Интегралы уравнения энергии-для пограничного слоя

Интеграл уравнения энергии для плоского пограничного слоя [c.312]

Рост коэффициента теплоотдачи можно объяснить перепадом к турбулентному режиму течения в пограничном слое. Для этого случая интеграл уравнения энергии равен [c.175]

Уравнения (14.47) — (14.49) в определенном смысле эквивалентны уравнениям системы (14.45), поскольку они выражают те же законы сохранения энергии — (14.49), импульса— (14.48) и массы—(14.47). Уравнения (14.48) и (14.49) —интегральные уравнения, так как неизвестные Юх а входят под знак интеграла. Для расчетной практики важнейшим свойством этих двух уравнений является удобство их использования при приближенном расчете. Действительно, подставив под знак интеграла приближенные выражения для профилей скорости и температуры и вычислив интегралы в пределах толщин пограничного слоя 6 и б(, можно получить расчетные формулы для теплового потока и трения на стенке. Приближенные выражения для профилей температуры и скорости выбирают в виде полиномов (в этом случае интегралы легко вычисляются), коэффициенты которых определяются граничными условиями. [c.351]

Приняв во внимание, что интеграл (ИЗ) уравнения баланса энергии уже найден, остановимся на первых двух уравнениях пограничного слоя в размерных величинах [c.674]

Интеграл в равенстве (219) также является поправкой к обычной форме уравнения. Следует заметить, что как уравнение количества движения, так и уравнение энергии имеют форму обычных линейных дифференциальных уравнений первого порядка, что используется в нескольких приближенных методах решения проблем пограничного слоя. [c.295]

Уравнение (10.4) дает связь между коэффициентом конвективной теплоотдачи а и приведенной толщиной теплового пограничного слоя 5т. Величину 5т найдем следующим образом. В интеграл энергии по уравнению (10.2) подставим уравнение (10.1) для е = Г(у/5т) [c.482]

Интеграл уравнения энергии (дозвуковые скорости, г ет = onst) для плоского пограничного слоя [c.313]

При ламинарном -пограничном слое на пластине с нео богреваемым начальным участком задача решена с помощью интегрального уравнения энергии. Это же уравнение можно использовать и для решения рассматриваемой задачи. Однако применять его следует весьма осмотрительно, поскольку принимаемое простое уравнение для профиля температуры может быть совершенно правильным в большей части турбулентного пограничного слоя, но дает абсолютно неверные результаты в подслое и, в частности, на стенке. С этой же трудностью мы уже сталкивались в гл. 7 при решении интегрального уравнения импульсов турбулентного пограничного слоя. Там при вычислении интеграла мы использовали для профиля скорости закон одной седьмой степени. Однако при этом профиле скорости градиент скорости на стенке равен бесконечности следовательно, этот профиль не может быть использован в подслое, и для вычисления касательного напряжения необходим другой метод. Рассмотрим теперь один из нескольких методов расчета, предложенный в [Л. 2]. Он справедлив для жидкостей с Рг=1. Однако влияние необогреваемого начального участка на теплообмен, по-видимому, не сильно зависит от числа Прандтля, и результаты расчета хорошо согласуются с опытными данными для воздуха. [c.288]

Интересная модификация решения была предложена Вальцом [16], который вместо уравнения количества движения на стенке использовал интеграл энергии, полученный умножением уравнения количества движения (4) на компоненту скорости и и интегрированием его по толщине пограничного слоя. Этим методом были получены результаты сравнительно высокой точности. В дальнейшем данный метод с успехом развивался Труккенбродтом [17]. [c.169]

Уравнение (6.15) показывает, что при течении несжимаемой жидкости в поле массовых сил рХ с Хс = О единственным источником турбулентной энергии внутри объема, через границы которого нет притока турбулентной энергии, может быть лишь трансформация энергии осредненного движения. При этих условиях возникновение и развитие турбулентности или поддержание стационарной турбулентности в указанном объеме возможны лишь при условии, что интеграл от А по всему объему положителен (см., например, (6.20)). С такими условиями мы встречаемся, в частности, при течении несжимаемой жидкости в трубах, каналах и пограничных слоях (при малой начальной турбулентност набегающего потока), где прямые измере- [c.330]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...