Частоты отрицательные

При подогреве токами высокой частоты скорость нагревания каждого участка объёма материала зависит от величины градиента напряжения в данном участке скорость нарастания температуры не зависит от состояния соседнего участка, вследствие чего при условии однородности материала и постоянства градиента напряжения температура во всех участках материала будет одинакова в каждый данный момент. Передача тепла кондукцией здесь не играет роли, а потому плохая теплопроводность прессовочных материалов не является в условиях обогрева токами высокой частоты отрицательным фактором. [c.681]

Для удобства эксплуатации ФЭУ защитный кожух выполняется сборным из нескольких частей, поэтому неизбежны стыки, преимущественно поперечные. Несмотря на отсутствие воздушных зазоров, наведенное электромагнитное поле может проникнуть через стыкуемые места в рабочий объем сцинтилляционного счетчика. Увеличение толщины экрана заметно снижает отрицательное влияние стыков. Наоборот, повышение частоты отрицательно сказывается на влиянии зазоров в корпусе. Лучшие результаты достигаются при соединении стыкуемых деталей в замок. [c.158]

В, — на заднем фронте. Заметим теперь, что в соответствии с рис. 8.13,6 несущая частота импульса со вблизи точки А будет ниже, чем в точке С, где частота примерно равна oq. В то же время несущая частота импульса вблизи точки В будет выше, чем в С. Поскольку мы считаем, что волокно обладает положительной дисперсией групповой скорости, часть импульса вблизи точки А будет двигаться быстрее, чем часть импульса вблизи точки С, а последняя в свою очередь будет двигаться быстрее области вблизи точки В. Отсюда следует, что при распространении по волокну центральная часть импульса будет растягиваться. При помощи тех же соображений можно показать, что фронты импульса будут не растягиваться, а обостряться, так как в этих областях смещение частоты отрицательно. Поэтому истинная форма импульса как функция времени в данной точке z будет такой, как показано на рис. 8.13, а штриховой кривой. Соответствующая зависимость смещения частоты показана штриховой кривой на рис. 8.13,6. Из рис, 8.13, а мы видим, что из-за уширения, обусловленного дисперсией групповой скорости, пиковая интенсивность импульса, указанного штриховой кривой, меньше, чем для сплошной кривой. Заметим также, что поскольку параболическая часть импульса распространяется теперь на более широкую область вблизи пика, положительное линейное смещение частоты распространяется на большую часть импульса. Установив эти общие особенности взаимодействия процессов фазовой самомодуляции и дисперсии групповой скорости, мы можем показать, что если длина волокна достаточно большая, то на выходе волокна, показанного на рис, 8,12, форма импульса и смещение частоты будут изменяться во времени так, как изображено на рис, 8,14. а и б. Заметим, в частности, что положительное смещение частоты теперь линейно во времени на протяжении большей части импульса. Соответствующий спектр мощности этого импульса приведен на рис, 8,14, б. Заметим, что благодаря фазовой самомодуляции ширина спектра 50 см ) заметно превышает первоначальную ширину [c.520]

Геометрическое место точек 1/(1 — у) в комплексной плоскости— круг с центром в точке (О,— /гО и радиусом 7г. Таким образом, если начать с малых частот (отрицательные V), то мы увидим сначала постепенное увеличение вещественной части, соответствующее нормальной дисперсии. Прио== [c.225]

Как следует из рис. 8.2 действительная часть входного импеданса (сплошные линии) уменьшается с ростом частоты и далее уходит в отрицательную область мнимая часть отрицательная и имеет четко выраженный минимум (или максимум модуля мнимой части). С понижением числа кавитации положительная действительная часть уменьшается, переходит через нулевое значение при меньшей частоте, отрицательное активное сопротивление уменьшается (на частотах свыше 30 Гц) модуль мнимой части уменьшается и его максимум смещается в сторону более низких частот . [c.223]

Выше было сказано также, что инфразвуки определенной частоты отрицательно воздействуют на человека либо на его отдельные органы. Если допустить, что в спектре голосов моря есть инфразвуки такой частоты, то становится понятным тогда, почему перед штормом [c.185]

Упитывая, что < Pa. найдем для формы с низшей частотой положительное отношение амплитуд и для формы с высшей частотой—отрицательное отношение амплитуд. Эти две формы колебаний схематически показаны на рис. 141. Найдя нормальные формы колебаний, получим общее решение путем наложения этих двух форм колебаний с такими амплитудами и фазовыми углами, чтобы удовлетворить начальным условиям. Для того чтобы [c.196]

С целью достижения у рассматриваемых резонаторов более приемлемой температурной зависимости резонансной частоты были получены два решения, которые основаны на предположении, что иа температурную зависимость резонансной частоты отрицательно влияет сильная связь со сдвиговыми колебаниями по грани. Первое решение [ПЗ] исходит из подавления этой связи за счет определенного наклона граней, ограничивающих брусок в направлении длины (рис. 5.14). Во втором случае уменьшение действия связи достигается за счет увеличения угла <р. На рис. 5.15 показано влияние изменения ориентации иа положение точки поворота с учетом отношения ширины к длине пластины (кружки соответствуют измеренным значениям), при этом расчетные значения получены способом, описанным в работе [114]. [c.185]

Таким образом, при изменении С от отрицательных значений до S == Si система совершает периодическое движение с частотой внешней силы и амплитудой, соответствую-ш,ей верхней части резонансной кривой. При I == происходит скачкообразное изменение амплитуды и система при дальнейшем увеличении Z совершает движение с амплитудой, соответствующей нижней части резонансной кривой. При обратном изменении С скачкообразное изменение происходит уже при С = С 2 и при дальнейшем уменьшении Z движение происходит с амплитудой, соответствующей верхней части резонансной кривой. [c.150]

Если частота р вынужденных меньше частоты k (свободных) собственных колебаний (случай малой частоты), то амплитуда вынужденных колебаний Аз = к/ — р ), а фаза pt вынужденных колебаний совпадает с фазой pt возмущающей силы. Но если р > k (случай большой частоты), то выражение, написанное для Аз, становится отрицательным, однако амплитуда не может быть отрицательной. Это кажущееся несоответствие объясняется тем, что при p>k фаза вынужденных колебаний противоположна фазе возмущающей силы и уравнение вынужденных колебаний имеет вид [c.279]

Поглощение света с точки зрения классической теории. Под действием электрического поля световой волны с круговой частотой со отрицательно заряженные электроны атомов и молекул смещаются относительно положительно заряженных ядер, совершая гармоническое колебательное движение с частотой, равной частоте действующего поля. Колеблющийся электрон, превращаясь в источник, сам излучает вторичные волны. В результате интерференции /j падающей волны со вторичной в среде возникает волна с амплитудой, отличной от амплитуды вынуждающего поля. Поскольку интенсивность есть величина. Рис. 11.10 прямо пропорциональная квадрату амплитуды, то соответственно изменится и интенсивность излучения, распространяющегося в среде другими словами, не вся поглощенная атомами и молекулами среды энергия возвращается в виде излучения — произойдет поглощение. Поглощенная энергия может превратиться в другие виды энергии. В частности, в результате столкновения атомов и молекул поглощенная энергия может превратиться в энергию хаотического движения — тепловую. [c.279]

Часть энергии излучения лампы накачки с частотой = = ( 3 — Ei)/k (эта частота соответствует частоте зеленого света) расходуется для накачки, т. е. для создания состояния с отрицательной температурой. Атомы, находящиеся в возбужденном состоянии 3, отдавая часть своей энергии кристаллической решетке, безызлучательно переходят в метастабильное состояние 2- Затем, излучая красный свет с длиной волны I = 6943 А, атомы могут спонтанно перейти в основное состояние. Так возникает красная флуоресценция кристалла рубина. [c.384]

Условие генерации. Предположим, что в данный момент времени через данную точку среды с отрицательной температурой вдоль оси кристалла рубина влево или вправо распространяется излучение с частотой V. Пусть интенсивность в данный момент будет /q. Это излучение, пройдя через среду, попадет на зеркало резонатора, затем, отразившись от него, распространится в противоположном направлении. Далее, отразившись от второго зеркала резонатора, пройдя в общей сложности через активную среду путь длиной 2L (L — длина активной среды между зеркалами резонатора), достигнет прежней точки. В отсутствие потерь энергии после такого цикла интенсивность излучения стала бы равной [c.386]

Отбрасывая отрицательные значения частот, как не дающие новых решений и не имеющих физического значения, получаем две частоты. Меньшую из частот обозначают 1, большую — п. Частоты 1 и а являются частотами собственных колебаний системы. Они не зависят от начальных условий и полностью определяются значениями коэффициентов инерции и жесткости. [c.436]

Следовательно, если скорость V положительна (источник движется по направлению к приемнику), то частота, воспринимаемая приемником, больше, чем излучаемая частота. Если скорость V отрицательна (источник движется в направлении от приемника), то воспринимаемая частота меньше, чем излучаемая. Этот сдвиг частот называется эффектом Доплера или смещением Доплера. Для реактивного самолета V имеет тот же порядок величины, что и скорость звука в воздухе, и эффект Доплера довольно велик. Если V/Узв 1, то, ограничиваясь слагаемыми порядка У/ьзъ, можно приближенно преобразовать (16) в следующее выражение [c.325]

Здесь v — частота, принимаемая в системе 5, а v — частота передаваемая в системе S. Если приемник удаляется от источника, то величина р = j положительна и v < v. Если приемник приближается к источнику, то мы должны считать р отрицательной величиной, а v > v. Перейдя к длинам волн Я = /v, V = j , получаем (рис. 11.21) [c.360]

Для простоты и наглядности расчета разложим колебательное движение электрона в отсутствие поля на следующие компоненты, на которые, как легко видеть, можно разложить гармоническое колебание любого направления. Одной из этих компонент пусть будет гармоническое колебание вдоль направления поля, а двумя другими — круговые равномерные движения, правое и левое, в плоскости, перпендикулярной к этому направлению. Действие магнитного поля на первую компоненту равно О, ибо sin (у,Я) = = 0. Действие же поля на круговые компоненты сведется к добавочной силе evH, направленной вдоль радиуса (круговой траектории) к центру или в противоположную сторону, в зависимости от знака заряда и соотношения направления магнитного поля и скорости движения (рис. 31.3, отрицательный заряд). Таким образом, колебательное движение вдоль поля остается неизменным и продолжает происходить с первоначальной частотой v. Движение же по кругам под действием поля приобретает большую (v -)- Av) или меньшую (v — Av) частоту в зависимости от того, увеличивает ли поле центростремительную силу, действующую на заряд (см. рис. 31.3, а), или уменьшает ее (см. рис. 31.3, б). [c.623]

Для отрицательного заряда такое разложение представлено на ])ис. 22.4. Колебательное движение электрона вдоль поля остается неизменным и происходит с первоначальной частотой V. Круговые же движения под действием магнитного поля в этом случае будут происходить с меньшей (v—Av) или большей (v + Av) частотой в зависимости от того, уменьшает (см. рис. 22.4, а) поле центростремительную силу, действующую па электрон, или увеличивает ее (см. рис. 22.4,6). В соответствии с этим и излучение электрона, выполняющего такое движение, будет более сложным. Его можно представить как совокупность трех монохроматических излучений разной частоты (v—Av, V, v + Av). С помощью спектральной аппаратуры эти излучения можно разделить иа отдельные спектральные линии. [c.105]

При наблюдении излучения вдоль магнитного поля спектральный прибор зафиксирует две спектральные линии с частотами v—Av и v + Av, поляризованные по кругу. Для отрицательного заряда электрона линия с частотой V—Av (красная компонента) будет поляризована по левому кругу (см. рис. 22.4, а), а линия с частотой v + Av (фиолетовая компонента) —по правому кругу (см. рис. 22.4, б). [c.105]

Это значит, что в области резонанса пружина сама, помимо внешней силы, сообщает массе т необходимое ускорение. Роль внешней силы сводится только к преодолению силы трения амплитуда скорости V 8K FJb, и если трение мало, то V a,( велико скорость совпадает по фазе с внешней силой. При этом внешняя сила совершает наибольшую работу, так как направление движения груза все время совпадает по знаку с направлением внешней силы. Наоборот, при о), заметно отличном от (0,1, направление движения груза в течение некоторой части периода совпадает с направлением внешней силы, а в течение другой части периода противоположно ей. Внешняя сила совершает почти одинаковую положительную и отрицательную работу, и работа за весь период невелика. Таким образом, с точки зрения энергетической явление резонанса обусловлено тем, что при совпадении частот w и Шо наступают наиболее благоприятные условия для поступления в систему энергии от источника внешней силы, [c.610]

Оптические свойства. Для эл.-магн. воли оптпч. диапазона М., как правило, непрозрачны. Характерный блеск — следствие практически полного отражения света поверхностью М., обусловленного тем, что диэлектрическая проницаемость электронного газа 8 при оптич. частотах отрицательна. Диэлектрич. проницаемость М. е = Ей — о) ,/со , где ей — диэлектрич. проницаемость ионного остова, — плазменная (ленгмюровская) частота электронов. Плазменные частоты могут быть экспериментально определены по характеристич. потерям энергии быстрых электронов (с энергией при прохождении через металлич. плёнку. Они теряют энергию на возбуждение плазмонов — квантов колебаний электронной жидкости с частотой ljl (табл. 8), [c.119]

Чтобы получить связь между основными параметрами объектива и транспаранта, рассмотрим в гауссовом приближении ход двух лучей (рис. 4.10), распространяющихся в меридиональной плоскости. Луч 1 проходит через нижний край транспаранта, имея в его плоскости высоту Пусть в результате дифракции на транспаранте этот луч приобретает максимальный (т. е. соответствующий максимальной пространственной частоте) отрицательный угол —(Отах, а при попадании на ДЛ дифрагирует в ее нулевой порядок (направление его при этом не изменяется). Высота луча / в фурье-плоскости определяет ближайшую к оси объектива границу зоны, в которую попадает свет, дифрагированный в нулевой порядок ДЛ. Из рис. 4.10 легко получить высоты луча / на ДЛ и в фурье-плоскости (при выводе предполагаем, что tg omax [c.152]

Принцип компрессии импульсов, введенный в лазерную физику Триси [8.22], разъясняется на рис. 8.10. На рис. 8.10, а показан импульс с уменьшающейся частотой (отрицательный чирп ), коротковолновая часть которого смещена к переднему фронту. Импульс падает на стеклянную пластину с нормальной оптической дисперсией. Это значит, что длинноволновая часть излучения проходит через пластину быстрее. Таким образом, более длинноволновая задняя часть импульса после прохода через стеклянную пластину подобранной толщины нагоняет коротковолновую переднюю часть, в результате чего в оптимальном случае образуется частотно-ограниченный импульс. Если такой частотно-ограниченный импульс продолжает распространяться в стекле, то он вновь удлиняется и превращается в импульс с нарастающей частотой (положительный чирп ). При расчете такого укорочения импульса уже нельзя, как выше, пренебрегать- дисперсией групповой скорости. Это [c.301]

Электронные спектры молекул зависят от состояния вещества. При переходе из газовой фазы в конденсированную (жидкость, раствор), а также при замене растворителя происходит смещение спектральных полос и изменение их абсолютной интенсивности и формы. Это явление изучается систематически уже несколько десятков лет. Сдвиг полос поглощения в пределах видимой области сопровождается изменением цвета соединения (явление сольватохромии). Смещение спектра поглощения в сторону меньших частот называют положительной, а в сторону больших частот — отрицательной сольватохромией. [c.80]

При 7<С0 эффективная частота отрицательна, что в данном случае говорит об отрицательности энергии волны. Этому как раз соответствует тот факт, что имеющееся при у> 0 электронное затухание (а>0) сменяется на усиление (а<0) при у<0, т. е. при Нулевое значение а при у=0 говорит о том, что в этом случае электроны, успевая отрелаксировать, экранируют пьезоэффект и не взаимодействуют со звуком. С микроскопической точки зрения электронное поглощение и усиление звука объясняются передачей энергии и импульса от фононов к электронам и наоборот. Максимумы усиления и затухания (рис. 12.14 и 12.15) достигаются при 1.71= ((1) /(о)+((1)/й)д), [c.327]

При < О в движущейся системе координат частота отрицательна, поэтому направления z-компонент фазовой и групповой скоростей будут противоположны направлению z-компоненты волнового вектора. Хотя в волне с ам1ИИтудой д, волновой вектор направлен в сторону отрицательных Z, возмущение фактически передается снизу вверх, что противоречит принципу причинности. Следовательно, эта волна должна быть отброшена. (По существу, это правило отбора решений уже было использовано в п. 2.6, где предполагалось, что знак z -компоненты волнового вектора преломленной волны противоположен знаку .) При <0 для наблюдателя в неподвижной системе отсчета вертикальные компоненты фазовой и групповой скоростей преломленной волны имеют противоположные знаки. [c.188]

Pit h — величина транспозиции. % соответствует исходному сигналу, 200 % — транспозиции на октаву вверх, 50 % — на октаву вниз, О % — транспозиции в неслышимую область частот. Отрицательные значения по высоте эквивалентны соответствующим положительным, однако при этом каждый звуковой сегмент, на который дробится звуковая волна для сохранения длительности звучания, проигрывается в обратном направлении, что создает необычные звучания [c.403]

Однорядные подшипники устанавливаются попарно так, чтобы осевая составляющая от радиальной нагрузки одного подшипника воспринималась другим. Монтаж может осуш,ествляться как с предварительным натягом, так и без него, но в любом случае необходима тщательная регулировка, так как и 1резмериый натяг, и завышенный осевой люфт отрицательно сказываются на работоспособности подшипников. Предельная частота их вращения значительно ниже, чем у шариковых и даже роликовых цилиндрических подшипников. Изготовление высокоточных конических роликоподшипников весьма сложно и трудоемко. Оду а ко высокая несущая способность, жесткость, удобство монтажа и регулировки обеспечило этим подшипникам самое широкое, )аспространение после шарикоподшипников. [c.95]

Необходп.мо учитывать также характеристики агрегатов - потребпте.лей энергии. Если оборотность агрегата-потребителя задана, то при повышении частоты вращения машины-генератора необходима установка редуктора или увеличение степени редукции существующих редукторов, что повышает общую массу установки. Это требует осторожного подхода и тщательного сравнения положительных и отрицательных сторон повышения оборотности, как средства уменьшения массы конструкции. [c.140]

Влияние несимметричности реакций фарадеевское выпрямление) наблюдается особенно часто при вызываемой переменным током коррозии пассивных металлов (в основном, по определению 1 в гл. 5). Показано, что нержавеющие стали корродируют под действием переменного тока [4], алюминий в разбавленных растворах соли разрушается при 15 А/м на 5 %, а при 100 А/м на 31 % по отношению к разрушениям, вызванным при 100 А/м постоянным током той же силы. Феллер и Рукерт [4] изучали воздействие наложения переменного тока (1 В, 54 Гц) на постоянный на никель в 1 и. H2SO4. Оказалось, что на потенцио-статических поляризационных кривых полностью исчезла пассивная область, а высокая плотность анодного тока сохранялась во всей области положительных потенциалов. Чин и Фу [5] отметили аналогичное поведение мягкой стали в 0,5т N82804 при pH = 7. Плотность пассивирующего тока возрастала с повышением плотности наложенного переменного тока, достигая при плотности тока 2000 А/м и частоте 60 Гц критического значения (отсутствие пассивной области). Они нашли также, что при плотности переменного тока 500 А/м потенциал коррозии снижался на несколько десятых вольта, одновременно в отрицательную сторону сдвигалась и область Фладе-потенциала, но [c.209]

При построении общего интеграла системы уравнений (II. 176а) была принята во внимание лишь половина корней уравнения частот (II. 181). Действительно, каждому положительному корню этого уравнения соответствует отрицательный корень, равный положительному по абсолютной величине. Но легко убедиться, что несущественным изменением постоянной е а функцию sin (— XJ -f ea) можно привести к функции sin (Яа -р Ец). Действительно, положим ea — n — Ец. Тогда [c.236]

Таким образом, Vi удовлетворяет системе однородных линейных дифференциальных уравнений с коэффициентами, являющимися функциями только от координат, но не от времени. Общее решение таких уравнений может быть представлено в внле суммы частных решений, в которых vi зависит от времени посредством множителей типа Сами частоты со возмущении не произвольны, а определяются в результате решений уравнений (26,4) с соответствующими предельным условиями. Эти частоты, вообще говоря, комплексны. Если имеются такие со, мнимая часть которых положительна, то будет неограниченно возрастать со временем. Другими словами, такие возмущения, раз возникнув, будут возрастать, т. е. движение будет неустойчиво по отношению к ним. Для устойчивости движения необ.хо-димо, чтобы у всех возможных частот со мнимая часть была отрицательна. Тогда возникающие возмущения будут экспоненциально затухать со временем. [c.138]

Начнем с выяснения свойств этого движения при R, лишь немногим превышающих Rkp. При R < Rkp у комплексных частот (О = (01i yi всех возможных малых возмундений мнимая ia Tb отрицательна yi < 0). При R = Rkp появляется одна частота, мнимая часть которой обращается в нуль. При R > R

[c.138]

Роль числа Рейнольдса в данном случае может играть величина или —при заданных значениях отношений R /R 2 и О1/Й2, определяющих тип движения . Будем следить за изменением какой-либо из собственных частот со = (/г) при постепенном увеличении числа Рейнольдса. Момент позникнове-ния неустойчивости (по отношению к данному виду возмущений) определяется тем значением R, при котором функция y(k) = = Im o впервые обращается в нуль при каком-либо значении k. При R < Rkp функция 7 (ft) везде отрицательна, а при R > Rkp она положительна в некотором интервале значений k. Пусть Лкр — то значение k, для которого (при R == R p) функция у (к) обращается в нуль. Соответствующая функция (27,4) определяет характер того (накладывающегося на основное) движения, которое возникает в жидкости в момент потери устойчивости оно периодично вдоль оси цилиндров с периодом 2п/ кр. При этом, конечно, фактическая граница устойчивости оиределяется тем видом возмущений (т. е. той функцией u) J>(k)), которая дает наименьшее значение Rkp именно эти наиболее опасные возмущения интересуют нас здесь. Как правило (см. ниже), ими являются осесимметричные возмущенпя. Ввиду большой сложности, достаточно полное исследование этих возмущений было произведено лишь для случая узкого зазора между цилиндрами (/1 = 2 — Ri R = (Ri + R2)/2). Оно приводит к следующим результатам ). [c.145]

Наибольшего развития волновые представления о свете в XVIII веке достигли у Эйлера. Согласно Эйлеру свет представляет собой колебания эфира, подобно тому как звук есть колебания воздуха, причем различным его цветам соответствуют колебания различной частоты. Сравнение скорости света со скоростью звука позволило Эйлеру утверждать, что эфир есть субстанция, значительно более тонкая и упругая, чем обыкновенный воздух . Эйлер, подобно Ломоносову, высказывает мысль, что источником всех электрических явлений служит тот же светоносный эфир. Согласно Эйлеру электричество есть не что иное, как нарушение равновесия эфира тела, в которых плотность эфира становится больше, чем в телах окружающих, оказываются наэлектризованными положительно отрицательная электризация связана с уменьшением плотности эфира. Эйлер не распространял свою теорию на магнитные явления, поскольку электрическая природа магнетизма не была еще известна. Эти соображения были развиты Эйлером в его знаменитых Письмах к немецкой принцессе , написанных в 1760— 1761 гг. и изданных в Петербурге (1768—1772 гг.) во время второго пребывания Эйлера в России, куда он прибыл уже после смерти Ломоносова, с которым он состоял в постоянной дружеской научной переписке. Поэтому не исключено, что указанные представления сложились у Эйлера под влиянием идей Ломоносова. [c.23]

В направлении вдоль магнитного поля компонента с у излучаться не будет вследствие по-перечности световых волн, две другие компоненты с у + Ау и у — Ау представятся в виде циркулярно-поляризованного света правого и левого вращения. При этом в случае отрицательного знака заряда е левая поляризация обнаруживается у линии уменьшенной частоты красная компонента) (см. рис. 31.3,6), а правая — у линии увеличенной частоты (фиолетоедя компонента) (см, рис. 31.3, а). В случае положительного заряда е направление круговой поляризации у красной и фиолетовой компонент должно быть обратным. Мы видели в 170, что опыт дает соотношение, соответствующее отрицательному знаку заряда. [c.624]

Пусть, например, мы имеем дело с одноосным отрицательным кристаллом (см. гл. XXVI), т. е. показатель преломления обыкновенной волны По превыщает показатель преломления необыкновенной волны Пе, причем различие между- Пд и больще изменения при удвоении частоты, т. е. Пд (ы) > щ (2ш). При этом условии могут быть синфазными необыкновенные вторичные волны, возбуждаемые обыкновенной первичной волной. Действительно, поскольку показатель преломления увеличивается с ростом частоты, мы имеем неравенства [c.842]

Исследования внешнего фотоэффекта. Впервые внешний фотоэффект наблюдал в 1887 г. Г. Герц. Он обнаружил, что гфоскакивание искры между электродами разрядника заметно облегчается, когда электроды освещаются ультрафиолетовым светом. Обстоятельные экспериментальные исследования фотоэффекта выполнили в 1888—1889 гг. А. Г. Столетов и в 1899—1902 гг. немецкий физик Ф. Ле-нард. Последний показал, что освобождаемые светом отрицательные заряды являются электронами и что их энергия пропорциональна частоте света и не зависит от интенсивности света. [c.159]

При более точной формулиропкс следует определить направление поляризации, связанное с данным х для атого необходимо учесть смещение электронов, обусловленное волной. Как указывалось раньше, мы будем упрощать задачу, предполагая, что волны могут быть либо продольными, либо поперечными и что электроны взаимодействуют лишь с продольными волнами. Это значит, что частоты поперечных волн определяются движением ионов в фиксированном отрицательном пространственном заряде. Из работы Фукса известно, что таким путем могут быть точно определены упругие константы сдвига (модуль сдвига) одновалентного металла. По-видимому, это приближение, хорошее для длинных волн, менее пригодно для коротких, которые имеют как продольную, так и поперечную компоненты. Поскольку в дальнейшем мы будем иметь дело лишь с продольными волнами, индекс а у Qx явно выписываться не будет. [c.759]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...