Излучение эффективное

Найдем поток результирующего излучения для тела (1), которое посылает в сторону тела (2) собственное излучение ( ), эффективное излучение ( дф) от тела (2) к телу (1) поступает падающее излучение (рис. 33.5). Величину можно определить из тепловых балансов относительно некоторых поверхностей а — а или б—б, расположенных вблизи поверхности тела (сплошная линия) (рис. 33.5) по следующим формулам [31] [c.406]

В самом общем случае, когда тело не имеет серого спектра излучения, эффективный лучистый поток определяется по формуле [c.58]

МОДЕЛИРОВАНИЕ ЗВЁЗД — методы нахождения распределений физ. характеристик звёздного вещества (давления, плотности, темп-ры, массы, хим. состава) от центра до поверхности звезды и изменений этих характеристик со временем. Построение моделей даёт возможность установить связь между оси. параметрами звёзд (массой, хим. составом, возрастом) и главными наблюдаемыми характеристиками — светимостью (интегральным потоком излучения), эффективной температурой и ускорением силы тяжести на поверхности. Прослеживая изменения моделируемых параметров звёзд со временем, удаётся описать переменность звёзд и их эволюцию. М. 3. основывается на законах гидродинамики, теории переноса излучения, ядерной физике, статистической физике и др. Одним из основных методов исследования является численное моделирование. [c.174]

Излучение факела зависит от его интегрального коэффициента теплового излучения, эффективного коэффициента ф, равного отношению действительно излучаемого потока энергии факелом к его значению при излучении абсолютно черного факела. [c.192]

В (3.8) величина длительности импульса излучения, эффективная для Ж-фотонного процесса, определяется по аналогии с соотношением вида [c.66]

Для характеристики дифракционной решетки широко используют понятие эффективности, которую определяют как отношение потока излучения в каком-либо порядке к падающему потоку монохроматического излучения. Эффективность зависит от профиля решетки и от плотности штрихов. На рис. 6.14 показана спектральная зависимость эффективности типичной дифракционной решетки с плотностью 1200 штрихов на миллиметр и углом блеска а = 17°27 для р- и s-волн, причем у р-волны вектор поляризации направлен параллельно штрихам решетки, а у s-волны — перпендикулярно им. [c.438]

Согласно основным представлениям теории излучения, эффективный коэффициент усиления (отнесенный к квадрату амплитуды) монохроматического сигнала частоты / для определенного атомного перехода определяется формулой [c.18]

Как уже отмечалось, при отсутствии дифракции, интерференции и в условиях равновесного излучения эффективное излучение от площадки uFn в направлении (ф2, Фа) составляет [c.163]

Как уже указывалось выше, использование в уравнении теплообмена излучением эффективной температуры Гф приводит к необходимости составления относительно нее дополнительного уравнения. Значительное число авторов такое уравнение получает на основе принятия определенных допущений. Так, ряд авторов принимает, что эффективная температура равна температуре топочной среды в выходном сечении тонки [И, 12, 14, 20, 21, 28]. В этом случае дополнительное уравнение записывается так Гф = = Такое допущение, за редким исключением, не подтверждается опытными данными. Несколько лучшая сходимость расчета и опыта получается, если положить Гф = Гт -f- 150 -f- 200° С, как это сделано в работах [28, 54, 57], хотя и это предложение имеет слишком частный характер. Некоторые авторы рассматривают Гф как некоторую среднюю температуру, заключенную между температурами Гд и Т . [c.68]

При проектировании ускорителя и строительного комплекса должен быть выполнен полный расчет защиты от всех видов излучений. Эффективность принятых мер биологической защиты проверяется при введении ускорителя в строй непосредственным дозиметрическим контролем. Исследовательские работы на ускорителях регламентируются соответствующими положениями и правилами. [c.142]

Для упрощения расчета профиля эффективного коэффициента поглощения в [30] была предложена схема определения аэ(го, г) по значениям монохроматического коэффициента поглощения на смещенной относительно центра vo эффективной частоте Vэ, т. е. i э(vo, г) тм(vэ, х). Размер смещения зависит от ширины и формы линии лазерного излучения. Так, например, для гауссовой формы линии лазерного излучения эффективная частота находится по формуле [30] [c.143]

По сравнению с лазерными излучателями СИД отличаются большим сроком службы, меньшей чувствительностью к постепенной деградации, более слабой температурной зависимостью излучаемой мощности и более высокой ч линейностью характеристик. Однако СИД проигрывают лазерным источникам по таким параметрам как ширина спектра излучения, эффективность ввода излучения в волокно (особенно с малыми значениями МА) и выходная мощность излучения. Тем не менее СИД твердо сохраняют свои позиции благодаря низкой стоимости и простоте эксплуатации и во многих случаях с успехом заменяют лазеры [3, 17]. [c.113]

Отметим, что радиоинженеры обычно описывают характеристики направленности антенных систем довольно странным способом. Они начинают с обоснованного предположения, что если бы не использование большой апертуры передатчика (Лг мощность источника излучалась бы равномерно во всех направлениях. На расстоянии I она распределилась бы на площади 4пР. Затем они используют тот факт, что основной приемник с согласованной, абсолютно не направленной антенной обеспечивает принимаемому излучению эффективную площадь апертуры, равную Я /4 л. Тогда основные потери при передаче [c.403]

Ко второй группе относятся фотоэлектрические пирометры, использующие широкие спектральные области излучения. Эффективные длины волн у фотоэлектрических пирометров этого типа значительно различаются. Яркостные температуры, измеренные фотоэлектрическими пирометрами, со значительно различающимися эффективными длинами волн, характеризуются несравнимыми значениями. Широкие спектральные интервалы, используемые в фотоэлектрических пирометрах, исключают возможность осуществлять их градуировку и поверку с помощью температурных ламп, градуированных в свете какой-либо определенной длины волны. Поэтому фотоэлектрические пирометры второй группы градуируются и поверяются только по модели черного тела. [c.281]

Сумма потоков собственного и отраженного телом излучения называется его эффективным излучением [c.91]

Каждое из рассматриваемых тел имеет эффективное (полное) излучение, соответственно, Еци и эф2. Для первого тела Е , -г является падающим излучением, поэтому [c.92]

Улучшение характеристик противоточной системы с помощью принципа механического торможения изучалось автором совместно с сотрудниками не только при каскадно расположенных вставках, рассмотренных выше. Представляется, что наиболее эффективным осуществлением этого принципа является применение винтовых сетчатых вставок (одно- или многозаходных). Экспериментальное изучение таких вставок проводилось методами меченых частиц, р-просвечивания и отсечек [Л. 21, 84]. В первом случае экспериментальная установка состояла из стенда торможенной газовзвеси и электронного блока для регистрации заряженных частиц. Стенд торможенной газовзвеси включал в себя прозрачную цилиндрическую камеру из органического стекла высотой 0,8 и диаметром 0,34 м, в которую вставлялись сменные винтовые сетчатые вставки. Источником излучения являлась частица алюмосиликата di = = 4,35 мм, меченная Со активностью 0,5 мг-экв. Для проверки методики вначале были проведены опыты по определению времени свободного падения одиночной меченой частицы, которое сопоставлялось с теоретически рассчитанной величиной. Время находилось по (2-45) при у = 0, Vo.a=VT,a=0. Многократное определение времени, в течение которого меченая частица проходила контрольный участок камеры, совпадало с расчетным с погрешностью 4%, что лежит в пределах точности эксперимента и служит частной проверкой [c.95]

Параметрами источника излучения язляются спектральный состав излучения, эффективная температура, ищлкатриса излучения, геометрические параметры. Эти параметры не элеме нтарны, т. е. не задаются одним числом и для их записи приходится применять функции. [c.11]

В работе [Л. 17] вводится понятие оптимальной толщины воздушной прослойки б, подсчитываемой для каждого случая по формуле Нимана. При данных температурах ограничивающих поверхностей такая прослойка имеет максимальное термическое сопротивление. Приводится таблица для определения эффективной толщины вертикальных воздушных прослоек в функции разности температур прослойки и средней температуры. Далее автор показывает, что воздушные прослойки между материалами с высоким коэффициентом излучения эффективны лишь три низкой температуре, т. е. в строительных конструкциях. Уже при температуре 200 С воздуш- [c.11]

При движении спутника по орбите 7 колебания корот их демпфирующих штанг не совпадают по фазе с колебаниями более длинной основной штанги, так как частоты колебаний основной и демпфирующей штанг раз-личнь по величине. Относительное движение штанг приводит в движение вязкий демпфер, преобразующий энергию колебаний в тепло, которое рассеивается в виде излучения. Эффективность гашения либрационных движений системы определяется выбором моментов инерции штанг, жесткостью пр)окины и параметрами демпфера. [c.28]

Ю. А. Суриновым [4], называют плотностями объемного излучения эффективного, собственного и рассеянного. Согласно формуле (2-24), получаем [c.42]

Как показывает теория, полное эффективное сечение компто-НОВ.СКОГО рассеяния, раосчитаиное на один электрон, не зависит от Z вещества и обратно пропорционально энергии у излучения. Эффективное сечение, рассчитанное на атом, прямо пропорционально Z [c.149]

Роль промежуточного резонанса. Рассмотрим тот случай, когда при многофотонном возбуждении возникает промежуточный резонанс (рис. 3). В рамках модельной задачи, обсуждавшейся выше, при многофотонном возбуждении изолированного атома в слабом виешием поле монохроматического излучения промежуточные резопапсы можно пе принимать во внимание ввиду ангармоничности спектра связанных состояний реальных квантовых систем — атомов, молекул. В реальном случае ансамбля атомов (молекул) в пиде газа и сильпого внешнего поля квазимонохроматического лазерного излучения эффективные ширины резонансов увеличиваются на много порядков величины, так что появлепне промежуточных резонансов становится вполне реальным. [c.49]

Сжатие сферической мишени осуществляется за счет испарения (абляции) ее поверхности. Схема такого процесса приведена на рис. 4. Сферическая мишень облучаетси однородно по всей поверхности поверхность нагревается, испаряется и образуется плазменная корона, в которой излучение эффективно поглощается в шаровом слое, для которого л < р. Энергия лазерного [c.270]

Ускорители заряженных частиц. Для получения нейтронов используют ядерные реакции под действием заряженных частиц (обычно дейтронов, протонов и а-частиц), а также фотонейтронные реакции под действием тормозного (рентгеновского) излучения. Эффективное сечение таких реакций зависит от энергии указанных частиц и электростатического барьера ядра-мишени. Энергетический спектр возникающих нейтронов и их угловое распределение определяются видом и энергией частиц, а также характеристиками облучаемых ядер и толщиной мишени (рис. 34). [c.53]

Ускорители заряженных частиц. Для получения нейтронов используются ядерные реакции под действием заряженных частиц (обычно дейтронов, протонов и а-частиц), а также фотонейтронные реакции под действием тормозного (рентгеновского) излучения. Эффективное сечение таких реакций зависит от [c.261]

Любую неоднородность в среде можно по теореме Фурье представить в виде суперпозиции плоских синусоидальных неоднородностей различных направлений. Согласно доказанному выше такие синусоидальные неоднородности рассеивают свет независимо друг от друга. Но при фиксированном направлении рассеянного излучения эффективны не все синусоидальные неоднородности, а только такие, волновой вектор К которых направлен по биссектрисе угла, дополнительного к Q до 180 (рис. 322). Остальные синусоидальные неоднородности для рассеяния в рассматриваемом направлении не играют роли. Мы видим, что механизм рассеяния света на неоднородностях диэлектрической проницаемости вполне аналогичен механизму рассеяния рентгеновских лучей в кристаллах в той форме, в какой он был представлен Вульфом и Брэггом (см. 61). [c.610]

Рассмотрим работу блока, в котором имеются тепловыделяюш ие элементы. Отвод тепла от этих элементов к внешней поверхности кожуха может осуш ествляться за счет теплопроводности, конвекции и излучения. Для электронных устройств, особенно бортовых, отвод тепла за счет теплопроводности является основным механизмом. Это обусловлено тем, что излучение эффективно нри высоких температурах нагретой зоны — более 100— 150°С, а таких температур при нормальной работе изделия не наблюдается. Конвективный перенос внутри блока затруднен из-за малого сечения каналов. [c.642]

В современных гидроакустических исследованиях все чаще возникает необ ходимость использования низкочастотных электромагнитных излучателей, рабо тающих на заданной резонансной частоте. Такие излучатели оказываются вы сокоэффективнымп (КПД до 60%), имеют несложную конструкцию из дещевы комплектующих материалов. К недостаткам электромагнитных излучателей еле дует отнести их высокую механическую добротность (Q = 25 4-40), что делае излучение эффективным только на резонансе и в узкой полосе прилегающи к нему частот, а также необходимость компенсации гидростатического давлени при работе на глубинах свыше нескольких десятков метров. [c.134]

Еще лучшими свойствами обладают вакуумно-многослойные и вакуумно-по-рошковые теплоизоляционные материалы. Перенос теплоты теплопроводностью через поры в таких теплоизоляторах уменьшается путем создания глубокого вакуума, а для уменьшения переноса теплоты излучением служит либо порошок, либо ряд слоев фольги с малой степенью черноты, выполняющих роль экранов. Вакуумно-многослойная теплоизоляция сосудов для хранения сжиженных газов имеет эффективный коэффициент теплопроводности Хэф [c.102]

Расчет излучательных характеристик элементарного слоя, когда задано собственное излучение образующих его частиц, представляет самостоятельный интерес. При этом оказывается возможным определение двух характеристик степени черноты элементарного слоя в неизотермичных условиях и эффективной излучатель-ной способности поверхности частицы в дисперсной среде. Эти характеристики можно вычислить, если известны компоненты потока в элементарном слое [178]. [c.155]

Теплотехника (1991) -- [ c.91 ]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.406 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1986) -- [ c.405 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.209 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.366 ]

Теоретические основы теплотехники Теплотехнический эксперимент Книга2 (2001) -- [ c.248 ]

Теплопередача (1965) -- [ c.346 ]

Основы теплопередачи в авиационной и ракетно-космической технике (1992) -- [ c.292 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...