Тело тупое

Теоретические результаты для несжимаемой жидкости в большинстве получены с использованием теории погружения Г. Вагнера, в основу которой положены следуюш ие допуш ения относительное движение жидкости при очень быстром погружении тела совпадает с ее движением при обтекании непрерывно расширяющегося плоского диска (пластины) скорость расширения диска (пластины) равна скорости увеличения смоченной поверхности тела скорость обтекания равна скорости погружения. Эти гипотезы, справедливые для тел тупой формы, позволяют определить как силу удара, так и распределение давления по смоченной поверхности тела. Теория Г. Вагнера позволяет учитывать эффект встречного движения вытесняемой погружающимся телом жидкости, которое увеличивает смоченную поверхность и изменяет скорость изменения поверхности удара. [c.401]

Рассмотренное в этой задаче движение твердого тела вокруг неподвижной точки называется регулярной прецессией. При этом движении угол нутации 9 — постоянная величина, а углы прецессии ф и чистого вращения ср изменяются пропорционально времени. Прецессия называется прямой, если векторы Ю) и з (рис. б) образуют острый угол. Прецессия называется обратной, если этот угол тупой. В случае прямой прецессии направления собственного вращения твердого тела и вращения его мгновенной оси совпадают. При обратной прецессии эти вращения противоположны. [c.474]

Эти движения называются обратной прецессией ротора. При обратной прецессии вектор угловой скорости твердого тела (при вращении вокруг оси симметрии) и вектор угловой скорости оси ротора образуют тупой угол. [c.631]

Тонкая игла перед тупым телом. Такая игла, вызывая отрыв потока, способствует снижению сопротивления и теплопередачи при больших сверхзвуковых скоростях. Рассмотрим механизм этого явления. Отсоединенный почти прямой скачок уплотнения перед затупленным телом (рис. 1.12.4,а) может изменить свою форму, если перед таким телом установить тонкую иглу (рис. 1.12.4,6). Поток может оторваться на игле и образовать область течения клинообразного или конусообразного типа (в зависимости от того, является ли тело плоским или цилиндрическим). Под влиянием такого отрывного течения изменится форма головного скачка уплотнения от почти прямого до косого, что обусловит снижение лобового сопротивления и теплопередачи в точке полного торможения затупленной поверхности. Однако в контактной области скачка и поверхности иглы могут возникать высокие местные тепловые потоки, что несколько снижает эффективность использования иглы. [c.106]

Рис. 11.18. Зависимость максимальной температуры у изолированной поверхно-сти головной части (тупого носка) летящего тела от скорости полета (числа Маха)

Опыт показывает, что на участке кормовой поверхности периметра между точками Е и Р имеет место встречное течение жидкости и образование вихрей развитие вихря, получившего начало в пограничном слое, на теле с тупой кормовой частью показано на рис. 76. [c.125]

Такую же картину можно наблюдать при обтекании тел с тупой передней кромкой (крыловых профилей). [c.309]

В стоячей воде движется тело, составленное из конуса и полу-шара. Тело движется тупым концом вперед со скоростью 15 м/сек. [c.70]

Из выражения (3.36) следует, что, если СТаз > 1з. т. е. если поверхностное натяжение между газом и твердым телом больше, чем между твердым телом и жидкостью, то краевой угол острый (жидкость смачивает твердую поверхность частично). При а з—(Tjg краевой угол тупой, т. е. жидкость не смачивает твердую поверхность. При полном смачивании твердого тела, когда 1 = О, жидкость безгранично растекается по поверхности твердого тела. В этом случае равновесие между тремя соприкасающимися телами никогда не устанавливается, а уравнение (3.36) не удовлетворяется. [c.228]

При обтекании тел с тупой кормовой частью тонкий пристеночный слой жидкости, заторможенной вследствие трения (пограничный слой), образуется только на передней половине поверхности тела. Для частиц жидкости, находящихся вне пограничного слоя, на пути от точки О к точке Е (рис. 2.1, а) потенциальная энергия давления преобразуется в кинетическую. На пути от точки Е к точке Е, наоборот, кинетическая энергия опять преобразуется в энергию давления, причем в точку Е частица приходит со скоростью, равной скорости в точке О. [c.105]

Пусть Г есть центр тяжести тела, Тг — ось симметрии тела, составляющая острый угол с вертикалью Тг , направленной вверх, О — точка касания тела с горизонтальной плоскостью (Р). В общем случае угол ОТг тупой, и мы будем предполагать, что имеет место как раз этот случай. [c.208]

Таким образом, мы видим, что всякая прямая в теле гироскопа, проходящая через неподвижную точку и не являющаяся экваториальной осью инерции (6 ir/2), может быть осью перманентного вращения гироскопа, если только она направлена по вертикали в ту сторону которая с осью гироскопа 0G образует угол 6, острый или тупой смотря по тому, будет ли С ила Л<С. Другими словами, при равномерном вращении тяжелого гироскопа (когда его ось не является вертикалью) центр тяжести всегда остается ниже или выше горизонтальной плоскости, проходящей через закрепленную точку, смотря по тому, будет ли симметричный эллипсоид инерции относительно точки О растянутым (Л > С) или сплюснутым (Л<С). [c.131]

При О < 0 линия действия вектора скорости Vi пересекает петлю ударной поляры в двух точках, т. е. при одном и том же угле f, вообще говоря, могут быть два различных скачка уплотнения. Но опыт показывает, что при обтекании сверхзвуковым потоком газа клина (тела) с углом 0<0л- возникает в действительности только один косой скачок уплотнения, который соответствует точке пересечения D, находящейся на дуге SH ударной поляры. При О > 0 линия действия вектора не пересекает петлю ударной поляры. Этот случай соответствует обтеканию сверхзвуковым потоком газа клина (тела) с тупой носовой частью. [c.525]

КОНТАКТНАЯ ЗАДАЧА ОБ УДАРЕ ТУПЫМ ТЕЛОМ ПО ВЯЗКОУПРУГОМУ ПОЛУПРОСТРАНСТВУ И СЛОЮ [c.82]

Рассмотрим двумерную плоскую задачу об ударе тупым жестким цилиндрическим телом по вязкоупругому полупространству у О. Обозначим через Vo(x, t) величину перемещения точек границы у = 0 полупространства под цилиндрическим телом, причем Dq O при 0. [c.82]

Аналогично решается задача о динамическом сжатии вязкоупругого слоя тупыми цилиндрическими телами и задача об ударе тупого тела по поверхности клиновидного вязкоупругого слоя [32], при этом аналогичные задачи для упр того тела решены в работе [31]. [c.85]

Решая задачу (4.164). .. (4.168), как и задачу об ударе тупым телом по вязкоупругой полуплоскости или слою, получим [c.105]

Разд. характер изменения аэродинамич. характеристик тол разной формы при M i в промежуточной области объясняется также характером столкновения разных групп молекул. При обтекании тупых тел молекулы набегающего потока рассеиваются на отражённых молекулах и сопротивление падает по сравнению со свободномолекулярным течением. При обтекании же v22 тонких тел (пластина, параллельная потоку, тонкий [c.622]

Значению /п = 0 соответствует течение вдоль плоской пластины. При т>0 поток движется с ускорением, при т<0 — с замедлением. При изотермическом течении несжимаемой жидкости при/тг = —0,0904 происходит отрыв пограничного слоя. При т= —течение в окрестности критической точки плоского тела (например, лопатки турбины или компрессора) такой же поток вблизи любой образующей тупого профиля. Решение при т=1/3 можно использовать для расчета трения в окрестности критической точки тупого осесимметричного тела. Значения соответствуют течениям вблизи критиче- [c.45]

Решение уравнения движения несжимаемого ламинарного пограничного слоя на теле вращения с тупой носовой частью давно было решено, а, зная скорости в пограничном слое, можно легко рассчитать положение точки отрыва потока. Цель настоящей статьи заключается в определении влияния вращения вокруг оси симметрии на положение точки отрыва. С тем, чтобы можно было пренебречь эффектом сжимаемости, рассматривается только медленное вращение, причем берется частный случай (сфера), приводящий к некоторым упрощениям в результирующих уравнениях. [c.114]

На рис. 5.27, б показано обтекание тела с тупой выходной кромкой. Обтекание головной части тела происходит точно так же, как пояснено выше. В точках А, В возникают центрированные волны разрежения. Верхний и нижний потоки встречаются в точке С. Поскольку потоки не могут пересекаться, то появляются скачки уплотнения СО, СЕ и наблюдается течение внутри вогнутого угла. Интенсивность волн разрежения, возникающих в точках Л, В, и, следовательно, положение точки С определяются. [c.123]

Чем больше интенсивность скачка, тем больше потери. Наиболее интенсивным скачком является прямой. Следовательно, в сверхзвуковом потоке тело с тупой передней кромкой имеет большее волновое сопротивление. В дозвуковом потоке хорошо обтекаемые тела должны иметь скругленную входную кромку. [c.124]

На фиг. 58 представлены модели с иглами пяти различных форм цилиндр с коническим носком, цилиндр с плоским торцом и три иглы более сложной формы. Длины игл составляли от 0,75 до 2,0 диаметров тела. Тупые тела представляли собой прямые круговые цилиндры. Степень затупления носовой части иаменялась за счет увеличения площади плоского среза тела Л , выраженной в процентах от площади максимального поперечного сечения и составляющей О, 4, 50 и 80% в случае сферической носовой части с плоским срезом и 100% в случае цилиндра с плоским торцом. Основной диаметр всех игл составлял 0,2 диаметра тела. [c.255]

Тейлора — Маккола решение 239 (2) Тело тупое 17, 29 32 (1) Температура слоя средняя 95 (3) Теория малых возмущений 47 (1) Теплопередача 13, 38. 51 — 57, 143, [c.329]

М Это может, одиако, быть не так прн некоторых экзотических формах обтекаемого тела. Так, существуют указания на отбор волны сильного се-мо/ктва при обтеканнн конуса на переднем крае широкого тупого тела. [c.594]

Таким образом, при сверхзвуковом обтекании тела перед ним возникает ударная волна ее называют головной. П ри обтекании тела с тупым передним концом эта волна не соприкасается с самим телом. Спереди от ударной волны поток однороден, а позади нее движение меняется, и поток огибает обтекаемое тело (рис. 127, а). Поверхность ударной волны уходит на бесконечность, причем вдали от тела, где интенсивность волны мала, она пересекает направление набегаюидего потока под углом, близким к углу Маха. Характерной чертой обтекания тела с тупым концом является существование дозвуковой области течения за ударной волной — позади наиболее выдающейся вперед части ее поверхности эта область простирается до обтекаемого тела и, таким образом, ограничена поверхностью разрыва, поверхностью тела и боковой звуковой поверхностью (пунктирные линии на рис. 127, а). [c.638]

Наличие даже слабого скачка уплотнения приводит к резкому увеличению давления во внешнем потоке. Рост давления передается навстречу потоку по дозвуковой части пограничного слоя. Линии тока отклоняются от стенки, порождая в сверхзвуковой частя пограничного слоя семейство волн сжатия, которые распространяются во внешний поток и оказывают влияние на форму и интенсишность скачка уплотнения вблизи области взаимодействия. Продольный градиент давления в пограничном слое оказывается значительно меньше, чем во внешнем потоке. Если скачок слабый, то движение в пограничном слое происходит под воздействием небольшого положительного градиента давления и отрыв потока не происходит. С увеличением интенсивности скачка уплотнения во внешнем потоке возрастает градиент давления вблизи стенки и возникает отрыв пограничного слоя. При этом увеличивается отклонение линий тока в сверхзвуковой части течения, благодаря чему поддерживается необходимое распределение давления, соответствующее данной интенсивности скачка уплотнения. В зависимости от условий во внешнем потоке (интенсивности скачка уплотнения, местного числа М, ускоренного или замедленного характера течения) и формы обтекаемого тела возможны два случая. В первом случае поток после отрыва присоединяется снова к стенке. Сразу за скачком уплотнения возникают волны разрежения, как при обтекании внешнего тупого угла. В месте присоединения поток направлен под некоторым углом к стенке, поэтому здесь возникает новый скачок уплотнения, который может вызвать иногда новый отрыв пограничного слоя. Таким образом, могут появиться несколько 22 [c.339]

При обтекании сверхзвуковым потоком тела с тупой передней кромкой перед телом возникает отсоединенная ударная волна, в которой сверхзвуковой поток переходит в дозвуковой. При этом газ сильно разогревается и турбулизируется, что способствует интенсификации теплообмена. [c.379]

Из формул элементарной работы следует, что эта величина может быть положительной, отрицательной или же равной нулю. Если угол а между векторами F и dv (или v) острый ( os t>0), то элементарная работа положительна, если угол а тупой ( osa<0), то элементарная работа отрицательна, а если угол а прямой ( osa = 0), то элементарная работа равна нулю. Кроме последнего случая (PJ-dr), элементарная работа равна нулю, если в данный момент F = О, а также если элементарное перемещение равно нулю, т. е. в момент, когда точка М неподвижна. В частности, силы приложенные в мгновенном центре скоростей тела, не совершают работы. [c.216]

В сплаве ХН70ВМТЮФ, испытанном при 1тах = 900°С без выдержки на тах, трещины в основном развивались по зерну (рис. 45,2) трещина, возникшая на границе, уходит в тело зерна в направлении, перпендикулярном к действующей нагрузке. С увеличением длительности цикла (Тв=Ю,7 мин, рис. 45, ) характер разрушения становится смешанным и меняется вид трещин — они широкие и более тупые. [c.82]

При обтекании газом тупого тела с осью симметрии, направленной вдоль скорости невозмущенного потока, на поверхности тела образуется пограничный слой, симметричный относительно оси тела. Линии такого движения лежат в меридиональных плоскостях. В Л. 20, 105] показано, что если x5i и d idaldx малы (х — кривизна меридионального профиля), то уравнения движения и энергии для пограничного слоя имеют такой же вид, как и в случае обтекания газом плоской поверхности, если координата х направлена вдоль контура меридионального сечения, а у — по нормали к нему. [c.23]

При обтекании круглого цилиндра с образующими, параллельными направлению набегающего потока, уравнения пограничного слоя тождественны уравнениям для обтекания плоской стенки, параллельной потоку уравнение неразрывности приближенно совпадает с уравнением для плоского движения. В случае обтекания тупого не очень тонкого тела вращения газом при p = onst уравнения для осесимметричного движения можно преобразовать в уравнения для плоскоиараллельного течения введением преобразований Степанова— Манглера [Л. 93, 248] [c.23]

К кривой Л (Г) для осесимметричного потока можно выбирать так же, как и для и.зоскопараллельного. Возмож- шя три начальных условия для остроконечного тонкого тела 6 = 0 Г==0 для лобовой точки закрытого тела 1 = 01 = 0 и Л/=—2Г, причем значение Го для осесимметричной лобовой точки показано на рис. 6-1 п в табл. 6-1 при р = 0,5 для лобовой точки на тупой кромке открытого осесимметричного тела N = 0 и значение Го такое же, как н для плоскопараллелыюго потока. Эти значения Го показаны на рис. 6-3, построенном по данным графика на рис. 6-1 при М — О. [c.157]

П ри изучении сверхзвуковых течений этой же группой исследователей обнаружен еще один весьма своеобразный эффект. Для определения интенсивности диссипации энергии ими разработан метод, основанный на непосредственном вычислении изменения энтропии при адиабатическом течении. Применение этого метода, который обладает чувствительностью существенно более высокой, чем обычный метод, основанный на определении коэффициента гидродинамического сопротивления, позволило обнаружить весьма значительное ослабление диссипации энергии непосредственно при переходе через скорость звука. Этот эффект в совокупности с эффектами, обнаруженными другими авторами, в особенности с результатами исследований М. Е. Дейча (ламинариза-ция профиля скорости, восстановление докритической формы обтекания тупых тел), приводит к заключению, что в сверхзвуковых условиях имеет место вырождение турбулентности. Естественно связать этот эффект с действием отрицательного градиента давления. [c.15]

В настоящей работе приводят вычисления для широкой области граничных условий при температуре свободного потока до 2000° Я, имея в виду, что результаты, полученные для плоской пластины, применимы с достаточным приближением для пограничного слоя на тонком теле или тупых телах в областях, где градиенты давлений малы. В таких условиях воздух вне пограничного слоя проходил на некотором расстоянии вверх по потоку через скачок уплотнения и нагревался до высокой температуры, особенно в Гиперз вуковом потоке. Результаты данного исследова ния использованы для проверки справедливости и точности инженерных соотношений, предложенных в работе [Л. 15], которыми в настоящее время широко пользуются. [c.66]

Объяснение было вайдено в таком виде. При обтекании тела с тупым хвостом с него срываются вниз, поочередно то с одной стороны, то с другой вихри (иногда называемые дорожкой Кармана). Каждые два срыва дают толчки хвосту то в одну, то в другую сторону. Если эти толчки попадают здесь в резонанс с собственными. упругими колебаниями лопасти, то ома начинает вибрировать. [c.249]

Задача двумерного натекания на плоскую стенку полностью решена Блазиусом и Хименцом. Полученное решение интересно тем, что оно тесно связано с решениями типа пограничного слоя при обтекании тупых тел. [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...