Пластинка сопротивление

При изменении температуры детали и пластинки сопротивления обоих преобразователей изменяются одинаково, поэтому ток в измерительной диагонали не меняется. [c.223]

Учитывая, что результирующая аэродинамическая сила перпендикулярна к поверхности крыла (пластинки), сопротивление треугольной пластинки также равно сопротивлению пластинки бесконечного размаха в плоскопараллельном потоке [c.473]

Две параллельные плоские круглые пластинки (радиуса R) расположены одна над другой на малом расстоянии друг от друга пространство между ними заполнено жидкостью. Пластинки сближаются друг с другом с постоянной скоростью и, вытесняя жидкость. Определить испытываемое пластинками сопротивление (О. Рейнольдс). [c.91]

Уголковая решетка. Простым и удобным распределительным устройством, особенно для электрофильтров и скрубберов, в которых происходит осаждение пыли, является щелевая решетка, составленная из уголков, установленных вершинами кверху. С таких уголков пыль легко стряхивается, а при достаточной вытянутости вершин (большой угол откоса — 60° и более) пыль, если она не липкая, вообще не удерживается. Такая решетка удобна еще и тем, что уголки легко укладывать с переменным шагом для обеспечения лучшего распределения скоростей и меньшего коэффициента сопротивления, чем при постоянном шаге. Уголковую решетку можно применять как при боковом вводе потока, так и при центральном. В случае бокового ввода потока уголки располагают перпендикулярно к оси входа (рис. 8.3, а). При центральном набегании потока на решетку уголки следует располагать в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Уголковая решетка, как и плоская, при очень большом коэффициенте сопротивления вызывает перевертывание профиля скорости в сечениях на конечном расстоянии за решеткой. Для устранения этого эффекта следует к вершинам уголков приварить направляющие пластинки. [c.204]

Вследствие вихревых токов движение тормозится силой, пропорциональной скорости. Сила сопротивления движению равна /еаФ Н, где й = 0,001, V — скорость в м/с, Ф — магнитный поток между полюсами Л/ и S. В начальный момент скорость пластинки равна нулю и пружина не растянута. Удлинение ее на 1 м получается при статическом действии силы в 19,6 Н, приложенной в точке В. Определить движение пластинки в том случае, когда Ф — 10 V6 Вб (вебер — единица магнитного потока в СИ). [c.246]

Сопротивление материалов циклическому упруго-пласти-ческому деформированию обычно изучают при однородном напряженном состоянии, используя два основных вида нагружения. При первом в процессе циклического деформирования постоянной сохраняется амплитуда напряжений, при втором — амплитуда деформации. Эти виды соответственно называют мягким и жестким нагружением. [c.618]

На движущуюся пластинку в положении М действуют силы сила тяжести G, сила упругости пружины Р, проекция которой на ось г/ определяется выражением Ру = — (/ t + / i и сила сопротивления R = — [у.Ф хГ, имеющая проекцию на ось у. Яу = —]1ф у. [c.42]

Учебник для вузов, в которых сопротивление материалов изучается по полной программе. Книгу в целом отличает глубоко продуманная последовательность изложения - от частного к общему - и разумное повторение материала, позволяющее глубже вникнуть в существо вопроса. В первой части дается традиционный курс сопротивления материалов в элементарном изложении. Во второй части приводятся дополнения по некоторым вопросам, рассмотренным в первой части, а также рассматриваются задачи, требующие применения методов теории упругости. Таковы, например, задачи о кручении стержней, о местных напряжениях, об изгибе пластинок, о кручении тонкостенных стержней. Для возможности более обоснованной трактовки таких задач в книгу включен раздел, посвященный основным уравнениям теории упругости и некоторым наиболее простым задачам этой науки. [c.234]

Поэтому лобовое сопротивление ( чистая сила, действующая на движущуюся пластинку) будет прямо пропорционально скорости V пластинки. Направление силы лобового сопротивления будет противоположно направлению движения пластинки. [c.221]

Полная сила сопротивления, действующая на пластинку, равна [c.101]

Вторая из них получается подстановкой (44,2) в (44,1) и обладает логарифмической точностью. Введем коэффициент сопротивления с (отнесенный к единице площади поверхности пластинки), определяемый как безразмерное отношение [c.253]

В сопротивлении хорошо обтекаемых тел заметную роль играет эффект непосредственного трения жидкости о поверхность в пограничном слое. Этот эффект сравнительно очень мал и потому практически совершенно несуществен для плохо обтекаемых тел (о которых шла речь в предыдущем параграфе). В обратном же предельном случае обтекания плоской пластинки (параллельным ей потоком жидкости) он представляет собой единственный источник сопротивления ( 39). [c.259]

При обтекании хорошо обтекаемого крыла, наклоненного под малым углом к направлению потока а на рис. 36, так называемый угол атаки), развивается большая подъемная сила Fy, при этом сопротивление Fx остается малым, и в результате отношение Fy/Fx может достичь больших значений (порядка 10—100). Так продолжается, однако, лишь до тех пор, пока угол атаки не сделается слишком большим (обычно 10°). После этого сопротивление начинает очень- быстро возрастать, а подъемная сила падать. Это явление обусловливается тем, что при больших углах атаки тело перестает удовлетворять условиям хорошей обтекаемости место отрыва сильно смещается по поверх-пости тела по направлению к его переднему краю, в результате чего след делается значительно более широким. Надо иметь в виду, что в предельном случае тела очень малой толщины, т. е. плоской пластинки, хорошее обтекание имеет место только при очень малом угле атаки отрыв происходит на переднем крае пластинки уже при малых углах ее наклона к направлению потока. [c.259]

Фотосопротивления (фоторезисторы) основаны на внутреннем фотоэффекте. Еще в 70-х гг. XIX в. было замечено, что пластинка селена, освещенная светом, меняет свое сопротивление. В настоящее время для изготовления фотосопротивлений селен практически не используется они изготовляются главным образом из сернистого свинца, сернистого висмута, сернистого кадмия или сернистого таллия. Обычно фотосопротивление представляет собой стеклянную пластинку с нанесенным тонким слоем полупроводника, на поверхности которого укреплены токопроводящие электроды. [c.173]

Задача 93. Пластинка веса Р= 100 Г, подвешенная на вертикальной пружине в неподвижной точке, движется между полюсами N -ц 8 магнита (рис. 311). Вследствие вихревых токов движение тормозится силой, пропорциональной первой степени скорости. Сила сопротивления движению равна R=fФ v дин, где /=10 , V — скорость в сж/се/с, а Ф — магнитный поток между полюсами УУ и 5. В начальный момент скорость пластинки равна нулю и пружина не растянута жест- [c.528]

Решение. Возьмем начало координат в начальном положении пластинки и направим ось х вертикально вниз. Во время колебания пластинки, принимаемой нами за материальную точку, на нее действуют следующие силы Р — вес пластинки,/ — сила упругости пружины и — сила сопротивления движению. При этом проекции этих сил на ось х [c.528]

С помощью определенной таким образом функции распределения можно вычислить плотность тока и, следовательно, найти удельное сопротивление пластинки р. Пусть через обозначено удельное сопротивление массивного металла, тогда [c.205]

Силы сопротивления среды могут быть гораздо больше сил трения например, при продольном движении тонкой пластинки (т. е. в каком-либо направлении, лежащем в плоскости пластинки) возникающие [c.193]

Измерения показывают, что для длинных пластинок сопротивление трения получается всегда несколько большим, чем это следует из приведенных формул. Поскольку эти отклонения представляют собою влияние очень больших чисел Рейнольдса, они аналогичны тем неоднократно уиоминав пимся отклонениям сопротивления при течении в трубах от закона Блазиуса, которые наблюдаются при больших числах Рейнольдса (см. конец № 5ii). В связи с этим Л. Шиллером и П. Германом ) было произведено определение сопротивления пластинок на основании экспериментальных данных для течений в трубах. Для местного коэфициента [c.155]

Нарушения плановой структуры потока могут быть связаны и с несовершенством скважин по степени и характеру вскрытия пласта, поэтому все опытные скважины должны быть совершенными По степени вскрытия пласта. Следует такнсе тщательно проверять их несовершенство по характеру вскрытия пласта (сопротивление фильтра и прискважинной зоны). [c.310]

Коэффициент живого сечения решетки из уголков при наличии направляющего устройства может быть взят существенно большим (коэффициент сопротивления меньшим), а шаг уголков постоянным. Несколько лучшее распределение скоростей получается при установке уголков перпендикулярно к ося.м таправляющих лопаток или пластинок. Для выбора коэффициента с.оиргэтивления решетки с уголками может быть рекомендована следуюищя и 1иближенная формула [c.206]

Методы расчета гибких брусьев, пластинок, оболочек и массивных тел рассматриваются в курсе Прикладная теория упругости , свободном от тех упрощающих гипотез, которые вводятся в курсе Сопротивление материалов . Методы теории упругости позволяют получить как точные решения задач, рассматри-вающихея в курсе Сопротивление материалов , так и решения более сложных задач, где нельзя высказать приемлемые упрощающие гипотезы. [c.7]

Пример 5. К пружине АВ с коэф( )ицие 1том жесткости 10 сН/см, закрепленч пой неподвижно концом А, прикреплена железная пластинка массой т — 50 г, находящаяся между полюсами магнита (рис. 32). Магнитный поток между его полюсами равен Ф = 2.10 вебер. Появление токов Фуко вызывает сопротивление движению пластинки в магнитном поле. Сила сопротивления R = ньютонов, где х=10 , и —скорость в м/с, а Ф —магнитный поток между полюсами магнита. [c.42]

О,пример 9. Прямоугольная пластинка оесом G = 0,5 Н, помещенная в сосуд с вязкой жидкостью, прикреплена к концу В упругой пружины АВ, коэффициент жесткости которой с = 0,25 Н/см. В некоторый момент ползунок А, к которому прикреплен верхний конец пружины, начинает совершать вертикальные колебания согласно уравнению у = Ь sin pt, где 6 = 2 см и р=15 с". Сила сопротивления движению пластинки [c.60]

Решение. Поступательное движение пластинки рассматриваем как движение материальной точки М. Направим ось у вертикально вниз по траектории точки М. Совместим начало координат О с положением покоя точки М, соответствующим статическому удлинению /ст пружины, при условии, что ползунок А, удерживающий пружину, занимает свое среднее положенно Oi (рис. 51,6). На движу1цуюся пластинку УК, имеющую координату у (рис. 51, в), действуют ipii силы сила тяжести С, сила упругости пружины Р и сила сопротивления жидкости R. [c.60]

Пример 170. Прямоугольная пластинка AB D со сторонами а и Ь весом Р вращается вокруг вертикальной оси 2 с иачаль-иой угловой скоростью о) . Каждый элемент пластинки испытывает при этом сопротивление воздуха, направление которого перпендикулярно к плоскости пластинки, а величина прямо пропорциональна площади элемента и квадрату его скорости коэффициент ир0п0рци0нал11и0сти равен Сколько оборотов сделает пласгинка до того момента, когда се угловая скорость станет вдвое меньше начальной (рис. 206) [c.363]

Решение. Так как силы сопротивления, ириложенные к пластинке, зависят от скорости, то для решения задачи следует воспользоваться уравнением (226) [c.363]

Пренебрегая массами шкива и блока, найти ускорение груза, если вес пластинки равен Q и никаких сопротивлений движэ-пию пет (рис. 207). , [c.365]

Найти зависимость угловой скорости пластинки со от угла (р, определяющего положение точки М на плоскости, если момент инерции пластинки равен J, а ее угловая скорость в момент, когда точка дальше всего отстоит от оси вращения, равна нулю. Тренпем в осях и сопротивлением воздуха пренебречь. [c.356]

Однородная тонкая пластинка в виде прямоугольного треугольника с катетами а = 0,1 м приводится во вращение из состояния покоя постоянным моментом Aiap = 4H-M вокруг вертикальной оси, совпадающей с одним из катетов. Пренебрегая сопротивлениями, найти закон вращения пластинки (р=ф( ), если при / = 0 угол Ф=0, а масса пластинки га = 2кг. [c.112]

Метод вытеснения нефти из пласта водой увеличивал этот коэффициент до определенных пределов он недостаточен, так как при течении двух несмешива-ющихся жидкостей (нефти и воды) в пористой среде на контакте между ними появляются поверхностные силы межфазного натяжения, которые создают дополнительные сопротивления фильтрации жидкостей в этой среде. В результате вытеснения нефти водой в пласте обычно остается значительное количество неизвлечен-ной нефти. [c.9]

Просвечивание у-лучами принципиально ничем не отличается от просвечива.чи.ч лучами рентгена, с той лишь разницей, что у-лучи проникают на большую глубину у-лучи обладают рядом характерных свойств они проникают через металлы, дерево, ткани, бумагу, пластмассы и другие непрозрачные тела вызывают люминесценцию некоторых веществ, активно действуют на эмульсии фотографических пластинок, вызывают электрические действия, заключающиеся в изменении электрического сопротивления вещества, через которое они проходят, оказывают очень вредное биологическое действие на организм человека. Просвечивание деталей у- [c.380]

Двигаться по винтовой линии, вращаясь вокруг магнитных силовых линн]1 и одновременно перемещаясь вдоль приложенного электрического ноля. Благодаря этому электрон, который испытал последнее соударение на расстоянии большем, чем 2Д от поверхности проводника, имеет малую вероятность в ближайший момент столкнуться с поверхностью. Таким образом, по мере своего увеличения магнитное поле вызывает сначала падение сопротивления образца и приближает его к значению сопротивления массивного проводника после этого сопротивление следует обычному закону, т. о. возрастает с магнитным полем. Пользуясь этой грубой моделью, лгожно вывести для приближенной оценки цроводимостн а тонкой проволоки или тонкой пластинки в магнитном поле (фиг. 39) следующую формулу [c.207]

Если бы в качестве исходной форм шы для этого преобразования вместо формулы, выражающей сопротивление тонкой проволоки, была использована формула для тонкой пластинки, то слабая логарифмическая зависимость сохранилась бы. Однако очень сложная полная теория аномального скип-эффекта, развитая Пиппардом [139], а также Ройтером и Зондгеймером [142], показывает, что сопротивление, связанное с. этим эффектом, действительно не должно зависеть от сопротивления массивного образца. [c.209]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...