Столкновения тройные

Коэффициенты 6, с и т. д. аналогично второму (В) и третьему (С) вириальным коэффициентам в разложении по плотности, учитывают соответственно парные, тройные и т. д. столкновения между молекулами или атомами [33]. [c.130]

Поскольку вероятность столкновения двух пузырьков значительно больше вероятностей тройных, четверных и т. д. столкновений, в дальнейшем при рассмотрении коалесценции в газожидкостном слое будем ограничиваться случаем парных столкновений пузырьков газа. [c.155]

При описании процессов коалесценции газовых пузырьков будем предполагать следующее. Вероятность тройных соударений пузырьков настолько мала, что можно ограничиться приближением парных столкновений изменение во времени функции распределения пузырьков газа по размерам происходит довольно медленно, так что временем собственно коалесценции отдельных пар пузырьков газа можно пренебречь. При описании процессов дробления также будем считать, что дробление отдельных пузырьков газа происходит намного быстрее, чем изменение функции распределения пузырьков по размерам. При этом поведение пузырьков между актами дробления и коалесценции можно считать статистически независимым. [c.179]

Исчезновение активных центров (ионы, возбужденные молекулы) может вызвать обрыв цепи или уменьшить коэффициент размножения. Это происходит в следующих случаях тройное столкновение и перераспределение энергии столкновение с молекулами примесей, не вступающих в реакцию [c.310]

Таблица 18.28. Константа скорости k образования эксимерной молекулы при тройном столкновении А +В+С АВ +С, см /с (r=300 K) [26]

НЕВОЗМОЖНОСТЬ ТРОЙНЫХ СТОЛКНОВЕНИЙ 595 [c.595]

Невозможность тройных столкновений. Рассмотрим задачу трех тел в предположении, что центр масс G находится в покое. Введем функцию R-. [c.595]

Если 6 = 0, то тройное столкновение возможно. В качестве простейшего примера можно привести случай, когда три частицы одинаковой массы начинают свое движение, находясь в вершинах равностороннего треугольника. [c.597]

Столкновение двух частиц возможно и при б > 0. После такого столкновения частицы движутся так, как описано в 5.6. (В течение короткого промежутка времени, включающего момент столкновения, влияние третьей частицы пренебрежимо мало по сравнению с взаимным притяжением сталкивающихся частиц, и в течение этого промежутка времени задача фактически становится задачей двух тел.) Особенности в формулах, соответствующие столкновению двух частиц, не являются существенными они могут быть устранены посредством надлежащего выбора новой независимой переменной. Этот результат содержится в известной работе Зундмана 1912 г. Зундман показал, что координаты трех частиц и время могут быть представлены в виде функций комплексной переменной т, регулярных внутри единичного круга т = 1. Координаты при этом определяются степенными рядами по т, сходящимися для всех значений времени. Единственным случаем, на который эта теория не распространяется, является случай тройного столкновения. [c.597]

Замечание. В задаче трех тел тройные столкновения возможны лишь при Л=0 (теорема Вейерштрасса без доказательства). [c.194]

Рекомбинация ионов при тройных столкновениях [c.515]

Оптимальные параметры активной среды Э. л. соответствуют оптимальным условиям образования эксимерных молекул. Наиб, благоприятные условия для образования димеров инертных газов R j соответствуют диапазону давлений 10—30 атм, когда происходит интенсивное образование таких молекул при тройных столкновениях с участием возбуждённых атомов [c.500]

В равновесной плазме при Т й К и атм преобладают ступенчатая ионизация и электрон-ионная рекомбинация в тройных столкновениях, но п, однозначно определяется Т. и р—ур-нием Саха. [c.511]

Необходимым условием роста малых агрегаций является достаточное число тройных столкновений, при которых третье тело уносит теплоту конденсации. В таком случае уравнения (225) и (226) можно объединить и для димеров получим [c.122]

По мере укрупнения кластера роль тройных столкновений ослабевает, но зато возрастает роль прямой бимолекулярной реакции (225), а вероятность обратной реакции — мономолекулярного распада A +i — уменьшается. Это происходит потому, что энергия возбуждения распределяется по внутренним степеням свободы агрегации и ее время жизни увеличивается, позволяя ей охладиться при столкновениях с молекулами окружающей среды. Обращение реакций (226) и (225) приводит к диссоциации кластера. [c.122]

Здесь, как обычно, квадратные скобки означают концентрацию вещества. Равновесная и расчетные кинетические мольные доли димеров аргона в зависимости от температуры струи сравниваются на рис. 52. При расчетах использовались данные масс-спектрометрических измерений. Так как число тройных столкновений в струе меньше, чем при равновесных условиях, то соответственно меньше [c.122]

Ожидается, что скорость реакции (229) будет такой же, как и прямой реакции (227). Она определяется числом тройных столкновений. С другой стороны, реакция (230) является бимолекулярной. [c.123]

Относительную важность этих двух реакций можно оценить по соотношению чисел двойных и тройных столкновений. Для газа, первоначально содержащего 0,1% Ага при давлении р =1 атм и Т — 300 К, частоты двойных и тройных столкновений примерно одинаковы, но когда число димеров возрастает, а давление в струе падает, то преобладает бимолекулярная реакция 1347]. Предполагается, что рост больших кластеров включает также и присоединение димера [c.123]

Аналогичным образом были получены вероятности бимолекулярных процессов роста и распада кластеров. Умножение этих вероятностей на полное число двойных столкновений с атомами мономера и газа-носителя дает скорости соответствующих реакций. Было показано, что при давлениях до 1 атм для лг 2 бимолекулярным распадом можно пренебречь. Тройные столкновения в расчетах не учитывались, исключая образование и распад димеров. Не учитывались также столкновения кластеров друг с другом. В бимолекулярных реакциях принимались во внимание только центральные соударения. Тепловое равновесие гарантировалось незначительным содержанием конденсирующегося пара в газе-носителе. [c.125]

Выполненные расчеты хорошо воспроизводят все основные черты наблюдавшегося в опытах поведения волн и позволяют изучить детали течения. Так на рис. 56 в форме изобар (р/ро = onst) представлены детали течения при столкновении тройной конфигурации со стенкой. [c.167]

С началом взаимных столкновений начинает проявляться роль зернограничного натяжения и стремления систем к уравновешиванию этого натяжения в тройных стыках. На стадии же собирательной и вторичной рекристаллизации роль неуравновешанности зернограничного натяжения в тройных стыках становится особенно большой. [c.323]

Дело в том, что для осуществления, например, реакции по уравнению (16.1а) нужно, чтобы одновременно столкнулись две молекулы водорода и одна молекула кислорода. Вероятность тройного соударения очень мала, намного меньше, чем вероятность столкновения двух молекул, а энергия активации этой реакции, так же как и реакций (17.9) и (17.10), велика. Поэтому молекулы На и Ог если и соединяются друг с другом по реакции (16.1а), то крайне редко. Значительно быстрее эта реакция идет по цепному механиз-м у, открытому Н. Н. Семеновым и С. Хин-шельвудом. Открытие и разработка теории разветвленных цепных реакций имело в химии столь большое значение, далеко выходящее за рамки теории горения, что было отмечено Нобелевской премией 1956 г. [c.144]

Боденштейн [76], первоначально полагавший, что окисление N0 кислородом — элементарный тримолеку-лярный процесс, объяснял температурную зависимость константы скорости 3-го порядка, исходя из предположения о том, что с ростом температуры снижается число тройных столкновений Z. [c.50]

Ошибочность этого предположения была доказана Толманом [148], рассчитавшим Z на основе простой газокинетической теории. Согласно Толману, т. е. число тройных столкновений слабо растет с ростом температуры. [c.50]

Кассель [149] попытался улучшить выводы газокинетической теории на основании учета межмолекуляр-ных взаимодействий в реальном газе. Им получена отрицательная температурная зависимость для числа тройных столкновений (рис. 1.3). Имеется, однако, серьезное возражение против теории Касселя, которая предсказы-. вает влияние инертных газов на кинетику взаимодействия N0 и О2, что находится в противоречии с экспериментальными данными. [c.50]

В области низких температур реакция ускоряется в присутствии таких неспецифических катализаторов, как древесный уголь, силикагель и алюмогель, обладающих высокими адсорбционными свойствами. Кажущаяся энергия активации на этих катализаторах имеет отрицательное значение. Согласно Борескову и Шогам [105], повышение скорости окисления N0 кислородом в присутствии указанных катализаторов вызвано или ростом числа тройных столкновений, или повышением количества димерных молекул N2O2 в адсорбированном слое. Катализ такого типа может быть назван физическим [ИЗ]. [c.69]

Чтобы установить химическое состояние в критической области пограничного слоя, необходимо оценить параметр скорости рекомбинации i, который представляет собой отношение времени диффузии атомов через пограничный слой к характеристическому времени жизни атомов. Если i > 1, то химические реакции протекают быстрее, чем диффузия атомов. Следовательно, диффундирующие частицы находятся в локальном химическом и термодинамическом равновесии. Наоборот, если < 1, то диффузия играет доминирующую роль и течение является замороженным. Параметр j, впервые введенный Фэем и Ридделлом [18) для модели рекомбинации за счет тройных столкновений, может быть связан со свойствами на границе пограничного слоя следующим соотношением [c.378]

Полимерный раствор, в к-ром объёмная доля раство рнтеля так мала, что объёмные взаимодействия не сво дятся к парным или тройным столкновениям, а имеют существенно многочастичный характер, наз. коицентри- [c.19]

Описание сильно неравновесных состояний, а также вычисление кинетич. коэф. производятся с помощью кинетического уравнения Больцмана. Это ур-ние представляет собой интегродифференц. ур-ние для одночастичной ф-ции распределения (в квантовом случае — для одночастичной матрицы плотности, или статистич. оператора). Оно содержит члены двух типов. Одни описывают изменение ф-ции распределения при движении частиц во внеш. полях, другие — при столкновениях частиц. Именно столкновения приводят к возрастанию энтропии неравновесной системы, т, е. к релаксации. Замкнутое, т. е. не содержащее др. величин кинетич. ур-ние, невозможно получить в общем виде. При его выводе необходимо использовать малые параметры, имеющиеся в данной конкретной задаче. Важнейшим примером является кинетич. ур-ние, описывающее установление равновесия в газе за счёт столкновений между молекулами. Оно справедливо для достаточно разреженных газов, когда длина свободного пробега велика по сравнению с расстояниями между молекулами. Конкретный вид этого ур-ния зависит от эфф. сечения рассеяния молекул друг на друге. Если это сечение известно, ур-ние можно решать, разлагая искомую ф-цию по ортогональным полиномам. Таким способом можно вычислить кинетич. коэф. газа, исходя из известных законов взаимодействия между молекулами. Кинетич. ур-ние учитывает только парные столкновения между молекулами и описывает только первый неисчезающий член разложения этих коэф. по плотности газа. Удалось найти и более точное ур-ние, учитывающее также тройные столкновения, что позволило вычислить следующий член разложения. [c.672]

Осн. источником тепла в Т. служит переход энергии УФ-излучения, потраченной на диссоциацию и ионизацию, в тепло при двойных и тройных столкновениях, а также при тушении возбуждённых атомов кислорода при столкновениях с др. частицами. Тепло выделяется также при диссипации в Т. акустич. и гравитац. волн, а также энергии проникающих внутрь нес солнечных и космич. частиц. Молекулы и атомы кислорода не могут излучать больших количеств ИК-радиации, а сильноизлучающих газов СО2 и Н2О в б. ч. т. нет. Лишь в самой ниж. части Т. иек-рую роль играет охлаждение воздуха, порождаемое ИК-излуче-нием трехатомных газов О3, HjO и Oj. В целом охлаждение т. происходит в осн. за счёт теплопроводности, создающей поток тепла в более холодную мезосферу. Темп-ра, плотность, циркуляция воздуха и др. параметры Т. подвержены заметным суточны.м и сезонным колебаниям. Они зависят от колебаний интенсивности приходящей солнечной радиации, корпускулярного излучения, а также от развития гравитац. и акустич. волн, возникаюищх как в нижележащих атм. слоях, так и в самой Т. Дневное нагревание сопровождается расширением Т., подчас превосходящим 100 км, а ночное охлаждение — её оседанием. Чем больше активность Солнца, тем больше и временная и пространственная изменчивость темп-ры, плотности и др. характеристик Т, [c.97]

В электроотрицат. газах (Оз, СО2, галогенах, их смесях и др.) происходит прилипание электронов с образованием отрицат. ионов. Скорость прилипания характеризуется частотой v [ ] и коэф. а[см М, аналогичным о.. Под ударами возбуждённых частиц электроны могут отлипать от отрицат. ионов, Коэф, а нарастает с увеличением Ejp быстрее, чем а, поэтому кривые а( ) л а Е) пересекаются [напр., в воздухе — при Е1р = 3 В/(см тор) = 23,6 кВ/(см атм)]. При меньшем Ejp в отсутствие отлипания ионизация в воздухе идти не может. В отсутствие поля прилипание идёт в тройных столкновениях типа е-(-02-(-02- 02 +О2 в воздухе при р= 1 атм частота прилипания v s lO —10 с" , т, е. электрон живёт 10" — 10 с. Положит, и отрицат, ионы в воздухе при атм. условиях рекомбинируют с коэф. ра 2 10 см /с, [c.511]

Возбуждение лазеров на эксимерах галоидов инертных газов можно проводить не только в тройных, то и в бинарных столкновениях (4.37) и (4.38). Это позволяет снизить давление рабочей смеси до 0,5...1,5 атм (инертный газ 10... 100 торр, галогены или галогеноносители типа SFe, NF3 1...10 торр, остальное буферный газ — Ne или Аг) и использовать для ее возбуждения газоразрядную импульсную технику с предварительной ионизацией разрядного промежутка. Энергия таких эксимерных лазеров в моноимпульсе может достигать 10 Дж (KrF) при КПД 2% и импульсной мощности >10 Вт. [c.167]

Согласно Кастлмэну и др. [320], клатратные структуры образуются при ионизации кластеров, возникающих и растущих в свободно расширяющейся струе водяного пара путем тройных соударений. Рост кластеров прекращается, если они становятся вибрацион-но горячими благодаря выделению энергии при последовательном присоединении молекул. Избыточная энергия может также приобретаться при спонтанной структурной перестройке кластера с образованием дополнительных водородных связей. Это может привести к вибрационному нагреванию кластера и его мономолекуляр-ному распаду, если в течение характеристического времени распада не произойдет достаточного числа охлаждающих столкновений. Следовательно, после реорганизации структуры возможно прекращение дальнейшего роста кластеров. [c.108]

Интересные результаты получили Ямашита и др. [350], измеряя масс-спектры свободно расширяющейся струи Аг или Oj. Они нашли, что небольшие добавки других газов (N2, С2Н4, а также СО 2 к Аг) вызывают сильное уменьшение конечной концентрации димеров основного газа, которое не может быть объяснено ни изменениями термодинамических характеристик струи (давление, температура, концентрация), ни обычными кинетическими факторами (относительные поперечные сечения для частоты столкновений и обмена энергией). Как полагают авторы работы [350], этот эффект обусловлен увеличением скорости распада димеров основного газа за счет двойных столкновений на более поздних стадиях расширения струи, когда число тройных столкновений уменьшается. [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...