (11.16), и его общий интеграл записывается в виде (11.17). Поэтому общий интеграл уравнения  [c.481]


Общий интеграл уравнения (19.50) будет следующим  [c.519]

Уравнения (2.8)-(2.12), (2.17)-(2.21), (2.26)-(2.30) эквивалентны уравнениям (1.4)-(1.8), (1.9)-(1.13), (1.14)-(1.18) раздела 2.1., если считать, что в последних в зависит дополнительно от С, 1, К, Ь, М, N, /, д, Л. Общий интеграл уравнений (1.4)-(1.18) приведен в формулах (1.29). В переменных этого раздела он имеет вид  [c.30]

Хорошо известны два интеграла уравнений (1.6)-(1.9). В случае постоянного теплосодержания они имеют вид  [c.50]

Полный интеграл уравнения (2.18) есть  [c.187]

Особого интеграла уравнение (2.18) не имеет.  [c.187]

Полный интеграл уравнения (3.11)  [c.194]

В расширенной форме общий интеграл уравнения АФ = 0 имеет вид  [c.194]

Интеграл уравнения (3.46) можно получить подстановкой выражения для давления (3.47) либо в уравнение (3.40), либо в уравнение (3.41). В результате несложных выкладок возникает равенство  [c.204]

Общий интеграл уравнения (76.4) складывается из общего интеграла однородного уравнения и частного решения этого уравнения. Характеристическое уравнение z +l=0 имеет корни 2 = 1 Этим корням соответствует общее решение  [c.202]

Это уравнение можно проинтегрировать по времени и получить второй интеграл уравнения Лагранжа  [c.361]

Теорема Остроградского — Якоби, на которой основывается предложенный ими метод, формулируется так если известен полный интеграл уравнения Остроградского — Якоби, то 2s независимых интегралов канонической системы уравнений (132.5) имеют следующий вид  [c.382]

Общин интеграл уравнения (140.4) зависит от (s+1) постоянных 1, а-2,. .., сб , h одна из которых а, входит как аддитивная постоянная, так как функция W не входит явно в уравнение (140.4). Из этого следует, что функция W определяется с точностью до аддитивной постоянной.  [c.385]

Таким образом, общий интеграл уравнения (140.4) имеет вид  [c.385]

Зная полный интеграл уравнения (140.4), можно найти общий интеграл уравнения (140.1), который имеет следующий вид  [c.385]

Тогда полный интеграл уравнения Остроградского—Якоби имеет вид  [c.387]

Общий интеграл уравнения (125) можно представить и так  [c.268]

Заметим, что если для системы уравнений (40) известен какой-либо первый интеграл, т. е. функция, которая при движении системы не изменяется, и если эта функция непрерывна в малой окрестности начала координат, положительна в ней и имеет в самом начале координат нулевое значение, то такой интеграл уравнений (40) является для этих уравнений функцией Ляпунова. Действительно, производная от такой функции, вычисленная в силу тех же уравнений (40), заведомо равна нулю. Поэтому наличие первого интеграла, удовлетворяющего указанным выше условиям, гарантирует устойчивость равновесия системы (40) (разумеется, не асимптотическую). Полная энергия консервативной системы как раз является примером интеграла такого рода. Из этого замечания сразу следует, что полная энергия консервативной системы не является единственным примером первого интеграла, который может быть использован для доказательства устойчивости.  [c.234]

В тех случаях, когда система не консервативна, но имеет место равенство (24) i), формула (25) устанавливает интеграл уравнений движения, подобный интегралу энергии в натуральных консервативных системах. Поэтому при выполнении условия (24) гамильтониан называется обобщенной энергией, а утверждение (25) — обобщенным законом сохранения энергии. Системы, удовлетворяющие условию (24), далее называются обобщенно консервативными системами.  [c.265]

В предыдущих главах мы уже встречались с понятием первого интеграла уравнений движения. Роль таких первых интегралов играли различные функции, которые во время движения не изменяются в силу законов сохранения — закона сохранения количества движения (импульса), закона сохранения момента количества движения (кинетического момента системы), закона сохранения механической энергии и т. д. Формулы, выражающие  [c.265]

Это равенство означает, что импульс, соответствующий циклической координате, не изменяется во время движения. Следовательно, каждый раз, когда система имеет циклическую координату, существует и первый интеграл уравнений движения. В данном случае функция (27) тождественно равна импульсу, соответствующему циклической координате i).  [c.269]


Любая функция S (q, a, t), обращающая уравнение (132) в тождество, зависящая от п констант а и удовлетворяющая условию (133), называется полным интегралом уравнения (132). Для наших целей достаточно найти любой полный интеграл уравнения Г амильтона — Якоби.  [c.323]

Мы не будем здесь входить в детали, связанные с интегрированием уравнений в частных производных, и предположим лишь, что каким-либо образом полный интеграл уравнения (132) определен, т. е. найдена функция S (q, а, t), удовлетворяющая условию (133) н обращающая уравнение (132) в тождество. Тогда, подставляя в формулы преобразования, порожденного функцией S - S, т. е. в формулы (126), новые гамильтоновы переменные (в силу выбора Я ---=0 это константы (130)), получаем формулы преобразования в следующем виде  [c.324]

В силу того, что функция S как полный интеграл уравнения (132) зависит только от < , а и t, равенства (134) определяют конечные соотношения между q, р и t, зависящие от 2п констант сб и Ру. Таким образом, равенства (134) задают в неявной форме движение в старых координатах. Они являются, следовательно, интегралами исходной системы уравнений Гамильтона )  [c.324]

Итак, мы реализовали намеченную в начале этого параграфа программу и определили движение системы, обходя интегрирование канонических уравнений Гамильтона. Правда, при этом нам понадобилось найти полный интеграл уравнения в частных производных.  [c.324]

Обратим теперь внимание на следующее обстоятельство. В координатном пространстве в каждый момент нас интересует положение лишь одной движущейся в нем точки—она определяется мгновенными значениями обобщенных координат рассматриваемой системы. Между тем полный интеграл уравнения Гамильтона — Якоби в каждый момент определяет функцию S, заданную во всем координатном пространстве и имеющую вполне определенное значение в каждой точке этого пространства. В связи с тем, что функция S зависит также и от времени, можно представить себе ее как некоторую поверхность, заданную в координатном пространстве и непрерывно деформирующуюся (или движущуюся). Каким же образом задание функции, определенной на всем пространстве и изменяющейся во времени, может определить движение той единственной точки, которая интересует нас Как связано движение этой точки с деформирующейся поверхностью  [c.324]

Предположим, что каким-либо образом удалось найти полный интеграл уравнения Гамильтона — Якоби, т. е. функцию V, зависящую от всех q н от п констант, причем последней из этих констант является a = /i. Эта функция V должна удовлетворять условию  [c.333]

Уравнения (156) представляют собой в неявной форме конечные уравнения движения рассматриваемой консервативной (обобщенно консервативной) системы. Таким образом, зная полный интеграл уравнения (154), можно сразу получить уравнения движения в конечном виде.  [c.333]

При изучении консервативных и обобщенно консервативных систем иногда легко найти полный интеграл уравнения в частных производных (154). Такая возможность возникает в тех случаях, когда гамильтониан Н (q, р) имеет специальный вид, допускающий разделение переменных. Будем говорить, что переменные разделяются, если полный интеграл уравнения (154) можно представить в виде  [c.333]

Это уравнение имеет структуру, аналогичную дифференциальному уравнению свободных колебаний материальной точки, возникающих под действием линейной восстанавливающей силы. Общий интеграл уравнения (11 ) имеет вид  [c.587]

Такпм образом, 1 3 теоремы Остроградского — Якоби следует, что в том случае, если известен Юлн1з1Й интеграл уравнения Остроградского — Якоби, то перемен ые q и ру определяются как функции времени t и 2s произвольных постоянных а , о,. .., Pj, Ра, Ps ИЗ уравнений (139.3) и (139.4), представляющих собой ПО отношению к q, и р/ систему алгебраических уравнений.  [c.384]

Хотя интегрнрованпе уравнения Остроградского — Якоби (139.1) в общем случае не упрон 1ает решения задачи, тем не менее, как указывалось выше, во многих случаях проще найти полный интеграл уравнения (139.1), а затем и интегралы канонической системы уравнений Гамильтона (132.5).  [c.384]

В частном случае обобщенно консервативной системы гамильтониан Н является интегралом уравнений движения поэтому если некоторая функция f(q, р, 4 —интеграл уравнений движения, то ее первая, вторая и т. д. частные производные по времени также являются интегралами этих уравнений. Действительно, для таких систем в силу теоремы Якоби — Пуассона (/, Я) = = onst и из условия (30) следует, что  [c.269]

В связи с тем, что плотность статистического ансамбля зависит только от фазовых координат и времени и не зависит от производных фазовых координат, утверждение р = onst определяет первый интеграл уравнений движения.  [c.302]

P = f (<7i = Y2та — m q и полный интеграл уравнения Гамильтона — Якоби имеет вид  [c.335]


Смотреть страницы где упоминается термин Интеграл уравнений : [c.74]    [c.242]    [c.194]    [c.382]    [c.387]    [c.133]   
Классическая механика (1975) -- [ c.61 ]



ПОИСК



Алгоритмы, реализующие обращение первых интегралов дифференциальных уравнений ограниченной круговой задачи трех тел

Бертран —О дифференциальных уравнениях механики и о виде, какой можно придать их интегралам

Воронков. О первых интегралах дифференциальных уравнений движения системы, рассматриваемых как неголономные связи, наложенные на эту систему

Восьмая лекция. Интеграл Гамильтона и вторая Лагранжева форма уравнение динамики

Г лава IV СИНГУЛЯРНЫЕ ИНТЕГРАЛЫ И ИНТЕГРАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ Вводные замечания. Специальные классы функций и их свойства

ГИДРОМЕХАНИКА ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ ИНТЕГРАЛЫ СИСТЕМЫ УРАВНЕНИИ ГИДРОМЕХАНИКИ ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ Адиабата

Гам??л?.то??а Якоби уравнение интеграл

Гамильтона —Якоби уравнение полный интеграл его

Гамильтониан нелинейной системы первого порядка. Обращение интегралов Решение алгебраических и трансцендентных уравнений. Усреднение слабонелинейных систем. Линейные сингулярно-возмущенные уравнения. Система общего вида Гамильтонова теория специальных функций

Групповые интегралы теории переноса и уравнение Больцмана

Дифференциальное уравнение для функции прогибов и его общий интеграл

Дифференциальное уравнение кривой, реализующей экстремум заданного криволинейного интеграла

Дифференциальные уравнения движения материальной частицы Их интегралы

Дифференциальные уравнения движения твердого тела вокруг неподвижной точки. Динамические уравнения Эйле. 98. Первые интегралы

Дифференциальные уравнения движения. Интеграл Якоби

Дифференциальные уравнения для одномерных движений и их интегралы

Дифференциальные уравнения и асимптотика интегралов

Дифференцирование операторов по времени, скобки Пуассона. Квантовые уравнения Гамильтона. Интегралы движения Теоремы Эренфеста Задачи

ЗАКОНЫ СОХРАНЕНИЯ И ОСНОВНЫЕ ТЕОРЕМЫ ДИНАМИКИ Первые интегралы уравнений движения и законы сохранения

Закон сохранения кинетического момента. Первые интегралы дифференциальных уравнений движения системы

Замечательный предельный случай уравнений Пуанкаре-Жуковского. Счетное семейство первых интегралов

ИТЕРАЦИОННЫЕ МЕТОДЫ ИНТЕГРИРОВАНИЯ УРАВНЕНИЙ ТЕОРИИ ОБОЛОЧЕК Итерационные процессы построения интегралов уравнений теории оболочек

Изменения в общих выражениях интегралов неопределенного уравнения главы VII, когда упругость при сдвиге неодинакова

Интеграл Бернулли в поле силы тяжести. Уравнение Бернулли

Интеграл Гамильтона как решение гамильтонова уравнении с частными производными

Интеграл Гесса в уравнениях Чаплыгина

Интеграл Лагранжа — Коши уравнений безвихревого движеТеорема Бернулли. Некоторые общие свойства безвихревого движения идеальной несжимаемой жидкости в односвязной области

Интеграл Шварца—Кристофеля Интегральное уравнение количества движения в пограничном слое

Интеграл инвариантный относительно системы уравнений

Интеграл полный уравнения с частными

Интеграл системы уравнений

Интеграл уравнений движения обобщенный

Интеграл уравнений маятника

Интеграл уравнений полный

Интеграл уравнения в частных производных общий

Интеграл уравнения в частных производных общий особый

Интеграл уравнения в частных производных общий полный

Интеграл уравнения энергии

Интеграл энергии для уравнения движения упругого тела

Интеграл, общий интеграл интегральная кривая уравнения

Интегралы Мора Уравнения канонические

Интегралы Мора Уравнения канонические в матричной форме

Интегралы Мора Уравнения трех моментов

Интегралы движения, преобразование Рауса, канонические уравнения Гамильтона, уравнения Якоби — Гамильтона, принцип Гамильтона — Остроградского

Интегралы дифференциальных уравнений гидравлического удара

Интегралы дифференциальных уравнений движения

Интегралы и группы симметрий квазиоднородных систем дифференциальных уравнений

Интегралы канонических уравнени

Интегралы канонической системы уравнений

Интегралы основных уравнений течения газа

Интегралы от биномиальных дифференциалов уравнения движения

Интегралы с большой изменяемостью для уравнений с малой главной частью

Интегралы системы дифференциальных уравнений

Интегралы системы обыкновенных дифференциальных уравнений

Интегралы уравнений Гамильтона. Теорема Пуассона

Интегралы уравнений Лагранжа. Теорема Э. Нётер

Интегралы уравнений Эйлера. Уравнение Бернулли для идеальной жидкости

Интегралы уравнений движения

Интегралы уравнений движения идеальной жидкости

Интегралы уравнений движения твёрдого тела

Интегралы уравнений движения я-мерного твердого тела

Интегралы уравнений неравномерного течения в призматическом русле

Интегралы уравнений пластичности

Интегралы уравнений равновесия для расслоенного поля напряжений

Интегралы уравнения и связь между уравнениями КдФ и Шредингера

Интегралы уравнения энергии-для пограничного слоя

Интегральное и интегро-дифференциальное уравнения для плотности тока на стенке круглого волновода

Интегральные уравнения Абеля. Решение интегрального уравнения (1.2) в форме, не содержащей сингулярных интегралов

Интегрирование уравнений Эйлера. Интегралы Лагранжа и Бернулли

Интегрирование уравнений движения тяжелого твердого тела Первые интегралы уравнений движения

Интегро-диференциальные уравнения

Интегро-диффереициальиые уравнения

Интегро-дифференциальное уравнение АР (система уравнений)

Интегро-дифференциальное уравнение Адамара

Интегро-дифференциальные уравнения Прандтля и Штаермана. Основные методы их решения

Исследование интегрального v и интегро-дифференциального уравнений

КРАЕВЫЕ ЗАДАЧИ БЕЗМОМЕНТНОЙ ТЕОРИИ Методы построения интегралов безмоментиых уравнений

Канонические уравнения Гамильтона Первые интегралы

Канонические уравнения и их интегралы

Кинетическое уравнение с релаксационным членом вместо интеграла столкновений

Лапласа интеграл — Вычисление уравнение

Линеаризация уравнения для потенциала и интеграла Бернул. Дозвуковое обтекание тонкого профиля, закон Прандтля-Глауэрта

Нахождение общего интеграла уравнения Фурье

Некоторые интегралы уравнений пограничного слоя смеси газов, между которыми могут происходить химические реакции

Новый интеграл четвертой степени уравнений Кирхгофа и Пуанкаре-Жуковского

Нормальные интегралы диференциальных уравнений

О сингулярных интегралах и интегральных уравнениях

Об интегралах уравнений гидродинамики, соответствующих вихревым движениям

Общие выражения для интегралов неопределенного уравнения и вытекающие отсюда выражения сдвигов и крутящего момента

Общий интеграл дифференциальных уравнений малых колебаний и теорема о разложении

Общий интеграл полной системы безмоментиых уравнений оболочек нулевой кривизны

Общий интеграл уравнений безмоментной теории оболочек нулевой гауссовой кривизны

Общий интеграл уравнений безмоментной теории симметрично нагруженных оболочек вращения

Общий интеграл уравнений в вариациях

Общий интеграл уравнения движения системы регулирования

Основное интегро-дифференциальное уравнение крыла конечного размаха

Основные уравнения движения и их известные интегралы

Основные уравнения. Интеграл Бернулли

Отыскание полного интеграла уравнения Гамильтона—Якоби методом разделения переменных

ПРИМЕНЕНИЕ ИНТЕГРАЛОВ ТИПА КОШИ К РЕШЕНИЮ ГРАНИЧНЫХ ЗАДАЧ ПЛОСКОЙ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ ОБЩЕЕ РЕШЕНИЕ ОСНОВНЫХ ЗАДАЧ ДЛЯ ОБЛАСТЕЙ, ОГРАНИЧЕННЫХ ОДНИМ ЗАМКНУТЫМ КОНТУРОМ Приведение основных задач к функциональным уравнениям

Первые интегралы гамильтоновых систем Теорема Якоби-Пуассона. Уравнения Уиттекера

Первые интегралы дифференциальных уравнений движения, вытекающие из теоремы об изменении момента количества движения

Первые интегралы дифференциальных уравнений невозмущенного движения

Первые интегралы системы канонических уравнений 6 Скобки Пуассона и их свойства

Первые интегралы уравнений Гамильтона и интегрируемые системы

Первые интегралы уравнений Лагранжа

Первые интегралы уравнений Лагранжа второго рода Теорема Нетер

Первые интегралы уравнений Эйлера для стационарных течений. Газодинамические функции

Первые интегралы уравнений движения

Первые интегралы уравнений движения идеального газа

Первые интегралы уравнений движения неголономных систем

Первые интегралы уравнений движения полная система

Первые интегралы уравнений движения, которые можно получить на основании теоремы об изменении количества движения Применение теоремы об изменении количества, движения

Первые интегралы уравнений движения. Скобки Пуассона Циклические координаты

Первые интегралы уравнений магнитной газовой динамики, Вмороженность магнитных полей

Первые интегралы уравнений механики

Первые интегралы уравнений невозмущенного кеплеровского движения

Первые интегралы уравнений поступательно-вращательного движения

Первые интегралы уравнений промежуточного движения

Первый интеграл системы уравнени

Поиск частных, первых и общих интегралов заданной аналитической структуры обыкновенных дифференциальных уравнений на ЭВМ. Приложение к ограниченной задаче трех тел

Показатель изменяемости интеграла дифференциального уравнения

Полная система уравнений движения газа с физико-химическими превращениями. Простейшие интегралы. Предельные режимы

Полный интеграл Якоби уравнения Гамильтона — Якоби

Полный интеграл. Теорема Якоби. Метод разделения переменных. Переменные действие-угол. Метод характеристик. Метод Фока. Задача Коши. Классическая механика и квантовая механика. Уравнение Гамильтона-Якоби вр- представлении. Элементы гамильтоновой оптики Каноническая теория возмущений

Понижение порядка канонических уравнений с помощью интеграла энергии. Уравнения Уиттекера

Постановка задачи устойчивости на бесконечном интервале времени . 2. Интегро-дифференциальное уравнение изогнутой оси неоднородно-вязкоупругого стержня

Постановка задачи. Сведение задачи к интегральному (или интегро-дифференциальному) уравнению

Потенциальная энергия взаимодействия однородного шара и частицы. Первые интегралы. Решение задачи Кеплера. Движение по эллипсу. Траектория частицы в пространстве. Орбитальные полеты. Коррекция траектории Уравнения Лагранжа

Представление напряжений и перемещений контурными интегралами. Приведение осесимметричных граничных задач к интегральным уравнениях первого рода

Преобразование уравнений Эйлера с использованием первых интегралов. Локальная система координат, связанная с линиями тока

Приложение к задаче движения материальной точки, уравнения движения которой допускают квадратичный относительно скоростей интеграл

Применение контурных интегралов к решению уравнения теплопроводности

Простейшие (алгебраические) интегралы уравнений движения

Простейшие (алгебраические) интегралы уравнений движения. Их геометрическое толкование

Простейшие интегралы уравнений движения

Простейшие интегралы уравнений движения. Теорема Лагранжа

Различные формы уравнений Лагранжа. Интеграл энергии и интеграл Якоби

Распределение давлений в покоящейся жидкости. Интегралы уравнений Эйлера

Регуляризация интегралов с сильными особенностями сведением к псевдодифференциальным уравнениям

Решение интегро-дифференциального уравнения крыла методом Нужина

Решение основного уравнения с помощью тригонометрических рядов и интеграла Фурье

Сведение интегро-дифференциальных уравнений Прандтля и Штаермана на полуоси к разностным уравнениям со сдвигом Методы решения разностных уравнений

Свойства интеграла канонических уравнений динамики

Связь между интегральными инвариантами и интегралами дифференциальных уравнений движения

Селеванюк, А. Л. Цыкало, А. Д. Багмет О расчете неприводимых интегралов уравнения состояния и использовании вириальных разложений

Символическая запись уравнения Лапласа. Решение в форме определенного интеграла

Случаи существования первых интегралов уравнений движения твердых тел

Теорема о существовании полного интеграла уравнения Гамильтона-Якоби

УСТАНОВИВШИЕСЯ ДВИЖЕНИЯ Установившиеся движения газа. Основные уравнения и их интегралы Двумерные движения

Уменьшение числа канонических уравнений с помощью первого интеграла

Уменьшение числа переменных при помощи интегралов уравнений движения

Упругие полуплоскость и плоскость, усиленные накладкой конечной длины переменной жесткости на растяжение. Интегро-дифференциальное уравнение Прандтля, различные аналитические методы его решения

Уравнение Прандтля интегро-дифференциальиое

Уравнение гармонического качественное поведение интеграла

Уравнение движения механизма в форме интеграла энерги

Уравнение и интеграл живых сил

Уравнения Гамильтона и их интегралы

Уравнения газовой динамики Уравнения гидродинамики в форме интегралов. Сильные разрывы

Уравнения движения и классические интегралы

Уравнения движения системы свободных материальных точек Интегралы

Уравнения движения спутника относительно центра масс в ограниченной задаче. Интеграл типа Якоби Устойчивое положение относительного равновесия

Уравнения движения тяжелого твердого тела вокруг неподвижной точки и их первые интегралы

Уравнения движения. Интеграл Якоби

Уравнения задачи. Первые интегралы

Уравнения интегр*льные Вольтерра

Уравнения интегро-дифференциальные

Уравнения осредненных схем ограниченной круговой задачи трех тел, определяющие промежуточную орбиту (нулевое приближение). Их первые интегралы

Уравнения пластического равновесия и интегралы пластичности

Уравнения пограничного слоя и их интегралы

Уравнения состояния. Интеграл состояний (42, 43). Идеальный газ . Одномерная модель монокристалла

Установившееся движение жидкости Уравнения Громеко Интеграл Бернулли

Устойчивость оболочек вращения в моментной постановке Определяющие уравнения. Интегралы краевого эффекта

Устойчивость оболочек вращения отрицательной гауссовой кривизны Исходные уравнения и их интегралы

Циклический первый интеграл уравнения Лагранжа

Частный интеграл уравнений Гамильтона Якоби уравнения второго порядк

Частный интеграл уравнений Гамильтона — Якоби, вывод инвариантных

Частный интеграл уравнений Гамильтона — Якоби, вывод инвариантных соотношений

Четырнадцатая лекция. Вторая форма уравнения, определяющего множитель Множители ступенчатой приведенной системы дифференциальных уравнеМножитель при использовании частных интегралов

Шестой интеграл уравнений невозмущениого движения

Эйлера интегралы способ решения дифференциальных уравнений

Эйлера интегралы уравнений



© 2021 Mash-xxl.info Реклама на сайте