Движение сжимаемого газа по трубе

Вязкое движение сжимаемого газа по трубе [c.506]

ВЯЗКОЕ ДВИЖЕНИЕ СЖИМАЕМОГО ГАЗА ПО ТРУБЕ 507 [c.507]

В четвертой главе излагается простейшая задача одномерного движения сжимаемого газа по трубе и распространение в газе возмущений как малой, так и конечной интенсивности здесь же даются элементарные представления о скачке уплотнения, о явлениях в сверхзвуковом сопле, о влиянии притока тепла на одномерное течение газа и др. [c.11]

Аналогия между уравнениями дозвукового изотермического движения газа (или сжимаемой жидкости) по трубе при малых числах Маха и уравнениями распространения электрического тока по кабелю ( телеграфными уравнениями) отмечена, например, в книге И. А, Чарного [c.736]

Рассмотрение одномерного стационарного (установившегося) движения сжимаемого газа приводит к наиболее простому приближенному решению уравнений газовой динамики. В каналах (трубах) с малым расширением и малой кривизной может существовать такой поток, у которого скорости в любой точке почти параллельны. В этом случае, если провести среднюю линию канала (ось х), составляющие скорости, перпендикулярные к этой оси. а также поперечные составляющие ускорения будут малы по сравнению с соответствующими осевыми составляющими. Если еще ширина канала мала по сравнению с радиусом кривизны осевой линии, то можно пренебречь поперечным градиентом давления и положить, что давление в каждом поперечном сечении канала постоянно. [c.179]

Под углом зрения гидравлических расчетов следует различать два случая движение при t/алых относительных перепадах давления и движение при больших перепадах (имеется в виду перепад давления Лр между начальным и конечным сечениями труб, отнесенный к среднему давлению). В первом случае возможно пренебрегать сжимаемостью газов, т. е. считать плотность транспортируемого газа неизменной по всей длине трубопровода тогда расчеты воздухопроводов и газопроводов принципиально не отличаются от расчетов для несжимаемых жидкостей. [c.264]

Более общий, чем в предыдущих исследованиях, подход к расчету неустановившегося одномерного неизотермического движения газа (или сжимаемой жидкости) в трубах без фазовых превращений был предложен в исследованиях И. А. Чарного (1961), который рассмотрел эту задачу при произвольном виде уравнения состояния газа с учетом теплообмена с внешней средой, а также весомости газа. Им же был подробно рассмотрен эффект Джоуля — Томсона для газа, следующего уравнению состояния Ван-дер-Ваальса, в частном случае адиабатического движения по теплоизолированной трубе. [c.733]

Для сжимаемой жидкости (газа) в общем случае имеет мести распределение параметров по длине трубы, поэтому вдоль траектории движения частиц жидкости получить интегралы уравнений [c.103]

В последние годы исследования в указанной области проводятся также О- Ф. Васильевым и А. Ф. Воеводиным (1968). Рассматривается общий случай неустановившегося одномерного движения весомого сжимаемого газа по трубе с учетом тепло- и массообмена с внешней средой,, а также реальных термодинамических свойств газа. Задача ставится таким образом, чтобы можно было охватить как медленно протекающие нестационарные процессы, обусловленные, например, суточной неравномерностью потребления газа из газопроводной линии, так и быстро протекающие процессы в трубах, связанные с пбявлением разрывов искомых функций в случае образования ударных волн. [c.738]

На рис. 11-7 приведены полученные опытным путем графики изменения давления и скорости по длине трубы для адиабатического и недиабатического дозвукового и сверхзвукового газовых потоков. При небольших значениях М движение сжимаемого газа практически мало отличается от движения несжимаемой жидкости скорость газа почти не изменяется вдоль канала, а давление убывает по линейному закону. [c.250]

Прямые скачки уплотнения в газах. Выше было показано, что непрерывное двил<ение сжимаемой жидкости, в котором удовлетворяются условия неразрывности и адиабатичности и уравнение количества движения для невязкой жидкости, является изэнтропическим. Замечено, однако, что при движении реальных жидкостей в трубах могут происходить резкие изменения давления, плотности, температуры и скорости, конечные по величине. Такие разрывы параметров течения, называемые ударными волнами, не могут быть объяснены IB рамках теории изэнтропичеокого движения. Рассмотрим одномерный контрольный объем, включающий в себя стационарный разрыв (скачок уплотнения), нормальный к направлению движения потока (рис. 14-23). Характеристики течения до скачка уплотнения обозначим индексом 1, а течения за скачком уплот- [c.363]

Наибольшее развитие, в связи с задачами, вставшими перед создателями паровых турбин, получила газовая гидравлика, предметом изз чения которой явились одномерные течения сжимаемого газа с большими до- и сверхзвуковыми скоростями по трубам и соплам, вопросы истечения газа из резервуаров и тому подобные явления. Это направление механики сжимаемого газа нашло опору в общих теоремах количеств движения, теореме Бернулли, баланса энергии, а также в основных закономерностях термодинамики газа. Наиболее популяр-цым и важным результатом этого направления следует признать классическую формулу Сен-Венана и Ванцеля (1839), связывающую скорость адиабатического истечения газа с давлением и плотностью газа в резервуаре и с противодавлением. [c.29]

Метод конечных элементов представляет собой эффекпивный численный метод решения инжене рных и физических задач. Область его применения простирается от анализа напряжений в конструкциях самолетов или автомобилей до расчета таких сложных систем, как атомная электростанция. С его помощью рассматривается движение жидкости по трубам, через плотины, в пористых средах, исследуется течение сжимаемого газа, решаются задачи электростатики и смазки, анализируются колебания систем. [c.7]

Даламберу (наряду с Д. Бернулли и Эйлером) принадлежат основополагающие работы по гидромеханике, следствием которых были обобщающие работы Лагранжа по механике идеальной жидкости. В 1744 г. выходит сочинение Даламбера Трактат о равновесии движения жидкостей , в котором он применяет свой принцип к разнообразным вопросам движения жидкостей в трубах и сосудах. Даламбер исследовал также законы сопротивления при двин ении тел в жидкости. Процесс образования вихрей и разреженности за движущимся телом он объяснил вязкостью жидкости и ее трением о поверхность обтекаемого тела. В этом же сочинении Даламбер (почти одновременно с Эйлером) выдвинул положение об отсутствии сопротивления телу, движущемуся равномерно и прямолинейно в покоящейся идеальной жидкости (так называемый парад01кс Эйлера—Даламбера). Этот факт доказывается математически как для сжимаемой, так и для несжимаемой жидкости. В действительности же тело при своем движении в жидкости или газе всегда испытывает сопротивление. Это объясняется тем, что в реальной среде не выполняются предположения, на которых построено доказательство парадокса, т. е. всегда проявляются и вязкость, и вихри, в результате чего возникает поверхность разрыва скоростей. Все это вызывает сопротивление жидкости движению тела со стороны жидкости. [c.198]

Определения виды движения. Теплообмен между телами происходит в основном при движении рабочих тел около поверхностей, через которые он и осуществляется. Наука о движении рабочих тел называется гидроаэродинамикой. В ней слову жидкость придают расширенное значение, понимая под жидкостью как капельную (несжимаемая жидкость), так и упругую (газ — сжимаемая жидкость). Различают два вида движения жидкости — ламинарное и турбулентное. При ламинарном движении жидкость перемещается спокойно, образуя параллельные неперемешивающиеся струйки. Скорость движения направлена параллельно струйкам жидкости. Ввиду наличия трения, которое имеет наибольшее значение у стенки, скорость имеет меньшее значение вблизи стенки (у самой стенки она равна нулю, и жидкость как бы прилипает к стенке) постепенно к центру скорость увеличивается и по оси трубы имеет наибольшее значение. [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...