Отражение молекул зеркальное

Отражение молекул зеркальное 68 [c.616]

Отражение молекул зеркально-диффузное 82, 351 [c.438]

В каких случаях реализуется схема зеркального отражения молекул от обтекаемой поверхности и когда вероятней диффузное отражение [c.711]

Покажите, что при зеркальном отражении молекул от обтекаемой поверхности коэффициент аккомодации / = 0. [c.711]

Схема зеркального отражения молекул от поверхности реализуется в том случае, когда эта поверхность очень гладкая и наклонена под малым углом атаки. Однако даже при полированной поверхности только малая часть молекул отражается зеркально. Наиболее вероятной оказывается схема диффузного отражения, которая предполагает наличие шероховатости и щeJ eй, размеры которых соизмеримы с поперечными размерами молекул. В этой схеме молекулы в результате соударения а [c.713]

В соответствии со схемой зеркального отражения молекул (рис. 13.3) касательная составляющая скорости не изменяется ни по величине, ни по направлению, в то время как нормальная составляющая, сохраняя величину, изменяет направление на обратное. В соответствии с этим p = [c.715]

Схема зеркального отражения молекул [c.715]

Рассмотрим общую формулу для расчета коэффициента сопротивления тела вращения с криволинейной образующей при условии зеркального отражения молекул от поверхности. Из рис. 13.4 видно, что элементарный поток массы йт = [c.721]

Разница значений, полученных при расчете по формулам (13.35) и (13.28), объясняется тем, что в первом случае не учитывается действие отраженных от поверхности молекул. Если сравнить значения коэффициентов сопротивления в случае зеркального отражения молекул, рассчитанные по зависимостям (13.28) и (13.32), в котором положим / = 1, то одинаковые результаты получим, если во второй зависимости [c.724]

При мгновенном зеркальном отражении молекулы ее энергия не изменяется, т. е. Еп—Eq и v = 0- При полном обмене энергией о=- с и 7 = 1. В промежуточных случаях <> принимает значение между Еп и Ес и величина коэффициента аккомодации меняется тогда между. О и I. [c.257]

Пусть скорость фазовой границы равна нулю. В этом случае при. любом законе отражения молекул (кроме полностью зеркального) должно происходить затормаживание газа на поверхности раздела фаз. С другой стороны, нет оснований считать скорость газа у стенки равной скорости поверхности. Аналогично нет оснований считать температуру пара у границы равной температуре поверхности. [c.34]

Выясним влияние зеркального отражения-молекул па результирующий поток на выходе из капилляра. [c.337]

Если 0=0, отражение молекул от стенки полностью зеркальное, если а=1—диффузное. [c.325]

В рамках этой простейшей модели отражение молекулы от твердой поверхности с вероятностью 0 носит диффузный характер. Для множества N падающих частиц это означает, что распределение QN из них после отражения не зависит от распределения падающих молекул II является максвелловским (см. ниже). Зеркально, т. е. с сохранением начального тангенциального импульса, отражается (1—Q)N молекул. В бо ее сложных моделях взаимодействие описывают двумя параметрами — коэффициентами аккомодации нормального [c.14]

Одна из наиболее старых и распространенных аппроксимаций функции распределения отраженных молекул вслед за Максвеллом ) строится в предположении, что часть молекул 1—отражается от поверхности зеркально, а часть —диффузно с максвелловским распределением [c.82]

По-видимому, экспериментальные данные можно аппроксимировать лучше, если вместо введения зеркального отражения молекул считать, что функция распределения является максвелловской, но с некоторой макроскопической скоростью ) [c.86]

При = 1 отраженные молекулы принимают температуру стенки Г" = 7 +. При чисто зеркальном отражении (а = 0) температура молекул, очевидно, произвольна. При равных температурах стенок Т = Т + равны и температуры отраженных молекул [c.256]

Согласно граничным условиям Максвелла, тангенциальный импульс и кинетическая энергия отраженных молекул зависят частично от скорости и температуры стенки и частично от импульса и кинетической энергии молекул налетающего потока. Если а = О (зеркальное отражение), то отраженный поток не чувствует границу (это касается как тангенциального импульса, так ж кинетической энергии). Если же а = (полностью диффузное отражение), то этот поток полностью теряет информацию о налетающем потоке (сохраняя лишь число молекул). По этой причине коэффициент а (первоначально определенный как доля диффузно отраженных молекул) обычно называют коэффициентом аккомодации , чтобы подчеркнуть тенденцию газа аккомодировать (приспосабливаться) к состоянию стенки. [c.110]

Рис. 14. Скорость I вылетающей молекулы однозначно определяется скоростью, которой она обладала перед соударением со стенкой, только тогда, когда отражение является зеркальным (штриховая прямая).

Рассмотрим более подробно случай, когда отражение молекул от стенки существенно отличается от зеркального. При этом X, /), вообще говоря, должно зависеть от Ту, и Пю, чтобы выполнялось соотношение взаимности, а величины Тго — — То /То и Пго — иоI (2/ 7о) /2 должны быть малыми, чтобы линеаризация была законной. Тогда удобно воспользоваться упрощением, которое не влияет на точность линейного анализа. [c.187]

Так как беспорядочное движение падающих и отраженных молекул является максвелловским, то средняя величина иО равна нулю и, следовательно, отсутствует теплопередача [см. уравнение (10) 1.9]. Мы можем заключить, что при зеркальном отражении массовая скорость зависит от значений массовой скорости и температуры на стенке. Движение в пристеночном слое является изоэнтропическим и представляет поток с идеальным скольжением. Температура этого потока не зависит от температуры стенки. [c.63]

Если молекулы отражаются от стенки зеркально, то движение отраженных молекул соответствует состоянию газа, а не стенки, и смешение двух потоков молекул не дает никакого отклонения от закона Максвелла. Неизоэнтропическая теория должна учитывать такое отражение, при котором движение отраженной молекулы и условия на стенке взаимно связаны. Этот вопрос рассматривается в 4.4. [c.102]

Сравнение величин Сд (рис. 5.5), измеренных в гелии и вычисленных по формуле (25), показывает хорошее согласование, учитывая трудность измерения таких малых сил, концевые эффекты (5 < 1) и возможность существования зеркально отраженных молекул (5 > 1). Результаты не зависят [c.224]

При мгновенном зеркальном отражении молекулы ее энергия не изменяется, т. е. п=- о и у = 0. При полном обмене энергией Ео = Ес и у=1. В промежуточных случаях Ео принимает значения между Е . и Ес и величина коэффициента аккомодации лежит тогда между О и 1. [c.251]

При зеркальном отражении молекулы ведут себя подобно абсолютно упругим шарам. Энергия до и после соударения не изменяется. При диффузном отражении молекулы в результате соударения практически полностью абсорбируются стенкой, передавая ей свой импульс и энергию, а затем по истечении какого-либо малого промежутка времени отражаются от стенки с энергией, соответствующей температуре стенки. Практически большая часть молекул взаимодействует со стенкой по схеме диффузного отражения и лишь несколько процентов — по схеме зеркального. [c.419]

Симметрия задачи позволяет вместо бесконечного пористого слоя рассматривать течение в одном канале, приняв на стенках этого канала вне пористого тела (в переходных слоях) зеркальный закон отражения молекул. Вдали от пористого слоя течение равномерное, причем в набегающем потоке - подобное течению конденсации на плоскость, а за пористым слоем - подобное испарению с плоскости. В соответствии с этой аналогией в набегающем потоке должны быть заданы (см., например, [7-14]) числовая плотность = п(л —>-оо) и температура 7 , = Г (х —>-оо), а в потоке за плоским слоем каналов - только плотность = п х —> +оо). [c.195]

Температура реэмиттированных молекул, в состав которых входят как диффузно, так и зеркально отраженные молекулы, согласно (14) равна [c.139]

Если молекулы отражаются зеркально, то мы имеем дело с обращенной реэмиссией, когда для падающих и отраженных молекул нормальные составляющие количества движения равны по величине, но обратны по знаку (нормальная скорость при отражении меняет знак на противоположный) [c.159]

Пусть доля диффузно отраженных молекул составляет о, тогда энергия этих молекул пропорциональна велпчппе оУд, а энергия зеркально отраженных молекул пропорциональна (1 — о) Ун- Суммарная энергия отраженных поверхностью молекул пропорциональна величине [c.160]

Мы определили выше расход газа в длинной трубе при полностью диффузном отражении молекул стенками если часть молекул о отражается диффузно, а остальные молекулы отражаются зеркально, то расход газа по трубе возрастает (скорость движения вдоль трубы зеркально отраженных молекул после ударов о стенку не изменяется). Смолуховскип ) показал, что [c.174]

Сравните коэффициенты лобового сопротивления конуса и параболической головки с одинаковым удлинением 1 мид = 2 и миделевым сечением при условии зеркального отражения молекул от гладкой поверхности. Параболическая образующая задана уравнением г = х(2— х), в котором г = г/Гмид, х = х/х пп (см. рис. 10.6). [c.712]

В случае зеркального отражения молекул воздуха в этих формулах следует положить / == 0. Тогда xf = 1,678 и Сзсдон= 9,168-10 К Соответствующая величина Сх = л7 — Сждов = 1,677. Для ПОЛНОГО диффузного отражения коэффициент / = [c.723]

Процитируем ряд работ, в которых наиболее выпукло проиллюстрированы чисто аналитические возможности решения конкретных задач. В работе [2] аналитически решено кинетическое уравнение для РГ в бесси-ловом пространстве между двумя параллельными плоскостями с заданным температурным полем T-iiy, t) T iy, t) при произвольном значении коэффициента отражения падающих молекул pi,2 отражение предполагается зеркальным плоскости имеют координаты z= a. В частном случае Т у, f)= onst взаимосвязь, между давлением р и молекулярной концентрацией п вблизи поверхности выражается зависимостью [c.50]

Пусть скорость стенки равна нулю. Очевидно, что прис тствие покоящейся стенки при любом законе отражения молекул (кроме полностью зеркального) должно приводить к затормаживанию газа. С другой стороны, у нас нет никаких оснований считать скорость газа у стенки равной скорости стенки. Точно так же у нас нет оснований считать температуру газа у стенки равной температуре стенки. [c.318]

XI 1.17. Сравните коэффициенты лобового сопротивления конуса и параболической головки с одинаковым удлинением Лмпд=2 и миделе-вым сечением при условии зеркального отражения молекул от г. адкой поверхности. Параболическая образующая задана уравнением г=ху Х(2—-х ), в котором г=г/гш щ, х = х/хм1щ (см. рис. 2.1Х.6). [c.408]

ХИ.З. Схема зеркального отражения молекул от поверхности реализуется в том случае, когда она очень гладкая и наклонена под малым углом атаки. Однако даже при полированной поверхности только малая часть молекул отражается зеркально. Наиболее вероятной оказывается схема диффузного отражения, которая предполагает наличие шероховатостей и щелей, размеры которых соизмеримы с поперечными размерами молекул. В этой схеме молекулы в результате соударения с поверхностью полностью передают ей свой импульс и энергию, попадая в щель или оказываясь между бугорками шероховатостей. По исте- [c.704]

ХП.8. В соответствии со схемой зеркального отражения молекул (рис. З.ХП.1) касательная составляющая скорости не меняется ни по величине, ни по направлению, в то время как нормальная составляющая, сохраняя свою величину, изменяет направление на обратное. В соответствии с этим pi— =Pj,=P и Тг=тг=т. Подставив эти значе-Рис. 3.XII.1. Схема зеркально- ния в выражения для коэффициентов акко-ГО отражения молекул модации, получим [c.706]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...