Особенности потока дискретные

Для непрерывного точного решения закон сохранения выполняется для произвольной области тела. Для разностного решения требование выполнения закона сохранения имеет важную особенность, обусловленную дискретным разбиением тела. А и.менно, поскольку разностное решение ищется в отдельных точках тела, то необходимо разбить тело на такое же число элементарных объемов, каждый из которых будет включать одну точку, а затем потребовать выполнения закона сохранения как для произвольного элементарного объема так и для любой области, составленной из этих элементарных объемов (а следовательно, и для всего тела). Последнее требование будет выполнено, если обеспечить условие согласования тепловых потоков для любых соседних объемов, заключающееся в равенстве значений протекающих через общую границу тепловых потоков. [c.85]

Т е ч е и с к а т е л ь ГТИ-3. К конструктивным особенностям течеискателя типа ГТИ-3 относится дискретное регулирование чувствительности течеискателя с помощью 10-позиционного переключателя накала анода датчика и 2-позиционного переключателя режимов работы ( Грубый и Чувствительный ), шунтирующего микроамперметр выходного сигнала. Из-за отмеченных конструктивных особенностей для измерения потока газа через неплотность необходимо значительное количество тарировочных кривых [c.77]

Каждый технологический ротор, входящий в состав автоматической линии, является многоинструментным. Выполнение технологической операции совмещено с непрерывным транспортированием потока обрабатываемых деталей в инструментальных блоках. Прерывистое, дискретное транспортирование с остановами противоречит принципиальным особенностям роторов. [c.296]

Важная особенность настоящей монографии состоит в том, что в ней представлены результаты исследований нестационарных (пульсационных) процессов, характерных для потоков двухфазных сред. Можно предполагать, что пульсации параметров потока, связанные с возникновением дискретной фазы и взаимодействием фаз, являются характерными признаками двухфазных течений. [c.4]

В применении к двухфазным потокам лазерная анемометрия обычно используется для измерений скорости, турбулентности и направления движения частиц жидкой фазы. В связи с большим пространственным разрешением, достигающим 0,1 ммз, устойчивая работа возможна при малой массовой концентрации жидкой фазы— около 1%. Измерение концентрации дискретной фазы возможно по индикатрисе рассеяния с использованием для этой цели оптики лазерного анемометра (см. 2.4), что особенно удобно для ЛРА. [c.55]

Влияние вязкости несущей фазы, а также двухфазного пограничного слоя на границах канала можно оценить, сопоставляя результаты расчетов и опытов. Расхождение оказывается значительным, в особенности в концевых зонах, где двухфазный поток приобретает пространственную структуру под воздействием вторичных течений, возникающих у концов сопловой и рабочей решеток (или закручивающего аппарата). Значительное влияние дисперсности на характеристики закрученного потока также объясняет расхождение результатов расчета и опытов, так как реальная структура дискретной фазы всегда полидисперсная. [c.176]

Расчет диффузоров для парокапельных потоков может быть осуществлен в рамках плоской (осесимметричной) модели с использованием уравнений (4.1) — (4.10) или (5.8), (5.9). При этом учитываются механическое и тепловое взаимодействие фаз. В простейшем случае задача рассматривается одномерной и исходными служат уравнения (6.16) — (6.21). Наиболее достоверные результаты могут быть получены при рассмотрении течения в плоском диффузоре. Вначале расчет ведется без учета пограничного слоя, а затем рассчитывается пограничный слой и вводятся необходимые коррективы на распределение параметров несущей и дискретной фаз в ядре течения. Расчетная сетка выбирается так же, как и при расчете сопла Лаваля [61]. Распределения скоростей паровой фазы вдоль диффузора и в поперечных сечениях, а также коэффициентов скольжения определяются в предположении моно-дисперсной структуры. Отметим следующие структурные особенности парокапельного потока в плоском диффузоре, обнаружен- [c.239]

Влияние присадок ОДА на структурные характеристики парокапельного потока (на дисперсный состав дискретной фазы и интенсивность турбулентности) вызывает заметные изменения коэффициентов потерь кинетической энергии и коэффициентов расхода сопл. Исследования проводились на плоском суживающемся сопле и показали, что введение присадок ОДА с концентрацией С= (5-4-6) 10 б кг ОДА/кг НгО приводит к следующим результатам 1) способствует интенсификации процесса дробления крупных капель с уменьшением их среднего размера в 2—2,5 раза. При этом, что особенно важно, доля крупных капель существенно уменьшается 2) сглаживает волны на поверхности жидких пленок, что в свою очередь уменьшает напряжение трения на поверхности раздела фаз, а также на стенке и потери на трение в пограничных слоях 3) снижает потери кинетической энергии и коэффи- [c.304]

Дискретность структуры газа в значительной степени определяет особенности взаимодействия тела с потоком. Поэтому для фи- [c.158]

Строже и поэтому более употребительно среднее значение, полученное из непрерывной записи переменного в зависимости от времени в определенной точке пространства (рис. 90). Следует отметить некоторые отличия рис. 90 от рис. 89. Во-первых, абсциссой здесь является время а не последовательность опытов X. Во-вторых, запись представляет собой непрерывную линию, а не ряд дискретных точек. Эта непрерывность записи параметров потока особенно существенна, если его трактовать как [c.245]

При аппроксимации вихревой пелены парой дискретных вихрей теоретический расчет потока оказывается довольно простым 34—36, однако результаты расчетов плохо согласуются с экспериментальными данными. Теория крыла малого удлинения Манг-лера и Смита наиболее полно отражает особенности, обнаруженные экспериментально. [c.208]

Каскадные системы управления могут найти широкое применение. Для систем с повышенными требованиями к качеству при наличии в объекте измеряемой вспомогательной регулируемой переменной всегда следует использовать каскадные регуляторы. Они особенно рекомендуются для регулирования потоков с помощью вентилей. Коэффициент передачи вентиля является нелинейным, поскольку он, кроме всего прочего, зависит от перепада давления на вентиле, которое может существенно изменяться в процессе функционирования. Применение вспомогательного регулятора ПИ-типа позволяет полностью скомпенсировать эти изменения. Еще более широко могут применяться дискретные каскадные системы управления, так как дополнительная стоимость вспомогательных регуляторов мала. [c.297]

Для расчета характеристик крыльев малого удлинения по теории вихревой поверхности в линейной постановке широкое распространение получил метод, развитый в работах С. М. Белоцерковского (1955 1964),-Расчеты по этому методу производятся с помощью вычислительных машин. Несущая поверхность заменяется системой дискретных подковообразных вихрей, причем особенность этих подковообразных вихрей состоит в том, что Они могут быть косыми , т. е. участок подковообразного вихря, являющийся элементом присоединенного вихря, может составлять некоторый угол с направлением набегающего потока. После удовлетворения граничным условиям расчет сводится к решению системы алгебраических [c.95]

Особенно подробно Ньютон исследовал движение гипотетической разреженной жидкости, состоящей из отдельных (дискретных) частиц — корпускул и лишенной трения. Применительно к ней Ньютон создал так называемую ударную теорию сопротивления пластинки, движущейся под некоторым углом. Ньютон считал, что набегающий на пластинку поток состоит из большого числа твердых неупругих частиц, которые, ударяясь о пластинку, полностью теряют свою скорость. Применяя теорему о количестве двил<ения, Ньютон определил величину силы сопротивления. Именно, полагая, что масса жидкости, набегающая в единицу времени под углом атаки а на пластинку, имеющую площадь 5, равна pSv sin а, а скорость частиц жидкости, нормальная к пластинке, равна t) sin а и полностью теряется при ударе жидкости о пластинку, Ньютон получил следующую формулу для силы сопротивле-. ния R, нормальной к поверхности пластинки [c.6]

Применение закрутки потока, особенно дискретных шероховатостей различного типа для интенсификации конвективного теп- [c.578]

Некоторое особенности асимптотического поведения, которые мы наблюдали в трех приведенных примерах, имеют место для произвольных градиентных потоков. Чтобы описать эти особенности, нам понадобятся некоторые общие понятия топологической динамики. Рассмотрим топологическую динамическую систему с дискретным или непрерывным временем, определенную на фазовом пространстве X. [c.51]

Наряду с достижениями теории возмущений и другими математическими результатами, одной из основных побудительных причин возрождения интереса к нелинейной механике было изобретение цифровой ЭВМ. Уже с самого начала использование ЭВМ для интегрирования уравнений движения было соединено с методом сечения Пуанкаре, при котором такое интегрирование iV-мерных уравнений заменяется итерацией соответствующего N—1)-мерного отображения. В результате оказалось возможным наблюдать за движением системы в фазовом пространстве в течение сотен тысяч колебаний. Обнаруженные уже в первых экспериментах удивительно тонкие пространственные структуры движения быстро привлекли внимание как теоретиков, так и экспериментаторов. Отсюда две основные особенности нашего изложения материала мы существенно опираемся на результаты численного моделирования, с одной стороны, и на соответствие между непрерывным движением (iV-мерным потоком) и его дискретным N—1)-мерным отображением Пуанкаре — с другой (см. гл. 3). Центральным моментом нашего описания динамики является численный эксперимент, который считается, как правило, окончательной проверкой теоретического анализа. Примеры численного моделирования приводятся в каждой главе также для иллюстрации и пояснения физической сущности явлений. [c.15]

Как мы видели в гл. 15, исследование поведения динамической системы, описываемой дифференциальными уравнениями (см. 15.3), существенно упрощается, если от системы с непрерывным временем перейти к системе с дискретным временем. Такой переход осуществляется с помощью введения отображения секущей поверхности, разрезающей фазовый поток, в себя. При этом от дифференциальных уравнении мы переходим к разностным. Использование метода точечных отображении особенно удобно при анализе стохастического поведения динамических систем. Во-первых, как уже говорилось в гл. 15, эффективно понижается размерность фазового пространства и, кроме того, из процесса рассмотрения исключаются регулярные компоненты, не дающие стохастичности, но усложняющие описание — это, в частности, движение вдоль траектории, принадлежащей стохастическому множеству. Добавим, что для анализа стохастического поведения на основе отображений в математике развиты специальные методы — методы символической динамики [5, 6]. Их основная идея заключается в кодировании траектории последовательностью символов из некоторого набора, т. е. становятся дискретными не только моменты времени, в которые определяется состояние системы, но и сами состояния. [c.465]

Процесс обогащения полезных ископаемых на винтовых аппаратах представляет систему взаимосвязанных явлений, протекающих в криволинейном потоке пульпы. Этот поток можно рассматривать как сложное трехмерное движение двух дискретных потоков несущей жидкости (воды) и твердой фазы (руды). В потоке пульпы происходят разрыхление твердой фазы, ее расслоение, перераспределение по ширине желоба на фракции, отличающиеся по физическим свойствам (плотности, крупности). Поэтому при изложении основных закономерностей процесса рассматриваются характер и особенности движения отдельных фаз по винтовой поверхности, роль и влияние потока воды и взаимодействие между потоком и твердой фазой. Дается качественная оценка характера группового и слоевого движения зерен и объясняются основные физические явления, имеющие место в процессе концентрации на винтовой поверхности. [c.5]

Отрыв пограничного слоя происходит в том случае, когда движение частиц жидкости в пограничном слое в такой степени замедляется под действием сил инерции, что течение вблизи поверхности меняет свое направление на противоположное. Эти эффекты торможения возникают из-за наличия в потоке положительных градиентов давления (градиентов противодавления). Такие значительные положительные градиенты давления, как те, которые могут возникнуть, например, при обтекании угла плохообтекаемого тела, приводят к отрыву потока. Посредством процессов, которые еще недостаточно ясны, отделившиеся слои образуют дискретные вихри, распространяющиеся в спутной струе позади плохообтекаемого тела (рис. 4.6). Естественно, что особенности этого течения в значительной степени зависят от числа Рейнольдса. [c.103]

Значительное влияние на экономичность влажнопаровых ступеней оказывает веерность (рис. 5.5). Роль этого параметра следует оценивать под углом зрения следующих структурных особенностей потока при относительно малых djli. 1) интенсивного увеличения термодинамических параметров несущей фазы от корня к периферии (давления, температуры и плотности) 2) значительной неравномерности полей скоростей несущей и дискретной фаз по радиусу в зазоре и в относительном движении за рабочей решеткой (соответственно меняются вдоль лопаток и коэффициенты скольжения) [c.159]

Возникновение дискретной фазы связано с различными физическими процессами. Охлаждение пара путем отвода теплоты от него или в результате расширения приводит к появлению капельной структуры. Нагрев жидкости создает пузырьковую структуру. Во всех случаях образования второй фазы важную роль играют гидродинамические особенности потока градиентность течения, шероховатость поверхностей, числа Маха и Рейнольдса и др. Фазовые переходы в потоках реализуются с некоторым запаздыванием , т. е., как правило, не при параметрах насыщения. Конденсация происходит с переохлаждением пара, т. е. при более низких параметрах, а испарение — при достижении некоторого перегрева. Таким образом, равновесные процессы конденсации или испарения не реализуются. Такое состояние переохлажденного пара или перегретой жидкости является ыетастабильным — относительно устойчивым. При достижении максимального переохлаждения пара или перегрева жидкости среда спонтанно переходит к состоянию, близкому к равновесному. [c.314]

Изложенный в предыдущих параграфах метод исследования продольного и поперечного обтеканий тел вращения, основанный на непосредственном решении уравнения Лапласа в эллиптических координатах, не является единственным методом решения этой задачи. Первоначально формы обтекаемых тел вращения для дирижаблей определялись наложением однородного, параллельного некоторой оси потока на поток от системы источников (стоков), распределенных вдоль той же оси. Для этой цели применялись вначале дискретные особенности потока — системы источников (стоков) или диполей, а впоследствии — непрерывные йх распределения. [c.299]

Хотя разностные уравнения были выведены здесь для диффузионного приближения, аналогичные уравнения можно легко получить н для Р1-прибли-ження. Когда диффузионное или Р -приближение оказывается недостаточным для представления угловой зависимости потока нейтронов, то можно использовать более общие разложения в методе сферических гармоник. Их применение к плоской и сферической геометриям уже было рассмотрено, а для цилиндрической геометрии описано в разд. 3.6.2. Для более сложных геометрий методы сферических гармоник оказываются настолько сложными, что обычно используются другие, особенно метод дискретных ординат (см. гл. 5) и метод А1онте-Карло. [c.123]

Взаимодействие турбулентных потоков жидкого и дискретного компонентов в значительной мере предопределяет интенсивность различных процессов переноса для дисперсных систем. Очевидно, что раскрытие закономерностей этого взаимодействия и на этой основе разработка методов управления процессами транспорта, тепло- и массообмена и пр. требует развития теории турбулентности подобных макронеоднородных систем. Характерная особенность такой тео1рии в отличие от теории турбулентности однородной среды заключается в необходимости рассмотрения по крайней мере двух из многих случаев взаимосвязанных задач. [c.100]

В случае турбулентного потока длины волн, меньпгае диаметра частиц, учитываются постоянной времени или коэффициентом сопротивления (фиг. 2.1, стр. 31 и фиг.. 5.2, стр. 206), в то время как длины волн, больпше диаметра частиц, учитываются членом относительного ускорения и членом Бассе. Кроме того, если движение установившееся (член Бассе пренебрежимо мал) и не происходит сдвига, то для смеси с малой концентрацией частиц в правой части уравнения (6.41) остается только третий член. Логично также пренебречь объемом, занимаемым дискретной фазой, т, е. принять в уравнении (6.30) р р, особенно если р и рр близки по величине. [c.283]

Отмеченные особенности диффузорных потоков характерны и для двухфазных сред. Рассмотрим вначале парокапельный поток в диффузоре. Перед входом установлен подводящий конфузорный канал — суживающееся сопло (рис. 7.1), в выходном сечении которого парокапельный поток приобретает определенные скорость, давление и плотность несущей фазы, обеспечивающие заданный расход среды. При этом во входном сечении диффузора средние значения коэффициентов скольжения дискретной фазы оказываются минимальными, так как в предвключенном сопле капли отстают от паровой фазы. Значения vi зависят от чисел Рей- [c.231]

Аэродинамические и акустические характеристики струи (это в равной степени относится к экспериментальной установке или натурному турбореактивному двигателю) могут заметно измениться под действием акустических возмущений, распространяющихся вдоль по потоку по тракту экспериментальной установки и ТРД. Поэтому начальные условия истечения следует дополнить уровнем и спектром шума в выходном сечении сопла. Особенно существенно наличие дискретных составляющих в этом спектре, которые могут заметно изменить аэродинамические и акустические характеристики струи. Для струи в спутном потоке, кроме перечисленных параметров, требуется еще знать параметры спутного потока в плоскости выходного сечения сопла, профили скорости и энергии турбулентности, параметр спутности т = Uoo/uq. Начальные распределения скорости, температуры и концентрации примеси важны еще и потому, что они определяют инварианты струи - условия постоянства избыточного импульса, избыточного теплосодержания и избыточного содержания примеси [1.1,1.14], справедливые при отсутствии продольного градиента давления в спутном потоке. [c.35]

Изменение параметров технического состояния машин в ряде случаев сопровождается увеличением уровня колебательной энергии (Ниже, когда иет необходимости различать механизм, машину и агрегат, для простоты их будем называть машиной). Для машин, уровень шума которых имеет существенное значение, превышение определенного уровня вибрации или излучаемой акустической энергии можно считать отказом по виброакустическим показателям В этом случае первой задачей вибро-акустической диагностики машин является локализация источников повышенной виброактивности. Она позволяет определить относительную роль каждого источника в создании общей вибрации. На ее основе строят математическую модель механизма и устанавливают особенности кинематики рабочего узла или протекающего в нем процесса, приводящ,ие к возникновению повышенной вибрации Источник вибрации может быть протяженным (например, многоопорныи ротор) Тогда возникает необходимость дополнительного исследования пространственного распределения динамических сил и кинематических возбуждений, возникающих в данном узле. Наиболее распространенными способами выявления и локализации источииков является сравнение вибрационных образов (во временной и частотной областях) машины в целом и отдельных ее узлов Когда виброакустические образы нескольких источников подобны, полезно анализировать потоки колебательной энергии через различные сечения механизмов, динамические силы, действующие в различных сочленениях, а также статистические характеристики процессов (функции корреляции, взаимные спектры, модуляционные характеристики и т д,). В связи с тем. что силовые и кинематические возбуждения в узлах н вибрация машины в целом зависят не только от интеисивности рабочих процессов, но и от динамических характеристик конструкций, для выявления причин повышенной вибрации следует измерять механический импеданс и подвижность различных узлов — статорных и опорных узлов механизмов, машин, агрегатов, а также фундаментных конструкций Способы выявления источников повышенной виброактивности механизмов. Наиболее распространенный способ выявления — сопоставление частот дискретных составляющих измеренного спектра вибрации с расчетными частотами возбуждений, действующих в рабочих узлах механизмов В табл. 1 пре ставлены сводные формулы частот дискретных составляющих вибрации и возбуждающих сил некото рых механизмов. Спектры вибрации измеряют на нескольких скоростных режимах работы механизма, что позволяет более надежно сопоставить расчетные частоты с реальным частотным спектром вибрации Кривые зависимости уровней конкретных дискретных составляющих вибрации от режима работы механизма дают возможность выявить резонансные зоны. [c.413]

В ряде задач прогнозирования ресурса необходимо одновременно учитывать непрерывное и дискретное нагружения, например при расчете сооружений с учетом сейсмических нагрузок. В масштабе медленного времени, соответствующем сроку службы сооружения, сейсмические воздействия — кратковременные события. В масштабе быстрого времени сейсмическое воздействие характеризуют ускорениями грунта. Каждое такое воздействие — нестационарный случайный пр10цесс. Его основные характеристики (максимальное ускорение, продолжительность землетрясения, параметры его спектра) описывают землетрясение как случайное событие, происходящее в масштабе медленного времени. Поэтому последовательность землетрясений — поток случайных событий. Помимо сейсмических нагрузок на сооружение действуют также постоянные, эксплуатационные и климатические нагрузки, которые вызывают накопление повреждений, развертывающееся в медленном времени. Для описания такого смешанного процесса нагружения используем уравнение (3.1) при более широких предположениях о свойствах его правой части и процесса нагружения q (/). В частности, считаем, что процесс q (/) содержит особенности типа дельта-функции. [c.64]

Послойный рентгенографический анализ скользящим пучком лучей выявил вторую важную особенность формирования структуры поверхностных слоев металла при трении в условиях избирательного переноса. При съемке под малым углом падения первичного пучка рентгеновских лучей к исследуемой поверхности на рентгенограмме выявлены не одна, как обычно для однофазного материала, а две системы линий, соответствующие интерференции от кристаллографических плоскостей двух материалов медной пленки и основного металла. Две системы линий свидетельствуют о существовании дискретной границы между сформировавшейся пленкой и основным материалом образца. Результаты послойного (в анализируемом рентгенографически диапазоне толщин) эмиссионного микроспектрального анализа показали, что межфазная граница представляет собой слой окислов. Трение в условиях избирательного переноса осуществляется в восстано- вительной среде, поэтому поверхностные слои металла не окисляются. Однако не исключена возможность диффузии кислорода в подповерхностные слои (явление внутреннего окисления), где он взаимодействует в первую очередь с более активными атомами примесей и легирующих элементов. Условия формирования устойчивой структуры подповерхностного слоя определяются числом и совокупностью анодных компонентов сплава, формированием общего диффузионного потока его составляющих. [c.135]

Длительность анализа является одной из наиболее важных характеристик, определяющей производительность анализатора. Особенно существен этот параметр при использовании анализаторов в системах управления. Информация с анализаторов рассматриваемого типа принципиально поступает в дискретные моменты времени, и запаздывание, определяемое временами отбора и транспортировки пробы 4р, ее анализом tз и затратами времени на обработку результатов /о, может достигнуть значительных величин (см. раздел 3.5), причем большая часть этого времени приходится на собственно анализ. Поэтому прежде всего стремятся, используя комплекс методических средств, уменьшить время ta (при удовлетворительном разрешении). Это тем более важно, что при малых 4 ta< .T, где Т — постоянная времени процесса по каналу регулируемого параметра) появляется возможность повысить достоверность усреднением результатов нескольких последовательных анализов. В случае таких анализов, как масс-спектрометрический, ускорения анализа можно достичь либо ускорением непрерывной развертки, либо использованием дискретной развертки. В случае хроматографии (в частности, гель-проникающей хроматографии) для снижения (а уменьшают длину и диаметр колонок и частиц сорбента, увеличивают эффективность набивки колонок и скорость потока элюента. Это приводит к необходимости повышения рабочих давлений, но позволяет снизить /а (например, при анализе полимеров на хроматографе ХЖ 1303 длительность /а была снижена примерно вдвое до 45 мин при общем запаздывании по каналу контроля молекулярно-массового распределения полимера 63 мин, что позволило применить квазистати-ческое управление процессом полимеризации [76]). Сокращение длины колонки н повышение скорости газа-носителя при соответствующем подборе сорбента позволили уменьшить при анализе полимеров типа стирола до 1 мин. [c.142]

По-видимому, несовпадение продольных осредненных скоростей жидкости и дискретных твердых частиц может приводить в некоторых случаях к усилению турбулентных пульсаций и при движении в горизонтальных каналах и трубах, особенно тогда, когда ложе и стенки потока вызывают заметное тормозящее действие в отношении влекомых потоком частиц (например, при сальтирующем движении частиц в потоке на размываемом ложе). По-видимому, на это указывают результаты опытов Н. А. Михайловой с подвижной шероховатостью . [c.760]

В этом параграфе мы приведем другую конструкцию единственной меры максимальной энтропии в случае топологически перемешивающих потоков Аносова, принадлежащую Маргулису. В отличие от конструкции Боуэна из 20.1, где эта мера строится как предельное распределение периодических орбит, в конструкции Маргулиса мы имеем дело с пределами нормированной меры Лебега на очень длинных кусках неустойчивых многообразий. Конечно, данная конструкция также применима к случаю дискретного времени, но в этой ситуации она не дает особенно интересных новых результатов. Однако в следующем параграфе с помощью этой конструкции мы получим самую точную известную асимптотику скорости роста числа периодических орбит в случае потока. Таким образом, всюду в этом параграфе мы будем считать, что <р М М —топологически перемешивающий поток Аносова. Сначала введем необходимые обозначения. [c.643]

Гораздо меньше известно о двух других типах состояний на границе раздела Si02 - Si. Надежно установлено, что различные виды ионизирующего излучения, такие, как поток электронов и рентгеновское излучение, а также ионная имплантация, приводят к появлению дополнительных состояний на границе раздела [2.50]. Однако такие состояния зачастую отжигаются в инертных средах аргона или азота при температурах не выше 350° С. Поэтому для них не требуется проведения термообработок в водороде, необходимых для отжига состояний структурного происхождения. Другое отличие состоит в том, что состояниям структурного типа отвечают дискретные уровни в запрещенной зоне, тогда как радиационно-индуцированные состояния обычно имеют непрерывный спектр. Эти особенности, по-видимому, указывают на метастабильный характер таких состояний, подобных захватываемым в объеме окисла зарядам, возникающим под действием ионизирующего излучения. [c.68]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...