Поле на поверхности оболочки

Поле на поверхности оболочки. Ниже приведены некоторые результаты расчета по приведенным формулам. Предполагалось, что [c.282]

Регулярность структуры стенки и однородность воспроизводимого в условиях вакуума на поверхности оболочки поля температур позволили провести статистическую обработку результатов измерений температур и определить характеристики разброса опытных данных. Обработку проводили по показаниям контрольных [c.366]

Установка с оболочкой жестко закреплялась на столе измерительного микроскопа так, что плоскость отмеченного риской нормального сечения была наклонена к плоскости стола под углом 45°. В поле зрения микроскопа наблюдалась нанесенная на поверхность оболочки риска и измерялись параметры ее деформации при выпучивании оболочки. [c.22]

Дифференциальное вращение в зоне взаимодей ствия между лучистой оболочкой и конвективной зоной усиливает тороидальные поля примерно таким образом, как это показано на рис. 3. Когда поле до стигает достаточно большой интенсивности, магнит- ная плавучесть выталкивает трубки с полем на поверхность, где они проявляются как солнечные пятна. Обращение знака поля объясняется крутильными колебаниями тонкого слоя в зоне взаимодействия, в которой направление магнитного поля меняется на противоположное каждые 11 лет. Нерегулярность сол- нечного цикла приписывается вариациям времени требующегося трубкам магнитного потока для всплытия на поверхность сквозь зону турбулентной конвекции. [c.214]

На рис. 5.18, а видно изменение поля на поверхности стальной оболочки с параметрами, указанными выше, в резонансной области волновых размеров. Для сравнения приведены характеристики поля [c.285]

Задание граничных условий 1 рода — толчок 100 % на одной из поверхностей — является предельным случаем, так как эквивалентен заданию q или а, стремящемуся к бесконечности. Температурные поля, полученные при граничных условиях 1 рода, дают картину максимально возможных ошибок, связанных с изменением интересующих нас величин. Эквивалентный эффективный коэффициент теплопроводности А.Э должен дать возможность получить при расчете монолитной оболочки такое же температурное поле, как в многослойной оболочке. Из условия единственности решения прямых задач теплопроводности следует, что нельзя найти такие значения которые позволили бы получить одинаковые поля. Речь идет о получении значений Я,э, которые дадут близкие по значениям температурные поля на некоторых режимах работы оболочек с учетом числа слоев, соотношений термических сопротивлений слоев контактов и металла. В работах [7, 8] рассматриваются эффективные теплофизические характеристики, позволяющие на нестационарных режимах получить в монолитной оболочке температурное поле для многослойной оболочки. В [81 показано, что в каждой конкретной задаче можно получить эквивалентные постоянные ч. Суд, которые с определенными по величине (часто весьма значительными) ошибками позволяют получить эквивалентное температурное поле. [c.140]

На оболочку действуют произвольно распределенные нагрузки по касательной qy и по нормали к срединной поверхности q , а на краях — нормальные N , и перерезываю-щие Q , силы и моменты М , М . Произвольное температурное поле в сечении оболочки задано численно в виде распределения температур в 160 точках на пересечении границ интервалов и слоев (см. фиг. 41, 6). Учитывается зависимость характеристик материала от температуры. [c.613]

Волокна бора характеризуются низкой плотностью (2400. .. 3000 кг/см ) прочностью при растяжении (до 3800 МПа) и модулем упругости (до 400 ООО МПа). Их получают осаждением бора из газовой смеси водорода и треххлористого бора на нагреваемую вольфрамовую проволоку (диаметром 10. .. 12 мкм). В результате осаждения образуется сердечник из бори-дов вольфрама (диаметром 15. .. 17 мкм), вокруг которого располагается слой поли-кристаллического бора. Сердечник образуется вследствие диффузии и взаимодействия бора с вольфрамовой проволокой. Поэтому в волокнах бора существует явно выраженная поверхность раздела между оболочкой и сердцевиной. Прочность волокон во многом зависит от появляющихся дефектов в процессе их получения. Снижение прочности в основном связано с появлением локальных дефектов структуры борного слоя в виде крупных кристаллов, инородных включений, трещин, пустот и др. Эти дефекты, имеющие технологическое происхождение, могут располагаться на поверхности волокон, в борном слое, в сердцевине и на границе раздела между ними. [c.462]

Расчет оболочки малой гауссовой кривизны, сетка координатных линий на поверхности которых может быть заменена линиями на плоскости, проводится по схеме пологой оболочки. Основное допущение теории поло-П Х оболочек связано с упрощением соотношений для изменений кривизны и кручения, где не учитываются составляющие перемещений, касательные к поверхности. При этом [c.155]

Модель, введенная в [1], основана на классической теории изгиба пластин. Здесь нет необходимости входить в детальное обсуждение вопроса об использовании теории пластин (или оболочек) высокого порядка для исследования трещин (см., например, [2—4]). Достаточно отметить, что поле напряжений, асимптотически стремящееся к вершине трещины и определенное с помощью классической теории пластин, не соответствует решениям, полученным в теории упругости. В то же время момент-ная теория (например, теория Рейсснера [5,6]) в состоянии учесть результирующие всех напряжений и моментов, действующих на поверхность трещины в отдельности (т. е. три граничных [c.244]

Рассмотрим круговую цилиндрическую композитную оболочку с изотропным заполнителем, находящуюся в неоднородном по ее толщине температурном поле и подверженную действию одной из нагрузок (внешнее давление, осевое сжатие или кручение). Материал оболочки будем рассматривать как ортотропный с упругими характеристиками, зависящими от температуры. Примем, что оси ортотропии совпадают с координатными линиями на срединной поверхности оболочки. [c.128]

Отметим, что при этом способе испытаний воспроизводятся не абсолютные значения давления на наружную и внутреннюю поверхности оболочки, а перепады давлений, такие, что Apj = = Рт - Рвт = Рк - Pyi- Здесь рк — давление в камере pyi — давление в г-й эластичной камере. Следовательно, излагаемый способ может применяться в тех случаях, когда температурное поле в стенке оболочки и ее несущая способность слабо зависят от абсолютной величины давления на ее поверхность. [c.357]

Распределение температур по поверхности оболочки принимали равномерным, а характер изменения по времени представлен на рис. 8.51. Поле температур воспроизводили с помощью конического радиационного нагревателя с кварцевыми лампами КГ-220-1000-1, который крепили к раме. Нагреватель был разделен на 9 зон независимого управления. [c.362]

Наиболее широкое применение в инженерной практике находят так называемые составные оболочки, т. е. комплексы из двух и более конструктивных элементов, по крайней мере одним из которых является собственно оболочка и на поверхности контакта между которыми терпят разрыв геометрические или физико-механические характеристики комплекса или поля действующих на него нагрузок. На основании данного определения к составным оболочкам следует отнести все конструктивно неоднородные оболочки (например, слоистые), а также оболочки, подкрепленные конструктивными элементами другого рода (заполнителями, ребрами, стрингерами и т. п.) [79]. Отметим, что дальнейшее изложение относится к односвязным составным оболочкам. [c.86]

Разрешающее уравнение задачи термоупругости. Рассмотрим тонкую пологую оболочку, ослабленную криволинейными трещинами. Будем считать материал изотропным в смысле термомеханических свойств. Предположим, что оболочка находится в стационарном температурном поле и не испытывает внешней силовой нагрузки. Отнесем срединную поверхность оболочки к декартовой системе координат (х, у) ось 2, определяющую расстояние точки от срединной поверхности, направим нормально к ней (см. рис. 68). Разделим общее температурное поле ti (л , у, г) на основное (х, у, 2), возникающее в сплошной оболочке, и возмущенное t (л , у, z), вызванное наличием трещин [c.288]

Здесь Wi, 2 и W3 - составляющие вектора смещения, лежащие в срединной поверхности оболочки и вдоль нормали к последней соответственно г, в — полярные координаты в срединной поверхности оболочки с центром в рассматриваемой заклепке Xi, Х2 и М — усилия и крутящий момент, действующие со стороны заклепки на данную оболочку и приходящиеся на еди- щу толщины оболочки w , w — постоянные разложения внешнего поля. Формулы (3.22) получены при помощи (2.2), (2.9) и (2.14) в предположении, что размеры заклепки весьма малы по сравнению с радиусом кривизны оболочки. [c.151]

Следуя такой же процедуре, можно получить компоненту магнитного поля Я , Граничное условие требует, чтобы тангенциальные компоненты Е и Н были непрерывны на поверхности, разделяющей сердцевину и оболочку, т. е, Ё , Н , Ё и при р = а должны быть непрерывными функциями. [c.37]

Применение уточненных уравнений дает возможность также решать задачи об устойчивости толстостенных оболочек в геометрически нелинейной постановке. Под критическими состояниями оболочки понимают точки вырождения линеаризованного оператора на траектории нагружения, которую строят методом продолжения решения по параметру. Регуляризацию некорректной задачи в окрестности особых точек обеспечивают Сменой ведущего параметра. При нагружении оболочки внутренним давлением характер трансформирования ее полей перемещений и напряжений определяется в большей мере физической нелинейностью. Применение к описанию деформации метода Лагранжа и учет изменения метрики в процессе трансформирования поверхности оболочки позволили описать ее большие формоизменения. Исследовано влияние формы срединной поверхности и изменения толщины оболочек на величину критического давления и характер деформирования их за пределами упругости. [c.6]

Пусть перпендикулярно поверхности внешнего несущего слоя на оболочку начинает действовать тепловой поток интенсивности qt- Внутренняя поверхность оболочки [z = —Ii2 — с) предполагается теплоизолированной. Тогда для описания температурного поля в оболочке можно принять выражение (1.111). Так как оно неоднородно только по толщине пакета, то отличными от нуля компонентами тепловой нагрузки в уравнениях равновесия будут только те, которые входят в Если внешняя силовая [c.479]

Все приведенные расчеты основываются на линейной теории звукового поля без учета вязкости среды. При возбуждении изгибных круговых бегущих волн в цилиндрической оболочке или в пластинке (с помощью подходящего механизма) законность подобных расчетов не вызывает сомнения, так как радиальные и тангенциальные скорости остаются намного меньше скорости звука. Однако при получении бегущих волн путем вращения сферы с бороздками вязкостные эффекты при больших окружных скоростях, когда с сравнимо с с, безусловно играют большую роль пограничный слой среды будет увлекаться бороздками, и в результате вращающаяся зубчатка, как бы обволакиваясь прилипшим слоем, станет более гладкой, чем это соответствует действительной форме бороздок. Отсюда можно сделать предположение, что амплитуда радиальных колебаний уменьшится и эффективность излучения будет меньше, чем дает теоретический расчет без учета вязкости. С другой стороны, из аэродинамики известно, что при тангенциальных скоростях, приближающихся к скорости звука, каждая неровность на поверхности вызывает возникновение ударной волны. Очевидно, что так же должны действовать и бороздки на поверхности вращающейся сферы, и тогда следует ожидать значительной интенсивности звукового излучения. [c.253]

Рентгеновское излучение образуется в электронных оболочках атомов при воздействии на них свободными электронами, имеющими большую скорость. Процесс получения свободных электронов, их ускорение происходят в рентгеновских трубках. Электроны с определенной скоростью, сообщаемой им электрическим полем высокого напряжения, попадают на поверхность анода, где тормозятся и теряют свою скорость, а следовательно, и кинетическую энергию. При этом кинетическая энергия частично превращается в рентгеновское излучение. Для применения рентгеновского излучения с целью контроля качества сварных швов используют рентгеновские аппараты. В общем виде рентгеновский аппарат состоит из рентгеновской трубки в защитном кожухе, высоковольтного генератора и пульта управления. Существуют рентгеновские аппараты двух классов — с постоянной нагрузкой и импульсные. На монтаже широкое применение нашли импульсные аппараты благодаря небольшой массе и компактности. [c.247]

Пусть в круговой цилиндрической оболочке (рис. 10) со свободными концами имеется постоянное вдоль оси температурное поле, линейно меняющееся по толщине и достигающее на поверхностях значений Т и Т , тогда согласно формулам (13) — (15) [c.706]

Экранирующие бумаги, наложенные на токопроводящие жилы, исключают влияние неровностей на поверхности жил, образуемых отдельными проволоками и обусловливающих местное повышение напряженности электрического поля в изоляции. Наложение экранирующих бумаг ло изоляции устраняет также влияние на электрическую прочность масляных и воздушных зазоров, образующихся между изоляцией и металлической оболочкой. В качестве экранирующих бумаг применяются металлизированные и полупроводящие бумаги. [c.200]

За последние годы получили распространение за рубежом и у нас безреагентные физические методы обработки воды путем воздействия на нее магнитного или электрического полей, а также ультразвука. Сущность такого воздействия еще не достаточно изучена. Имеются предположения об изменении степени гидратации растворенных в воде ионов, и деформации их электронной оболочки под действием магнитного или электрического полей. При этом происходит изменение структуры выделяемого из воды карбоната кальция, в результате которого он теряет способность кристаллизоваться на поверхностях нагрева и выпадает в толще воды в виде мелкого шлама. [c.122]

Для толстых оболочек, разделенных на слои, применение рекуррентных формул эквивалентно расчету цепной схемы, звенья которой имеют Т-образную структуру (рис. 2.9). Схема может также использоваться для аналогового моделирования полей в круговых и овальных цилиндрических оболочках. Расчет может выполняться при заданных напряженностях поля на концах цепи, что соответствует нагреву оболочки двумя индукторами, но наиболее интересен случай, когда конец цепочки замкнут на известное сопротивление 2в1. Если расчет начинается от оси цилиндра (сплошной цилиндр), то 2в1 — О, а при введении в полость идеального магнитопровода 2в1 оо. Особенностью метода является то, что расчет ведется от внутреннего слоя, для которого необходимо задаться напряженностью Яв1. Полученная на внешней поверхности послед- [c.69]

Вначале происходит адсорбция реагента поверхностью. Молекулы среды заполняют микротрещины, появившиеся в ходе вытягивания и при текстильной переработке волокон. Под влиянием электростатического поля на катионах металлов поверхностного слоя образуются оболочки из молекул реагента, ориентированные к ним отрицательными концами диполей. Связь между каркасом кремнекислого аниона и катионами ослабевает, и происходит переход катионов в раствор. [c.21]

П. Перемещение срединной поверхности оболочки. Поле перемещений срединной поверхности оболочки внутри элемента будем задавать таким образом, чтобы на узловых окружностях ,1+1 обеспечивалось выполнение требования гладкости и непрерывности. [c.98]

Идея состоит в следующем. Представим себе выпуклую оболочку, которая нагружена внешним давлением. Опыт показывает, что при потере устойчивости оболочки под такой нагрузкой происходит четко выраженное выпучивание некоторой области О на поверхности оболочки. Пока форма оболочки еще достаточно близка к исходной, мы будем апроксимировать ее бесконечно малыми изгибаниями внутри области О и вне этой области. Если оболочка жесткая, т. е. ее срединная поверхность как целое не допускает бесконечно малых изгибаний, изгибающие поля внутри области С и вне ее должны быть различны, т. е. на границе области О должен быть разрыв изгибающего поля. Для того чтобы аппроксимировать форму оболочки в целом при рассматриваемой деформации, мы [c.70]

Тонкая цилиндрическая оболочка. Возбуждение в оболочке упругих волн приводит к появлению ряда особенностей в рассеянных звуковых полях. Например, при рассеянии одиночного звукового импульса на упругой цилиндрической оболочке могут появляться пертоди-ческие серии импульсов, многократно огибающих поверхность оболочки и обладающих малым затуханием. Ниже рассмотрены процессы, возникающие в области геометрической тени при рассеянии плоской монохроматической волны на пустотелой цилиндрической оболочке [32]. Рассчитаем звуковое поле вблизи поверхности оболочки. Воспользуемся решением задачи дифракции, полученным в книге [63]. Полное поле на поверхности можно определить в виде суммы падающей и рассеянной волн при г =а, где а — внешний радиус оболочки [c.226]

Для пол ения основных соотношений для оценки напряженного состояния и значений максимального перепада давлений на стенке оболочки (р - q) ax были 6bLFiH построены сетки линий скольжения для диапазона значений относительных размеров мягких прослоек (к < к ), при которых в последних наблюдается контактное упрочнение мягкого метапла (рис. 4.12). Отметим, что, как и в случае, рассмотренном в разделе 4.3, дня данньгч кольцевых прослоек также характерно наличие поверхностей разветвления пластического течения, не совпадаюших со срединной поверхностью оболочки. Анализ пластического течения цилиндрической оболочки свидетельствует, что положение поверхности [c.225]

Коническая оболочка, на которую действуют распределенная нагрузка по нормали к поверхности (S) и осевая сила Р = 20 tn, и температурное поле в сечении оболочки п6ка зано на фиг. 43, а, а характеристики материала представлены в табл. 24. На фнг. 44 приведены поля напряжений и <Тд. [c.613]

ОРБИТА электронная — траектория движения электрона вокруг ядра в атоме или молекуле ОРБИТАЛЬ —волновая функция одного электрона, входящего в состав электронной оболочки атома или молекулы и находящегося в электрическом иоле, создаваемом одним или несколькими атомными ядрами, и в усредненном электрическом поле, создаваемом остальными электронами ОСЦИЛЛЯТОР как физическая система, совершающая колебания ангармонический дает колебания, отличающиеся от гармонических гармонический осуществляет гармонические колебания квантовый имеет дискретный спектр энергии классический является механической системой, совершающей колебания около положения устойчивого равновесия) ОТРАЖЕНИЕ [волн происходит от поверхности раздела двух сред, и дальнейшее распространение их идет в той же среде, в которой она первоначально распросгра-нялась диффузное характеризуется наличием нерегулярно расположенных неровностей на поверхности раздела двух сред и возникновением огражен1 ых волн, идущих во всех возможных направлениях зеркальное происходит от поверхности раздела двух сред в том случае, когда эта поверхность имеет неровности, размеры которых малы по сравнению с длиной падающей волны, а направление отраженной волны определяется законом отражения наружное полное сопровождается частичным поглощением световой волны в отражающей среде вследствие проникновения волны в Э1у среду на глубину порядка длины волны полное внутреннее происходит от поверхности раздела двух прозрачных сред, при котором преломленная волна полностью отсутствует] [c.257]

Механизм действия магнитного поля (создаваемого постоянным или электромагнитом) и переменного электрического тока, по-видимому, заключается в изменении степени гидратации ионов и деформации их электронной оболочки. Это вызывает резкое изменение структуры твердой фазы (СаСОз), которая при этом теряет способность кристаллизоваться на поверхностях нагрева и выпадает в виде мелкого шлама ( пудры ). Противокоррозионное действие этих способов водообработки пока остается неясным и недостаточно установлено. [c.348]

Пространства состояний упругой системы как линейные и аффинные пространства. Совокупность возможных состояний упругой системы (т. е. полей перемещений, усилий, деформаций, функций напряжений), среди которых отыскивается нстниное состояние, целесообразно рассматривать как линейное (векторное) пространство (пространство состояний, см. гл. 2). liro элементами являются трехмерные (или двумерные) векторные или тензорные функции и(г), а (г) и т. д. положения точки в области V, занимаемой упругим телом (или в области S, занимаемой базисной поверхностью оболочки) здесь т—радиус-вектор точки в какой-либо декартовой системе координат. Таким образом, различные пространства состояний упругой системы являются пространствами функций, определенных на V или S (функциональными пространствами) н имеют бесконечную размерность. [c.204]

Для уменьшения искажения температурного поля поверхности оболочки хомуты должны изготавливаться из материала с более высокими значениями коэффициента температуропроводности и иметь большие коэффициенты черноты, чем материалы поверхностных слоев. Например, при нагружении оболочки с поверхностными слоями из ВФТ-С могут быть использованы хомуты из сплава на никелевой основе ЭИ628 с П01фытием КО-811. Для равномерного прилегания и нагружения поверхность каждого хомута должна быть совмещена с поверхностью оболочки, что достигается предварительным раскроем материала хомутов с помощью [c.354]

В результате этих исследований относительная погрешность рассогласования по времени между заданной и воспроизводимой программами нагревания была снижена с 6,4% до 1,0%, а между аналогичными программами нагружения была практически сведена к нулю. Установлено, что отсутствие покрытия на микротермопарах приводит к завьш1ению температуры поверхности оболочки до 10%, а нанесение на ленточные хомуты покрытия с высокой поглощательной способностью и использование в зоне стыковки конических модулей кварцевых ламп ленточных экранов приводит к выравниванию заданного и воспроизводимого полей температур. [c.366]

Если обтекаемая стенка податлива, положение существенным образом изменяется псевдозвук переизлучается в виде истинного звука. Мы не имеем здесь возможности остановиться на этом вопросе сколько-нибудь подробно. Для решения задачи о поле излучения упругих оболочек под действием турбулентного поля пульсаций скоростей в турбулентном пограничном слое можно воспользоваться теорией, и.зложенной в 1 этой главы. Решение сводится к квадратурам, если известны корреляционные функции поля пульсаций скоростей или поля пульсаций давления и известно решение дифракционной задачи о дифракционном поле в присутствии данной упругой поверхности. [c.455]

Так как изгибающее поле вдоль у направлено по бинормали кривой у, то/isin a=/i есть составляющая изгибающего поля по геодезической нормали к кривой у на поверхности. Далее sin a/p=l/i , где R — радиус кривизны оболочки. Подставляя полученные выражения в формулу для и, получим [c.80]

Газовые пузыри, расположенные вблизи поверхности слитка. Обнаруживаются посредством пробного снятия стружки зубилом или резцом. Могут иметь сообщение с атмосферой через волосные трещины илн каналы в этом случае полости пузырей окислены. Пузыри, находящиеся в нор мальном слитке кипящей стали на глубине, достаточной для того, чтобы они не обнажились при нагреве, дефектом не являются Увеличение высоты слитка против уровня стали в изложнице, видимого на поверхности слитка в виде бороздки. Выпучины металла в верхнем торце слитка. Заливы кипящей стали через край изложницы Полая верхняя часть слитка кипящей стали, имеющая тонкую наружную оболочку и открытая сверху в виде футляра или голенища над телом слитка Полость усадочного происхождения, расположенная главным образом в верхней и центральной части слитка спокойной стали Неплотное строение слитка в центральной части его ниже усадочной раковины. Иногда проникает глубоко в тело слитка. Обнаруживается на нетравленных и слабо травленных шлифах в виде мелких разрывов сплошности металла раковинок, трещин и пр. В торце горячей заготовки после разрезки проявляется в виде пятен более тёмного, чем основной металл, оттенка [c.174]

Чрезвычайно сложные задачи гидродинамики возникают в тех случаях, когда жидкость приходится рассматривать в условиях слабых гравитационных полей. В этом случае необходимо учитывать действие сил поверхностного натяжения. Такие задачи возникают, прежде всего, в динамике космических аппаратов, которые могут нести на борту значительное количество жидкого груза. Но это не единственная область приложения подобной теории. Влияние поверхностного натяжения может быть существенно для исследования коротких волн. Эффект поверхностного натяжения резко возрастает при появлении на поверхности жидкости поверхностно-активных веществ. В последнее время техника ставит ряд задач о колебании объема жидкости, заключенной в мешок — гибкую оболочку. Наконец, теория волн с учетом сил поверхностного натяжения оказывается интересной для теории тонких струй. Сначала Плато, а затем Рейли показали, что силы поверхностного натяжения служат одной из причин неустойчивости струи — поверхностное натяжение разрывает струю на капли. Оказывается, что по поверхности тонкой струи, подверженной действию сил поверхностного натяжения, могут распространяться волны, и в том числе волна, имеющая единственный горб. Есть основания думать, что подобная форма струи более устойчива, чем обычная осесимметричная форма. Уже перечисленных фактов достаточно, чтобы увидеть то богатство физического содержания, которым обладает теория, изучающая роль поверхностных явлений. [c.65]

Эффективным средством понижения температуры воздуха в горячем цехе является высокодисперсное водораспыление. Такой способ охлаждения воздуха применяют в приточных аэрационных проемах и внутри цеха в соответствующих рабочих зонах. Кроме снижения температуры, водораспылением достигается ионизация воздуха, снижение интенсивности облучения, увеличение теплоотдачи организма, предохранение слизистых оболочек от высыхания. При отсутствии облучения и средней физической работе количество распыляемой воды в зоне пребывания людей составляет 7—10 г м площади пола в минуту. При интенсивности облучения 1 кал/см -мин количество распыляемой воды увеличивают на 17 г м -мин. Распыление воды с оседанием ее на поверхности одежды допустимо при температуре воздуха на рабочем месте не ниже 30° С, интенсивности теплового облучения не менее 0,5 кал см -мин, достаточном воздухообмене и скорости воздуха в рабочей зоне не ниже 0,5 м сек. [c.465]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...