Ионный остов

Экспериментально установлено, что если оба иона (А и В), участвующие в процессе обмена, имеют одну и ту же валентность, то разбавление раствора не оказывает влияния на состояние равновесия, т. е. при разбавлении раствора соотношение количества ионов А и В в ионите остается постоянным. Эта закономерность соблюдается достаточно точно в случае слабо поляризуемых ионов. В случае сильно поляризуемых ионов наблюдаются более или менее заметные отклонения. [c.182]

Концентрация хлор-иона остается равной исходной. [c.60]

При переходе через темлературу плавления отклонения становятся настолько большими, что нарушается правильность рядов ионов. В жидком металле правильное расположение сохраняется только у ближайших соседей на протяжении нескольких параметров решетки. Одновременно резко увеличивается число вакансий и смещений. Расстояния между ионами остаются почти такими же, как в твердом металле. Прямым доказательством такого строения жидкого металла В близн температуры плавления служат его рентгенограммы. [c.19]

На рис. 1 приведена зависимость предельной скорости фронта от. Рассмотрим теперь колебания электронной плазмы в предположении, что ионы остаются неподвижными. В работах [2, 3] решалась задача о нелинейных колебаниях электронной плазмы в случае плоских волн (г/ = 1) в предположении, что ионная решетка безгранична. Ниже исследуются нелинейные колебания электронной плазмы в цилиндрическом и сферическом случаях в той же постановке, а также в случае, когда ионы не заполняют все пространство. [c.406]

Ионные соединения 20, 145 Ионный остов 26, 55 [c.323]

При использовании свинца вместе с другими металлами, например железом или медью, для изготовления какого-либо оборудования следует иметь в виду, что в результате достижения более положительных потенциалов после образования защитной пленки свинец теряет свою защитную способность в отношении этих металлов (см. также гл. 11 Контактная коррозия ). В водных взвесях окиси свинца, сурика и двуокиси свинца потенциалы лишь слабо облагораживаются, так как активность ионов остается незначительной (10" —10 ). В противоположность этому потенциа- [c.320]

Концентрация хлорид-ионов остается равной исходной Концентрация ионов 5Юз после коагуляции уменьшается и становится равной 0,75С 2 [c.356]

Концентрация хлорид-ионов остается без изменений. Концентрация ионов после известкования и коа- [c.357]

В процессе очистки сточных вод происходит насыщение ионитов катионами или анионами. Обменная емкость сильнокислотных катионитов и сильноосновных анионитов по отношению к различным ионам остается постоянной в широком интервале значений pH. Обменная емкость слабокислотных катионитов и слабоосновных анионитов в большой степени зависит от величины pH и максимальна для первых в щелочной среде (pH > 7), а для вторых — в кислой среде (pH < 7). [c.698]

Из этого выражения следует, что концентрация водородных ионов пропорциональна отношению концентрации кислоты к концентрации соли. При этом коэффициент пропорциональности равен константе диссоциации слабой кислоты. Кроме того, при разбавлении раствора при одинаковом уменьшении величин Як и с значение концентрации водородных ионов остается практически постоянным, если не считать влияния некоторого изменения коэффициента активности вследствие разбавления. [c.98]

Можио ожидать, что при этом каждый уровень расщепляется на полосу. Пусть расщепление достигло линии А (рнс. 156), иа которой система достигает равновесия относительно смещения атомов.. Тогда первая полоса возбуждённых состояний отличается от нормального состояния, в которое был переведён электрон при переносе с некоторого атома на ближайший соседний атом. Поскольку получившиеся отрицательный и положительный ионы остаются на определённом расстоянии друг от друга, то кристалл, энергия которого находится на каком-либо уровне этой полосы возбуждённых состояний, ие обладает электронной проводимостью. Непроводящие возбуждённые состояния такого типа нельзя описать с помощью приближения Блоха. Кристалл, в котором все занятые зоны заполнены целиком, является изолятором но как только хотя бы один электрон переведён в незанятую зону, кристалл становится проводником. [c.329]

Интересно посмотреть, каково физическое происхождение члена в псевдопотенциале, который описывает отталкивание и благодаря которому становится применимой теория возмущений. Когда мы будем говорить о фазовых сдвигах, мы увидим, что все дело в уменьшении фаз, которые определяют рассеяние, на целое число п. Ясно, что при этом волновые функции в пространстве вне рассматриваемого иона остаются неизменными, а осцилляции в области иона исчезают. Поскольку отталкивание, о котором мы говорим, возникает из-за ортогональности волновых функций электронов зоны проводимости и сердцевины , часто считают ответственным за этот э4х )ект принцип Паули. Однако нетрудно видеть, что в рамках одночастичного подхода, который мы используем, принцип Паули совершенно не имеет отношения к делу. На самом деле этот эффект отталкивания чисто классический. Пролетая мимо иона, электрон с положительной энергией ускоряется следовательно, в этой области он движется с большей скоростью и проводит меньше времени. Конечно, если бы мы рассматривали распределение классических частиц при тепловом равновесии в области, где действует потенциал притяжения, мы бы обнаружили, что некоторые из них оказываются связанными и полная плотность частиц вблизи центра притяжения выше. По отношению же к частицам высокой энергии (в нашем [c.117]

I Уг, К2) -> I —У2, К2) населенности других уровней иона остаются неизменными (чисто электронная релаксация иона), то в результате получим [c.317]

Фиг. 1.1. а — схематическое изображение изолированного атома (масштабы не соблюдены) б — в металле ядро и ионный остов сохраняют ту же конфигурацию, что п в изолированном атоме, а валентные электроны покидают атом и образуют электронный газ. [c.19]

Очевидно, чтобы учесть различие между щелочными металлами, необходимо ввести какой-то другой масштаб длины. Нетрудно увидеть, каким он должен быть. В своих расчетах мы считали ионы точками, хотя реальные ионы имеют отличный от нуля радиус. В металлах приближение точечных ионов не столь абсурдно, как в молекулярных или ионных кристаллах, поскольку в металлах ионы занимают значительно меньшую долю полного объема. Однако, делая такое приближение, мы пренебрегаем по крайней мере двумя важными эффектами. Если ион имеет отличный от нуля радиус, газ электронов проводимости практически не способен проникнуть в ту часть объема металла, которую занимает ионный остов. Даже в очень грубой теории это означает, что плотность электронного газа будет выше, чем мы считали, поэтому его кинетическая энергия также оказывается более высокой. Кроме того, поскольку электронам проводимости недоступны области, занятые ионами, они не могут подходить так близко к положительно заряженным ионам, как предполагалось в модели, на основе которой получено выражение (20.24). Следует поэтому ожидать, что электростатическая энергия будет менее отрицательной , чем это было найдено. [c.42]

При достаточно высоких температурах твердые тела плавятся, т. е. ионы покидают свои положения равновесия и, блуждая, проходят большие расстояния в возникающей жидкости. Здесь нарушение гипотезы статической решетки совершенно очевидно однако даже ниже точки плавления, когда ионы остаются поблизости от своих положений равновесия, любая адекватная теория процесса плавления (а существуют лишь самые грубые теории) должна учитывать нарастание амплитуды колебаний решетки с повышением температуры. [c.47]

Фотоэлектрическим эффектом (фотоэффектом) ) называется явление взаимодействия света с веществом, в результате которого энергия фотонов передается электронам вещества. Для твердых и жидких тел различается внешний и внутренний фотоэффект (У.5.4.3°). При внешнем фотоэффекте поглощение фотонов сопровождается вылетом электронов за пределы тела. При внутреннем фотоэффекте электроны, вырванные нз атомов, молекул или ионов, остаются внутри вещества, но изменяются энергии электронов. В газах фотоэффект состоит в явлении фотоионизации — вырывании электронов из атомов и молекул газа под действием света (П1.3.3.2°). [c.410]

В трехэлектродной ионно-оптической системе большинство вторичных ионов не может преодолеть потенциальный барьер между ускоряющим и замедляющим электродами, ионы остаются в потенциальной яме и в конце концов попадают на ускоряющий электрод, который Имеет наиболее низкий отрицательный потенциал. Величина потенциального барьера в замедляющем зазоре ионно-оптической системы определяется коэффициентом замедления ионного пучка [c.83]

Разнообразие сил, действующих между ч-цами, составляющими Т. т., приводит к тому, что в кристаллах при определ. условиях могут проявляться св-ва газов, жидкостей и плазмы. Напр., металл можно рассматривать как ионный остов, погружённый в электронную жидкость ферромагнетик при Т Тс ведёт себя как газ магн. [c.737]

Коллективное описание электронно-ионного взаимодействия. Бом и Пайне (см. п. 36) учли кулоновское взаимодействие на больщих расстояниях путем введения дополнительных координат, которые описывают движение электронного газа как колебания илазмы. Так как координаты отдельных ионов остаются неизменными, то число введенных в этом методе координат превышает число координат, необходимых для описания системы. Поэтому необходимо, чтобы волновая функция системы удовлетворяла определенным дополнительным условиям. Этот метод был применен Пайнсом и автором [19] для учета движения ионов. Помимо колебаний плазмы, имеются связанные электронно-ионные колебания, которые соответствуют продольным звуковым волнам. Мы изложим эту теорию в общих чертах, причелг для рассмотрения взаимодействия элек- [c.764]

Во всех нечетных камерах положительно заряженные катионы при движении к катоду всречают на своем пути отрицательно заряженные, т. е. катионопроницаемые, мембраны и поэтому проходят сквозь них в соседние четные камеры аппарата. Аналогичным образом в эти же камеры проникают из нечетных камер через положительно заряженные, т. е. ашонопроницаемые, мембраны анионы растворенных солей. Попавшие в четные камеры ионы остаются в этих камерах, так как здесь они встречаются с одноименно заряженными мембранами катионы — с положительными, а анионы — с отрицательными и при приближении к ним отталкиваются от них. Таким образом, во всех нечетных камерах вода обессоливается, а в смежных четных камерах [c.124]

Учитывая, что при этом степень заполнения ионита ионами кальция, магвия и натрия, а следовательно, и коэффициенты активности ионов в ионите остаются неизменными, объединяя выражения (2.13) с (2.15) и (2.14) с (2.16), получаем [c.42]

Метод, основанный на последовательном понижении температуры, называется каскадным методом. Рассмотрение каскада начнем с хлористого метила. Хлористый метил можно привести в жидкое состояние посредством сжатия при обыкновенной температуре. Критическая температура хлорметила равна416,2°К- Если дать возможность хлорметилу испаряться, то температура его при этом понижается. Точка кипения хлорметила при нормальном давлении—249,2° К. Температура, которая достигается при испарении хлорметила, вполне достаточна, чтобы произвести сжижение этилена. Критическая температура этилена равна 182,7° К. Если жидкий хлорметил заставить циркулировать в системе охлаждения компрессора, то этилен переходит в жидкое состояние при соответствующем давлении. Температура кипения этилена при нормальном давлении равна 169,5° К, ион остается в жидком состоянии до 104,4° К- Кипящий под пониженным давлением этилен используется для охлаждения компрессора, сжимающего кислород до температуры, при которой он переходит в жидкое состояние. Нормальная точка кипения кислорода равна [c.223]

Р, с, молекул отличаются от Р. с. атомов гл. обр. благодаря колебаниям, вращениям и возможности диссоциации ионного остова молекулы. Бели ионный остов находится в возбуждённом колебаг. состоянии, то ридберговский электрон при проникновении в ионный остов (что происходит довольно редко, с вероятностью может испытать неупругое столкновение с остовом, приобрести достаточную кпнетич. энергию за счёт [c.394]

В процессе регенерации разбавленную хромовую кислоту с на-копивщимися в ней посторонними ионами пропускают через катионнообменную колонну, представляющую собой цилиндрический сосуд с помещенными на дно фильтра мелкими зернами катионита (менее 1 мм). Сосуд изготовляют из материала, устойчивого против пропускаемого раствора. При такой обработке больщая часть ионов остается в обменнике. Очищенный таким- образом раствор хромовой кислоты выпаривают, и полученный концентрированный раствор вновь становится пригодным к употреблению. При использовании 10%-ного раствора хромовой кислоты можно производить до 300 процессов обмена. [c.160]

Резюме о многоэлектронной многофотонной ионизации. Из материала, приведенного выше, видно, что вопрос о реализации мно гоэлектронного многофотонного процесса образования многозарядных атомарных ионов остается на данный момент открытым. В области тео ретических и экспериментальных исследований этой проблемы имеется большое поле деятельности. В области теории весьма перспективным представляются расчеты в рамках нестационарной теории возмущений, аналогичные расчетам, проведенным в работе [8.35], но для малофо тонных процессов образования двухзарядных ионов щелочноземельных атомов. При этом привлекает модель Ванье [8.34], так как и различные эксперименты, о которых речь уже шла выше, и теоретический анализ 8.39] показывают, что существенную роль должны играть высоковозбужденные состояния. Это обстоятельство обуславливает возможность одновременного отрыва нескольких электронов, как следует из расчетов, выполненных в рамках модели Ванье [8.40]. Надо также отметить, что в рамках модели Ванье возможно решение уравнения Шредингера в квазиклассическом приближении [8.4Г. [c.223]

При движении коллоидных частиц некоторый слой ионов остается неподвижным, связанным с их поверхностью. Часть же ионов диффузного слоя отрывается от частицы, при этом возникает разность потенциала, так называемый электрокинетический или дзета-потенциал ( -потенциал), который может рассматриваться как мера стабильности коллоидных систем. При уменьшении -потенциала стабильность системы снижается. Коагуляция коллоидной системы наступает при критичес.ком значении -потенциала, когда силы отталкивания между одноименно заряженными частицами настолько уменьшаются, что золь теряет стабильность, частицы, слипаясь, быстро увеличиваются в размерах, происходит коагуляция и образование осадка. Коагулированию коллоидных частиц способствует также сжатие диффузного слоя. При этом расстояние между коллоидными частицами снижается и соединение их становится более вероятным. Состояние сжатия диффузного слоя наступает в случае прибавления в раствор электролитов, когда концентрация ионов в диффузном слое увеличивается и для компенсации зарядов на поверхности частиц требуется меньший объем диффузного слоя. [c.40]

Такое особое поведение ЫзВ1 может отражать характер связи, которая является скорее ионной, чем ковалентной, и особенность атома лития, а именно малый ионный остов 15. [c.191]

ЖЕСТЬ, белая, К. тонкое листовое железо, покрытое оловом (ОСТ 24). До сих пор сохранились устаревшие названия (палочная JK., крестовая Ж.), к-рые происходят от старых способов маркировки по толщине, а именно наиболее тонкие сорта (0,22—0,33 мм) отмечались знаком палки, более толстые сорта (0,32—0,36. vi.it) — знаком креста х. С белой Ж. не следует смешивать железо белое глян-1(евов (ОСТ 25). Белым глянцевым железом называется луженое кровельное железо, бо- лее толстое и тяжелое. Олово хорошо противостоит атмосферным влияниям п пвляется для железа исключительно ценным защитным покрытием. Слой олова сохраняет свой блеск и хорошо защищает железо от разъедания только до тех пор, пока слой остается непрерывным если же непрерывность слоя нарушена и железо обнажено, то разъедание последнего идет быстрее, чем без олова явление это объясняется тем, что в электролитической паре железо — олово последнее является катодом. В присутствии воды или влаги ати два металла образуют электролитическую пару так как железо образует анод этой пары, то на него будут действовать отрицате,льные ионы, в результате чего оно переходит в раствор, в то время как олово, соприкасающееся только с положительными ионами, остается нетронутым. Из этого следует, что даже тончайшего покрытия оловом, если оно произведено совершенно, достаточно для предохранения железа от ржавчины и разъедания слабыми кислотами. Для некоторых целей однако предпочтительнее более толстое покрытие. Это в частности относится к Ж., из к-рой изготовляется посуда, подвергающаяся значительному изнашиванию от чистки. Толстое покрытие придает К. также и лучший внешний вид нек-рое количество олова требуется кроме того, чтобы закрыть неизбежные поверхностные неровности листа. В настоящее время изготовляется 20 разных сортов жести, которые различаются по толщине оловянного слоя. [c.406]

В то время как скорость диссоциации по мере распада молекул на ионы уменьшается, скорость обратного процесса увеличивается. В результате устанавливается равновесие, при котором относительные количества недиссоцииро-ванных молекул и ионов остаются постоянными, т. е. процесс диссоциации не доходит до конца. Следовательно, диссоциация — типичный обратимый процесс, что и выражается в уравнениях диссоциации двумя стре.чками, заменяющими знак равенства, например, [c.377]

Имелась и еще одна трудность. Используя классическую теорию, мы не можем объяснить, почему столь великн длины свободного пробега электронов. Самые различные эксперименты с несомненностью показывают, что электроны проводимости в металле могут свободно перемещаться, не испытывая столкновений с другими электронами проводимости илн с ионными осто- [c.250]

В окислах второго типа кислород растворяется при по вышен-ной температуре из газовой фазы. При этом кислород в решетке окисла образует новые узлы ионов кислорода. Соответственно узлы для металлических ионов остаются незаполненными, [c.55]

В простейших газах имеются лишь частицы одного сорта, в металлах же их должно быть по меньшей мере два электроны заряжены отрицательно, а металл в целом электрически нейтрален. Друде предположил, что компенсирующий положительный заряд принадлежит гораздо более тяжелым частицам, которые он считал неподвижными. В то время, однако, еще не понимали точно, почему в металле имеются подобные легкие подвижные электроны и более тяжелые неподвижные положительно заряженные ионы. Решение этой проблемы стало одним из фундаментальных достин ений современной квантовой теории твердого тела. При обсуждении модели Друде, однако, нам будет достаточно просто предположить (для многих металлов это предположение оправдано), что когда атомы металлического элемента объединяются, образуя металл, валентные электроны освобождаются и получают возможность свободно передвигаться по металлу, тогда как металлические ионы остаются неизменными и играют роль неподвижных положительных частиц теории Друде. Эта модель схематически изображена на фиг. 1.1. Каждый отдельный атом металлического элемента имеет ядро с зарядом где — атомный номер и е — величина заряда электрона ) е = 4,80-10" ед. СГСЭ = 1,60Кл. Вокруг ядра расположено Ха электронов с полным зарядом — еХа- Некоторое число X из них — это слабо связанные валентные электроны. Остающиеся — X электронов довольно сильно связаны с ядром они играют меньшую роль в химических реакциях и носят название электронов атомного остова. Когда изолированные атомы объединяются, образуя металл, электроны атомного остова остаются связанными с ядрами, т. е. возникают металлические ионы. Валентные же электроны, наоборот, приобретают возможность далеко уходить от родительских атомов. В лгеталлах эти электроны называют электронами проводимости ). [c.18]

Заметим, что проведенное в п. 1 рассмотрение проблемы экранирования, не связанное явно с функциями распределения, нечувствительно к тому, вырождена система в статистическом смысле или классична. Мы использовали классичность системы только в момент выбора функции л(0, л). Этот выбор можно и изменить. Остановимся на интересном с практической точки зрения использовании качественного подхода в системе типа металла, где отрицательными ионами являются электроны (вырожденный газ, см. гл. III, 2, п. в)), а положительными — ионный остов кристаллической решетки. Чтобы не учитывать динамики этого остова, не играющей главной роли в рассматриваемом вопросе (он состоит из относительно тяжелых по сравнению с электронами ионов, подвижность которых ограничена еще и пространственной их локализацией по узлам решетки), заменим его равномерно размазанной средой с плотностью заряда po=eno=eNjV (модель желе ), на фоне которой свободно двигаются N электронов —е. Пренебрегая температурными поправками, можем положить [c.648]

В окислах второго типа при повышенной температуре растворяется К1- слород, поглощенный из газовой фазы. При этом образо вавшиеся ионы кислорода создают новые уз-лп в решетке окисла. Однако соответственные узлы для металлических ионов остаются незаполненными, со-з,]аются пустые места — катионные дырки — в решетке. Необходимые для ионизации кислорода электроны отбираются от части ионов метс.лла, причем валентность этих ионов возрастает (рис. 37). [c.62]

Когда ионы металла переходят в раствор (энергия гидратации ионов достаточна для разрыва связи между ион-атомами и электронами), на поверхности металла остается эквивалентное количество электронов (рис. 7), которые в раствор не переходят и сообщают металлу отрицательный заряд. 3)тот заряд вызывает электростатическое притяжение между положительно заряженными ионами металла, перешедшими в раствор, и поверхностью металла. Указанные явления на границе металл — водный раствор электролита приводят к возникновению двойного электрического слоя, образуемого электрическими зарядами, находящимися на металле, и ионами противоиоложного заряда, располагающимися у поверхности металла в растворе, что приводит к установлению некоторой разности иотенциалов между металлом и раствором электролита (рис. 8, а). [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...