Установившиеся движения газа в трубке

Установившиеся движения газа в трубке [c.42]

УСТАНОВИВШИЕСЯ ДВИЖЕНИЯ ГАЗА В ТРУБКЕ 43 [c.43]

Установившиеся движения газа в трубке. Течения [c.89]

Закон изменения количества движения для установившегося течения газа в трубке тока при равномерном распределении параметров по сечению имеет вид [c.158]

Рассмотрим установившееся движение газа в объеме внутри контрольной поверхности, имеющей вид трубки (рис. 1.3.1), замкнутой с концов плоскими поперечными сечениями и (этими же буквами будем обозначать и площадь соответствующих сечений). Боко- [c.42]

Уравнение неразрывности для одномерного установившегося потока можно получить, рассматривая движение газа в трубке тока переменного сечения (рис. 2-1). Предполагая, что по сечению струйки параметры течения не меняются, рассмотрим часть потока, заключенную между сечениями 1-1 и 2-2. По определению трубка тока представляет собой замкнутую поверхность, образованную ли- [c.40]

Равенство (23) выражает теорему об изменении количества движения для установившегося движения жидкости (или газа) в трубке тока (или в трубе). Величину G v называют секундным количеством движения жидкости. Тогда теорему можно сформулировать так разность секундных количеств движения жидкости, протекающей через два поперечных сечения трубки тока (трубы), равна сумме внешних сил, действующих на объем жидкости, ограниченный этими сечениями и поверхностью трубки тока (стенками трубы). Теорема позволяет при решении задач исключить из рассмотрения все внутренние силы (силы взаимных давлений частиц жидкости в объеме 1-2). [c.285]

Рассмотрим опять (см. 113), установившееся течение жидкости (газа) в трубке тока (или в трубе). Выделим в трубке объем жидкости 1—2, ограниченный сечениями 1 н 2, который за промежуток времени dt переходит а положение 3—4 (рис. 30J). Найдем, как за время dt изменится мо.мент количеств движения Ко этого объема жидкости относительно некоторого центра О. Рассуждая так же, как в ИЗ, придем к выводу, что это изменение определится равенством, аналогичным полученному при выводе формулы (23), т. е. что [c.298]

При установившихся движениях идеального газа в трубке тока бесконечно малого сечения дифференциальные соотношения (3.12), [c.49]

Рассмотрим одномерное установившееся движение идеального нетеплопроводного электропроводящего газа в трубке постоянного сечения. Так как все параметры газа от времени не зависят, то из (13.23) получим [c.161]

Таким образом, можно прийти к выводу, что фильтрация газа через слой сыпучего является сложным процессом, в частности, в зависимости от характера поля эквивалентных отверстий в слое могут существовать застойные зоны и даже обратная циркуляция газа. Поэтому уравнение Бернулли, выведенное для трубки тока при установившемся движении несжимаемой жидкости, не приложимо к движению потока газов через слой материалов в шахтных печах, как это ошибочно иногда делается. [c.324]

Выделим в установившемся потоке газа некоторую область и вычислим изменение энергии массы газа, заключенной в этой области. Удобнее всего за такую область взять отрезок трубки тока (см. рис. 73 на стр. 114). Так как мы рассматриваем установившееся движение, то изменение состояния выделенной массы газа в течение промежутка времени заключается только в том, что через сечение А из трубки тока выходит элемент массы [c.363]

Рассмотрим теперь явления релаксации в установившемся дозвуковом течении сжимаемого газа [45], [46]. Если 5 направить вдоль оси трубки тока, в точке, где площадь поперечного сечения то уравнения движения можно записать в виде [c.188]

Рассмотрим теперь вопрос о влиянии сжимаемости на форму трубок тока при установившемся движении газа. Предположим, чтотрубка тока тонкая, и поэтому будем считать характеристики движения в разных точках каждого сечения одинаковыми. Пусть S — площадь произвольного поперечного сечения трубки тока, причем сечение берется перпендикулярно к скорости движения частиц газа. [c.44]

При установившемся движении в криволинейном канале поток энтропии S может изменяться только из-за притока тепла извне и из-за потерь, вызываемых действием вязкости, теплопроводности, наличием скачков уплотнения и т.д. При обратимом адиабатическом процессе в любых криволинейных каналах поток энтропии S при движении газа вдоль трубки тока сохраняется dS/dl = 0 5" = onst. [c.26]

При адиабатическом обратимом и установившемся движении совершенного газа в трубке тока уравнение состояния, условие адиабатичности, интеграл Бернулли и уравнение расхода позволяют определить изменение всех параметров течения вдоль трубки тока, если заданы их значения в одном сечении и изменение какого-либо одного из параметров (например, давления) или плогцади сечения трубки тока. При этом предполагается, что параметры потока постоянны по сечению трубки тока. Расчет можно проводить по формулам [c.35]

В лг е т о д е издающего пс а р и к а h j. i -ряют скорость V установившегося движения шарика нод действием силы тяжести, причём г = К (р — р )/и, где р — плотность материала ишрика, ро плотность жидкости (газа), К — приборная константа. Шарик может заменяться цилиндром или телом др. формы, а гакже катиться по стенке трубки, заполненной средой. [c.283]

Понятие о функции тока. Понятие о функции тока связано с понятиями линий и трубок тока. Линии тока представляют собой линии, касательными к которым служат векторы скоростей. Линии тока, проходящие через некоторый замкнутый контур, образуют в пространстве трубку, называемую трубкой тока. Через трубку тока жидкости 1и газы протекают, как через трубку с непроницаемыми стенками. Функция тока сохраняет постоянное значение на каждой трубке тока и физически может быть истолкована, как расход жидкости или газа по трубке тока. Отметим, что поле линий тока представляет собой мгновенное распределение линий тока в пространстве. В этом отношении линии тока отличаются от траекторий частиц. В неуста,повившихся потоках траектории являются следом какой-либо одной движущейся частицы, а линия тока является следом мгновенных одновременных положений различных частиц, касающихся в своих движениях указанной линии тока. В установившихся течениях траектории и линии тока совладают. [c.114]

Упражнения. 1. При установившемся истеченин газа из тонкой конической трубки траектории частиц представляют собой прямые, сходящиеся в вершине конуса. Предполагая, что движение совершается изотермически, найти соотношение между скоростями V и V в сечениях АВ и аЬ, площади которых суть 5 и 5 (рис. 45). [c.124]

Здесь р р Т - давление, плотность и температура газа, р, р, Т -их значения после адиабатического обратимого торможения потока (постоянные вдоль трубки тока), 5" - плогцадь сечения трубки тока, отнесенная к 5" - ее минимальному значению, соответствуюгцему звуковой скорости, Л - скорость потока в осевом направлении, отнесенная к максимальной скорости = (2с Т ) / адиабатического установившегося движения, 7 = Ср/су - отношение теплоемкостей. [c.35]

Изучение движения вязкой л идкости по капиллярным трубкам легло в основу создания теории фильтрации жидкости сквозь песчаные грунты и трещиноватые породы. Первым шагом в этом направлении послужили опыты французского гидравлика Дарси, установившего в 1856 г, основной закон фильтрационного движения. Практические задачи, связанные с фильтрационными движениями воды в грунтах под гидротехническими сооружениями, нефти сквозь почву, газов сквозь засыпки и пористые среды составили предмет большого числа научных исследований. Среди первых работ этого направления, заложивших основу теории фильтрации, особенно надо отметить теоретические работы Н, Е, Жуковского, Л, С, Лейбензона, Н, Н, Павловского и зарубежных ученых Буссинеска и Форхеймера, [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...