Каверны газовые

Во время кавитации в сопле Вентури в многокомпонентной жидкости, имеющей состав, выраженный в массовых долях С,в, образуется газовая фаза в виде кавитационных пузырьков и каверн, заполненных испарившимися при давлении Р [c.149]

Кавитационная эрозия. Процесс кавитации можно себе представить как возникновение полостей, каверн, вакуумно-газовых пузырьков в жидкости и последующее сокращение их и исчезновение. При замыкании этих полостей у поверхности металла, [c.86]

Кавитация возникает сначала в виде мельчайших паровых или газовых пузырьков, которые быстро растут, образуя перемещающиеся каверны. В результате перемещения из области пониженного давления в область более высокого давления эти пузырьки захлопываются . На рис. 15-20,а [Л. 19] приведена фотография (с 20-микро- [c.418]

Неспособность выдерживать действие больших растягивающих напряжений, приводящая при значительном понижении давления к кавитации, т. е. к потере сплошности и образованию внутри жидкости паровых или газовых каверн, является фундаментальным свойством всякой жидкости. Поэтому кавитация столь широко распространена в сфере практической деятельности человека, сколь многообразны силовые воздействия, которым подвергаются жидкости. Это в первую очередь относится к элементам быстроходных судов и кораблей, а также различных лопастных механизмов гидротурбин, насосов, гребных винтов и т. д. В специальных гидравлических системах в энергетике, химической промышленности, авиационной и ракетной технике используется и перекачивается широкий ассортимент жидкостей в разнообразных температурных условиях—-от расплавленных металлов до криогенных жидкостей. Уменьшение давления, приводящее к появлению растягивающих напряжений и разрывов сплошности, часто происходит не только в условиях вынужденного движения, но п в статических условиях в системах, полностью или частично заполненных жидкостью. [c.5]

В приведенном описании кипение, паровая и газовая кавитация считаются родственными явлениями, хотя и не одинаковыми во всех отношениях. Другое сходное явление представляет собой большая квазистационарная каверна, которая поддерживается благодаря так называемому вентиляционному эффекту. Это важное явление наблюдается при некоторых условиях, когда непрерывный поток газа всасывается естественным путем пли принудительно подается в область низкого давления за телом, возникающую вследствие гидродинамических эффектов. Большие вентилируемые каверны имеют много общих свойств с паровыми кавернами на некоторых промежуточных стадиях их развития, за исключением концевых областей вентилируемых каверн, из которых газ уносится без конденсации вследствие перемешивания с жидкостью. [c.15]

Заметим, что приведенные соображения относятся только к динамическому подобию газовых и паровых каверн при одинаковых прочих условиях. В других условиях каверны значительно отличаются. Нарушение подобия приобретает особенно важное значение при сравнении уменьшенных моделей с натурными объектами в этом случае кроме равенства значений числа кавитации К необходимо пропорциональное изменение поверхностного натяжения. [c.66]

Фиг. 3.3. Равновесие газовой или паровой каверны в гидрофобной трещине.

ВЛИЯНИЕ СЖИМАЕМОСТИ ЖИДКОСТИ В ТЕЧЕНИЯХ С ГАЗОВЫМИ КАВЕРНАМИ [c.141]

Однако, как указывалось ранее, кавитационное разрушение, по-видимому, примерно постоянно при умеренных изменениях степени развития кавитации. Поэтому создается впечатление, что наблюдаемые изменения интенсивности разрушения обусловлены изменениями содержания воздушных и газовых ядер, а не изменениями плотности давления насыщенного пара. Обычно в природной воде содержится слишком мало газа, чтобы он мог оказывать сколько-нибудь ощутимое влияние на давление схлопывания, а следовательно, и на гидродинамическое воздействие, которое приводит к разрушению. Однако изменения содержания газа наряду с изменениями концентрации и типа ядер будут влиять на средний размер перемещающихся каверн. Установлено, что небольшое изменение среднего размера может оказывать существенное влияние на интенсивность разрушения. Чем больше средний размер, тем больше интенсивность разрушения. Если время роста ядер одинаково, то большее ядро вырастает в каверну больше среднего размера. Однако каверны, образующиеся из больших ядер, начинают расти раньше и повторное их развитие после схлопывания более вероятно, чем в случае каверн, выросших нз малых ядер. Вообще высокое содержание газа и ядер обнаруживается в весенние и летние месяцы, которые в соответствии с имеющимися данными являются также сезонами максимальных интенсивностей разрушения. [c.622]

В предыдущих главах в основном рассматривалась кавитация в условиях обтекания погруженных тел и, следовательно, каверны, возникающие в жидкости. К рассмотренному выше виду кавитации не относится особый класс явлений, происходящих при пересечении телом поверхности раздела. В этих случаях образование каверны возможно непосредственно связано с присутствием газовой фазы, без которой она могла бы и не образоваться. Одинаковый характер каверн, образующихся на поверхности раздела, — важная особенность многочисленных кавитационных явлений. Рассмотрим некоторые особенности кавитации этого типа. [c.651]

Как уже указывалось, кавитация относится к очень общим явлениям и не ограничивается только паровыми кавернами. Каверны могут быть заполнены газом при любом возможном давлении. В гл. 5 отмечается, что основные особенности стадий развитой газовой присоединенной или вихревой кавитации можно описать с помощью параметра Къ, представляющего собой параметр К, в который вместо давления пара подставлено давление газа. Поэтому, за исключением некоторых масштабных эффектов, картина течения должна быть одинаковой в случае газовых и паровых каверн, если Кь К одинаковы. [c.652]

Между фазами газовой и паровой каверны нет резкого перехода. Последующее поведение паровой каверны не отличается от поведения газовой каверны в первом случае. Если замедление происходит достаточно медленно, каверна продолжает укорачиваться до тех пор, пока не исчезнет совсем. При достаточно быстром замедлении каверна может отделиться от тела, как было описано выше. Процесс схода каверны с тела происходит аналогично отрыву каверны в конце каждого цикла квазистационарной паровой кавитации, описанной в гл. 5. [c.661]

В процессе всплеска и замыкания каверны, которыми нельзя пренебрегать. Что касается газовой атмосферы, то, по-видимому, пока каверна открыта, давление и плотность будут оказывать слабое влияние. Инерция газа, вероятно, оказывает влияние на поверхностное замыкание каверны при вертикальном входе, как описано в разд. 12.3. К счастью, при входе под малыми углами влиянием инерции газа на замыкание, по-видимому, можно пренебречь, и поэтому использование тяжелых газов не приносит существенной пользы. Для моделирования по числу Фруда после замыкания каверны необходимо, чтобы ро и рь были пропорциональны /. Поэтому подобие на последующих стадиях движения зависит от точного значения давления Ра в момент замыкания каверны, которое должно быть пропорционально 1а- [c.665]

Во всех случаях физическая картина явлений одна и та же. Как и при обычном кипении, для того чтобы начался рост каверн, необходимо наличие микроскопических газовых ядер. [c.405]

Экспериментальные исследования влияния параметров и /1 на устойчивость системы подтвердили этот вывод. Изменение этих параметров достигалось путем установки в питающую магистраль ресивера на различных расстояниях от входа в насос. Объем газовой подушки ресивера выбирался из условия обеспечения постоянного давления в питающем трубопроводе в месте установки ресивера. В этом случае трубопровод от основного бака до ресивера не оказывает влияния на устойчивость системы, а установка ресивера на небольших расстояниях от входа в насос обеспечивает самовозбуждение кавитационных колебаний в широком диапазоне изменения входного давления. Опытные данные по частотам кавитационных автоколебаний можно использовать для определения упругости кавитационных каверн. [c.100]

Параметр упругости кавитационных каверн в центробежном колесе определялся по уравнению (6.47) при этом предполагалось, что во входной части центробежного колеса реализовался периодически-срывной режим газовой кавитации с выделением воздуха при давлении, близком к давлению насыщения — 0,1 МПа. Исходные данные для расчета упругости = 340 м/с, = = 1,21 кг/м (при Т == 293 К). Зависимость параметра В = [c.194]

Содержание свободного газа в жидкости обычно составляет малую часть (10 —10 ) от общего газосодержания, однако даже столь малое количество свободного газа может заметно влиять на ход различных технологических процессов, связанных с излучением в жидкость мощного ультразвука и последующим возникновением кавитационных явлений. Известно что кавитационная прочность жидкости едва ли не в первую очередь определяется содержанием в ней газовых пузырьков. Воздействуя тем или иным способом на количество и размеры пузырьков, можно не только существенно изменять кавитационные свойства жидкости, но и влиять на характер и интенсивность различных процессов, сопутствующих кавитации. Так, уменьшение содержания в жидкости свободного газа позволяет значительно повысить эффективность кавитационной эрозии. Известно, что при замыкании кавитационных каверн образуются ударные волны, вызывающие разрушение материала скорость смыкания стенок каверн, а следовательно, и давления, образуемые при сжатии, зависят от количества газа внутри каверны. Таким образом, вопрос об интенсивности кавитационного разрушения материала связан с характеристиками ядер, из которых образуются кавитационные каверны, и прежде всего — с количеством газа в них. Повышая гидростатическое давление в жидкости, удается уменьшить содержание в ней свободного газа и увеличить интенсивность ударных волн на несколько порядков по сравнению с обычными условиями (см. например [1, 2], а также часть П1 настоящей книги и часть V второй книги). [c.395]

В последние годы проведены обширные исследования газовых струй со звуковыми и сверхзвуковыми скоростями истечения в жидкость [57, 65], в которых установлена дополнительная классификация струйного режима, а именно пульсационный режим, переходный режим одиночных обратных ударов (одиночных каверн), собственно струйный режим - режим безударного истечения. Результаты этих исследований имеют большое практическое значение в совершенствовании барбо-тажной пирометаллургии. [c.84]

Другая особенность рассматриваемых образцов - форма каверн на внутренней, а иногда на внешне стороне корпуса, которые во многом определяют характер разрушения газового оборудования. [c.164]

В 1941 г. Херринг при решении задачи о подводном взрыве исследовал случай произвольного изменения давления внутри каверны и ввел поправку первого приближения на ее сжимаемость. Он принял известное из акустики допущение, что скорости жидкости всегда малы по сравнению со скоростью звука. В 1952 г. Триллинг принял условие, что потенциал скорости приближенно удовлетворяет акустическому уравнению расходящихся сферических волн, и получил на основе акустического приближения более общее уравнение движения стенки газового пузырька. [c.12]

Pin holes — Поры. (1) Очень маленькие полости, которые иногда обнаруживаются как тип пористости в отливке из-за микроусадки или газового выделения при кристаллизации. В кованых изделиях, образуются благодаря удалению включений или микросоставляющих в процессе макротравления поперечных сечений. (2) Маленькие каверны, которые проникают через поверхность донной композитной или пластмассовой детали. [c.1015]

Нагревая жидкость при постоянном давлении или понижая давление при постоянной температуре статическим способом или динамическим способом, т. е. в процессе движения жидкости, можно в конце концов достичь такого состояния, при котором в жидкости становятся видимыми и начинают расти паровые, газовые или парогазовые пузырьки, или каверны. Пузырек может расти с умеренной скоростью, если процесс роста определяется диффузией растворенных газов в пузырек или просто расширением содержащегося в нем газа при повышении температуры жидкости или понижении давления в ней. Рост пузырька будет взрывоподобным , если он обусловлен главным образом испарением окружающей жидкости в этот пузырек. Рост пузырька, вызванный повышением температуры жидкости, называется кипением, а если этот процесс обусловлен динамическим понижением давления, происходящим по существу при постоянной температуре, то он называется кавитацией. Рост пузырька вследствие диффузии в него газа при динамическом понижении давления называется дегазацией. Иногда этот процесс также называют газовой кавитацией (в отличие от паровой кавитации). [c.13]

Хиклинг и Плессет [16] получили на быстродействующей ЭВМ решения для схлопывания газовой каверны в сжимаемой жидкости без учета вязкости и поверхностного натяжения. Они рассчитали движение стенки пузырька и распределения скорости и давления в окружающей жидкости, а также описали повторное образование каверны и возникающую при этом ударную волну, распространяющуюся в жидкости. Движение до момента достижения минимального радиуса было рассчитано методом Гилмора, основанным на гипотезе Кирквуда—Бете и решениях уравнений движения как в лагранжевых координатах, так и в виде характеристик. Начальными условиями последних двух точных решений служило движение стенки пузырька в дозвуковом диапазоне ( //С 0,1), рассчитанное методом Гилмора. Это позволяло значительно сократить время счета, которое требовалось бы при использовании точного метода расчета движения от его начала. После достижения минимального радиуса течение жидкости в области повторного возникновения пузырька до момента образования ударной волны рассчитывалось в лагранжевых координатах. [c.154]

ЧТО теория Гилмора хорошо согласуется с точной теорией всюду, за исключением последних стадий схлопывания пустой или почти пустой каверны. Заметим, что в случае газовых каверн расчеты дают конечное, а не нулевое минимальное значение радиуса. Повышение внешнего давления р<х> от 1 до 10 атм оказывает заметное влияние на скорости (фиг. 4.12 а, б), однако это влияние слабее влияния изменения у от 1,4 (адиабатическое сжатие) до 1,0 (изотермическое сжатие) (фиг. 4.12, а, в). Последнее означает, что конечный радиус будет меньше, если сжатый газ отдаст часть тепла жидкости, в результате чего давление будет большим. В соответствии с точными решениями уравнений движения скорость стенки пустой каверны в сжимаемой жидкости и стремится к бесконечности как ( о/ )° . Как было показано выше (стр. 149), теория Гилмора дает значение показателя 0,5, когда к мало, а I I велико. С другой стороны, скорость в решении Рэлея для несжимаемой жидкости (уравнение (4.4)) при малых Я и больших и стремится к ( о/. ) - [c.157]

Ранее было обнаружено, что минимальный радиус газового пузырька при схлопывании в сжимаемой жидкости больше, чем в несжимаемой. Для примеров, приведенных в табл. 4.3, это отношение составляет 5 1. Уменьшение массы газа в каверне путем понижения начального давления газа Ро ускоряет схлопывание и приводит к увеличению максимального значения скорости и давления при схлопывании. Изменение Ро от 10 до 10 атм в экспериментах Айвени приводит к увеличению максимальной скорости стенки для пузырьков с начальным радиусом Ро=1,27 мм и начальным давлением ро= атм в 2,6 раза. Одновременно максимальное давление газа в пузырьке увеличивается в 8,6 раза. Предполагается, что максимальные давления 6,77 10 и 5,82 10 атм приведут к возникновению в жидкости волн, ослабевающих приблизительно пропорционально г. На расстоянии г/Ро = 2 от центра схлопывания давления будут порядка 350 и 800 атм соответственно. [c.162]

Результаты, приведенные в разд. 4.6.1 для газовых пузырьков в сжимаемых жидкостях, сведены в табл. 4.4. Заметим, что при схлопывании больших каверн, которые рассматривал Триллинг, развиваются максимальные давления до 2200 атм. Согласно расчетам Хиклинга и Плессета, а также Айвени, уменьшение начального размера пузырька вызывает увеличение максимального давления главным образом вследствие изменения содержания газа в каверне. Результаты Хиклинга и Плессета для сжимаемой жидкости без учета вязкости и поверхностного натяжения показали, что уменьшение максимального давления пропорционально /г, так что на расстоянии г/ о = 2 от центра схлопывания максимальное давление уменьшалось более чем на порядок и составляло от 200 до 1000 атм. Если предположить, что в случаях, рассмотренных Айвени с учетом вязкости и поверхностного натяжения, уменьшение максимального давления также пропорционально 7 , то получим значения давле-ни"я от 350 до 800 атм. [c.178]

Если длина паровой или газовой каверны становится очень большой по сравнению с размерами тела, то ее называют суперкаверной. Суперкаверны образуются 1) вследствие роста присоединенной каверны или 2) вследствие вытеснения жидкости из гидродинамического следа за счет развития паровой кавитации, как в примерах, описанных в предыдущем разделе, или за счет подвода газа в области низкого давления в следе. При вдуве газа число кавитации уменьшается при неизменной скорости и абсолютном давлении. Это следует из формулы (2.3), где../Сь — число кавитации, выраженное в более общем виде через давление в пузырьке, а не через давление насыщенного пара. Каверны, поддерживаемые за счет подвода газа, называются вентилируемыми. Если в каверну подводится слишком много газа, то она может стать неустойчивой. В этом случае на ее поверхности возникают волны, и она пульсирует по длине и ширине. Другими словами, вентилируемые и паровые каверны, по-видимому, имеют много общего и обе по мере роста становятся более устойчивыми, чем более короткие присоединенные каверны. [c.220]

В случае симметричных каверн практическое значение имеют форма каверны и лобовое сопротивление. Согласно экспериментальным и теоретическим данным для стоек и лопаток с длинными кавернами конечных размеров, каверна по форме близка к эллипсоиду, а лобовое сопротивление линейно зависит от числа кавитации. На фиг. 5.28 и 5.29 приведены зависимости теоретических значений ширины и длины каверны от числа кавитации при обтекании клиньев безграничным потоком, рассчитанные Перри [57] методом Плессета и Шеффера (модель Рябушинского) [58]. Там же представлены результаты измерений форм каверн за плоской пластиной, цилиндром и клиньями, полученные Уэйдом [906] в высокоскоростной гидродинамической трубе Калифорнийского технологического института. Эксперименты охватывали диапазон от течений с полностью развитой кавитацией до течений с частично развитой кавитацией. Неза-черненные значки на фиг. 5.29 соответствуют прозрачным кавернам, а зачерненные—-кавернам, заполненным смесью газовых пузырьков и воды. Испытываемые тела устанавливались горизонтально поперек плоской рабочей части трубы шириной 74 мм и высотой 356 мм. Отношение максимальной толщины тела к высоте рабочей части трубы составляло 0,027. Скорость течения изменялась в пределах от 7,83 до 12,2 м/с, что соответствовало интервалу чисел Рейнольдса от 0,6- 10 до 10 . Точного совпадения экспериментальных и теоретических данных ожидать не приходится, так как рабочая часть трубы имеет конечные размеры и, кроме того, в ней существует градиент давления в на-правлерши течения. Теоретически же рассматривается неограниченное течение с постоянным давлением во всей области течения. Сравнение показывает, что экспериментальные результаты в целом согласуются с теоретическими, но, как правило, экспериментальные значения ширины и длины каверны при том же числе кавитации больше. [c.227]

Вудс [91] рассматривал ту же задачу для симметричных тел и течений, используя экспериментальные данные Зильбермана и Сонга для сравнения с результатами своих расчетов. Теория Вудса учитывает пульсации скорости конвекции в каверне и унос газовых пузырьков вслед за телом. Он использовал простое феноменологическое объяснение, основанное на действии обратной струи, и связал пульсации давления с уносом отделившихся частей каверны. Эта теория дает именно те резонансные частоты, которые были зафиксированы в экспериментах. С ее помощью можно рассчитать распределение давления по поверх- [c.249]

Имеется несколько сообщений о больших, чем Кр, экспериментальных значениях числа кавитации в момент наступления кавитации. Такие данные получены, например, для упомянутого выше гидропрофиля NA A 16012. Эти результаты могут объясняться следующими причинами 1) форма направляющей поверхности не соответствовала форме, для которой определялось распределение давления, 2) течение отличалось тем, что минимальное давление в отдельных областях внутри жидкости было меньше минимального давления на твердой поверхности, 3) давление в каверне было выше давления пара. Последнее могло произойти вследствие существования больших газовых пузырей в жидкости перед зоной кавитации или вследствие перенасыщения жидкости растворимыми газами. Можно исходить из другой точки зрения, приняв, что истинное значение К определяется давлением внутри каверны и что расхождения возможны, если это давление предполагается равным давлению пара. [c.263]

По-видимоыу, гистерезис, задержка по времени и наблюдаемые расхождения вследствие моделирования формы и параметров потока связаны с содержанием газа в исследуемой жидкости, а также концентрацией и характеристиками газовых ядер, присутствующих в жидкости и на поверхности твердого тела. Рассмотрим вначале явление гистерезиса. Характер впервые обнаруживаемой кавитации зависит от используемого экспериментального метода. При исчезновении кавитации наблюдаются скопления пузырьков, периодически разрушающихся подобно паровым кавернам с частотой в несколько циклов в секунду. (Эта начальная стадия называлась периодической [39] до появления термина исчезновение кавитации.) И наоборот, при проведении эксиериментов с уменьшением параметра К, начиная от бескавитационных условий, было обнаружено, что первым признаком кавитации при некотором значении /С, обычно является узкая и, по-видимому, устойчивая непрерывная линия или полоса. (Эта начальная стадия кавитации называлась стацио- [c.264]

Наличие свободной поверхности несколько упрощает анализ течения, так как давление на этой поверхности представляет собой очень удобное граничное условие. Непосредственный контакт свободной поверхности с воздухом обеспечивает его беспрепятственное поступление в жидкость через границу раздела. Если канал ограничен свободной поверхностью и кавитационной областью, как, например, в случае образования полого вихря, то воздух будет поступать в кавитационную область и будет вызывать существенные изменения практически во всех проявлениях кавитации. Эти изменения будут, конечно, зависеть от количества воздуха, поступившего в кавитационную область. Однако уже его присутствия достаточно, чтобы поток перестал быть однокомпонентной двухфазной системой, так как содержит две компоненты в газовой фазе, одна из которых — неконденсируе-мая. Вследствие поступления воздуха в кавитационную область давление в каверне повышается, а число кавитации уменьшается. Окончательным результатом, очевидно, является увеличение размера кавитационной области. Наличие неконденсируемой составляющей газовой фазы в каверне изменяет механизм процесса заполнения каверны обратной струей. [c.612]

Были опубликованы экспериментальные данные для случая цилиндрической оболочки заряда, разрушаемой путем тороидального взрыва, возникающего мгновенно всюду около круга, ось которого совпадает с осью оболочки заряда 1 ). Сечение по меридиану, проведенное через ось заряда, показано на рис. 81,5 поскольку угол разрушения р первоначально равен нулю, постепенно возрастая по мере прогрессирования разрушения, то скорость вершины струи приближается к максимально достижимой. Было обнаружено, что в действительности скорость такой проникающей струи, рассмотренной в п. 10, гл. I, никогда значительно не превосходит величины 2ув. Однако, если в каверне будет предварительно создано разрежение, то этой проникающей струе будет предшествовать высокоскоростная (ионизированная) газовая струя со скоростью до 80 км1сек. По-видимому, максимальная скорость, поскольку она существенно зависит [c.258]

Течение с развитой кавитацией, аналогичное рассмотренному выше, возникает в потоке, если число кавитации делается весьма малым. В этом случае за телом образуется большая кавитационная полость, заполненная парами воды и газами. Давление в каверне весьма мало и близко к давлению водяных паров. При обычных условиях в воде паровая кавитация возникает при очень больших скоростях, которые трудно воспроизводить в лаборатории. Введение в каверну газа, например воздуха, позволяет получить малое число кавитации и развитую каверну при малых скоростях буксировки, легко осуществимых в лаборатории. Метод искусственной (газовой) кавитации позволил, в частности, измерить сопротивления различных тел — конусов, диска, шара и эллипсоидов при кавитационнод режиме обтекания в опытовых бассейнах (Л. А. Эпштейн, 1948, 1949). Оказалось, что для диска и тупых конусов с ростом числа кавитации коэффициент сопротивления Сд. возрастает приблизительно как Сх (1 + о)-Однако для острых тел подходит лучше формула С" + а. Теоретическое исследование развитой кавитации в пространственных случаях шло главным образом по ЛИНИИ получения приближенных решений, согласующихся с физическим опытом. Изучение фотографий газовых каверн, применение теоремы о количестве движения и анализ осесимметричного кавитационного течения позволили сделать важный вывод о том, что сопротивление тела с каверной за ним, с точностью до поправочного множителя к, близкого к единице, равно произведению площади миделева сечения каверны на разность статического давления перед обтекаемым телом и давления в каверне. Это значит, что коэффициент сопротивления, отнесенный к ми-делеву сечению каверны, равен числу кавитации а. Полученный результат может служить теоретическим обоснованием возможности достижения весьма малого коэффициента сопротивления на больших скоростях для тела, тесно вписанного в каверну. Это очень важное обстоятельство впервые было отмечено в 1944 г. Д. А. Эфросом и затем развито рядом авторов. [c.42]

На основании анализа уравнений динамики показано, что при работе шнекоцентробежного насоса на газожидкостной смеси могут самовозбуждаться колебания, механизм возникновения которых аналогичен пом-пажным колебаниям. Трудности расчета таких колебаний связаны с определением объемов газовых каверн. [c.72]

Источником образования пузырьков может служить и циркуляционный насос, в котором, как и в рабочем участке, сочетаются высокие скорости и низкие давления. В результате вода, заполняющая замкнутую кавитационную установку, оказывается насыщенной газовыми пузырьками, количество и размеры которых зависят от режима работы установки, степени развития кавитации на испытуемом теле и конструктивных особенностей установки (например, наличия или отсутствия ресорбера [5], его размеров и т. д.). Если эти пузырьки за время прохождения по периметру установки не успевают полностью раствориться, то, возвращаясь к рабочему участку, они будут служить добавочными ядрами кавитации, т. е. слабыми точками, на которых возмоншо повторное образование кавитационных каверн. [c.413]

Непосредственно на срезе сопла газовая струя в жидкости резко расширяется от (2 - 3) с/ до (10 - 15) с1д, а по некоторым данным и более (до 30 0 при обратном набегании на сопло газовой каверны). Это объясняется большим различием плотностей газа и жидкости и пульсирующим характером истечения струи, который фиксируется визуально, фотографированием и другими методами. Расширение струи и газо-жидкостного потока в ванне также находится в широких пределах центральный угол раскрытия 0 = 12 - 26 град (по некоторым данным 30 град и более). Значения 0 зависят от свойств газа, жидкости и скорости истечения струи в ванну. В широких пределах находятся также и пульсационные характеристики струй, замеренные на холодных и горячих моделях, а также на полупромышленных и промышленных барботажных агрегатах. На холодных моделях при боковой продувке зарегистрирован отрыв газовых пузьфей от сопла, определяющий пульсацию струи, с частотой от 5 - 10 до 30 Гц в зависимости от режима продувки. На горячей модели при верхней вертикальной продувке замерены пульсации глубины лунки в пределах 20 - 25 % с периодичностью пульсаций 0,1 - 0,15 с. Следует отметить, что ассимиляция газа ванной независимо от ее механизма (абсорбция, хемосорбция, фазовый переход) способствует стабилизации гидродинамической неустойчивости струйного течения. При сильной ассимиляции течение струи можно рассматривать как квазистационарное. [c.83]

Для углубленного исследования разрушения подобных образцов наряду с традиционными средствами измерений давления, температуры, пульсаций газового потока, вибраций корпуса необходимо проводить локальные тензоизмерения вблизи каверн для регистрации статических и динамических напряжений в корпусе образца по мере его нагружения. [c.164]

Проведены стендовые испытания Дурметалла" на трубах диаметром 325 и 720 мм. На трубах создавались концентраторы, имитирующие различные поверхностные повреждения труб - сквозные отверстия б и 12 мм, круговые проточки, имитирующие коррозионные каверны, продольные разрезы с острым дном. Затем зачищенная поверхность промывалась растворителем и просушивалась. На подготовленную поверхность трубы пасту наносили слоем 5-7 мм следующим образом сквозные отверстия заполняли заподлицо с поверхностью круговые проточки заполняли заподлицо и дополнительно усиливали пропитанной пастой стеклотканью продольные надрезы и проточки также усиливали стеклотканью. Время жизнеспособности пасты составило около 30 мин, время отверждения - 3 ч при температуре 20 С. Через трое суток после ремонтных работ трубы подверглись гидроиспытаниям при давлении 5,5 МПа. В результате испытаний в зонах ремонта трещин на трубе и на нанесенном материале Дурметалл" не обнаружено. Двухкомпонентный металлополимерный материал типа "Дурметалл" может быть вполне рекомендован для широкого использования на объектах газовой отрасли. [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...