КЛ (круг лево)

Предмет Хронометр Горизонтальный круг ( Круг Право ) Предмет Хронометр Горизонтальный круг ( Круг Лево ) [c.194]

Отсчёт по кругу (левое окно)........1 77°50 [c.598]

А. Круг право (круг лево) [c.602]

Б. Круг лево (круг право) [c.602]

Предмет Круг лево 95" 18 45 95 18, 8 ( 273 29, 8 [c.602]

Освоив этот вариант заезда в бокс , задание можно будет немного облегчить или наоборот усложнить. Например, сдвинуть круг левее или совместить разворот в три приема с въездом в бокс , а также попробовать и другие варианты (рис. 148). [c.75]

Решение. Разобьем данную плоскую фигуру на две части полукруг ЛЕВ и четверть круга [c.129]

Можно показать, что гипотеза Френеля формально объясняет явление вращения плоскости поляризации. Линейно-поляризованную волну ( ), как известно, можно разложить на две волны, поляризованные по правому ( р) по левому ( ) кругам (рис. 12.7). 296 [c.296]

Если различие в скорости распространения лучей, поляризованных по кругу влево и вправо, приводит к вращению плоскости поляризации, то различие коэффициентов поглощения этих же лучей приводит к эллиптической поляризации. Это связано с тем, что поляризованные по кругу компоненты с амплитудами = -t o/2 и = = /о2 при прохождении слоя вещества поглощаются по-разному, в результате чего их амплитуды при выходе из вещества становятся неодинаковыми. Сложение двух круговых колебаний разных амплитуд дает эллиптически-поляризованный свет, причем направление вращения по эллипсу будет совпадать с направлением вращения поляризованной по кругу компоненты, которая поглощается в меньшей степени. Круговой дихроизм характеризуется эллиптичностью, т. е. отношением полуосей эллипса. Тот факт, что эллиптичность не зависит от различия скоростей распространения левой и правой волн, а угол поворота плоскости поляризации — от вели- [c.299]

Рассмотрим, что произойдет с линейно поляризованной волной, распространяющейся в оптически активной среде. Разложим исходную волну Е на две, поляризованные по правому и левому кругу, скорости распространения которых в данном веществе не равны. Очевидно, что время, необходимое каждой волне для прохождения одного и того же отрезка в исследуемой активной среде, окажется различным. [c.155]

Отсюда, кстати, вытекает законность разложения линейно поляризованного колебания на два колебания, поляризованных по кругу с правым и левым вращением. Для неактивного вещества Unp = лев = и если, например, Е = Е , то обе равные по [c.156]

Напомним, что исходную линейно поляризованную волну всегда можно разложить на две распространяющиеся в том же направлении циркулярно поляризованные волны (по правому и левому кругам). В этом и заключается физический смысл проведенной математической операции — перехода от вещественных уравнений (4.37) к комплексному уравнению (4.38). Если в результате решения уравнения (4.38) окажется, что показатели преломления для двух циркулярно поляризованных волн не одинаковы ( пр Плев)> то будет доказано наличие поворота плоскости поляризации суммарной волны, получающейся в результате сложения двух циркулярно поляризованных волн после прохождения ими в веществе некоторого пути I при наличии продольного внешнего магнитного поля / внеш О [c.163]

Френель проверил свои предположения при помощи опыта, специально придуманного для исследования различия в скорости распространения правого и левого циркулярно поляризованного света. Им была изготовлена сложная призма (рис. 30.5), состоящая, из трех призм двух — из правовращающего кварца (О) и одной — из левовращающего О (оси направлены вдоль стрелок на чертеже). Если, действительно, для правовращающего кварца ng > Па, а для левовращающего ng а Па, то линейно-поляризованный пучок света, проходя через такую призму, раздвоится, как показано на чертеже (ср. действие призмы, изображенной на рис. 17.8, б). В результате из призмы выйдут два световых пучка один — поляризованный по правому, другой — по левому кругу (на рис. 30.5 угол расхождения показан для ясности чрезмерно большим). Опыт полностью подтвердил предположение Френеля. [c.615]

Для простоты и наглядности расчета разложим колебательное движение электрона в отсутствие поля на следующие компоненты, на которые, как легко видеть, можно разложить гармоническое колебание любого направления. Одной из этих компонент пусть будет гармоническое колебание вдоль направления поля, а двумя другими — круговые равномерные движения, правое и левое, в плоскости, перпендикулярной к этому направлению. Действие магнитного поля на первую компоненту равно О, ибо sin (у,Я) = = 0. Действие же поля на круговые компоненты сведется к добавочной силе evH, направленной вдоль радиуса (круговой траектории) к центру или в противоположную сторону, в зависимости от знака заряда и соотношения направления магнитного поля и скорости движения (рис. 31.3, отрицательный заряд). Таким образом, колебательное движение вдоль поля остается неизменным и продолжает происходить с первоначальной частотой v. Движение же по кругам под действием поля приобретает большую (v -)- Av) или меньшую (v — Av) частоту в зависимости от того, увеличивает ли поле центростремительную силу, действующую на заряд (см. рис. 31.3, а), или уменьшает ее (см. рис. 31.3, б). [c.623]

I — ДЛЯ луча, поляризованного по левому кругу II [c.629]

Теоретический смысл этих явлений легко понять. Под действием магнитного поля меняются собственные периоды колебания атомов и, следовательно, положение линий поглощения. Наблюдения в продольном направлении показывают, что собственные частоты, соответствующие правому и левому вращению, смещаются в разные стороны. Этим обстоятельством устанавливается связь между явлением Зеемана и явлением Фарадея. Так как показатель преломления зависит от близости частоты исследуемой волны к собственным частотам вещества (кривая дисперсии), то, следовательно, под действием магнитного поля изменяется и показатель преломления, причем различно для волн данной частоты, поляризованных по правому и левому кругу. [c.629]

Для получения аналитического выражения для угла поворота плоскости поляризации в оптически активной среде запишем углы поворота электрического вектора как функции времени / и пути 2, проходимого светом в среде для волн, поляризованных по правому и левому кругам [c.74]

Право- п левовращающего кварца (рис. 20.3). Три ее призмы вырезаны так, что оптические оси параллельны их основаниям (иа рис. 20.3 оптические оси указаны двусторонними стрелками). При нормальном падении на такую приз.му линейно поляризованного луча этот луч войдет в первую призму без прело.мления. На границе между первой и второй призмами он раздвоится, так как показатели преломления для правой и левой волн различны. Еще более лучи разойдутся при преломлении па границе между второй и третьей призмами. В результате из призмы выйдут два луча, поляризованные по правому и левому кругам. [c.75]

При наблюдении излучения вдоль магнитного поля спектральный прибор зафиксирует две спектральные линии с частотами v—Av и v + Av, поляризованные по кругу. Для отрицательного заряда электрона линия с частотой V—Av (красная компонента) будет поляризована по левому кругу (см. рис. 22.4, а), а линия с частотой v + Av (фиолетовая компонента) —по правому кругу (см. рис. 22.4, б). [c.105]

Порядок наблюдения. Делаются наведения на земной предмет, азимут направления на к-рый определяется, и на Полярную звезду при обоих положениях вертикального круга инструмента Круг Право и Круг Лево в такой последовательности первое положение круга— земной предмет. Полярная второе положение круга — Полярная, земной предмет, причем при каждом наведении берут отсчеты горизо1гтального круга, а лри наведении на Полярную кроме того — отсчеты но хронометру (или часам), поправка которого д. б. заранее определена. [c.193]

П о р я д о 1 наблюдений. При Круге Право производят последовательно наблюдения земно1 о предмета и два наблюдения Солнца, сначала нижний край, затем верхний, далее трубу переводят через зенит и при Круге Лево производят наблюдения в порядке нижний край Солнца, верхний край и земной предмет. Пример формы Полевого журнала при определении азимута по измеренным зенитным расстояниям приведен в табл. 2, Схема вычислений при определении азимута по измеренным зенитным расстояниям Солнца приведена в табл. 3. [c.194]

При измерении углов в инженерной практике пользуются главным образом способом приёмов. Углы в теодолитных ходах измеряются одним полным приёмом, состоящим из двух полуприёмов, из которых один производится при круге право (КП), а другой при круге лево (КЛ). За окончательное значение угла берут среднее из двух полуприс- [c.565]

КЛ (круг лево) 558, 604 КП (круг право) 558, 604 Клебемасса 6o0 Клеймёнов И. А. 503 Клёпка 236 Клеши 291 Колебания арок 194 [c.790]

Отсчеты вертикального круга делаются аналогичным путем, угол жо наклона получается 1сак разность двух отсчетов, сделанных при круге право и круге лево. Характеристические размеры прецизионного Т. Вильда диаметр гориаонтальпого круга 140 м диам. вертикального круга 95 мм свободное отверстие объектива 60 MM-, длина трубы 260 мж увеличение трубы (3 переменных окуляра) 24 X, 30 X и 40 X уве.тхичоние микроскопа для отсчета на кругах 37 X цена деления уровня при подставке, . " (округленно) на 2 мм пена деления уровня при вертикальном круге 6" на 2 мм (точность иО уровню двойная в виду применения принципа совмещения изображений двух концов пузырька) цена деления барабана микроскопа 0,8" . вес инструмента 10,3 кг, вес металлич. покрышки 5,2 кг вес треноги с футляром, содержащим вспомогательные принадлежности, 7,5 ка центрирующая подставка диаметром 20 см вес 5,1 кг средняя ошибка измерения угла прецизионным Т. Вильда равна 0,3"-.- 0,5". [c.409]

Наблюдение проводилось вдоль магнитного поля (продольный эффект) и поперек него (поперечный эффект). Было установлено, что спектральная линня, имеющая в отсутспзне магнитного поля частоту со (рис. 12.5, а), расщепляется на две линии (дублет) с частотами со — Асо и со + Лы (рис. 12.5, г) при наблюдении вдоль магнитного поля (первая линня поляризована по левому кругу, вторая — по правому) и на три линии (рис. 12.5, f) при наблюдении перпеидикулярпо магнитному полю с частотам со — Асо и <о л со + Дсо (крайние линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны направлению магнитного поля, а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля). Величина смещения Дсо пропорциональна напряженности внешнего магнитного поля (высота линий иа рисунке соответствует интенсивности спектральных линий). [c.293]

Оптическая активность среды проявляется двояким образом в круговом двулучепреломлеиии, т. е. в разной скорости распространения света в веществе, поляризоваиного по кругу вправо и влево, и в круговом дихроизме, т. е. в разных коэффициентах поглощения для света правой и левой круговой поляризации. Оба явления отражают один и тот же физический процесс взаимодействия световой волны с веществом, поэтому, естественно, зная одну из величин, можно найти другую, На практике часто необходимо измерять оба [c.298]

Но, получим дисперс1юииые кривые / и II, изображающие соответственно кривые дисперсии лучей, поляризованных по левому и правому кругам. Вычитая ордшшгы одной кривой из ордиьЕаты другой, можно получить кривую, оггределяющую изменение угла [c.304]

Для экспериментального доказательства справедливости этого предположения Френелем была построена специальная составная призма из правого и левого кварца (рис. 4.12). Легко сообразить, что если Unp Цлев> то при падении на такую призму линейно поляризованного света сначала пучок света раздваивается, а в последующем две поляризованные по кругу в разные стороны волны будут расходиться все больше и больше. [c.155]

При современной технике опыт Френеля можно относительно просто воспроизвести, сложив две стандартные 30-градусные призмы из правовращающего и левовращающего кварца и установив перед ними оптическую щель. Освещая ее линейно поляризованным светом неон-гелиевого лазера, мы видим на удаленном экране две светлые линии, которые хорошо разрешены. Вводя в оптическую схему пластинку Х/4 и поляроид и вращая поляроид на угол ti/2, мы можем раздельно погасить казкдую из этих линий, убедившись, что они поляризованы по правому и левому кругу. [c.155]

Результаты, получаемые для простых спектральных линий, например некоторых линий Н, 2п, Сб, сводятся к следующему. Линия, имеющая в отсутствие магнитного поля частоту V, в магнитном поле представляется при продольном наблюдении в виде дублета с частотами V — Ам и V + Av, причем первая линия поляризована по левому кругу, вторая — по правому при поперечном наблюдении получается триплет с частотами V + Ду, V и V — Лv, причем крайние линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны направлению магнитного поля (а-компоненты), а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля (л-компонента). Величина смещения Ау пропорциональна напряженности магнитного поля. Наконец, по интенсивности я-компо-нента в два раза сильнее, чем каждая из о-компбнент, равных между собой циркулярно-поляризованные компоненты при продольном эффекте по интенсивности совпадают с я-компонентой при поперечном. [c.622]

Теория вращения Френеля. Интерпретация вращения плоскости поляризации была дана впервые Френелем, который показал, что это явление сводится к особому типу двойного лучепреломления. В основе рассуждений Френеля лежит гипотеза, согласно которой скорость распространения света в оптически активных веществах различна для воли, поляризованных по правому или левому кругу, т. е. Vпx фu aa В силу этого все оптически активные вещества можно разделить па правые (Ущ1> лсв) и левые ( Упр<Плсп) [c.73]

Линейно поляризованный свет можно представить как совокупность двух волн, поляризованных по правому и левому кругам, с одинаковыми периодами и амплитудами. Пусть в месте входа в слой оптически активного вещества совокупность волн, поляризованных по правому и левому кругам, эквивалентна линейно поляризованному свету с колебаниями по направлению АА (рис. 20.2, а), т. е. вращающиеся электрические векторы правой и левой волн симметричны по отношению к плоскости АА. Рассмотрим, какова будет взаимная ориентация этих векторов в любой точке среды. Предположим, что Ппр>Плеп, тогда ДО какой-либо точки среды в определенный момент времени волна, поляризованная по левому кругу, дойдет с некоторым отставанием по фазе по отношению к волне, поляризованной по правому кругу. В рассматриваемой точке электрический вектор волны, поляризованной по правому кругу, будет повернут впра- [c.73]

Спектральная линия, имеющая в отсутствие магнитного поля частоту V (рис. 22.2,6), в магнитном поле при поперечном наблюдении представляется в виде трех линий (триплет) с частотами V—Лv, V и v + Дv (рис. 22.2, в). Первая и третья линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны к направлению магнитного поля (ст-компонепты), а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля (я-ком-понента). При продольном наблюдении эффекта получаются две компоненты (дублет) с частотами V—Av и v- -Дv, причем первая линия поляризована по левому кругу, а вторая — по правому (рис. 22.2, г). Величина смещения Дv пропорциональна напряженности магнитного поля. Интенсивность я- и а-компонент разная. Наиболее интенсивной является я-компопента, интенсивность которой в 2 раза превосходит интенсивность каждой из а-компонент, равных между собой. [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...