Течение в следе замороженное

Из анализа данных этой таблицы следует, что массовая скорость уноса в случае замороженного течения больше массовой скорости уноса для неравновесного течения. Физически этот факт объясняется тем, что в результате горения образующегося оксида углерода к поверхности раздела с[ед поступает меньше кислорода и больше углекислого газа. [c.416]

На участке V осуществляется замороженное (с постоянной влажностью) течение, в котором пар расширяется, снова следуя адиабате Пуассона, а капли жидкости движутся как твердые, но деформирующиеся частицы. Заметим, что если замораживание наступает раньше, чем сформируются устойчивые центры конденсации, участки III и IV при фактическом расширении отсутствуют и пар вытекает из сопла полностью переохлажденным. [c.149]

В условиях применимости моделей сплошной среды толщина ударной волны /д, как правило, очень мала. Поэтому характерное время течения в ударной волне Тд = /s/г (или время изменения состояния газа при переходе через ударную волну) очень мало, поскольку характерная скорость и конечна. Отсюда следует, что для ударных волн вьшолняется неравенство т < т (т — время релаксации), т. е. поток в окрестности ударной волны близок к замороженному. [c.87]

Здесь число М определено по замороженной скорости звука, которая в неравновесном двухфазном течении есть просто скорость звука в газе. В соответствии с общим свойством неравновесных течений из (7.11) следует, что равенство М = 1 (а также максимум скорости или минимум давления при дозвуковом течении) достигается не в минимальном сечении, а вниз по потоку от него. При этом в неравновесных двухфазных течениях это смещение может быть значительным, особенно при больших массовых долях частиц, в отличие от однофазных неравновесных течений, в которых это смещение хотя и имеет место, но невелико. В случае равновесного или замороженного течения уравнение (7.11) переходит в обычное уравнение одномерной теории, но число Маха определяется по равновесной или замороженной скоростям звука соответственно. [c.294]

Для приближенных оценок параметров газа в неравновесном двухфазном течении иногда возможно использование газодинамических функций. Если отклонение от равновесия невелико и известны скорость, температура и параметры торможения, то можно, определив число М по равновесной скорости звука и используя газодинамические функции, найти все остальные параметры, которые будут приближенно соответствовать параметрам неравновесного течения. В этом случае использование числа М, определенного по замороженной скорости звука, может привести к большим ошибкам в определении давления и плотности. Аналогично, по известному отношению давления р/ро в точке, можно определить остальные параметры. Из результатов расчета следует, что даже при размерах частиц до 20 мкм и а5<0,6 параметры газа в неравновесном течении не более чем на 5.. .10% отличаются от равновесных, вычисленных с использованием показателя адиабаты 7°. [c.216]

Когда я/й > 50—100, статическое давление фактически равно давлению в набегающем потоке, линии тока невязкого течения параллельны оси следа, профиль распределения энтальпии в невязком потоке [уравнение (62)] не зависит от расстояния вдоль оси в предельных случаях замороженного или термодинамически равновесного потока. [c.171]

И, наконец, следует отметить еще тривиальный случай достаточно холодного газа, когда равновесные значения концентра-дий и энергий внутренних степеней свободы практически не отличаются от некоторых начальных. Тогда, как и в замороженном течении, газ остается всюду совершенным независимо от отношений т//о- [c.39]

Отметим одно принципиальное обстоятельство. При выводе уравнений характеристик мы не конкретизировали входящую в них скорость звука а. В соответствии с видом уравнения неразрывности (3.1.8) в общем неравновесном течении под а следует понимать замороженную а/, а в равновесном течении — равновесную йе скорость звука с соответствующим выбором функции Q. [c.82]

Это интересное явление, когда области влияния в неравновесном течении не переходят в пределе вместе с решением в равновесные, известно как парадокс двух скоростей звука. Естественное ожидаемое разрешение этого парадокса сводится к следующему при стремлении к равновесию интенсивность возмущения в треугольнике аоЬ между замороженной и равновесной характеристиками, выходящими из точки о, стремится к нулю. [c.90]

Случай течения газа, замороженного относительно состава и состояния перед телом (см, 1.7), отличается от течения совершенного газа лишь связанной теплотой физико-химических превращений hf. Тогда следует заменить к на к—hf, и критериями подобия будут и Моо/= /ооМ/оо, где у/ и % — замороженные показатель адиабаты и скорость звука. При свободном полете в атмосфере /г/ = 0. [c.115]

Пустив систему, необходимо хорошо прогреть здание в течение нескольких дней и только после этого приступить к устранению дефектов монтажа и последовательному ремонту. После пуска системы следует тщательно проверить, обеспечена ли циркуляция воды во всех нагревательных приборах. При такой проверке необходимо иметь в виду, что отдельные приборы могут оказаться нагретыми не за счет циркуляции, а за счет того, что при пуске системы они были наполнены горячей водой. Если в таких приборах не обеспечить циркуляцию, то они быстро замерзнут если же в процессе проверки будут обнаружены замороженные места, то их нужно быстро отогреть. Прежде чем приступить к отогреванию, необходимо самым тщательным образом обследовать замороженные участки и убедиться в том, что они ие разорваны льдом. Все поврежденные льдом трубы и приборы нужно немедленно отсоединить и перенести в теплое помещение для оттаивания. [c.181]

II. Интегралы, дающие зависимость между концентрацией и энтальпией. Если ограничиться случаем замороженного течения, т. е. положить в уравнении (12.4) (Й хим)/ = О и принять а = Од (а значит Le = 1), то в случае щ — О при д = О (т. е. в окрестности критической точки) из сравнения уравнений 02.4) и (12.5) непосредственно следует существование частного интеграла уравнений пограничного слоя [c.569]

На рис. 7.11 приведены четыре графика зависимостей р/ри от / е. Верхняя кривая получена из решения уравнений (7.82) и (7.83) в предположении, что а=аш = ае=0. Следовательно, она соответствует С/ . Следующая кривая, расположенная ниже, отвечает случаю замороженного течения она была получена с помощью уравнений (7.75), (7.82) и (7.83). Следующая, расположенная еще ниже кривая, рассчитана для равновесного случая с использованием уравнений (7.82), [c.269]

Исследовались два случая расположения на сфере точки замораживания газа по колебательным степеням свободы и составу. В первом случае точка находится около звуковойточки, во втором — на расстоянии ф = 90° от критической точки. Как видно на фиг. 45, если поток проходит через скачок в равновесном состоянии, затем замораживается и после обтекания тела попадает в след, его температура может сильно отличаться от равновесной, что существенно влияет на картину течения в следе. Из фиг. 45 также видно, что если рекомбинация в потоке происходит при давлении окружающей среды, то температура может возрасти в 2—5 раз в зависимости от скорости полета. На фиг. 45 и 46 показаны также кривые для 7 = 1,4, которые соответствуют состоянию газа, замороженного по колебательным степеням свободы и химическому составу в головном скачке уплотнения и в поле течения. В этом случав температура и плотность близки к равновесным значениям. [c.131]

Из сравнения (3.68) — (3.72) и (3.84) — (3.87) следует, что математические модели равновесного и замороженного течений описываются одинаковой системой дифференциальных уравнений. Совпадение математических моделей указывает на подобие замороженных и равновесных течений. В основе этого подобия лежит тот фа-кт, что единственным источником производства энтропин [284, 285] и в первом и во втором случаях являются трение и теплообмен. Следовательно, при отсутствии трения и теплообмена замороженное и равновесное течения являются обратимыми процессами. [c.139]

Отклонение от состояния термохимического равновесия при течении в охлаждаемом канале постоянного сечения, как следует из та л. 4.7 и 4.8, обусловливает падение температуры, скорости газа, замороженной скорости звука, концентрации NO2 и рост давления, плотносп , содержания N2O4, N0 и О2. [c.158]

Одним из факторов, который может влиять на величину т]), является каталитическая активность аблирующего материала. Чен [44] рассдютрел задачу теплообмена с поверхностью при изменяющейся в широких пределах каталитической активности и наличии дшссообмена. Он предположил, что течение является химически замороженным, и рассмотрел вдув воздуха в диссоциированный пограничный слой воздуха. Используя метод подобия, Чен численным методом решил уравнения сохранения, получив выражение для теплового потока в функции каталитической активности стенки Kui- Отношение тепловых потоков для двух предельных случаев — при нулевой активности и при полностью каталитической поверхности — имеет в принятых в настоящей статье обозначениях следующий вид [c.389]

Измерения скорости жидкой фазы в конце камеры с.мсшсния и диффузоре [761 показывают, что скорость потока в двухфазной зоне (равная скорости жидкости из-за малого скольжения) на всех режимах больше равновесной (термодинамической) скорости звука йи но существенно меньше замороженной скорости звука af. Следовательно, по отношению к й поток является сверхзвуковым, и поэтому должны проявляться эффекты, характерные для сверхзвукового режима течения. В этих условиях при повышении давления Рд в диффузоре появляется полностью размытая ударная волна, перемещающаяся по мере увеличения Рд к горлу диффузора. Ее интенсивность при этом увеличивается и возрастает число Маха Mi, рассчитанное по значению равновесной скорости звука ai. Вдоль камеры смешения, начиная с сечения структурного перехода, Mi немонотонно возрастает, так что в горле диффузора имеется максимум Mi, связанный с устойчивостью положения скачка в горле диффузора 18]. Из опытов также следует, что при повышении значений Рд давление в камере смешения не изменяется, т. е. течение в конце камеры смешения и диффузоре остается сверхзвуковым и по отношению к возмущениям, возникающим в диффузоре конденсирующего инжектора. [c.129]

Чтобы ВЫПОЛНИТЬ расчет, следует сначала определить по всей длине сопла состав, давление, температуру, скорость и т.д. для равновесного течения, а затем рассчитать соответствующие значения rf и сравнить их со значениями величины u dYildz). Практически всегда замораживание происходит за критическим сечением сопла, поэтому такое сравнение можно проводить, начиная с критического сечения. Когда условие (1.39) удовлетворяется, расчет продолжается в приближении замороженного течения. Разумеется, оба расчета изоэнтропические. Окончательное значение разности энтальпий определяют, рассчитав разности энтальпий для равновесного и замороженного течений и просуммировав их. Тогда вых= На рис. 4 приведе- [c.25]

Исторически первым практическим применением голографии следует считать дисдрометр. Эта установка [32, 102] предназначена для исследования быстро движущихся частиц, взвешенных в атмосфере, например капель дождя или тумана, снежинок, кристалликов льда и аэрозолей размером от 3 до 3000 мкм. Обычная фотография не позволяет держать в фокусе каждую движущуюся частицу в течение такого времени, которое соответствует необходимой экспозиции. Фотографическим методом невозможно зарегистрировать все частицы некоторого объема сразу и с одинаковой резкостью. Дисдрометр устраняет эти трудности. Рубиновый лазер мощностью 10 Мет с модулированной добротностью освещает движущиеся частицы в объеме до 5000 см в течение 20 нсек. Замороженное на голограмме трехмерное распределение частиц можно затем последовательно просматривать с помощью непрерывного лазера, например гелий-неонового. [c.308]

При ламинарном течении в равновесном следе температура постепенно уменьшается по потоку, но в замороженном следе температура в ближнем следе ниже, чем равновесная температура. Далее вниз по потоку в аависимости от размеров тэла и высоты полета след может вновь нагреваться и охлаждаться или замороженные химические компоненты могут диффундировать без значительного нагревания. При переходе нагревания замороженного следа не происходит. [c.128]

В общем случае неравновесных течений здесь следует положить а = а/, Q = Qf, а для предельных равновесных течений а = = ае, Q=Qe Здесь aj = yfp p и а1=уер1д — квадраты замороженной и равновесной скорости звука, а функции Qf и определены соотношениями (1.10.2) и (1.10.3) . Для адиабатических замороженных или равновесных течений = 0. [c.76]

С явлением диссипации мы познакомимся более подробно в следующем параграфе при рассмотрении поглощения звука в релаксирующей среде. Поглощение звуковых волн представляет собой характерный пример диссипации механической энергии. Примером неполного использования энергии вследствие необратимости может служить рассмотренный выше идеализированный случай истечения газа в пустоту с полностью замороженными колебаниями. В кинетическую энергию разлета идет только обратимая часть внутренней энергии энергия поступательных и вращательных степеней свободы, а энергия колебаний так и остается в молекулах, благодаря чему скорость истечения оказывается меньшей. Подобные эффекты необратимости при наличии неравновесных процессов могут привести к дополнительным потерям в высокоскоростных турбинах при высоких температурах, в соплах ракетных двигателей и т. д. На использовании эффекта повышения энтропии с течением времени основан независимый метод измерения времени колебательной релаксации т, примененный Кантровицем [1] для исследования релаксации в СОг. [c.427]

Здесь число М определяется по замороженной скорости звука. В случае равновесного пли замороженного течений = О и уравнение (6.34) переходит в обычное уравнение одномерной теорнн (см., например, уравнение (1.125)), однако чпсло Маха определяется по равновесной или замороженной скорости звука соответственно. Из уравнения (6.34) следует, что значение М = 1 (а также максимум скорости или максимум давления при дозвуковом течении) достигается не в минимальном сечении сонла, а ниже по потоку от этого сечения. Отмеченное свойство является обш,им свойством неравновесных течений в соплах оно справедливо также для двухфазных неравиовесных течений. Уравнение (6.34) используется вместо (6.30) прп решении прямой задачи, когда задается функция F = F x). [c.262]

В случае изоэнтропического течения (равновесного или замороженного) [см. формулы (1.105)] последовательность расчета следующая координата г и давление р определяются по формулам (3.13) и (3.14). Поскольку из условия s = onst известна зависимость p = f p), а, следовательно, из уравнений состояния h = h p), [c.121]

Очевидно, что при решении обратной задачи целесообразно задавать распределение вдоль оси такого параметра, который слабо-зависит от самого процесса конденсации и может быть просто вычислен для замороженного течения. Как показали результаты большого числа параметрических расчетов одномерных и двумерных течений в соплах [И], к числу таких параметров относятся плотность смеси р, скорость смеси 1 7 и плотность тока смеси рШ. Действительно, из результатов расчегов следует, что в неравновесном течении, по сравнению с замороженным, плотность и скорость смеси соответственно увеличиваются и уменьшаются на а давление и температура—-на 15...20%. Из результатов расчетов следует также [И], что процесс неравновесной конденсации практически не оказывает влияния на положение линий тока при двумерном течении в сопле и плотность тока рУ , поскольку увеличение плотности компенсируется уменьшением скорости. Из сказанного следует, что в рамках одномерного течения можно с высокой точностью исследовать и двумерные течения с неравновесной конденсацией Для этого необходимо рассчитать какпм-либо методом (например, методом характеристик) двумерное замороженное течение без конденсации и, получив из такого расчета распределение плотности тока [c.205]

Ряд прикладных задач требует подробного знания параметров дальнего следа, оставляемого телами при спуске в атмосфере с гиперзвуковой скоростью. К их числу необходимо отнести задачи, связанные со взаимодействием электромагнитных волн с возмущенной при пролете областью атмосферы. Это важно, например, при исследовании метеорных явлений или при обеспечении качества радиосвязи со спускающимися аппаратами и т.д. Важнейшими из отмеченных характеристик течения являются электронная концентрация температура потока Т и температура электронов Т . При спуске в атмосфере условия течения в дальнем следе могут сильно меняться от ламинарного режима на больших высотах до турбулентного при полетах на малых, от химически замороженного течения при малых значениях плотности окружающей среды верхней атмосферы до равновесного вблизи поверхности Земли. Необходимо отметить, что к настоящему времени течения в дальних следах достаточно подробно исследованы [1-9]. В ряде расчетно-теоретических работ эта область течения рассматривалась как в рамках совершенного газа, так и, где это необходимо, с учетом химических реакций. Между тем в условиях гиперзвукового полета и разреженной среды возможно не только неравновесное протекание химических реакций, но и достаточно сильное отклонение от состояния термического равновесия. Анализ времен релаксации различных физико-химических процессов в условиях низкотемпературной плазмы дальнего гиперзвукового следа показывает, что возможны колебательная неравновссность отдельных молекул (прежде всего молекул О2 и N2, если ограничиться рассмотрением течений "чистого" воздуха без учета возможных добавок естественного или искусственного происхождения) и отрыв температуры электронов 7,, от температуры поступательно-вращательных степеней свободы тяжелых частиц Т. Термическая неравновссность, важная сама по себе, влияет и на остальные параметры потока. Основные закономерности подобных течений выявлены в [7-10]. Данная работа является продолжением указанных исследований на всем протяжении гиперзвукового спуска в атмосфере. [c.154]

В данном случае, как и в случае течения газожидкостных систем в трубах (разд. 3.7), реа.лизуются следующие режимы течения ко.льцевой, пузырьковый, снарядный, пенный и в виде водяной пыли. Простейшей, но практически нереализуемой расчетной моделью является модель изэнтропийного гомогенного расширения. В другом приближенном методе используется модель замороженного течения, т. е. течения без тепло-и массообмена между фазами (постоянное паросодержание). Эти [c.334]

Дислокационная сетка при наличии хрупких фаз могла создавать границу блоков, по которой произошел ско.л. Если изложенное верно, то возникновение дислокаций следует отнести к периоду начала кристаллизации расплавленных частиц и росту кристаллов А12О3. В дальнейшем, в течение весьма малого промежутка времени до полного затвердевания покрова, вероятно, происходило некоторое увеличение числа дислокаций с ростом неоднородных напряжений внутри кристаллов. Однако, по-видимому, мы наблюдаем в основном дислокации, возникшие в первый период и замороженные в результате весьма быстрой кристаллизации и затвердевания рас- [c.244]

Для преодоления вычислительных затруднений в ряде исследований были разработаны упрощенные модели неравновесных потоков. Удобный момент численного анализа неравновесных эффектов, основанный на представлении, что течение является локально близким к равновесному либо к замороженному и что области почти равновесного и почти замороженного течения разделены достаточно резкой границей, предложили Ельяшевич и Анисимов [304]. Для расчета переменной а, характеризующей кинетику неравновесного процесса (например, степени диссоциации, колебательной энергии и т.п.), авторы работы [304] дают следующее уравнение [c.120]

Позднее была выдвинута модификация модели внезапного замораживания — так называемая модель равновесной рекомбинации [358—360]. В соответствии с ней область замороженного течения заменяется областью, в которой рассматривается только процесс рекомбинации. Модель равновесной рекомбинации дает хорошие результаты при расчете неравновесных течений газовых смесей с компонентами, концентрации которых стремятся к нулю далеко вниз по потоку. Ченг и Ли [376] показали, что в случае течения газа со значительной степенью диссоциации имеется достаточно обширная переходная область от течения почти равновесного к течению с ойределяющей ролью процессов рекомбинации. Область перехода можно разделить на две зоны. Зона течения, примыкающая к равновесной области течения, характеризуется небольшим отклонением от состояния равновесия. За ней следует узкая зона перехода в область рекомбинации. В случае течения с незначительной степенью диссоциации, по данным авторов работы [376], переходная область имеет небольшие размеры. [c.122]

Чтобы установить химическое состояние в критической области пограничного слоя, необходимо оценить параметр скорости рекомбинации i, который представляет собой отношение времени диффузии атомов через пограничный слой к характеристическому времени жизни атомов. Если i > 1, то химические реакции протекают быстрее, чем диффузия атомов. Следовательно, диффундирующие частицы находятся в локальном химическом и термодинамическом равновесии. Наоборот, если < 1, то диффузия играет доминирующую роль и течение является замороженным. Параметр j, впервые введенный Фэем и Ридделлом [18) для модели рекомбинации за счет тройных столкновений, может быть связан со свойствами на границе пограничного слоя следующим соотношением [c.378]

Замечено, что переходная область от равновесного к замороженному течению очень узка, и, согласно Брэю, при рассмотрении течения с множеством химических реакций можно выбрать одну определяющую реакцию, которая и станет предметом исследования. Хотя существует целый ряд элементарных стадий химического превращения, все же к наиболее медленным стадиям следует отнести процессы рекомбинации атомов при тройном соударении. Разумеется, в каждом конкретном случае следует выбирать соответствующую определяющую реакцию. Например, для системы Н2—О2 такой реакцией является [c.23]

Процедура расчета характеристик камеры показана на рис. 2. Модифицированный процесс Брэя изображается следующим образом течение начинается из точки С, соответствующей условиям в камере сгорания, и происходит вдоль равновесной кривой до точки замораживания Б, расположенной сразу за горловиной сопла. Поскольку между точками С и В течение предполагается равновесным, процесс на этом участке считается изоэнтропическим. Далее процесс развивается из точки В в точку / , оставаясь замороженным. [c.25]

Температуры и плотности следа за сферой на высоте 60 км при равновесном и замороженном течении сравниваются на фиг. 45 и 46 в заБнснмости от скорости полета. [c.131]

Следы за тупыми телами. Метод Блума и Штайгера [1091 не ограничен только химически замороженными или равновесными течениями и может применяться не только для упрощенных граничных условий на поверхности раздела, но и для более общих граничных условий. Этот метод основан на предположении, что ядро следа является полностью турбулентным, турбулентное движение в ядре устойчиво и нетурбулентные потоки массы, отсасываемые ядром, мгновенно становятся турбулентными. Кроме того предполагалось, что ядро следа развивается внутри внешней области завихренного течения. Таким образом, все параметры потока на поверхности раздела являьотся функциявш расстояния в направлении потока и заранее неизвестны. На основе этих предположений вполне обоснованно требование равенства ламинарного и турбулентного касательных напряжений на поверхности раздела. Если турбулентная вязкость гораздо больше ламинарной, т. е. если из требования равенства касательных напряжений на поверхности раздела следует Ur г, и всегда Ыг, [c.158]

Теория гиперзвукового турбулентного следа, разработанная Лизом и Хромасом [6], касается главным образом процесса смешения, который определяет скорости диффузии и охлаждения следа за тупым телом при термодинамическом равновесии. В атой теории рассматривается структура следа за тупыми телами и предлагается упрощенная схема течения во внешней и внутренней частях следа. Граница между этими частями следа считается бесконечно тонкой и предполагается, что расширение границы внутреннего следа зависит только от градиента и величины энтальпии. Кроме того, рассматриваются два предельных вида турбулентной диффузии 1) турбулентность, обладающая локальным подобием , при котором поток в каждом сечении ведет себя как участок автомодельного турбулентного следа с малой скоростью, и коэффициент диффузии пропорционален местной потере количества движения или сопротивлению внутреннего следа на данном участке 2) замороженная диффузия, при которой коэффициент турбулентной диффузии зависит только от начального значения коэффициента сопротивления внутреннего следа в области горла. Если коэффициент диффузии известен, то можно проинтегрировать уравнения турбулентной диффузии для энтальпии и массовой концентрации. Были рассчитаны частные случаи нарастания внутреннего турбулентного следа и проведено сравнение с экспериментальными данными. Кроме того, рассчитан типичный [c.169]

Среди первых работ, посвященных исследованию неравновесного обтекания затупленных тел, следует отметить уже цитированную выше работу Дж. Фея и Ф, Ридделла в которой наряду с решениями для замороженного (каталитическая и некаталитическая поверхности) и равновесного (каталитическая поверхность) течений получено решение и для неравновесного (конечная скорость рекомбинации) пограничного слоя. Найдено, что для некаталитической поверхности тепловой поток в замороженном дограничном слое значительно меньше, чем в равновесном. [c.529]

Мы предположим, что течение замороженное , так что профиль концентрации в пограничном слое, целиком определяемый диффузией, обеспечивает равиовесную концентрацию на поверхности тела к обоснованию этого предположения мы вернемся несколько позднее. Тогда из уравнения (7.74) следует [c.258]

Будем следить за изменением состояния газовой частицы в волне как на диаграмме р, V рис. 8.2, так и на рис. 8.3, а ж б. При очень быстром сжатии газа от точки А до точки В состояние его меняется вдоль замороженной адиабаты II. При этом энтропия не меняется, над газом совершается положительная работа, численно равная площади НАВМ. Температура и давление газа резко возрастают, а колебательная знергия остается неизменной, соответствующей старой, низкой температуре. Затем в течение некоторого времени плотность газа остается неизменной (переход В С). Происходит возбуждение колебаний, часть знергии отбирается от поступательных и вращательных степеней свободы, температура и давление понижаются, энтропия возрастает (см. формулу (8.12) < Т, ёек1й1 > О, > 0). [c.431]

Учесть наличие физико-химических процессов можно приближенно, приняв скорости их протекания бесконечными или нулевыми, При бесконечной скорости имеет место равновесное течение, а при нулевой — замороженное. При равновесном течении термодинамические и газодинамические параметры определяются с привлечением соотношений термодинамики равновесных процессов. Концентрации реагирующих компонентов в таких течениях определяются из закона действующих масс, а энергия колебательных степеней свободы вычисляется по формуле Эйнштейна. Энтропия в этом случае сохраняется неизменной вдоль струйки тока, а из принципа максимальной работы в случае обратимых процессов следует, что равновесное течение является предельным течением, когда удается получить в выходном сечении сопла максимальный импульс, скорость истечения, температуру и максимальное давление по сравнению с любым другим процессом истечения в сопле заданной геометрии и с заданными параметрами заторлюженного потока. [c.250]

Некоторые результаты расчетов осесимметричного течения представлены па рис. 6.4, 6.9. Рассчитывались равновесное, неравновесное и замороженное течения при заданном на оси симметрии распределении давления (6.46) с = 0,96, = 0>55, р2 = 0,04 и = 0,8. Особо следует остановиться на поведении липий М = 1 и 9 = 0 (рис. 6.9). Эти линии как в замороженном, так и в равновесном точении выходят из одной точки па оси (х = х ) и простираются вверх по потоку от этой точки, так что линия М = 1 находится всегда выше по потоку, чем линия 0 = О, в соответствии с общими [c.273]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...