Адиабата Пуассона

Пусть аа (рис. 54) есть ударная адиабата, проведенная через точку ри V, в качестве начальной. Выберем на ней какую-нибудь точку р2, Vi и проведем через нее другую адиабату ЬЬ ), для которой бы эта точка была начальной. Очевидно, что пара значений ри Vi будет удовлетворять также и уравнению этой второй адиабаты. Таким образом, адиабаты аа и ЬЬ пересекутся в обеих точках р, V и р2, Vi. Подчеркнем, что обе эти адиабаты отнюдь не совпадают полностью друг с другом, как это имело бы место для адиабат Пуассона, проведенных через заданную точку. [c.458]

Применим теперь полученные формулы к политропному газу. В таком газе w = с / у— 1) уравнение же адиабаты Пуассона можно написать в виде [c.576]

Далее, воспользовавшись уравнением адиабаты Пуассона в виде [c.576]

Уместно отметить, что уравнение ударной адиабаты Гюгонио в отличие от уравнения адиабаты Пуассона не выражает термодинамического процесса ударную адиабату нужно рассматривать лишь как геометрическое место точек, изображающих состояние газа за различными скачками уплотнения от бесконечно слабых до бесконечно сильных. [c.318]

Уравнение (2-46) называется уравнением адиабаты Пуассона. В координатах р, v оно имеет вид кривой, показанной на рис. 2-10 пунктирной линией изображена изотерма, проходящая через ту же точку 1. [c.49]

Скорость истечения в реактивной струе зависит от теплоты горения и от показателя адиабаты Пуассона у продуктов горения. [c.128]

Из двух последних формул ясно, что удельная тяга существенно зависит от калорийности топлива, т. е. от величины г , от перепада давления р /р в двигателе и довольно чувствительно зависит от показателя адиабаты Пуассона у продуктов горения. Из формулы для Вуд в случае расчетного сопла вытекает, что при прочих равных условиях удельная тяга растет с ростом у. (Для атомарных газов у = 5/3, для газов с молекулярным строением, молекулы которых имеют повышенное число степеней свободы, имеем 1 тяга ракетного двигателя совсем не зависит от скорости полета и слабо зависит от высоты полета (через величину р ). При увеличении высоты полета давление р сохраняется, а давление ра падает, поэтому удельная тяга несколько возрастает за счет уменьшения ро. [c.129]

Процесс, происходящий без теплообмена системы с окружающей средой, называется адиабатическим, а процесс, происходящий при постоянной энтропии, - изоэнтропическим. Изоэнтропический процесс описывается уравнением адиабаты Пуассона, которое получается из уравнения (9.10), если положить =5i,T.e. [c.150]

Показатель адиабаты Пуассона к к>1 4 [c.156]

Температура торможения газа за турбиной определяется при помощи адиабаты Пуассона (9.11) и уравнения Клапейрона (9.2). [c.165]

Рис. 12.1. Сравнение ударной адиабаты Гюгонио (кривая 1) н адиабаты Пуассона (кривая 2)

Это соотношение носит название уравнения адиабаты Пуассона. [c.224]

Уравнение политропы с показателем п=к превращается в уравнение адиабаты Пуассона [c.231]

Уравнение адиабаты Пуассона 224, 231 [c.507]

Рнс. 3, Ударная адиабата Н и адиабата Пуассона Л проходящие через общую точку А начального состояния (В— точка конечного состояния Ж), [c.207]

Расширяясь из области слабого перегрева, пройдя состояние насыщения, пар продолжает как бы по инерции следовать адиабате Пуассона и становится переохлажденным. Отметим, что эксперимент (см. рис. 6-5 и 6-7) всё же обнаруживает отклонения в распределении статического давления вдоль потока от рассчитанного по квазистатической адиабате практически сразу же после достижения паром температуры насыщения. Однако это отклонение настолько невелико, что в большинстве случаев им можно пренебречь. [c.148]

Процесс расширения слабо перегретого пара удобно рассмотреть в диаграмме Т—v (рис. 6-11). Можно отметить четыре важных участка на диаграмме. Участок I соответствует области изоэнтропийного течения перегретого пара с показателем изоэнтропы п=l,3. Участок II отвечает области начала конденсации, где зарождаются практически все ядра конденсации [точнее, основная часть ядер конденсации зарождается в весьма узком интервале v вблизи и (22)]. Тепловой эффект начавшейся конденсации останавливает рост переохлаждения степень переохлаждения достигает своего максимума. Вместе с тем температура пара и в особенности статическое давление еще сравнительно мало отличаются от температуры и давления, рассчитанных по адиабате Пуассона. [c.149]

На участке V осуществляется замороженное (с постоянной влажностью) течение, в котором пар расширяется, снова следуя адиабате Пуассона, а капли жидкости движутся как твердые, но деформирующиеся частицы. Заметим, что если замораживание наступает раньше, чем сформируются устойчивые центры конденсации, участки III и IV при фактическом расширении отсутствуют и пар вытекает из сопла полностью переохлажденным. [c.149]

Рис. 5.10. Сравнение адиабат Пуассона и Гюгонио

К- р, К- Ро2 Значение найдем из уравнения адиабаты Пуассона [c.133]

Это обстоятельство является одним из следствий того факта, что уравнение ударной адиабаты не может быть написано в виде Др. V) = onst, где f есть некоторая функция своих аргументов, как это, например, имеет место для адиабаты Пуассона (уравнение которой есть s(p, 1/) = onst). В то время как адиабаты Пуассона (для заданного газа) составляют однопараметрическое семейство кривых, ударная адиабата определяется заданием двух параметров начальных значений pi, Vi. С этим л<е связано и следующее важное обстоятельство если две (или более) последовательные ударные волны переводят газ соответственно из состояния 1 в состояние 2 к из 2 в 3, то переход из состояния 1 в 3 путем прохоладення какой-либо одной ударной волны, вообще говоря, невозможен. [c.458]

Проведем через точку / (pi, l/j) на р, 1/-днаграмме две кривые— ударнз о адиабату и адиабату Пуассона. Уравнеь ие адиабаты Пуассона есть S2 — Si = 0. Из сравнения этого уравнения с уравнением (86,1) ударной адиабаты вблизи точки / видно, что обе кривые касаются в этой точке, причем имеет место касание второго порядка — совпадают не только первые, но и вторые производные. Для того чтобы выяснить взаимное расположение обеих кривых вблизи точки /, воспользуемся тем, что согласно [c.461]

Это выражение проще всего можно получить путем дифференцирования уравнения адиабаты Пуассона pV = onst. [c.461]

Потенциал скорости ф в общем случае является функцией координат и вре.менн при стационарном движении ф от времени не зависит. Так как при изоэнтропическом течении р и р связаны уравнением адиабаты Пуассона рр == onst, то [c.328]

Это соотношение называется адиабатой Гюгонио. В отличие от адиабаты Пуассона, в которой при изоэнтропическом сжатии Р2/ р, = оо при p2lp = °0, здесь Рг/Р1= ( V+1)/(y—1) при p2lpi = oo. [c.61]

Если слева и справа вместо ударной волны расположена волна разрежения, то плотность RilRi) определяется из адиабаты Пуассона Pjp= Rlp) >. Придавая р и р индексы 1 или 2, определим Ri и R2. [c.66]

Уравнение (VI.57), устанавливающее зависимость давления от плотности в скачке уплотнения, в отличие от обычной изэнтро-пической адиабаты или адиабаты Пуассона (VI.55) называется ударной адиабатой, или адиабатой Гюгонио. [c.156]

Это соотношение называется ударной адиабатой Гюгонио (рис. 12.1, кривая 7). На этом же рисунке для сравнения показана адиабата Пуассона Pi/Pi = (Р2/Р1) (кривая 2), соответствующая изэнтропическому сжатию совершенного газа. Адиабата Гюгонио характеризует адиабатическое неизэнтропическое сжатие газа в ударной волне. При прохождении газом скачка уплотнения происходит частичный необратимый переход механической энергии в тепловую, что приводит к увеличению энтропии. Особенность ударной адиабаты - то, что при неограниченном возрастании давления в скачке (ft/Pi °°) плотность [c.182]

По сравнению с обычной адиабатой (адиабатой Пуассона), для к-рой pilpi- Vi/ У2У, УА характеризуется бйльшим возрастанием давления при сжатии (рис. 3), Это является [c.207]

Степень переохлаждения, таким образом, оказывается тем регулятором, который управляет скоростью конденсации. Последняя как бы следит за расширением, поддерживая в системе пар — жидкость состояние, близкое к насыщению. При глубоком расширении скорость прилипания, пропорциональная плотности пара, с некоторого момента уже не в состоянии следить за расширением, конденсация прекращается и несконденсировавшийся пар вместе с каплями продолжает расширяться, вновь следуя адиабате Пуассона. [c.150]

По своей структуре уравнение (9-29) напоминает уравнение адиабаты Пуассона для идеального газа (рУ = onst). [c.197]

Так как при выводе формулы (5.6) использовачось уравнение адиабаты Пуассона, значит скорость звука, подсчитанная по этой формуле,соответствует изоэнтропным процессам dS=0. [c.60]

Различие этих кривых состоит прежде всего в том, что одна из них выражает изменение параметров газа при переходе через скачок (адиабата Гюгонио, неизоэнтропное течение газа), вторая отвечает изоэнтропному непрерывно.му изменению давления и плотности (адиабата Пуассона). Кроме того, по адиабате [c.91]

Параметры газа до и после скачка связаны между собой адиабатой Гюго-нио, а параметры после скачка - адиабатой Пуассона. Поэтому [c.134]

Рассмотрим одномерное сферически-симметричное движение газа в поле сил тяготения в следуюгцих предположениях звезда описывается однозонной моделью [4], т.е. вегцество звезды однородно по составу и химические реакции и ядерные преврагцения вегцества не учитываются вегцество звезды — невязкий нетеплопроводный газ с уравнениями состояния е=р/[р(7 — 1)] и р = pRT. Показатель адиабаты Пуассона 7 = 5/3, поэтому не учитывается вклад излучения в давление. Считается, что таким уравнениям удовлетворяет вегцество звезд главной последовательности с массой порядка 20 солнечных. [c.418]

Ударные адиабаты, выражаемые формулами (4.15) или (4.16) вместе с уравнениАн состояния в виде Р = Р(П, Я) пли Р = Р(У, Е), называют адиабатами Гюгонио. После исключения внутренней энергии Е из уравнения (4.16) и уравнения состояния получается зависимость вида Р — Р У, Рр, Пр). Ударная адиабата существенно отличается от адиабаты Пуассона, вдоль которой энтропия 8 остается [c.102]

Теоретическая физика. Т.4. Гидродинамика (1986) -- [ c.448 ]

Сборник задач по гидравлике и газодинамике для нефтяных вузов (1990) -- [ c.182 , c.183 ]

Лекции по гидроаэромеханике (1978) -- [ c.0 ]

Газовая динамика (1988) -- [ c.20 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.122 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.223 , c.378 , c.380 ]

Разностные методы решения задач газовой динамики Изд.3 (1992) -- [ c.5 , c.61 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...