Жидкость неоднородная

Если жидкость неоднородна, то коэффициент является функцией координат. [c.366]

При низких давлениях и больших перегревах стенки паровой пузырь растет очень быстро. Это обусловливает возникновение в окружающей жидкости неоднородного поля давлений, которое в свою очередь деформирует, сплющивает паровой пузырь, как бы прижимая его к поверхности нагрева. На рис. 6.10, б представлены последовательные стадии роста парового пузыря при кипении воды при давлении 0,02 бар (2 кПа) и числе Ja = 3450. Этот рисунок воспроизводит очертание границы пузыря, как оно выглядело на кадрах кинопленки, полученной с помощью скоростной кино- [c.263]

Приведенные формулы для одномерного движения идеального газа могут быть приближенно использованы для практических расчетов сопла Лаваля. При выводе этих формул не учитывались наличие вязкости в реальной жидкости, неоднородность поля скоростей в каждом поперечном сечении, теплоотдача через стенки сопла, нарушающая адиабатичность процесса, и пр. [c.143]

Если жидкость неоднородна, то формула (1) определяет лишь среднюю плотность жидкости. Для определения плотности в данной точке следует пользоваться формулой [c.9]

Если жидкость неоднородна, формула (3) определяет только средний удельный вес жидкости. Для определения удельного веса жидкости в данной точке применяется формула [c.9]

Осадок, у которого при увеличении давления в процессе гидромеханического разделения жидкости неоднородной системы пористость уменьшается, а сопротивление потоку жидкости увеличивается, называется сжимаемым. [c.61]

Если жидкость неоднородная, например, вследствие неодинаковой температуры или разного содержания соли в разных местах жидкости, то все рассуждения относительно призмы с горизонтальной осью могут быть повторены без всяких изменений. Следовательно, в неоднородной весомой жидкости при равновесии давление во всех точках каждой горизонтальной плоскости одинаковое. Для выяснения условия равновесия в вертикальном направлении проведем в жидкости две горизонтальные плоскости на небольшом расстоянии Ь друг от друга (рис. 9). Пусть на верхней плоскости давление равно р1, а на нижней — р2- Выделим между проведенными плоскостями две узкие вертикальные призмы. Пусть средний удельный вес жидкости в левой призме равен 71, а в правой призме — 72. Для равновесия необходимо, чтобы слева соблюдалось равенство [c.24]

Если жидкость неоднородна, то ее плотность в различных точках объема т будет различной. Выделим достаточно малый объем Ат, охватывающий некоторую точку А пусть масса выделенного объема равна ДМ истинной плотностью в данной точке А называют предел отношения массы элементарного объема к величине объема при условии, что Дт стремится к нулю, т. е. [c.250]

Плотность. Плотность однородной жидкости — это отношение ее массы к ее объему (масса в единице объема). Если жидкость неоднородна, то для определения ее плотности следует весь ее объем разделить на ряд объемов Wi так, чтобы в пределах каждого объема плотность во всех точках была постоянна и равна р,. Тогда средняя плотность жидкости объемом может быть определена по формуле [c.14]

Если жидкость неоднородна, то выражение (В.2) характеризует лишь ее среднюю плотность. [c.14]

О волнах на поверхности жидкости неоднородной плотности [c.732]

Горизонтально движущаяся особенность постоянной интенсивности. Пусть комплексный потенциал плоского потока имеет вид W = Сд + Wl, где д = п 2 - при я = О, <7 = (7 - при п= 1,2,..., функция, аналитична в окрестности точки тогда в точке 7() = Л() -I- (з>о локализована гидродинамическая особенность порядка п и интенсивности С. Такие особенности интерпретируются как вихри, источники, диполи и т.д. и широко используются при описании возмущений жидкости неоднородностями различной природы. Если точечная гидродинамическая особенность порядка п переменной интенсивности С = С 1) движется по закону 7о = 2о(0 = хо(г) + 1у () в изначально неподвижной и занимавшей всю полуплоскость у < О весомой идеальной жидкости, [c.78]

Разбирая процесс кристаллизации твердого раствора по диаграмме, приведенной на рис. 96, мы видели, что состав твердого раствора и жидкости изменяется непрерывно. Ранее выделившиеся кристаллы более богаты тугоплавким компонентом, чем образовавшиеся позднее при меньшей температуре. Твердая фаза в процессе равновесной кристаллизации должна быть все время однородной, поэтому предполагается, что процесс выравнивания состава твердой фазы (путем диффузии) не будет отставать от процесса кристаллизации. Однако обычно при кристаллизации твердых растворов первые кристаллы имеют более высокую концентрацию тугоплавкого компонента, чем последующие. Вследствие этого ось первого порядка дендрита содержит больше тугоплавкого компонента, чем ось второго порядка, и т. д. Междендритные пространства, кристаллизовавшиеся последними, содержат наибольшее количество легкоплавкого компонента, и поэтому они самые легкоплавкие. Описанное явление носит название дендритной ликвации. Состояние дендритной ликвации является неравновесным, неоднородный раствор имеет более высокий уровень свободной энергии, чем однородный. При длительном нагреве сплава дендритная ликвация может быть в большей или меньшей степени устранена диффузией, которая выравнивает концентрацию во всех кристаллах. [c.138]

Указанные причины образования неоднородного профиля скорости иа выходе из слоя являются не единственными. Так, например, если жидкость движется в аппарате сверху вниз и проходит слой, лежащий на сетке или перфорированном листе (решетке), то не исключена возможность полного или частичного перекрытия частицами слоя проходных отверстий сетки или решетки. Тогда возникает дополнительная неоднородность слоя [23], [c.90]

Гетерогенные, неоднородные или многофазные смеси — это газовзвеси, аэрозоли, суспензии, эмульсии, жидкости с пузырьками газа, композитные материалы, насыщенные жидкостью и газом грунты и т. д. Они характеризуются, в отличие от гомогенных смесей (смесей газов, растворов, сплавов), наличием макроскопических (по отношению к молекулярным масштабам) неоднородностей или включений. В гомогенных же смесях составляющие перемешаны на молекулярном уровне. Промежуточное положение между гетерогенными и гомогенными смесями занимают коллоидные смеси, или коллоиды. [c.9]

Представление энергии смеси в виде (1.1.17), на основе которого и записываются уравнения энергии в этой главе, справедливо, если каждую фазу считать локально однородной, т. е. в каждом элементарном объеме смеси вещество каждой фазы, в том числе и включений (капель, частиц, пузырьков и т. д.), принимается однородным вплоть до самой поверхности раздела фаз, и поэтому энергия каждой составляющей считается пропорциональной ее массе. Это равносильно тому, что особенности поверхностного слоя вещества толщиной порядка радиуса молекулярного взаимодействия (- 10 Л1),являющегося границей раздела фаз, далее не учитывается. Для этого необходимо, чтобы размеры включений были во много раз больше толщины этого слоя. Кроме того, в (1.1.17) и везде в гл. 1 будет учитываться только та часть кинетической энергии смеси, которая связана с макроскопическим движением фаз со скоростями U . В действительности имеются еще мелкомасштабные (с характерным линейным размером, равным по порядку размеру неоднородностей смеси) течения (например, радиальные пульсационные движения вокруг пузырьков, обратные токи несущей жидкости около включений из-за их относительного движения в этой жидкости, хаотические движения включений). В большинстве существующих теорий взаимопроникающего движения кинетическая энергия такого движения не учитывается. Таким образом в качестве первого этапа в гл. 1 рассматривается случай, когда энергия смеси при однородном представлении энергий фаз является аддитивной по массе фаз. Учет поверхностных явлений в рамках представлений Гиббса и кинетической энергии мелкомасштабного движения фаз имеется в главах 2—4. [c.30]

Рис. 85. Картина линий тока течения жидкости вокруг пузырька газа при неоднородном распределении межфазного потока целевого компонента вдоль поверхности раздела фаз.

Таким образом, как однородное распределение межфазного потока целевого компонента, так и неоднородное вызывают изменение в распределении скорости жидкости вблизи поверхности пузырька, приводя к отделению линии тока ф=0 от поверхности пузырька. Однако если в случае однородного распределения потока целевого компонента вдоль поверхности раздела фаз ни сопротивление, ни скорость подъема пузырька щ не изменяются, то в случае неоднородного распределения сопротивление движению пузырька со стороны жидкости возрастает, скорость его подъема уменьшается, что в свою очередь влияет на скорость массообменных процессов. [c.295]

Обмен количеством движения в неоднородном потоке жидкости [c.40]

Движение сферических частиц в неоднородной жидкости [c.104]

Плотность воды при 4° С Рз = 1С00 кг/м (102 кгс-с /м ). Если жидкость неоднородна, то формула (В.1) определяет лишь среднюю плотность жидкости. Для определения плотности в данной точке следует пользоваться формулой [c.9]

Удельный вес воды при 4° С Vb==9810 Н/м (1000 кгс/м ). Если жидкость неоднородна, то форм лГ (В.З) определяет лишь средний удельный вес жидкости. Для определения удельного веса жидкости в данной точке следует пользов ься формулой [c.9]

Шабловский O H. Колебательные процессы при течении вязкой релаксирующей жидкости неоднородной плотности //Матер. III науч. школы "Импульсные процессы в механике сплошных сред". - Николаев Ин-т импульсных процессов и технологий НАН Украины, 1999. - С. 48-50. [c.135]

Уравнение (5.2)—уравнение неразрывности для несжимаемой жидкости. Для однородной жидкости р = Ро => onst и уравнение (5.1) удовлетворяется тождественно. Если жидкость неоднородна, то (5.2) надо рассматривать совместно с (5.1). [c.79]

Если жидкость неоднородна, формула (1.1) позволяет найти лишь среднее значение плотности. Чтобы определить истинное fte значение в данной точке, необходимо рассмотреть бесконечно малый объем жидкости А У и найти предел соответствуюшего отношения [c.10]

С течениями жидкостей, неоднородных по плотности, приходится сталкиваться во многих важных прикладных задачах. К ним относятся гидродинамические явления, возникающие при охлаждении, нагретой воды в водоемах-охладителях тепловых и атомных электростанций, распространение струй отработанных промышленных и сточных вод, сбрасываемых в большие бассейны (например, в озера и водохранилища), движение пресной и соленой воды в предустьевых участках рек, донные течения воды, насыщенной мелкой фракционной взвесью, в водохранилищах ( мутьевые течения) и т, п. [c.784]

Технически Р. м. осуш ествляется путем придания частицам материала определенной скорости движения внутри сосуда. Важным условием при этом является то, чтобы скорости частиц в смежных слоях возможно больше различались по своей величине. Создание мош ных правильных потоков постоянного направления (циркуляция)—мало продуктивный способ Р. м. оно допустимо лишь при больших скоростях, когда вследствие трения о стенки внутри такого потока возникают интенсивные вихревые движения. Обычно стремятся придать движению частиц б. или м. беспорядочный характер—при по-мош и турбулентных потоков,встречных и пе-ресекаюш ихся струй или ударов потока о неподвижное препятствие. Для этой цели применяются чаш е всего враш аюш иеся м е-ш а л к и различных типов или иные механич. приспособления. Эффективность таких устройств в огромной степени зависит от их конструктивного оформления и от свойств подвергаемых размешиванию объектов этим объясняется многочисленность и разнообразие суш ествуюш их конструкций мешалок, причем каждая из них применима лишь к определенной категории материалов и определенному типу технологич. процессов. Объектами размешивания материалов могут быть сыпучие материалы вязкие жидкости п массы тестообразной или мазеобразной консистенции однородные жидкости неоднородные системы с жидкой дисперсионной средой, где дксперсная фаза может быть жидкой, твердой или газообразной, и наконец газы. [c.446]

Изменения молекулярной структуры жидких диэлектриков, происходящие под влиянием ионизирующих излучений, могут значительно ухудщить электроизоляционные свойства этих материалов. Повышение вязкости ухудшает условия для теплоотвода. Окисление материала имеет следствием повышение диэлектрической проницаемости и угла потерь. Выделение значительного количества газов и образование, в жидкости неоднородностей может привести к преждевременному пробою при высоких напряжениях. [c.434]

Измерсяие Тг в жидкостях. Неоднородность внешнего поля Но не дает возможности определить Тг в жвдкостях путем измерения ширины наблюдаемой линии или свободного затухания. Влияние неоднородности удается исключить при использовании метода спинового эха, а также при наложении резонансного, радиочастотного поля И , с амплитудой значительно большей, чем величина общей неоднородности й.Н внешнего цоля.. Предпсшожт, что в системе координат, вращающейся с частотой а = (средняя ларморовская частота в недостаточно однородном поле), вдоль Яе = Я каким-то способом получена равновесная ядерная намагниченность М%. Если I уЯс I > ИТ и I уН11 >1/Гь то из стационарного решения (111.15) уравнений Блоха приближенно следует, что Йх (оо) —, = Му (со) = М, (да) = О. Начальные условия имеют вид [c.68]

Одно из наиболее глубоких следствий неравновесной термодинамики проявляется в дуалистичности необратимого процесса как разрушителя порядка вблизи равновесия и как создателя порядка вдали от равновесия. Для систем, далеких от равновесия, не выполняются общие экстремальные принципы, предсказывающие состояния, к которым переходят системы. В отсутствие принципа экстремумов, однозначно предсказывающего состояние, к которому стремится неравновесная система, заключается фундаментальное свойство неравновесных систем. В отличие от равновесных систем, которые переходят в состояние с минимальной свободной энергией, неравновесные системы могут развиваться непредсказуемо их состояние не всегда однозначно определяется макроскопическими уравнениями. Это происходит от того, что при одном и том же наборе условий неравновесная система может переходить к разным состояниям. Причиной тому могут быть флуктуации, малые неоднородности, дефекты или другие случайные факторы. К какому состоянию перейдет конкретная система, в общем случае предсказать невозможно. Новые состояния, достигаемые таким образом, являются часто упорядоченными состояниями , которые обладают пространственно-временной организацией. Вихри в потоках жидкости, неоднородности в концентрациях, представляющие собой геометрические формы с высокой степенью симметрии, или периодические изменения в концентрациях — вот примеры таких упорядоченных состояний. Фундаментальное свойство неравновесных систем проявляется в способности переходить в упорядоченное состояние в результате флуктуаций — т. е. осуществлять порядок через флуктуации [1, 2]. [c.404]

В общем случае особенностью движения жидкости через эти элементы является неравномерность распределения скоростей по сечению. Такая неоднородность потока приводит не только к снижению эффективности работы аппарата, но часто к локальному перегреву и запеканию зерен слон (при горячем газе), к локальному замораживанию отдельных участков рабочего элемента (в теплообменниках), к усилению капле- и тума-ноуноса (в фильтрующих аппаратах) и другим подобным нежелательным явлениям, а иногда даже к полному выходу аппарата из строя. [c.268]

Периодически изменяющия-ся субмикроскопнческая неоднородность жидкости вследствие теплового двимсе-ния молекул (флуктуации) Возможность протекания чередующихся анодных и катодных процессов на идеально однородных поверхностях металлов [c.22]

В некоторых случаях многофазная смесь может быть описана в рамках одной из известных классических моделей, в которых неоднородность отражается в значениях модулей, коэффициентов сжимаемости, теплоемкостей и т. д. (заранее определяемых через физические свойства фаз), т. е. только в уравнениях состояния смеси (см. 5 гл. 1). Например, жидкость с пузырями может иногда описываться в рамках идеальной сжимаемой жидкости, а грунт — в рамках упругой или упруго-пластической модели. Но при более интенсивных нагрузках, скоростях движения или в ударных процессах эти классические модели обычно перестают работать и требуется введение новых моделей и новых параметров, в частности, последовательно учитывающих неоднофазность, а именно существенно различное поведение фаз (различие плотностей, скоростей, давлений, температур, деформаций и т. д.) и взаимодействие фаз между собой. При этом проблема математического моделирования без привлечения дополнительных эмпирических или феноменологических соотношений и коэффициентов достаточно строго и обоснованно (например, методом осреднения более элементарных уравнений) может быть решена только для очень частных классов гетерогенных смесей и процессов. Эти случаи тем не менее представляют большое методическое значение, так как соответствующие им уравнения могут рассматриваться в качестве предельных или эталонов, дающих опорные пункты при менее строгом моделировании сложных реальных смесей, с привлечением дополнительных гипотез и феноменологических соотношений. Два таких предельных случая подробно рассмотрены в 5, 6 гл. 3. [c.6]

Скривеном [65] получено также автомодельное решение, когда жидкость — двухкомпонентный раствор и рост пузырька зависит не только от теплопроводности, но и от диффузии испаряющейся компоненты в жидкости. В работе [57 ] проведено обобщение результатов [65 ] на случай роста пузырька в неоднородном температурном поле. Выведено соотношение, справедливое для двух режимов 1) когда рост пузырька определяется силами инерции 2) теплоотдачей. [c.325]

Основной причиной указанного скачка является значительная неоднородность лучистого теплового потока по радиусу, из-за которой высьь хание внешней поверхности всегда начинается в центре. Это вызывает перераспределение массового расхода охладителя. В центре, где сопротивление паровому потоку выше, расход охладителя уменьшается за счет увеличения расхода жидкости по периферии образца. При этом перепад давлений на образце возрастает незначительно. Увеличение расхода по периферии требует дальнейшего повышения теплового потока для испарения всего охладителя. [c.149]

Для решения поставленной задачи будем использовать метод последовательных итераций [22]. Он заключается в следующем. В качестве начального приближения для ф и используем функции тока, являющиеся решением задачи об обтекании пузырька потоком жидкости при учете инерционных эффектов (см. разд. 2.3). С помощью этих выражений для функций тока можно определить нормальные компоненты тензора напряжений в обеих фа.чах. Тогда можно решить уравнение (2. 7. 9) и тем самым определить начальное значение функции С (т]). Далее для найденной формы пузырька нужно повторить решение уравнения Навье—Стокса при помощи метода сращиваемых асимптотических разложений (см. разд. 2.3) и т. д. Рассмотрим решение уравнения (2. 7. 9) в соответствии с [22], считая, что неоднородная его часть явля- [c.66]

В качестве введения в задачу о взаимодействии многофазной среды с телом oy и Тьен [742] расс.мотрели движение отдельной сферической твердой частицы вблизи стенки, обтекаемой турбулентным потоком жидкости. Теоретический анализ содержал основное уравнение движения, описывающее влияние стенки на двухфазный турбулентный поток, и решение уравнений, включающее лишь наиболее существенные процессы, которые протекают в стацпонарных условиях. Упрощенная физическая модель рассматрпвае.мых явлений представляла собой сферическую твердую частицу в полубесконечном турбулентном потоке жидкости, ограниченном бесконечно протяженной стенкой (фиг. 2.10). Размер частицы предполагался настолько малым в сравнении с раз-меро.м вихря пли микромасштабом турбулентности потока, что вклад различных пульсаций скорости был линеен. Описание характера движенп.ч потока строилось на основе данных по распределению интенсивностей и масштабов турбулентности [105, 418, 468]. Течение, особенно вблизи стенки, является анизотропным и неоднородным. Тем не менее в качестве основного ограничивающего допущения было принято представление о локальной изотропно- [c.58]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...