Жидкости (см. также «Вязкость жидкости», «Сжимаемость жидкости

При более сильных сокращениях пузырька амплитуда возмущений может стать сравнимой с его радиусом и он может раздробиться. При этом при достаточно больших неустойчивость пузырька может проявиться еще до того, как станет существенным влияние поверхностного натяжения (влияние 22/а), а также влияние вязкости и сжимаемости жидкости. [c.259]

В этой книге не излагается значительно более сложная и менее наглядная теория пограничного слоя в сжимаемой жидкости. Сжимаемость должна учитываться при скоростях, сравнимых со скоростью звука (или превышающих ее). Ввиду возникающего при этом сильного разогрева газа и обтекаемого тела оказывается необходимым рассматривать уравнения движения в пограничном слое совместно с уравнением теплопередачи в нем. Может оказаться также необходимым учет температурной зависимости коэффициентов вязкости н теплопроводности газа, [c.230]

Основной задачей гидродинамики является изучение законов движения жидкости. В гидродинамике широко используется понятие об идеальной жидкости. Решения, полученные для идеальной жидкости, применяются и для реальной с внесением необходимых поправок на ее свойства — в первую очередь на вязкость, а также иногда и на сжимаемость. Исследования в области гидродинамики заключаются преимущественно в нахождении основных величин — скоростей течения и давлений, возникающих в движущейся жидкости. [c.64]

Далее мы допустим, что свойство сжимаемости в изучаемых процессах несущественно, поэтому будем рассматривать движение несжимаемой жидкости. Свойства инерции и вязкости жидкости, характеризуемые плотностью р и коэффициентом вязкости [X, мы примем во внимание. Так как коэффициент вязкости зависит от температуры, то, учитывая эту зависимость, мы учтём также влияние температуры ). [c.43]

Жидкостью называют физическое, тело, обладающее свойством текучести, ввиду чего жидкость не имеет собственной формы и принимает форму сосуда, который она заполняет. Жидкости делят на два вида капельные и газообразные. Капельные жидкости характеризуются большим сопротивлением сжатию (почти полной несжимаемостью) и малым сопротивлением растягивающим и касательным усилиям, обусловленным незначительностью сид сцепления и сил трения между частицами жидкости. К капельным жидкостям относятся вода, нефть, керосин, бензин, ртуть, спирт и т. п. Газообразные жидкости (газы) обладают большой сжимаемостью, не оказывают сопротивления ни растягивающим, ни касательным усилиям и имеют малую вязкость. Сжиженные газы (пропан, бутан) также обладают значительной сжимаемостью. [c.9]

Случай второй. Теплообмен происходит при столь значительной неоднородности температурного поля в текущей среде, что ее физические параметры, в том числе и плотность, следует считать изменяющимися в зависимости от местной температуры. Числа Маха малы по сравнению с единицей, что позволяет пренебрегать сжимаемостью среды. Заданными являются геометрические параметры, характерная скорость, характерная абсолютная температура среды Гер, о, абсолютная температура стенки Т , предполагаемая повсеместно одинаковой, а также уровень давления, на котором развивается процесс. Физические параметры изменяются с температурой по простым степенным формулам типа ы/Но = (Г/То) , где п есть число для каждого данного параметра универсальное. Это последнее свойство присуще в довольно широких пределах газам. Для плотности газов п — —1, для коэффициента вязкости и теплопроводности п = 0,76 в среднем, по Карману). Теплоемкость зависит от температуры гораздо слабее. Газы, рассматривав мые в состояниях, близких к критическому, а также капельные жидкости отличаются более сложными свойствами. [c.100]

В большинстве случаев оказывается невозможным удовлетворить всем этим условиям одновременно. Поэтому приходится прибегать к схематизации явления, состоящей в выделении из числа действующих факторов наиболее важных и пренебрежении остальными. Так, например, при рассмотрении установившегося течения вязкой капельной жидкости допустимо пренебрегать сжимаемостью, но следует учитывать вязкость жидкости и в ряде случаев ее весомость. Определяющими критериями подобия в этом случае будут число Re и число Fr. В иных случаях можно пренебречь также и действием земного притяжения. Тогда достаточным условием подобия будет равенство чисел Re. [c.120]

Жидкости и газы, кроме отмеченных выше свойств сплошности и сжимаемости, обладают также вязкостью, проявляющейся только в движении, когда между слоями среды, движущимися с различными скоростями, возникают касательные силы внутреннею трения. [c.8]

Все жидкости обладают внутренним трением, обусловленным вязкими свойствами сред. Влияние вязкости на характер течения жидкости неоднозначно. В некоторых задачах вязкость играет решающую роль и определяет движение среды. В других случаях ее влияние сказывается слабо и представление о характере течения можно получить без учета вязких сил. Пренебрежение вязкими силами существенно облегчает аналитическое исследование, и вместо реальной жидкости оказывается целесообразным рассматривать модель идеальной жидкости. Идеальная жидкость —это абстрактная л<идкость, лишенная внутренних сил трения. Указанную модель следует рассматривать как первое, но важное приближение к реальной модели течения. При изучении вязких свойств обнаруживается также различие между капельной и сжимаемой жидкостью, обусловленное молекулярной структурой вязкость несжимаемой жидкости с ростом температуры уменьшается, а вязкость газов растет. [c.15]

Заметим также, что определение (х при помощи уравнения (1-1) не указывает на возможность появления напряжения в результате чистой деформации расширения при нулевом сдвиге. В случае сжимаемых жидкостей некоторые эксперименты указывают на возможность такого явления, которое в случае изотропных жидкостей требует введения второго коэффициента вязкости. Этот эффект, однако, имеет второстепенное значение, и в настоящей книге изложение будет вестись на основе данного выше определения, если не будут сделаны специальные замечания. [c.19]

Влияние сжимаемости в течениях сжимаемых жидкостей зависит от величины локальных изменений скорости. В частности, распределение давления и плотности зависит от отношения величины местной скорости течения к местной скорости звука, в жидкости. Чтобы учесть сжимаемость, возвратимся к полным уравнениям Навье— Стокса для сжимаемых жидкостей с постоянной вязкостью. Введем также безразмерную плотность р = р/ро, безразмерное давление р =р ро и соответствующие масштабные величины. Подстановка этих величин совместно с другими безразмерными величинами из системы (7-13) в уравнение (6-24) дает для направления х [c.166]

В настояш,ем параграфе остановимся лишь на наиболее простом случае неизотермического движения несжимаемой вязкой жидкости, когда температура жидкости мало изменяется в процессе движения, что позволяет пренебречь влиянием этих изменений на коэффициенты вязкости, теплоемкости, теплопроводности и другие термодинамические параметры, в частности, на коэффициент диффузии примеси. Как будет показано в последней (XI) главе, при движении жидкости (газа) с малыми числами Маха, когда сжимаемостью можно пренебречь, пренебрежимо мало также и количество механической энергии, диссипируемой в тепло. При невысоких степенях нагрева среды можно не учитывать лучистый обмен и считать, что теплообмен полностью осуществляется теплопроводностью. [c.435]

Теоретическая (рациональная) гидродинамика стремится приближенно предсказать движение реальной жидкости путем решения краевых задач для соответствующих систем дифференциальных уравнений в частных производных. При составлении этих уравнений в качестве аксиом принимают законы движения Ньютона. Предполагается также, что рассматриваемая жидкость (обычная жидкость или газ) всюду непрерывна и что на любую часть поверхности действует вполне определенное давление или какое-либо другое внутреннее напряжение (сила, приходящаяся на единицу площади), которое, по крайней мере локально, является дифференцируемой функцией координат, времени и направления. Наконец, устанавливается связь этих напряжений с движением жидкости посредством введения различных параметров, характеризующих данное вещество (плотность, вязкость и т. д.), и функциональных зависимостей (закон адиабатического сжатия и т. п.). Исходя из таких допущений, математики составили системы дифференциальных уравнений для различных идеализированных жидкостей (несжимаемой невязкой, сжимаемой невязкой, несжимаемой вязкой и т. д.). [c.15]

Будем считать также, что плотность и вязкость жидкости, равно-как и коэффициент сжимаемости и вязкости газа, зависят от давления согласно экспоненциальному закону. Для простоты будем предполагать, что относительные проницаемости ( S ) при деформации порового пространства меняются несущественно (введение соответствующей поправки — см. 19, — как легко видеть, не меняет хода последующего анализа). [c.199]

Более подробное исследование показывает, что в таком простом виде можно записывать гипотезу о пропорциональности напряжений и скоростей деформации лишь для несжимаемой жидкости. В случае сжимаемой жидкости нормальные напряжения сил вязкости зависят (линейно) не только от скорости линейной деформации в направлении действия напряжения, но также и от скорости линейной деформации по направлениям, перпендикулярным к направлению действия напряжения. Мы ограничимся для простоты случаем несжимаемой жидкости под этот случай подходят, как известно, н газы при малых значениях числа Маиевского. [c.530]

Влияние сжимаемости и вязкости жидкости при а О также существенно и будет исследовано в гл. XV, п. 6. [c.309]

Разработанные методы учета эффектов сжимаемости и вязкости жидкости, а также результаты экспериментальных исследований завершали развитие рассмотренной выше теории решеток в плоском установившемся потоке и использовались в практических приложениях. [c.134]

Перед фокусировкой давление растет неограниченно и на движение сильно влияет сжимаемость жидкости, а также ее вязкость. Оба фактора уменьшают достигаемое давление, и представ- / g д [c.317]

В большинств е задач аэродинамики приходится учитывать влияние сил вязкости, т. е. соблюдать подобие по числу К (при больших скоростях движения следует учитывать также сжимаемость жидкости, о чем будет сказано ниже). Подобие по числу Е необходимо соблюдать в тех случаях, когда рассматривается, например, движение в тяжелой жидкости частично погруженного в нее тела. С такого рода движением встречаются при испытаниях моделей гидросамолетов, глиссеров, катеров и пр. в гидроканале. При протаскивании модели на поверхности воды образуются волны, порождающие так называемое волновое сопротивление. В задачах этого рода действием силы тяжести на образование волн пренебречь нельзя и приходится учитывать подобие по числу Е. [c.218]

Даламберу (наряду с Д. Бернулли и Эйлером) принадлежат основополагающие работы по гидромеханике, следствием которых были обобщающие работы Лагранжа по механике идеальной жидкости. В 1744 г. выходит сочинение Даламбера Трактат о равновесии движения жидкостей , в котором он применяет свой принцип к разнообразным вопросам движения жидкостей в трубах и сосудах. Даламбер исследовал также законы сопротивления при двин ении тел в жидкости. Процесс образования вихрей и разреженности за движущимся телом он объяснил вязкостью жидкости и ее трением о поверхность обтекаемого тела. В этом же сочинении Даламбер (почти одновременно с Эйлером) выдвинул положение об отсутствии сопротивления телу, движущемуся равномерно и прямолинейно в покоящейся идеальной жидкости (так называемый парад01кс Эйлера—Даламбера). Этот факт доказывается математически как для сжимаемой, так и для несжимаемой жидкости. В действительности же тело при своем движении в жидкости или газе всегда испытывает сопротивление. Это объясняется тем, что в реальной среде не выполняются предположения, на которых построено доказательство парадокса, т. е. всегда проявляются и вязкость, и вихри, в результате чего возникает поверхность разрыва скоростей. Все это вызывает сопротивление жидкости движению тела со стороны жидкости. [c.198]

Можно настойчиво рекомендовать учебник Берда с соавторами [1960], который содержит уравнения газодинамики с учетом вязкости, записанные в прямоугольной, цилиндрической и сферической системах координат, а также много другой полезной информации по газодинамике и другим процессам переноса. Цянь Сюэ-сень [1958] приводит уравнения Навье —Стокса для течения сжимаемой вязкой жидкости в ортогональных криволинейных координатах. (Однако ии в книге Берда с соавторами, ни в работе Цяня не приводится консервативная форма уравнений,) В работе Богачевского с соавторами [1965] дана консервативная форма уравнений течения невязкой сжимаемой жидкости в цилиндрических и сферических координатах. (Напомним отмеченный в гл. 4 факт, что введение консервативных [c.444]

В местах втекания и стока жидкости должно быть зад но распределение скоростей и давлений. В неизотермическом потоке должны быть также заданы поля температ и зависимости плотности и вязкости жидкости от темперлтуры. Для сжимаемой жидкости необхо- [c.86]

В закритической области вещество находится в однородном состоянии, и в нем отсутствует резкое разделение на отдельные фазы, что имеет место при пересечении пограничной кривой вдали от критической точки. Различие между жидкостью и паром в этой области носит лишь количественный характер, поскольку между ними можно осуществить непрерывный переход без выделения или поглощения скрытой теплоты изменения агрегатного состояния. Однако в указанных переходах непрерывный ряд микроскопических однородных состояний содержит области максимальной микроскопической неоднородности флуктуац ионного характера. Существование такой микроскопической неоднородности связано с падением термодинамической устойчивости первоначальной фазы и с возникновением внутри >нее островков более устойчивой фазы. Указанная внутренняя перестройка вещества, несмотря на свою нелрерывность, имеет узкие участки наибольшего сосредоточения, которые обусловливают появление резких скачков теплоемкости, сжимаемости, коэффициента объемного расширения, вязкости и других свойств вещества. Эти явления демонстрировались рис. 1-5, где был показан характер изменения критерия Прандтля для воды, и перегретого водяного пара от температуры и давления, и рис. 1-6 — для кислорода в зависимости от температуры при закритическом давлении. Из графиков следует, что при около- и закритиче-ских давлениях наряду с областями резкого изменения физических параметров имеются области, где они изменяются с температурой незначительно. При высоких давлениях в области слабой зависимости тепловых параметров от температуры теплоотдача подчиняется обычным критериальным зависимостям. В этом случае при проведении опытов можно не опасаться применения значительных температурных перепадов между стенкой и потоком жидкости, обработка опытных данныл также не [c.205]

Известно также, что условия химического равновесия таких систем, как газ — жидкий конденсат , тоже изменяются с изменением давления. Поэтому при снижении давления в газоконденсатных смесях ниже давления начала конденсации (но выше конца ретроградного испарения) вязкость газовой фазы, ее сжимаемость изменяются вследствие общей зависимости вязкости газа неизменного состава от давления, а также изменения компонентного состава газовой фазы (рис. 25). Результирующей будет новая, еще более сильная связь параметров газа с давлением. При этом вязкость уменьшается с падением давления до давления максимальной конденсации, поскольку на этом участке в жидкую фазу переходят тяжелые компоненты, газовая фаза облегчается, но при дальнейшем снижениидавления начинается обратное испарение, газовая фаза обогащается и вязкость ее растет. График на рис. 24 иллюстрирует соответствующий перелом зависимости вязкости газа от давления в точках начала конденсации. Подчеркнем, что этот эффект вполне аналогичен изменению хода кривой вязкость — давление газированной жидкости при давлении насыщения. [c.193]

Влияние вязкости подробно исследовалось в работе Забабахина Е. И. [6] (из списка дополнительной литературы) см. также Богородская В. И., Ку-ропатепко В. Ф., О захлопывании пузырьков в вязкой сжимаемой жидкости, Труды IV Всесоюзного семинара по численным методам механики вязкой жидкости, Новосибирск, 1973. — Прим. ред. [c.137]

Из многочисленных эффектов, которые приходится изучать в связи с задачей о нестационарных кавернах, наиболее труден для математического исследования именно тот, который имеет, по-видимому, наиболее важное физическое значение и которому долгое время уделялось гораздо меньше внимания, чем следовало бы. Речь идет о замене модели несжимаемой жидкости моделью сжимаемой жидкости с известным объемным модулем упругости. Как мы уже отмечали, Рэлей не рассматривал эту задачу. Несколькими годами позже Херринг [14], решая задачу о подводном взрыве, исследовал случаи произвольного изменения давления внутри каверны и ввел поправку первого приближения на сжимаемость жидкости. Он рассмотрел жидкость с линейной зависимостью плотности от давления и использовал заимствованное из акустики допущение, что скорости в жидкости всегда малы по сравнению со скоростью звука. Затем он отбросил члены высших порядков в полученном нелинейном дифференциальном уравнении и использовал приближение первого порядка для рассмотрения условий на поверхности охлопывающейся каверны. Триллинг [49] также исследовал каверны, заполненные газом, и получил то же приближенное уравнение, но использовал его решение для полей скорости и давления, чтобы рассчитать условие схлопывания и повторного образования каверн. Оба автора не учитывали вязкость и поверхностное натяжение. [c.141]

Хиклинг и Плессет [16] получили на быстродействующей ЭВМ решения для схлопывания газовой каверны в сжимаемой жидкости без учета вязкости и поверхностного натяжения. Они рассчитали движение стенки пузырька и распределения скорости и давления в окружающей жидкости, а также описали повторное образование каверны и возникающую при этом ударную волну, распространяющуюся в жидкости. Движение до момента достижения минимального радиуса было рассчитано методом Гилмора, основанным на гипотезе Кирквуда—Бете и решениях уравнений движения как в лагранжевых координатах, так и в виде характеристик. Начальными условиями последних двух точных решений служило движение стенки пузырька в дозвуковом диапазоне ( //С 0,1), рассчитанное методом Гилмора. Это позволяло значительно сократить время счета, которое требовалось бы при использовании точного метода расчета движения от его начала. После достижения минимального радиуса течение жидкости в области повторного возникновения пузырька до момента образования ударной волны рассчитывалось в лагранжевых координатах. [c.154]

Результаты, приведенные в разд. 4.6.1 для газовых пузырьков в сжимаемых жидкостях, сведены в табл. 4.4. Заметим, что при схлопывании больших каверн, которые рассматривал Триллинг, развиваются максимальные давления до 2200 атм. Согласно расчетам Хиклинга и Плессета, а также Айвени, уменьшение начального размера пузырька вызывает увеличение максимального давления главным образом вследствие изменения содержания газа в каверне. Результаты Хиклинга и Плессета для сжимаемой жидкости без учета вязкости и поверхностного натяжения показали, что уменьшение максимального давления пропорционально /г, так что на расстоянии г/ о = 2 от центра схлопывания максимальное давление уменьшалось более чем на порядок и составляло от 200 до 1000 атм. Если предположить, что в случаях, рассмотренных Айвени с учетом вязкости и поверхностного натяжения, уменьшение максимального давления также пропорционально 7 , то получим значения давле-ни"я от 350 до 800 атм. [c.178]

Уравнения движения для вязкой, сжимаемой жидкости приводим здесь в окончательном виде, без вывода ). Они значительно отличаются от уравнений движения для вязкой, несжимаемой жидкости. Дело в том, что в случае вязкой, сжимаемой жидкости приходится вводить, наряду с коэффициентом-вязкости [1, также другой коэффициент, характеризующий вязкость мы обозначим этот коэффициент через Я. Если предаоло-жить, по аналогии с тем, как это имеет место для несжимаемой жидкости, что и в газе давление в каждой точке есть взятое с обратным знаком -среднее арифметическое из нормальных напряжений, приложенных к трем взаимно перпендикулярным площадкам, проходящим 1ерез данную точку, [c.532]

Такой метод упрощения уравнений движения и энергии вязкой жидкости особенно эффективен применительно к потокам несжимае.мой жидкости, в которых поле скоро стей не зависит от температурного поля. Сложнее дело обстоит с потоком сжимаемой жидкости, где уравнения движения и энергии взаимосвязаны вследствие зависимости плотности, вязкости и теплопроводности от температуры. Кроме того, здесь само температурное поле зависит от теплообмена у стенки и от числа М внешнего потока. В потоке сжимаемой жидкости пограничные слои не являются единственными областями, в которых существенно влияние вязкости и теплопроводности это влияние важно также внутри ударных волн и в некоторых случаях за ударными волнами, где течение может быть вихревым, а соответствующие градиенты скорости могут в крайних случаях быть сравнимыми с градиентами скорости в пограничных слоях. [c.35]

Помимо градиента давления фильтрационного потока gradw Хабберт учел здесь также силы тяжести yo, что позволяет рассматривать как несжимаемые, так и сжимаемые жидкости, полагая Yo=P (р — масса единицы объема) и считая, что происходит ламинарное движение вязкой жидкости. В его уравнении для потока d обозначает характерный размер, ц — вязкость жидкости, Л/ — безразмерный коэффициент формы, с = — [c.600]

Критическая скорость вдува газа W ,, при которой нарушается стационарная пузырьковая структура пристенного слоя, помимо условий, определяющих образование и отрыв пузырьков, зависит и от их отвода пз этого пристенного слоя. Отвод пузырьков пз слоя зависит от раЭмера отрывающихся пузырьков, определяемого частотой их отрыва, что, в свою очередь, зависит от поверхностного натяжения Е, плотности и вязкости жидкости (рг и х,), а также от ускорения силы тяжести g. Кроме того, частота отрыва может зависеть от давления жидкости р, так как отрыв нузырьков есть колебательный процесс, зависящий от сжимаемости газа, которая определяется давлением (ср. с собственной частотой радиальных колебаний пузырька по формуле Ми-иаерта (1.6.22), где эта частота сОг пропорциональна р ). [c.259]

Впервые безразмерные числа были введены при рассмотрении вопроса о подобии течений. В гидродинамике часто приходится проводить эксперименты с моделями и потом уже полученные данные переносить на реальные тела. Простые рассуждения, основывающиеся на уравнениях движения для описания двух течений с различными гидродинамическими параметрами, приводят к тому, что для вязкой несжимаемой жидкости, когда отсутствуют внешние силы, а также внешние поверхности, два течения подобны, если, кроме кинематического подобия (т. е. геометрического подобия и подобия поля скоростей), для этих течений равны числа Рейнольдса. Число Рейнольдса Re=pu//1l=u//v (где I — характерный масштаб движения, например радиус трубы при движении в ней жидкости, V — скорость потока и V — кинематическая вязкость) играет очень большую роль в гидродинамике и акустике, и далее нам часто придется иметь с ним дело. Если необходимо учитывать наличие внешних сил, например силы тяжести, то в добавление к числу Ке оказывается необходимым ввести также еще число Фруда Рг=и // , и тогда два течения подобны, когда, кроме кинематического подобия, числа Ке и Рг обоих течений равны. При учете сжимаемости жидкости в рассмотрение необходимо включить еще число Маха М=и/с, где с — скорость звука в жидкости. Если учитывается теплопроводность жидкости, появляется безразмерное число Прандтля г= Ср1к= 1р 1=у1 1, представляющее собой материальную константу среды, не зависящую от свойств потока. [c.21]

Имеются также приближенные решения уравнений гидродинамики вязкой теплопроводящей сжимаемой жидкости, представляющие аналог простых волн, бегущих в одном направлении. Такие волны называют квазипростыми. Уравнения для них можно получить, если учесть нелинейные члены второго порядка малости, а коэффициенты вязкости и теплопроводности считать членами первого порядка малости. Линейные диссипативные члены будут тогда второго порядка малости, а нелинейные диссипативные члены — третьего порядка малости, которые можно опустить. В рамках такого приближения эволюция слабозатухающей нелинейной волны описывается уравнением (1.14), правая часть которого уже не нуль, как для простой волны в среде без диссипации, а содержит член, учитывающий потери (Ь/2рд) д а/дх . Выпишем это уравнение полностью (более подробно о его выводе см. в [II) [c.77]

Более трудную задачу представляет собой расчет неавтомодельных пограничных слоев, когда уравнения в частных производных можно проинтегрировать только численно. (Автомодельные решения могут служить хорошей проверкой для численных решений уравнений в частных производных.) Существует обширная литература по этому вопросу, на которой мы не будем останавливаться. Небольшой раздел отведен этому вопросу в книге Шлихтинга [1968]. Блоттнер [1970] дал обзор ссылок по расчету ламинарного пограничного слоя в несжимаемой и сжимаемой жидкости. Ламинарные сжимаемые пограничные слои обсуждаются также в работе Смита и Клаттера [1965]. Патан-кар и Сполдинг [19676] рассмотрели тепло- и массонередачу в турбулентных пограничных слоях несжимаемой жидкости. Для получения решений турбулентного пограничного слоя необходимо (1) выбрать модель турбулентности (или выбрать выражения либо для рейнольдсовых напряжений, либо для длины пути перемешивания Прандтля, либо для вихревой вязкости, или, в наиболее общем случае, записать уравнение для энергии турбулентного движения) (2) вблизи стенки применить локальное решение для течения Куэтта, что обусловлено большими изменениями величин касательных напряжений в турбулентном пограничном слое. В трудах Станфордской конференции (Клини и др. [1968]) приведен обзор работ в этой области по состоянию на 1968 г. [c.451]

Равенство (IV.4) применимо к несжимаемой или малосжимаемой жидкости, газу, газированной и многофазной жидкости. В случаях сжимаемой жидкости или газа плотность р изменяется в зависимости от давления р. Абсолютная вязкость ц зависит также от давления р. Коэффициент проницаемости фильтрующей среды к при неоднородности этой среды или неоднородности жидкости, а также при проявлении упругих свойств оказывается непостоянным, изменяющимся в зависимости от давления р. [c.45]

По-видимому, не существует надежного способа определения низкотемпературных вязкостей жидкостей при высоких давлениях. Андраде [8] предложил зависимость, включающую в себя отношения удельных объемов и коэффициенты адиабатической сжимаемости для сжимаемых и несжимаемых жидкостей но эта зависимость является только приближенной на линейном участке кривой т) , — Р, а при высоких давлениях не отражает даже приблизительно истинной картины влияния давления на вязкость. Краткий анализ этой зависимости дан также в обзорной статье Гамбилла [70]. [c.380]

Другие методы расчета. Статистико-механические теории жидкости дают приемлемые результаты для поверхностного натяжения простых жидкостей [42]. Поверхностное натяжение коррелируется также с мольной рефракцией и показателем преломления [61], сжимаемостью жидкости [34] и вязкостью [8, 39, 41, 52, 62]. Шонхорн [52] развил более раннюю идею Пеловского [41 ] и показал, что 1п ст линейно зависит от (т) — т)г,) 1, где т) — вязкость. Рамана и др. [45] предложили линейную зависимость между lg ст и Ть для различных гомологических рядов Оь — поверхностное натяжение при Ть). [c.521]

Такой приём разделения течения па газом, так и к течению жидкостей и относит, скольжение ч-ц жидкости, невязкую и вязкую части применим и к газов внутри каналов разной формы. В то же время большинство жидкостей изучению движения сжимаемых сплош- Четвёртой задачей явл. исследование оказывает значит, сопротивление сжа-ных сред (газов), легко изменяющих движения воздуха в атмосфере и воды тию, и они практически не изменяют свой объём, а следовательно и плот- в морях и океанах, к-рое произво- свой объём под действием всесторонность, под действием сил давления дится в геофизике (метеорология, фи- них сил давления, нормальных к или при изменении темп-ры (в отличие зика моря) с помощью методов и ур-ний поверхности, ограничивающей рассмат-от несжимаемых жидкостей). Раздел Г. К ней примыкают задачи о распро- риваемый объём. В теор. Г. для опи-Г., в к-ром изучается движение ежи- странении взрывных и ударных волн сания движения несжимаемой жид-маемых сплошных сред, наз. газовой и струй реактивных двигателей в кости, обладающей сплошностью и динамикой. воздухе и воде. текучестью, а также вязкостью, ха- [c.118]

Гетерогенные смеси, их движения, последствия воздействия на них, возникающие в них волны чрезвычайно многообразны, что является следствием многообразия комбинаций фаз, их структур, многообразия межфазных и впутрифазных взаимодействий и процессов (вязкость и межфазное трение, теплопроводность и межфазный теплообмен, фазовые переходы и химические реакции, дробление и коагуляция капель и пузырей, различные сжимаемости фаз, прочность, капиллярные силы и т. д.) и многообразия различных видов воздействия на смеси. Например, в га-зовзвесях образуются размазанные волны, структура и затухание которых определяются главным образом силами межфазного трения с газом и дроблением капель или частиц. В жидкости с пузырьками газа или пара из-за радиальных пульсаций пузырьков, помимо размазанных волп, характерными являются волны с осцилляционной структурой, сильно зависящей от процессов тепло- и массообмена, а также дробления пузырьков. Далее в конденсированных средах фазовые переходы, инициируемые сильными ударными волнами, могут привести к многофронтовым волнам из-за немонотонного изменения сжимаемости среды при фазовых превращениях. Своеобразные волновые течения с кинематическими волнами возникают и при фильтрации многофазных жидкостей. [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...