Общее представление о колебаниях

Основываясь на общих представлениях о колебаниях пластин, можно ожидать, что в них при сварке возникнут как продольные, так и изгиб-ные колебания. Поскольку опыт проводился на пластинах ограниченных размеров в них должны установиться некоторые распределения изгибных и продольных колебаний, для которых можно вычислить положение узлов и пучностей. Принимая, согласно [44], скорость продольных коле- [c.92]

Принцип Релея представляет собой практически удобный способ решения задач, когда известны формы главных колебаний или когда общее представление о них можно получить из физических соображений. [c.159]

Известно, что демпфирующие покрытия наиболее эффективны при снижении вибрации пластин, в спектре которых наблюдаются колебания на собственных частотах. Но спектры вибрации двигателя внутреннего сгорания являются более сложными, поэтому требуется установить более общие представления о количественном эффекте демпфирования в том случае, когда в спектре не наблюдается ярко выраженных дискретных частот, а спектр является сплошным. [c.224]

Последняя формула определяет частоту свободных колебаний р в зависимости от их амплитуды а. Хотя эта формула очень неточная, при ее помощи можно получить правильное общее представление о связи а (р ). Так, если нелинейная характеристика имеет вид / (х) = рох + ах (ро, а — заданные числа), то [c.76]

На основании уравнений (63), (66) — (69) блок-схема замкнутой системы с учетом одного компонента топлива представлена на рис. 18. Это грубая схема дает общее представление о взаимодействии колебаний отдельных звеньев системы. В схеме не учтено влияние сильфонов, поворотов потока и коллекторов, расходных шайб, изменение объема магистрали вследствие перемещения отдельных ее частей и др. [c.504]

Общие представления о показателях динамических механических свойств полимеров, принципах и способах их определения даны в гл, 1. Там же приведены уравнения для расчета показателей механических потерь. Формулы для расчета динамических модулей, упругости при свободных или резонансных колебаниях даны в гл. 2. В литературе описаны десятки различных приборов для определения динамических механических свойств полимеров. Общий обзор существующих методов содержится в монографиях Ферри [1, 2] и Нильсена [3]. [c.90]

Фиг. IX.1—IX.6 дают общее представление о характере распространения ультразвуковой энергии в разных средах и основных зависимостях, установленных при взаимодействии ультразвуковых колебаний оо средой, в которой они распространяются. Для проведения детальных инженерных расчетов необходимо, кроме того, использовать специализированные методические и справочные материалы, содержащиеся в обширной литературе по этому вопросу. [c.317]

Цели, которые преследуются в этой и следующей главах, иные. Именно в них будет заложена информация, которая позволяет составить общее представление о картине возникновения стохастичности в гамильтоновых системах. Изучение этого вопроса начинается с анализа локальной неустойчивости нелинейных колебаний. Это естественно для гамильтоновых систем в случае финитного движения. [c.74]

Дисперсионные кривые для всех типов волн, распространяющихся вдоль оси анизотропии ферромагнетика в магнитостатическом приближении изображены на рис. 14.4. Видно, что в данном случае имеется четыре дисперсионные ветви, что и следовало ожидать в соответствии с общими представлениями о связанных волнах. Ветвь I отвечает невзаимодействующей со спиновой системой продольной звуковой волне, а ветвь 3 — поперечной магнитоупругой волне с правой круговой поляризацией, слабо взаимодействующей со спиновой волной. Кривые 2 и 4 при к>кд отвечают взаимодействующим поперечной магнитоупругой волне с левой круговой поляризацией и спиновой волне. При как ситуация меняется на обратную — ветвь 2 соответствует спиновой волне, а ветвь 4 — звуковой. Волны 2 и часто называют связанными магнитоупругими волнами. Подчеркнем еще раз, что каждая из распространяющихся волн характеризуется при этом как упругими смещениями, так и магнитными моментами, причем, как следует из (3.2), доля магнитной части в упругой волне и доля механической части в спиновой особенно значительны (одного порядка) при со , (й)-- сО( (й), т. е. в области магнитоакустического резонанса. Таким образом, возбуждение звука с помощью магнитных колебаний и, наоборот, спиновых волн посредством механических колебаний наиболее эффективно при со (й) со, (й). Частот магнитоакустического резонанса, очевидно, две. Одна из них, низшая, практически совпадает с со(0) и для типичных параметров, используемых в эксперименте, составляет - 10 ГГц. Вторая частота лежит в области частот, близких к предельным частотам колебаний кристаллической решетки. Таким образом, явление магнитоакустического резонанса может быть использовано для генерации гиперзвука. [c.377]

Полная теория колебаний конечной амплитуды около основного течения должна была бы включать теорию вполне развитой турбулентности и пока далека от окончательного завершения. Тем не менее уже получено некоторое общее представление о предмете и подробно разобраны отдельные частные случаи. Кое-что из-этого будет рассмотрено в этом параграфе (см. также 6.1). [c.84]

Один из лучших методов для получения общего представления о физическом процессе состоит в рассмотрении энергетических соотношений. Это было сделано в предыдущем параграфе для бесконечно малых возмущений. Хотя при рассмотрении конечных возмущений и необходимы некоторые видоизменения, в основном процесс не меняется. Энергия переходит от основного течения к возмущенному под действием напряжения Рейнольдса и рассеивается в теплоту вязкостью. Чтобы поддерживать незатухающие колебания, напряжение Рейнольдса опять должно иметь надлежащий знак. Энергетические соотношения были уже использованы много раз для изучения вполне развитой турбулентности, и эти исследования, очевидно, приложимы к конечным возмущениям весьма общих типов. [c.84]

Другое преимущество метода размерностей состоит в том, что для получения общего представления о каком-либо процессе требуется совсем немного экспериментальных данных. С помощью метода размерностей можно без колебаний обобщить несколько экспериментальных точек на всю вселенную. В самом деле, что может помешать такому обобщению Например, можно получить универсальную корреляционную зависимость для теплообмена при вынужденной конвекции в однофазной среде, применимую по существу ко всем жидкостям и всем газам при любых диаметрах и любых расходах турбулентных потоков, любых величинах тепловых потоков и перепадов температур, имея лишь несколько экспериментальных точек, полученных только для одной жидкости при постоянных значениях упомянутых выше параметров. И все это можно делать "без колебаний" с помощью метода размерностей и старой теории теплопередачи [c.118]

Лекции по теории колебаний следует сопровождать демонстрацией большей части явлений, описанных в настоящей книге студентам, особо интересующимся этой областью, надо предоставить возможность углубить свои знания при помощи соответствующего практикума. Таким образом должен быть достигнут тот уровень знаний, который, с одной стороны, создает общее представление о теории колебаний и о возможностях ее применений в технике, а с другой — обеспечивает достаточную подготовку для дальнейшего изучения теории колебаний в специальных курсах. Следует также особо подчеркнуть тесную связь между теорией колебаний и теорией регулирования, руководствуясь этим при выборе методов. [c.6]

Оно особенно удобно для нахождения решений в плоскости х, V, т. е. в фазовой плоскости, так как стоящая в левой части производная задает наклон кривой в определенной точке х, V этой плоскости. Благодаря этому оказывается возможным последовательно построить фазовые траектории известными графическими методами и таким образом получить общее представление о фазовом портрете, а следовательно, и о характере колебаний. [c.113]

Однако указанные эксперименты дают лишь общее представление о влиянии дробления абразива на изменение скорости обработки, поскольку анализ производился путем выборки частиц из общей массы суспензии. В этом случае частицы абразива, измельченные в рабочем зазоре, смешивались с остальными, так как число зерен, находящихся в рабочем зазоре, много меньше общего количества частиц в суспензии. Полученные результаты дают сильно заниженную скорость дробления. Специально поставленные эксперименты [54] подтвердили, что значительное уменьшение скорости обработки при углублении инструмента вызвано измельчением абразива в рабочем зазоре. Суспензию абразива, находящуюся в рабочем зазоре, по достижении определенной глубины отверстия, извлекали из зазора и фотографировали. Из полученных микрофотографий определялось распределение частиц абразива по размерам, соответствующее определенной глубине отверстия. На рис. 31 в качестве примера приведено исходное распределение зерен абразива на глубине 1 и 2 мм при постоянной силе прижима и амплитуде колебаний. Сравнивая распределение абразива в рабочем зазоре с исходным распределением, следует отметить, что максимальный размер крупных зерен абразива при работе уменьшается, а число мелких частиц возрастает. Таким образом, распределение становится несимметричным относительно максимума. [c.45]

Описание экспериментов и их результатов. Ниже приведены в систематизированном виде результаты экспериментальных исследований вибраций, вызываемых движением поездов метрополитена, выполненные на десяти различных участках, отличающихся глубиной заложения туннелей (глубокого и мелкого заложения, наземные трассы), конструкцией туннелей, грунтовыми условиями, конструкцией зданий, расстоянием зданий от туннеля и т. п. Сведения об экспериментальных данных необходимы для формирования общего представления о явлении и для разработки методов расчета параметров колебаний и выбора рациональных средств борьбы с повышенными вибрациями. Перечень объектов обследования с их краткой технической характеристикой и основными экспериментальными данными приведены в табл. 10.1. Описание объектов обследования под номерами, соответствующими номерам в этой таблице, приведены ниже. [c.137]

Имея общее представление о взаимных соотношениях, которыми описываются обратимые физические явления, мы без колебаний будем утверждать, что машина реверсивна, т, с. будет работать п в качестве генератора более [c.201]

Эта книга является инженерным учебником, и общая теория изложена в ней довольно элементарно. Однако колебания систем с двумя и тремя степенями свободы изложены подробно, и многие из рассмотренных примеров полностью решены. Эти сравнительно простые системы дают ясное представление о таких понятиях, как главные колебания, резонанс и т. д., что часто остается менее ясным при абстрактном изложении. В книге рассмотрены также некоторые специальные вопросы, такие, как приближенное решение векового уравнения, или теория малых колебаний системы вблизи установившегося режима движения. [c.376]

Общие особенности задачи определения главных колебаний хорошо объясняются на простой классической модели, которая дает полное представление о поведении линейной трехатомной молекулы. В этой модели материальная точка массы М упруго связана с двумя другими материальными точками, каждая из которых имеет массу т. В каждом случае упругая постоянная равна р, и в положении равновесия точки находятся на одной прямой на одинаковых расстояниях одна от другой при этом рассматривается движение только по прямой (см. рис. 2). [c.52]

Теоретическое определение нескольких первых частот и форм собственных колебаний лопатки возможно на основе ее стержневой модели. В более широком диапазоне получение удовлетворительных результатов связано с необходимостью представления пера лопатки в виде оболочки переменной толщины с двоякой кривизной [52]. Важное место в задаче определения спектров лопаток занимают также и экспериментальные методы. При экспериментальном и, в известной мере, при теоретическом определении спектров существенную роль играют общие качественные представления о структуре спектров лопаток. В качестве эталона для анализа можно принять спектр некоторой гипотетической пластинки. [c.86]

У рабочих колес низшие собственные частоты, соответствующие т=1 и т = 2, часто оказываются близкими, поэтому в некоторых случаях может сложиться ошибочное представление о возбуждении колебаний рабочего колеса второй гармоникой окружной неравномерности потока по форме колебаний, соответствующей т = 2. На самом деле оно возбуждается общими вибрациями турбомашины и колеблется по другой форме колебаний (от=1), ко с удвоенной частотой вращения ротора. [c.156]

Качество машины (как колебательной системы) характеризуется ее поведением при воздействии на нее механических колебаний с частотой более 5 Гц. Такая характеристика дает представление о колебательных нагрузках машины и фундамента, что позволяет сделать заключение об общем состоянии всей технической системы. Качество системы (как источника шума) определяется чувствительностью к шуму и характеризуется физиологически обусловленным и тем самым субъективно определяемым значением, которое только косвенно связано с уровнем шума и со спектром его частоты. [c.292]

Использованное нами в 4—Ю представление о полностью изолированной динамической системе, на которую не действуют никакие диссипативные силы, конечно, является идеализированным. В действительности энергия свободных колебаний постепенно расходуется, вернее, переходит в другие виды энергии однако с точки зрения акустики этот процесс происходит довольно медленно, в том смысле, что за один период тратится чрезвычайно малая доля общей энергии. [c.40]

В связи с внедрением в практику (строительство, машиностроение, микроэлектронику) конструктивных элементов, для адекватного описания поведения которых недостаточно модели изотропной упругой среды, в последние годы возрос интерес к изучению класса задач о колебаниях анизотропных упругих тел, среди которых контактные задачи занимают центральное место. Особенно важны задачи такого плана в геофизике, при сооружении фундаментов и в расчетах на прочность конструкций из композиционных материалов в рамках концепции эффективных модулей. Отметим, что получение решений задач в анизотропной теории упругости значительно сложнее, чем в соответствуюш их изотропных задачах из-за отсутствия обш их представлений полей смеш ений и напряжений, невозможности разделения в общем случае волновых полей на продольные и поперечные. [c.303]

Настоящее обсуждение отрицательных температур подчеркивает тот факт, что мы должны отбросить привычное представление о температуре, связанной только с кинетической энергией неупорядоченного движения. Обычное понятие положительной-температуры, к которому мы привыкли, следует, по-видимому, рассматривать как частный случай более общего понятия, относящийся к системе, энергетический спектр которой не имеет верхней границы. Системы с обычной положительной температурой, конечно, настолько преобладают в природе (сюда относятся все системы с тепловыми колебаниями и тепловым излучением), что системы, в которых возможны отрицательные температуры, оказываются крайне немногочисленными, хотя он№- [c.287]

Результаты контроля колебания измерительного межосевого расстояния за оборот колеса F i, радиального биения зубчатого венца F , колебания длины общей нормали Fi дают представление о кинематической точности зубчатого колеса. [c.288]

ГЛАВА VIII МЕХАНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ 34. Общее представление о колебаниях [c.106]

В некоторых задачах можно, основываясь на соображениях симметрии, получить общее представление о характере главных колебаний принцип Релея тогда позволяет найти периоды и получить полное решение задачи (пример 9.5А). В других случаях удается угадать форму какого-либо одного колебания, обычно основного. Свойство стационарности главных колебаний показывает, что достаточно хорошая оценка формы главного колебания позволяет, вообще говоря, получить хорошее приближение для соответствующего периода. (Если отношения ajai,. . ., a /ai имеют порядок О (г), то [c.159]

Длительность существования пика смещения, согласно оценкам Зейтца и Келлера [32], составляет порядка 100 периодов атомных колебаний (около 10 с). В начальный момент времени пик смещения можно представить в виде вакансионной зоны, окруженной облаком смещенных атомов. По поводу окончательной конфигурации пика смещения в а-уране, образуемом осколком деления или высокоэнергетичным первично выбитым атомом решетки, нет единого мнения. На основе общих представлений о развитии каскада столкновений в твердых телах в условиях облучения атомными частицами (см., например, [4, 251) можно предполагать, что полное число смещенных атомов и их пространственное распределение должны зависеть от фокусировки, каналирования и локальной перестройки атомов. [c.200]

Все преподавател и кафедр теоретической механики должны быть одновременно и педагогами и научными работниками. Научно-исследовательскую работу эти преподаватели ведут, как известно, в самых различных областях. В городах, где много вузов, расхождение в тематике научных исследований будет особенно заметным и здесь для работающих в той или иной области обычно организуются специальные семинары, посвященные узким темам (теория колебаний, гироскопия, гидродинамика и т. п.). Естественно, что в таких городах на заседаниях межвузовских семинаров следует ставить лишь обзорные доклады,.освещающие состояние и развитие отдельных разделов механики или ее приложений к технике или естествознанию. Такие научные доклады должны представлять интерес для всех преподавателей теоретической механики, так как каждый из них стремится иметь хотя бы общие представления о новейших достижениях механики во всех ее разделах. При чередовании соответствующ их методических и обзорных научных докладов общегородской семинар будет представлять интерес для всех преподавателей теоретической механики и они все должны принимать в нем [c.3]

Предел выносливости возрастает при 300 — 400° [88]. Отмечается резкое снижение износостойкости в стали, отпущенной вы1ие 350° (с.м. рис. 16, с) [89]. Циклическая вязкость (затухание колебаний) снижается в интервале температур отпуска 450—550° (см. рис. 16, р) [82]. Данные об изменении механических свойств хорощо согласуются с общими представлениями о процессах, идущих в стали при отпуске. [c.702]

Хорошее общее представление о толщине пограничного слоя и других его свойствах в случае синусоидальных колебаний с частотой со можно получить, рассмотрев большой объем жидкости в области 2 > О, ограниченный твердой илоской стенкой [c.163]

Вопрос о поддержании колебаний посредством тепла составляет важную часть интересующего нас предмета, и мы постараемся дать по крайней мере общее представление о том, каким образом этот эффект имеет место. Почти во всех случаях, где телу сообн1,ают тепло, происходит расширение, и его можно заставить совершать механическую работу. Если фаза сил, действующих таким путем, благоприятна, можно получить и поддерживать колебание. [c.219]

Теоретическое исследование температурной зависимости электрического сопротивления в значительной степени аналогично исследованию температурной зависимости теплоемкости, но отличается некоторыми дополнительными осложнениями. Для проведения такого исследования необходимы сведения не только о колебаниях решетки, но и о механизме взаимодействия между электронами и ионами, или, как говорят, о рассеянии электронов. Последний вопрос в свою очередь включает некоторые детали поведения самой совокупности электронов. Введенное Планком представление о нулевой энергии колебаний решетки не повлияло на теорию теплоемкости твердых тел много позже было выяснено, что нулевые колебания решетки не вносят вклад и в электрическое сопротивление металла (Блох, Хаустон и Зоммер-фельд). В настоящее время можно с полным основанием утверждать, что механизм электрического сопротивления, обусловленного колебаниями решетки, предложенный в работах периода 1927—1932 гг., в общих чертах был правилен (хотя этого нельзя сказать относительно некоторых вопросов в теории теплопроводности и термоэлектричества). Тем не менее оставалось много вопросов, в которых численное согласие расчетов с экспериментом и детальное понимание процессов были далеко недостаточными. Таким образом, хотя расчет теплоемкости простых твердых тел не вызывает сомнения, однако относительно электрического сопротивления простого металла этого сказать нельзя. [c.187]

На рис. 44, б представлен график колебаний давления в тупиковой стальной трубе 3, заполненной жидкостью при нулевом давлении, при мгновенном соединении с помощью быстродействующего крана 2 с электромагнитным управлением (время переключения 5 мсек) с газогидравлическим аккумулятором 1, заряженным до давления 210 кПсм . Затухание колебания давления длилось в этом случае 0,25 сек о общим числом колебаний —15 давление при первом цикле колебания повысилось (аа [c.108]

Он тоже пришел к представлению о центре качания, называя эту точку в теле также центром удара, что в конечном счете оправдано. Роберваль правильно указывал, что метод Декарта дает верные результаты только в случае плоской фигуры, вращающейся вокруг оси, расположенной в ее плоскости. Выясняя причину ошибки Декарта в общем случае, Роберваль указывал на то, что надо принимать во внимание не только величину, но и направление скорости. Наконец, он указал точное положение центра колебания кругового сектора, вращающегося вокруг оси, перпендикулярной к плоскости сектора и проходящей через его центр. Но в основном Роберваль шел по тому же пути, что и Декарт, оперируя силами — количествами движения — и заменяя математические выкладки весьма сбивчивыми рассуждениями. Значительно позже Гюйгенс, давпшй полное решение проблемы, имел все основания сказать Выдаюнщеся люди, как Декарт, Фабри и другие, полагавшие, что [c.97]

Знакомясь сейчас с этими более ранними высказываниями, нельзя пе заметить, что они претерпели значительные видоизменения в соответствии с общими представлениями и уровнем развития теории нелинейных колебаний и теории динамических систем. Теория Ландау — прямой продукт современных ему представлений о генерации многопериодических колебаний. Высказывание Г. С. Горелика — это следствие развившейся к тому времени теории автоколебаний А. А. Андронова. Высказывания [c.91]

В отличие от этого подхода, базирующегося на дислокационной теории пластической деформации, в работах [20, 21] и ряде других на основании большого количества экспериментальных данных по исследованию структуры материала, деформированного в условиях одновременного действия высокого давления и сдвиговой деформации, сделан вывод о неприменимости традиционных дислокационных представлений о механизме пластического течения в указанных условиях, так как исходя из них нельзя объяснить квазижидкое течение материала и образование в нем аморфных состояний. В работе [22] жидкоподобное течение материала внутренних границ раздела в условиях локализации деформации расс.матривается как течение материала, находящегося в высоковозбужденном структурно неустойчивом состоянии, характеризующемся аномально высокой интенсивностью перестроек атомной структуры. В настоящее время теория сильновозбужденных состояний в кристаллах начинает интенсивно развиваться [23]. Так, в работе [24] дана феноменологическая теория перестройки конденсированной среды под действием интенсивных возмущений. Доказано, что сильное внешнее возмущение должно приводить к коллективной перестройке конденсированного состояния атомов. Если общим свойством невозбужденных конденсированных систем является периодическое расположение атомов в узлах решетки, положения которых отвечают точкам минимумов потенц 1альн( го рельефа, и в уел виях слабого возбуждения, когда допустимо адиабатическое приближение, картина колебаний атомов определяется заданием потенциальной энергии атомов в зависимости от величины смещений, то с увеличением возбуждения возможна перестройка потенциального рельефа атомов, причем минимумы потенциала невозбужденной системы могут смещаться и даже исчезать. При этом могут возникать особенности пластического течения в условиях интенсивной пластической деформации, кото- [c.151]

ЛУЧИ СВЕТОВЫЕ, различные модификации света. Вещество может отдавать свою энергию в окружающее пустое пространство только двумя способами 1) в виде лучей корпускулярных (см.) или 2) в виде Л. с. Общими необходимыми признаками, объединяющими бесконечное множество видов Л. с. в единое понятие света, являются следующие свойства. 1) В пустом пространстве все виды Л. с. распространяются с одной и той же скоростью с = 299 796 km k. 2) Все виды Л. с. обнаруживают явления интерференции и дифракции, т. е. соответствуют волновому процессу. Один вид световой радиации отличается от другого длиной волны А. 3) Все световые волны — поперечные волны, что обнаруживается явлениями поляризации. 4) Природа световых волн — электромагнитная. 5) Энергия Л. с. излучается и поглощается веществом только в виде целых количеств — квантов hv, где v — частота световых колебаний и h — универсальная постоянная, равная 6,554 10 е-ск. В связи с атим возникло представление о световых квантах, т. е центрах, в к-рых сосредоточена энергия Л. с. при распространении их в пространстве (см. Кванты]. 6) В отличие от корпускулярных лучей Л. с. не обладают [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...