Движение газа изотермическое

Обратимся к движению газа при изотермическом процессе, когда соблюдается условие [c.110]

При движении газов по трубопроводу относительное изменение скоростей незначительно, поэтому с учетом теплообмена между газом и внешней средой можно считать, что по длине потока температура остается постоянной, т. е. процесс изменения состояния газа — изотермический. При расчете газопроводов и воздухопроводов обычно принимают изотермический процесс изменения состояния газа. [c.53]

Принимая для данного трубопровода относительную шероховатость труб А/й1 одинаковой и учитывая, что при изотермическом течении газа р является постоянной (а следовательно, при данном Re также будет постоянным, несмотря на изменение скорости движения газа и его плотности), коэффициент Дарси X можно считать одинаковым по всей длине газопровода. Тогда, интегрируя уравнение (6.30) в пределах от 0 до / (правую часть) и от Ру до Рз (левую часть), получим [c.107]

При изотермическом режиме динамическая вязкость сохраняется неизменной по длине трубопровода (так как температура газа не меняется), а следовательно, остается постоянным и число Рейнольдса. Таким образом, несмотря на изменение средней скорости движения газа и его плотности коэффициент гидравлического трения вдоль газопровода не меняется. [c.292]

Во многих случаях движение газа в металлических трубопроводах происходит с теплообменом и температура его по длине струйки остается примерно постоянной. Тогда для изотермического процесса (п = 1), второе слагаемое уравнения (57) будет [c.49]

Эта монография содержит много материала по колебаниям непрерывных тел. Исследование волнового уравнения, описывающего распространение звука в газе, проводится в главе XI, т. 2, где весьма подробно рассматривается адиабатическое и изотермическое движение газа. [c.401]

Перепад давления (абсолютного и избыточного) по длине канала (например, между сечениями //-// и IU-III рис. 11-6) при изотермическом движении газов определяется по уравнениям [c.661]

При инициировании тепловых волн с учетом движения вещества, как и в известных решениях задачи о поршне в теплопроводном газе или в упомянутых ранее решениях той же задачи в реагирующем газе, могут осуществляться два конкурирующих механизма распространения тепловой волны. В случае, когда начальная энергия значительно превышает пороговую, основной перенос тепла и тепловыделение происходит в волне, распространяющейся вследствие теплопроводности. Роль движения газа в основной части волны невелика. За основной частью тепловой волны может в некоторых случаях образоваться изотермическая ударная волна, имеющая существенно меньшую скорость, чем фронт тепловой волны, и играющая второстепенную роль в ее распространении. Если начальная энергия незначительно превышает критическую, то на ранней стадии формирования тепловой [c.157]

В случае рассмотрения движения газа можно пренебречь влиянием массовых сил. функция давления Р принимает различный вид в зависимости от процессов изменения параметров состояния. Рассмотрим изотермическое течение термически совершенного газа. В этом случае [c.63]

В плоскопараллельном и пространственном случаях более подробно изучены задачи о выдвижении с постоянными скоростями из покоящегося газа так называемых угловых поршней [1-7], составленных соответственно из двух (трех) пересекающихся плоскостей, когда возникающее движение газа является двумерным (трехмерным) автомодельным течением. Полное решение задач о выдвижении из газа угловых поршней, стенки которых двигаются по произвольным законам и взаимно ортогональны, было получено в [1, 4], но лишь для случая, когда показатель адиабаты в уравнении состояния 7=1 (изотермический газ). В [6] отмечено, что при некоторых 7 / 1 и при некоторых специальных углах а между образующими поршень плоскостями (двумерный случай), полное решение задачи о выдвижении по произвольному закону соответствующего углового поршня в классе неавтомодельных потенциальных двойных волн, вообще говоря, невозможно. [c.152]

ФИЗИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ МНОГОСТРУЙНОГО ИЗОТЕРМИЧЕСКОГО И НЕИЗОТЕРМИЧЕСКОГО ДВИЖЕНИЯ ГАЗОВ [c.69]

При движении газа в трубопроводе постоянного диаметра одновременно изменяются давление, плотность и скорость движения. Так, давление уменьшается из-за необходимости совершать работу по преодолению силы трения, плотность также уменьшается (при изотермическом течении она пропорциональна давлению). Средняя скорость движения газа увеличивается по ходу его движения, так как массовый расход остается постоянным, а плотность падает. Таким образом, использовать в явном виде уравнение Бернулли (50) для расчета нельзя. [c.76]

Как известно, технические расчеты движения газа в трубах стремятся проводить для упрощения в Предположениях либо адиабатичности, либо изотермичности процесса. В реальных условиях движение газа по трубопроводу происходит с теплообменом с окружающ ей средой и при этом температура газа по длине трубы не остается постоянной. Однако для газопроводов большой протяженности режим движения газа более близок к изотермическому, чем к адиабатическому. Поэтому в инженерных расчетах считают, что движение газа в магистральных трубопроводах — изотермическое,, а температура газа принимается равной температуре грунта на глубине заложения трубы. [c.733]

Аналогия между уравнениями дозвукового изотермического движения газа (или сжимаемой жидкости) по трубе при малых числах Маха и уравнениями распространения электрического тока по кабелю ( телеграфными уравнениями) отмечена, например, в книге И. А, Чарного [c.736]

Одна из первых электрических моделей для воспроизведения неустановившихся изотермических движений газа в магистральном газо- [c.736]

Дадим еще одну упрощенную форму уравнений (14) для движения газа в условиях, близких к изотермическим. [c.96]

Интегрирование уравнений неустановившегося изотермического движения газа в трубопроводе [c.97]

В предыдущих параграфах изложены методы расчета движения газа и составов в системах КПТ, работающих в изотермических условиях. В качестве основного допущения принимали, что температура сжатого воздуха в трубопроводе остается практически неизменной, а теплообмен с окружающей средой происходит так, что обеспечивается постоянство этой температуры. Однако для расчета пневмотранспортных систем КПТ, работающих в условиях резких колебаний температуры, проложенных в районах вечной мерзлоты, где существенен теплообмен с окружающей средой, необходимо рассматривать неизотермические режимы работы этих систем. [c.135]

Уравнения (60) нельзя проинтегрировать сразу, как это было для случая изотермического движения газа, поскольку их правые части зависят от самого решения задачи, так как в них входят неизвестные функции с Т)= с (х, t) и w=w x, f). Такие системы называются неприводимыми в отличие от дифференциальных уравнений, у которых характеристики находятся независимо от решения той или иной задачи. [c.137]

Уравнения характеристик (60) и условия совместности (62)— (64) нельзя разрешить в конечном виде, поэтому их будем интегрировать численно. При этом, как для изотермического движения газа, используем метод, основанный на замене дифференциальных уравнений конечно-разностными. Применительно к системе трех уравнений для функций, зависящих от двух переменных, этот метод реализуется следующим образом. [c.139]

Многие экспериментальные данные по исследованию сопротивления трения при движении газа в трубах и каналах указывают на то, что если физические параметры относить к средней температуре газа по длине канала, то сопротивления неизотермического течения можно рассчитывать по тем же формулам, что и для изотермического [c.410]

Изотермическое движение. Движение газа называется изотермическим, если в этом движении температура Т тождественно постоянна [c.86]

Условие (7) можно рассматривать как предположение, эквивалентное изотермическому характеру движения газа. В этом случае связь давления с плотностью имеет вид [c.87]

При изохорическом движении нормального газа должно быть, кроме того, Вр = /зВЗ = О, т. е. давление должно сохраняться в частице. Добавление к (17) уравнения Вр = О приводит к системе уравнений изотермического движения газа (6). [c.88]

Если при движении газа по трубам вследствие теплообмена с окружающей средой температура по длине не изменяется, то имеет место изотермический процесс (T= onst). При этом внутренняя энергия в сечениях трубопровода остается постоянной. [c.56]

Если при движении газа по трубам вследствие теплообмена с окружающей средой температура по длине не изменяется, то имеет место изотермический процесс (Т=соп81). При этом внутренняя энергия в сечениях трубопровода остается постоянной. Уравнение Бернулли при изотермическом течении газа имеет такой же вид, как и для несжимаемой жидкости, за исключением того, что в сечениях потока разная плотность [c.75]

В потоках с турбулентным пограничным слоем на обтекаемой поверхности чисто аналитический расчет трения и конвективного теплообмена в настоящее время невозможен. Однако разработаны различные полуэмпи-рические методы, позволяющие с достаточной для практики точностью рассчитать поверхностное трение и теплообмен. В случае изотермического пограничного слоя в области существенных градиентов давления можно надежно рассчитать динамические характеристики турбулентного слоя и определить положение места отрыва. Меньше разработаны теория и методы расчета турбулентного пограничного слоя с градиентом давления в условиях интенсивного тепломассообмена и при больших скоростях движения газов. В некоторых случаях применение модифипированной аналогии Рейнольдса процессов переноса тепла и количества движения позволяет распространить полуэмпирические методы расчета изотермического пограничного слоя на расчет турбулентного пограничного слоя в условиях интенсивного теплообмена, влияния сжимаемости, поперечного потока массы и других факторов. [c.5]

Упражнения. 1. При установившемся истеченин газа из тонкой конической трубки траектории частиц представляют собой прямые, сходящиеся в вершине конуса. Предполагая, что движение совершается изотермически, найти соотношение между скоростями V и V в сечениях АВ и аЬ, площади которых суть 5 и 5 (рис. 45). [c.124]

Дальнейший прогресс в отыскании точных решений уравнения Буссинеска относится к пятидесятым годам, когда внимание к нему было привлечено также в связи с изучением задач движения газа в пористой среде. Как было отмечено еще Л. С. Лейбензоном, уравнение (3.12) совпадает с уравнением изотермического движения газа (см. стр. 626), если заменить в последнем давление в газе на глубину потока Н. Отсылая поэтому читателя, во избежание больших повторений, к общему рассмотрению вопроса в п. 4.2, остановимся здесь подробнее лтишь на некоторых, преимущественно более ранних исследованиях уравнения Буссинеска применительно к задачам распространения грунтовых вод. [c.617]

Нестационарые задачи были подробно изучены в случаях изотермического течения- В большинстве работ по дозвуковому движению газа в газопроводах при малых числах Маха конвективным инерционным членом в динамическом уравнении пренебрегают. Однако и в этом приближении нелинейная система основных дифференциальных уравнений одномерного движения оказывается гиперболической- По-вйдимому, И. А. Чарным (1951, 1961) впервые было предложено для дальнейшего упрош ения задачи при рассмотрении медленно изменяющ,ихся во времени движений газа отбрасывать также и локальный инерционный член динамического уравнения. В этом приближении задача становится параболической, хотя, вообще говоря, сохраняет нелинейный характер, И для того, и для другого приближений Чарным были предложены различные способы. линеаризации уравнений (в некоторых случаях задача сводится к уравнению теплопроводности). Им же были даны решения некоторых типичных задач в линейной постановке ) [c.735]

Первые публикации в СССР по этому вопросу появились в начале шестидесятых годов, В них неустановившееся изотермическое движение газа по газопроводу рассматривалось в приближенных постановках. Группой авторов во главе с И, Е, Ходановичем (1961) были выполнены на ЭВМ расчеты в линейной портановке с использованием явной конечноразностной схемы. Несколько более интересны в этом отношении работы Е. М. Минского, Ю. И. Максимова и А, С. Малых (1961, 1962), которые рассмотрели задачу в нелинейной постановке, но тоже без учета сил инерции. Первоначально этими авторами была также применена явная разностная схема, которая обладала некоторыми недостатками (один из них — свойственное всем явным разностным схемам жесткое ограничение шага по времени). Ф. Б. Абуталиев и А. К. Жолдасов (1963), рассматривая задачу в той же постановке, предпочли использовать неявную конечноразностную схему, В своих последующих работах Ю. И. Максимов и Е. М. Минский (1964—1966) также перешли к применению неявного разностного метода, однако ограничились рассмотрением задач в прежней упрощенной физической постановке. [c.736]

В некоторых случаях движения газов в качестве уравнения состояния берется р = р р). Такой газ называется баротропным. Вчастности, идеальный газ, движущийся изотермически Т — onst) или изэнтропически (S = onst), является баротропным. [c.279]

В некоторых случаях течений газа (например, при движении газа с высокой теплопроводностью в длинных трубопроводах, имеющих хороший тепловой контакт с окружающей средой) температуру всех его частиц можно считать одинаковой и неизменной во времени. Такие движения с 7 = onst называются изотермическими. При установившихся изотермических движениях газа в трубах справедливо равенство [c.47]

Пример 8. Определить удельную потенциальную работу изотермического расширения природного газа ( л = 20), как газа идеального, от начального состояния /i = 30° , pi=54 кГ]с) = = 52,96 бар до Pi — ZQ кГ1см =29А2 бар (движение газа по трубопроводу). [c.98]

Кроме того, и это, быть может, имеет ианбольшее принципиальное значение, коренному изменению нодлеичат граничные условия на поверхности твердого тела как для скоростей, так и для температур. Еще в 1875 г. Кундт и Варбург, проводя опыты над колеблющимся в разреженном газе диском, обратили внимание на уменьшение амплитуд затухания диска при снижении давления в окружающем их газе. Этот факт, не укладывающийся в законы динамики ньютоновской вязкой жидкости, смог быть объяснен только при помощи отказа от основного свойства вязких газов вообще — прилипания частиц газа к твердой стенке. Было выдвинуто предположение о наличии скольжения разреженного газа по поверхности диска, причем в случае изотермического движения газа скорость Ни, этого скольжения была принята равной [c.825]

Изотермическое движение. В этом случае Х= onst, ибо в общем случае установившегося движения газа по трубе постоянного сечения X зависит только от температуры. [c.476]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...