Тройные соударения

При описании процессов коалесценции газовых пузырьков будем предполагать следующее. Вероятность тройных соударений пузырьков настолько мала, что можно ограничиться приближением парных столкновений изменение во времени функции распределения пузырьков газа по размерам происходит довольно медленно, так что временем собственно коалесценции отдельных пар пузырьков газа можно пренебречь. При описании процессов дробления также будем считать, что дробление отдельных пузырьков газа происходит намного быстрее, чем изменение функции распределения пузырьков по размерам. При этом поведение пузырьков между актами дробления и коалесценции можно считать статистически независимым. [c.179]

По мере выгорания водорода масса центрального гелиевого ядра увеличивается. Дальнейшая судьба звезды определяется ее полной массой. Сейчас считается, что в звездах с массой М < 3Mq из-за сброса оболочки на стадии красного гиганта ядерная эволюция завершается образованием изотопа гелия аНе. В более массивных звездах (М >ЗМ ) гелиевое ядро, лишенное ядерных источников энергии, постепенно сжимается (см. п. 3). Его плотность и температура при этом увеличиваются. Когда плотность достигает величины 10 г/см , а температура 10 К, начинается эффективное сгорание гелия в реакции тройного соударения а-частиц [c.607]

Прилипание электрона молекуле при тройных соударениях е-)-А-1-В->А +В [c.692]

Существенным моментом рассмотренных кинетических схем является предположение о наличии достаточного количества тройных соударений на начальных стадиях процесса конденсации. Между тем сброс энергии возбуждения комплекса может происходить не только с участием третьего тела, но и путем испускания электромагнитного излучения. Однако вероятность последнего события по сравнению с первым при обычных плотностях пара полностью пренебрежима. [c.129]

Частота рекомбинации в результате тройных соударений (e-l-e-t-/l ->-e-t-Л)-процесса, обратного ступенчатой ионизации, определяется [20] выражением [c.160]

Особым видом электронной рекомбинации является рекомбинация при тройном соударении, когда электрон одновременно сталкивается с положительным ионом и нейтральным атомом. Этот процесс схематически изображается так [c.95]

Возможно также тройное соударение, когда третьей частицей является электрон [c.95]

Для нас очень важно выяснить, какие рекомбинационные процессы возможны в Стволе дуги. Можно сразу заметить, что вероятность существования отрицательных ионов в дуге крайне мала. Поэтому приходится говорить об электронной рекомбинации, либо непосредственной (соударение электрона с ионом), либо при тройном соударении. По поводу того, какой из этих двух процессов наиболее вероятен в дуге, существуют различные мнения Л. Лёб [Л. 1-2] считает, что в дуге может существовать только электронная рекомбинация, а В. Л. Грановский [Л. 4-5] утверждает, что в дуге наиболее вероятна рекомбинация при тройном ударе иона и двух электронов. Все специалисты согласны с тем, что рекомбинация ионов в дуге практически исключается. [c.95]

Для течения с медленным изменением параметров вдоль линии тока механизм рекомбинации при тройных соударениях определяет распределение концентрации электронов, если поле давления соответствует течению в области вязкого взаимодействия и в струе за скачком уплотнения. [c.249]

Эти допущения позволяют пренебречь ионизацией под действием излучения и рекомбинацией при тройных соударениях, так как плотность плазмы мала. [c.428]

Наблюдая течение реакции во времени, находят путем подбора такое значение для п, при к-ром концентрация как ф-ия времени, выражается ур-ием вида (5) при постоянном к. Так. обр. находят порядок химич. реакции. Опытные исследования показывают, что реакции высоких порядков весьма редки. Эго находит себе объяснение в том, что одновременные столкновения большого числа молекул мало вероятны и происходят гораздо реже, чем парные или тройные соударения. Многие реакции протекают по ур-иям кинетики 1-го и 2-го порядков. [c.86]

С той же точностью можно пренебречь тройными соударениями, причем можно показать, что для ферми-газа вклад от тройных соударений оказывается еще меньше — [c.49]

В третьем случае мы имеем, разумеется, тройное соударение, которое произойдет в начале координат. Если, однако, постоянная / не равна нулю, то тройное столкновение не может произойти это следует тотчас же из формулы (22). В самом деле, мы видим, что с1 В )/сИ будет отрицательным при t, близких к в случае тройного столкновения, так как (РВ /сИ положительно, согласно равенству Лагранжа (15). Следовательно, Н будет убывать вместе с В (или по крайней мере не возрастать), когда Ь стремится к I. Но рассмотрение выражения Н [формула (21)] показывает нам, что при / О Д" делается положительно бесконечным, когда В. приближается к нулю. Таким образом, мы пришли к противоречию. [c.267]

Когда 1 приближается к I, то либо имеет место двойное соударение определенных двух тел в определенной точке, причем третье тело приближается к определенной точке, отличной от точки соударения, или же тройное соударение всех трех тел в их общем центре тяжести. Если, однако, / не равно нулю, т. е. если постоянные площадей данных трех тел не все равны нулю, то тройное соударение не может произойти ни при каком Ь. [c.267]

С этого момента мы будем предполагать, что / > О, и, таким образом, исключим тройное соударение. [c.267]

В многообразии Mis состояний движения, к которым мы присоединили состояния при двойном соударении, возможно бесконечное продолжение в обоих направлениях времени каждого движения, для которого f > 0. В случае / = О продолжение может стать невозможным только G случае тройного соударения. [c.272]

В случае, когда К f > й, по крайней мере два, если не все три, взаимные расстояния тел безгранично увеличиваются при безграничном возрастании или убывании времени. В случае К О, / = О то же утверждение справедливо, если только движение не оканчивается в том или другом направлении времени) тройным соударением. [c.273]

Мы можем сказать еще точнее, что линии потока, соответствующие движениям, при которых имеется большое приближение к тройному соударению, не только лежат целиком вблизи границы Му и стремятся к ней при безграничном возрастании или убывании I, но они заполняют собой три, не имеющие общих точек, области многообразия Му, так как при каждом таком движении какое-то одно определенное из трех тел, безгранично удаляется от остальных двух. [c.285]

Эти три связные области, разумеется, не определены точно, пока мы не фиксировали степень приближения к тройному соударению. [c.285]

R t) колеблется между каким-то положительным значением и +00 это — промежуточный случай, когда скорости остаются ограниченными, за исключением случаев двойных соударений и приближений к двойным, но не тройным соударениям, а одно тело время от времени удаляется произвольно далеко от остальных двух, близких друг к другу тел с тем, чтобы затем снова к ним приблизиться. [c.287]

Таким образом, для исключения тройного соударения в задаче трех тел следует считать, что с фО. Именно в этом предположении, конечно, не исключающем двойных соударений в задаче трех тел, Зундман исследовал характер последних и оценил величины кинематических и динамических параметров системы (прежде всего взаимные расстояния и относительные скорости). Зундманом, в частности, доказаны следующие утверждения. [c.819]

При химических реакциях существенными оказывгются тройные соударения. В дальнейшем всюду будем считап., что выписанные уравнения справедливы и в случае, когда в смеси газов реакции проходят через тройные столкногения (см. 2.9). [c.182]

Дело в том, что для осуществления, например, реакции по уравнению (16.1а) нужно, чтобы одновременно столкнулись две молекулы водорода и одна молекула кислорода. Вероятность тройного соударения очень мала, намного меньше, чем вероятность столкновения двух молекул, а энергия активации этой реакции, так же как и реакций (17.9) и (17.10), велика. Поэтому молекулы На и Ог если и соединяются друг с другом по реакции (16.1а), то крайне редко. Значительно быстрее эта реакция идет по цепному механиз-м у, открытому Н. Н. Семеновым и С. Хин-шельвудом. Открытие и разработка теории разветвленных цепных реакций имело в химии столь большое значение, далеко выходящее за рамки теории горения, что было отмечено Нобелевской премией 1956 г. [c.144]

Плазма как смесь частиц с различными зарядами и масса.ми находится в термодинамическом равновесии, если в ней соблюдается газокинетическое, дмссоциацнонное и ионизационное равновесие, а процесс излучения подчиняется законам излучения абсолютно черного тела. Такое состояние имеет место при равновесии, которое устанавливается в закрытых системах с запертым излучением при протекании прямых и обра тных процессов по одному и тому же пути с одинаковыми скоростями. Так, при ионизации электронным ударом А -+ с 12 А -ре -Ь е обратный процесс, (рекомбинация) должен происходить при тройных соударениях, а фотоионизации А - -/гv)T А + - -Ч- с должна соответс 1 вовать рекомбинация с излучением. [c.392]

Замечено, что переходная область от равновесного к замороженному течению очень узка, и, согласно Брэю, при рассмотрении течения с множеством химических реакций можно выбрать одну определяющую реакцию, которая и станет предметом исследования. Хотя существует целый ряд элементарных стадий химического превращения, все же к наиболее медленным стадиям следует отнести процессы рекомбинации атомов при тройном соударении. Разумеется, в каждом конкретном случае следует выбирать соответствующую определяющую реакцию. Например, для системы Н2—О2 такой реакцией является [c.23]

Согласно Кастлмэну и др. [320], клатратные структуры образуются при ионизации кластеров, возникающих и растущих в свободно расширяющейся струе водяного пара путем тройных соударений. Рост кластеров прекращается, если они становятся вибрацион-но горячими благодаря выделению энергии при последовательном присоединении молекул. Избыточная энергия может также приобретаться при спонтанной структурной перестройке кластера с образованием дополнительных водородных связей. Это может привести к вибрационному нагреванию кластера и его мономолекуляр-ному распаду, если в течение характеристического времени распада не произойдет достаточного числа охлаждающих столкновений. Следовательно, после реорганизации структуры возможно прекращение дальнейшего роста кластеров. [c.108]

Следовательно, большие кластеры находились в тепловом равновесии друг с другом, если они были одинакового размера, и не находились в тепловом равновесии, когда их размеры были разными. Но это говорит о том, что большие кластеры вырастали не в условиях термодинамического равновесия, а путем присоединения молекул мономера или их малых группировок, движущихся вдоль оси струи с близкими скоростями. Из-за отсутствия механизма сброса внутренней энергии большие кластеры должны были существовать в состоянии внутреннего возбуждения. Вместе с тем малые кластеры (ге 5) возникали только путем тройных соударений, т. е. такого процесса, который приводит к тепловому равновесию с мономером. Далее, было найдено, что близкорасположенная относительно теплая поверхность отверстия коллиматора нагревает струю пара, увеличивая а также температуру и концентрацию кластеров. Чтобы уменьшить такое нагревание струи, следует удалять скиммеры или коллиматоры на достаточное расстояние от [c.109]

Основными ионизационными процессами, определяющими поле концентраций электронов и имеющими наименьшие времена релаксации, являются процессы, связанные с образованием комплексных ионов ЛН2О+, которые необходимо учитывать при кинетических расчетах, если давление достаточно сильно падает вдоль линии тока. Для течения с медленным изменением параметров вдоль линии тока механизм рекомбинации при тройных соударениях также влияет на распределение концентрации электронов. Данный тип течения реализуется в области вязкого взаимодействия струи со стенкой и в струе за висячим скачком уплотнения. [c.243]

В открытой (неизолированной) системе условие детального равновесия выполняется лишь при большой плотности плазмы, так как в плотной плазме ионизация и рекомбинация идут всегда по одному пути. С уменьшением давления падает вероятность тройных соударений, уменьшается оптическая толщина слоя. Это приводит к температурному расслоению плазмы. В таких условиях состояние плазмы характеризуется двумя температурами электронной и ионной T (так как массы нейтральных атомов и ионов близки, принимасюя, что T = Та). [c.422]

Можно без преувеличения сказать, что последняя работа Сундма-на является одной из замечательнейших работ о проблеме трех тел, которая была когда-либо сделана. Оп доказал, что по крайней мере в том случае, когда момент количества движения тел относительно какой-либо оси, проходящей через центр тяжести, не равен нулю, наибольшее из трех расстояний между телами будет всегда превосходить некоторую определенную константу, зависящую от начального расположения таким образом, доказана невозможность тройного соударения, тогда как относительно особенностей при двойном соударении показано, что [c.259]

ОНИ устранимого типа. Этим путем устаповлспа справедливость предположения Вейерштрасса о невозможности тройного соударения и получены сходящиеся ряды для координат и времени, годные для всего движения. Получив такие ряды, Сундман решил проблему трех тел в смысле, указанном Пенлеве . В сущности, однако, существование таких рядов является простым отражением того физического факта, что тройное столкновение невозможно, и ничего более этого не дает относительно качественной природы решения. В этой главе я собираюсь рассмотреть проблему трех тел, стараясь приложить к ней, насколько возможно, точки зрения, развитые в предыдущих главах, и в частности показать, в чем, по-видимому, состоит истинное значение результатов, которые были получены Сундманом . [c.260]

Результат Сундмана. Сундман показал (цитировано выше), что при данных начальных координатах и скоростях таких, что / > О, К > величина К Ь) для соответствующего движения будет всегда превосходить некоторую определенную положительную константу. Это обстоятельство является очевидным, если мы примем во внимание результаты 8. В противном случае, мы имели бы бесконечное прибли- кение к тройному соударению и, следовательно, дви кение, для которого В было бы произвольно велико нри данном начальном значении величины В,, что, разумеется, невозможно. [c.280]

Типы движения в Му. Проблема трех тел отличается от проблем несингулярного типа, которые мы рассматривали раньше, тем, что для нее многообразие состояний движения не замкнуто. Особенности на границе не могут быть уничтожены никакими аналитическими ухищрениями. В самом деле, рассмотрим частицу в окрестности состояния тройного соударения нри = 0. Очевидно, что эта частица стремится к границе Му, так как мы имеем в этом случае ИтЛ = оо, согласно полученным выше результатам ( 8). Полутрубчатая область, образованная этой частицей нри ее движении, переходит, следовательно, при своем движении в свою собственную часть и должна была бы соответствовать бесконечному значению инвариантного семимерного объемного интеграла. Такое положение не может возникнуть, когда многообразие состояний движения замкнуто и не имеет особенностей. [c.285]

Линии потока, соответствующие большому приближению к тройному соударению, заполняют, таким образом, три, не имеющих общих точек, связных семимерных множества в многообразии Му, соответствующих тому, что любое из тел Po.Pi или Р2 может быть относительно далеко от других двух тел в течение такого движения. Эти области лежат вблизи границы Му, и всякая принадлежащая к ним линия потока приближается к этой границе, когда Ь безгранично возрастает или убывает. [c.285]

Мы уже изображали многообразие Му как семимерную жидкость, находящуюся в состоянии стационарного течения. Три типа движений, при которых происходит большое приближение к тройному соударению, соответствуют трем потокам, входящим в Му из бесконечности и возвращающимся затем в бесконечность. [c.286]

Вообще при не слишком высоких температурах [Т 300—1000° К) константы скорости рекомбинации обычно имеют порядок 10 —10 см 1моль -сек, что свидетельствует о довольно больших вероятностях рекомбинации р при тройном соударении. Скорость рекомбинации сравнительно слабо зависит от температуры, обычно проявляя некоторую тенденцию к уменьшению с возрастанием температуры. Это можно понять, если учесть, что вероятность рекомбинации при тройном столкновении тем больше, чем больше время взаимодействия сталкивающихся частиц, т. е. чем меньше их скорости или чем меньше температура, так что вероятность р обратным образом зависит от температуры. Например, если Р иг, то Лг г р в соответствии с теоретическими расчетами [c.311]

Если размеры области, занимаемой нагретым газом, достаточно велики по сравнению с пробегами квантов, так что плотность излучения значительна и порядка равновесной, она не зависит от плотности газа и определяется только температурой. Поэтому в достаточно разреженном газе скорость ионизации электронным ударом оказывается малой и основную роль играет фотоионизация. То же относится и к процессам возбуждения, а также и к обратным процессам рекомбинации и дезактивации фоторекомбинация преобладает над рекомбинацией в тройных соударениях, и высвечивание возбужденных атомов преобладает над снятием возбуждения ударами второго рода. Именно такое положение наблюдается, например, в звездных фотосферах. [c.327]

При рекомбинации электрона в тройном соударении электрон сначала захватывается ионом на один из высоких уровней атома с энергией связи Е порядка кТ (см. гл. VI). Затем под действием электронных ударов второго рода, а впоследствии и за счет спонтанных радиационных переходов связанный электрон спускается по энергетическим уровням атома на основной уровень. Процесс дезактивации возбужденного атома обычно происходит быстро по сравнению со скоростями захватов электронов ионами и изменения температуры газа. Поэтому приближенно можно считать, что образовавшийся возбужденный атом дезактивируется немедленно вслед за захватом и потенциальная энергия I при рекомбинации немедленно трансформируется в другие виды энергии. Часть ее Е непосредственно передается свободным электронам при электронных ударах второго рода (а затем распределяется и по всему газу в результате обмена энергией между электронами и ионами). Другая часть энергии [c.449]

Процесс рекомбинации является весьма медленным по сравнению с другими процессами в слабоионизованном газе. Причина этого заключается в том, что образование нейтрального атома при столкновении электрона с ионом требует уноса освобождающейся прн этом энергии, В достаточно плотных газах эта энергия передается третьей частице —нейтральной молекуле в процессе тройного соударения. Такую рекомбинацию называют стол кновител ь ной. [c.36]

При высоких температурах воздух представляет собой уже реагирующую смесь, так как двухатомный газ диссоциирует, а образующиеся при этом атомы участвуют в рекомбинации. В целях упрощения исследований в качестве модели рабочей среды можно принять воздух, состоящий из смеси диссоциирующих компонентов и Ог, не взаимодействующих между собой. При этом каждый компонент рассматривается как некоторый условный двухатомный газ, состоящий из симметричных молекул одного вида, которые в результате двойных Соударений диссоциируют аа два атома. В свою очередь атомы могут рекомбинировать в молекуле путем тройных соударений. Эта схема позволяет изу Оть механизм диссоциации чистого диссоциирующего двухатомного газа. Предполагается, что диссоциация является равновесной. Это означает, что в химической реакции, определяемой, например, простейшим уравнением бинарного процесса [c.59]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...