Движение газа дозвуковое

На рис. 4.1 показаны три вида распространения малых (звуковых) возмущений в газовом потоке. Укажите, какой скорости движения газа — дозвуковой V С. а) (рис. 4.1, а), сверхзвуковой V > а) (рис. 4.1, в) или звуковой V = а) (рис. 4.1,6) — соответствует каждый вид распространения возмущений. [c.99]

Составленные уравнения для потенциала и функции тока возмущений представляют линейные уравнения в частных производных второго порядка с постоянными коэффициентами. В такой приближенной линеаризованной постановке решение задач газовой динамики может быть выполнено сравнительно простыми приемами. В зависимости от того, является ли движение газа дозвуковым (Моо < 1) или сверхзвуковым (М > 1), уравнения (16) и (17) будут принадлежать к эллиптическому или гиперболическому типу. В первом случае (Моо < 1) уравнения можно сохранить в ранее указанной форме, во втором (Мсо >1) переписать в виде [c.215]

Движение газа со скоростями vчисло Маха M = v/a<. Движение газа при М = 1 называют звуковым. При сверхзвуковом движении газа М > 1. [c.588]

Описанные свойства сверхзвукового течения придают ему характер, совершенно отличный от характера дозвукового движения. Если дозвуковой поток газа встречает на своем пути какое-либо препятствие, например, обтекает какое-либо тело, то наличие этого препятствия изменяет движение во всем пространстве как вверх, так и вниз по тече)шю влияние обтекаемого тела исчезает лишь асимптотически при удалении от тела. Сверхзвуковой же поток натекает на препятствие слепо влияние обтекаемого тела простирается лишь на область вниз по течению ), а во всей остальной области пространства вверх по течению газ движется так, как если бы никакого тела вообще не было. [c.443]

Таким образом, мы приходим к выводу, что если на входе трубы скорость газа меньше скорости звука, то движение остается дозвуковым и на всем дальнейшем ее протяжении. Скорость, равная местной скорости звука, если и достигается вообще, то только на выходном конце трубы (при достаточно низком давлении во внешней среде, в которую выпускается газ). [c.509]

Простые соображения показывают, что при обтекании произвольного тела сверхзвуковым потоком перед телом возникает ударная волна. Действительно, в сверхзвуковом потоке возмущения, обусловленные наличием обтекаемого тела, распространяются только вниз по течению. Поэтому натекающий на тело однородный сверхзвуковой поток должен был бы доходить до самого переднего конца тела невозмущенным. Но тогда на поверхности этого конца нормальная компонента скорости газа была бы отличной от нуля в противоречии с необходимым граничным условием. Выходом из этого положения может являться только возникновение ударной волны, в результате чего движение газа между нею и передним концом тела становится дозвуковым. [c.638]

Исследуем теперь падение давления на участке а — г трубы при большой дозвуковой скорости движения газа. [c.195]

При анализе уравнения (49) выявлено, что а) изменение скорости газа вызывается и такими факторами, которые не связаны с непосредственным силовым воздействием на поток (например, подвод тепла), б) суммарный эффект в ряде случаев оказывается обратным тому, который можно ожидать, исходя из анализа действия внешних сил. Действительно, например, сила трения, всегда действующая против направления движения, в дозвуковом потоке приводит не к торможению, а к ускорению потока. Последнее означает, что при течении с трением происходит такое снижение статического давления, что действующая по потоку сила давления превышает силу трения. [c.216]

Если влияние диссоциации несущественно, то при дозвуковых скоростях движения газа, когда кинетическая энергия потока относительно мала, коэффициент аккомодации может быть выражен через соответствующие значения температуры [c.138]

Напомним, что при движении газа со скоростью дрейфа (см. 5) индуцированное электрическое поле равно и противоположно наложенному, в результате чего ток через газ не идет и никакого магнитогидродинамического воздействия нет. Как видим, при неизменной величине электромагнитного воздействия знак производной скорости изменяется на противоположный при переходе от дозвукового течения (М<1) к сверхзвуковому (М>1) и наоборот. [c.240]

При стационарном движении газа по трубе постоянного сечения с начальной сверхзвуковой скоростью в том случае, когда длина трубы равна предельной длине, скорость газа вдоль трубы непрерывно убывает, пока, наконец, не достигнет скорости звука на выходе из трубы. Непрерывный переход через скорость звука от сверхзвуковой скорости к дозвуковой в трубе постоянного сечения, так же как и непрерывный переход от дозвуковой скорости к сверхзвуковой, невозможен при начальной сверхзвуковой скорости в трубе с длиной больше предельной образуется прямой скачок уплотнения. [c.666]

Характер возмущений (см. рис. 4.1, а) соответствует дозвуковой скорости движения газа (V <С а), так как фронт малых возмущений, двигаясь со скоростью звука, распространяется навстречу потоку. В случае, показанном на рис. 4.1, б, скорость потока равна скорости звука V = а) и возмущения перемещаются только по потоку. На рис. 4.1, O изображен вид распространения звуковых возмущений в сверхзвуковом потоке V > а), поэтому все слабые возмущения находятся в пространстве (конус Маха), ограниченном образующими — прямыми AB и АС. [c.107]

В газовой динамике имеют место все типы задач математической физики задача Коши, краевые задачи, смешанные краевые задачи (или нестационарные краевые задачи). Например, при нестационарном обтекании тел или нестационарном движении газа в каналах возникает смешанная краевая задача. Обе эти задачи при стационарном дозвуковом течении являются краевыми, а при сверхзвуковом стационарном течении-—задачами Коши. [c.49]

На рис. VI.3 показаны возможные случаи движения газа в трубе переменного сечения. Здесь приведены изменения скорости и давления вдоль трубы. Если скорость на входе дозвуковая, то возможны два случая (кривые 1 и. 2). [c.141]

Далее будут рассмотрены простейшие случаи дозвукового и сверхзвукового потоков. Движение газа при околозвуковой скорости (значения числа М близкие к единице) в настоящем курсе не изучаются. [c.186]

Подсчеты показывают, что второй и третий члены правой части этого уравнения в обычных на практике условиях движения газов (при горизонтальном расположении трубопровода и малых дозвуковых скоростях течения) оказываются малыми по сравнению с первым членом, учитывающим сопротивление движению, и поэтому ими можно пренебречь. Тогда вместо уравнения (6.36) будем иметь [c.253]

Пусть движение газа в канале происходит с возрастанием скорости потока (ускоренное). Тогда алгебраический знак дифференциала скорости dw должен быть положительным, а знак dp в соответствии с выражением (571) — отрицательным. В этих условиях при дозвуковом движении газа (М < 1) алгебраический знак d/ в соответствии с выражением (586) отрицательный. Значит, площадь сечения f канала в направлении возрастания скорости потока и снижения давления должна уменьшаться. Следовательно, канал должен быть суживающимся. Такой капал называют к о и ф у з о р о м. [c.238]

При расчете сопла могут быть два принципиально различных случая истечения дозвуковое и сверхзвуковое движение газа (в зависимости от отношения давления среды р2, ъ которую вытекает газ, к начальному давлению Pi). [c.72]

Формулами (7-91) и (7-92) можно пользоваться для расчета теплообмена при движении газа в трубах как с малыми (Af <0,2), так и с большими (0,2 < М < 1) дозвуковыми скоростями [c.299]

Для области дозвуковых скоростей движения газа (ф — 1) имеем [c.110]

Интегральное уравнение энергии для дозвуковых скоростей движения газа и для области конечных значений чисел R t , в которой можно считать, что число St слабо зависит от форм — параметра /, при-мает вид [c.119]

Уравнения Рейнольдса в совокупности с дифференциальной моделью турбулентности широко используется для расчета гидродинамических и тепловых характеристик разнообразных стационарных и нестационарных турбулентных течений. В работе [6.6] для описания турбулентного течения в двумерном слое смешения используются нестационарные уравнения Рейнольдса и трехпараметрическая модель турбулентности [6.4]. При этом крупномасштабные движения газа (М 1) полагались двумерными, а мелкомасштабные турбулентные пульсации - трехмерными и учитывались явления переноса, генерации, диффузии и диссипации турбулентности. Рассматривалось дозвуковое течение совершенного газа, в котором эффекты молекулярной вязкости и теплопроводности полагались несущественными, т.е. Re — сю. [c.165]

Если давление внешней среды р =ро,движения газа нет. Если р < ро,ао Рн > Ркр,внутри сопла устанавливается дозвуковое течение газа, аналогичное течению несжимаемой среды в трубе Вентури (пунктирная линия). [c.74]

При наличии в газовом потоке возмущений, которые не могут считаться малыми, решения конкретных задач должны основываться на уравнениях (1 134) или (1.136). Нелинейность этих уравнений создает значительные трудности в получении решений. С. А. Чаплыгин предложил в 1904 г метод точной линеаризации уравнений плоского движения газа при дозвуковых скоростях. Исходными в этом методе являются выражения для потенциала скорости и функции тока [c.73]

При движении тела в газе число Маха равно отношению скорости тела V к скорости звука в газовой среде а. При М<С1 газы можно считать несжимаемыми. В воздухе сжимаемость необходимо учитывать при скоростях о>100 м/с (М>0,3). При М<1 движение называют дозвуковым, при М=1 —звуковым, при М>1 —сверхзвуковым, при М>5 — гиперзвуковым. Каждый из этих случаев имеет свои особенности. [c.113]

Если М < 1, знак йи противоположен знаку дА, т. е. при дозвуковом движении газа, так же как и в случае несжимаемой жидкости, с возрастанием [c.111]

Положим > о, т. е. будем рассматривать развитие движения вниз по потоку. Тогда сразу видно, что йМ > О, если М < 1 и М < О, если М > 1. Это приводит к следующему выводу при адиабатическом движении газа по трубе постоянного сечения наличие трения вызывает ускорение дозвукового потока и замедление сверхзвукового потока. [c.122]

Воспользовавшись формулой (79) гл. III, убедимся, что Мх > 1 при Ях >-1 и Ма < 1 при Я а < 1. Таким образом. Заключим, что движение газа до прохождения им скачка уплотнения является сверхзвуковым, за скачком — дозвуковым. [c.128]

Показание давления рю динамическом отверстии О можно считать надежным, что же касается работы статического отверстия, то относительно него следует сделать оговорку. При достаточно больших, хотя и меньших единицы, значениях числа Мх на сферической поверхности носика могут возникнуть зоны местных сверхзвуковых скоростей. Последующий переход от сверхзвуковых скоростей к дозвуковым вызовет возникновение на поверхности трубки перед статическим отверстием 8 скачков уплотнения и местные искажения давления. Наименьшее значение числа Мх < 1 набегающего потока, при котором на поверхности обтекаемого тела (в данном случае измерительной трубки) возникают сверхзвуковые зоны, называют критическим числом М и обозначают Мкр )- Если число Мх набегающего потока превосходит число Мкр, то пользование статическим отверстием становится ненадежным и необходимо каким-нибудь независимым путем определять давление р- в движущемся газе, например при движении газа по цилиндрической трубе измерять давление на стенке трубы в сечении, близком к носику скоростной трубки. [c.142]

Итак, рассматриваемое нетривиальное решение системы (34) представляет не что иное, как переход от сверхзвукового движения к дозвуковому в однородном потоке вязкого газа. Нетрудно убедиться в том, что не только числа М, но и температуры, плотности и давления на бесконечности вверх и вниз по течению связаны между собой теми же соотношениями, что и в теории прямого [c.645]

Движение газа со скоростями v число Маха = via <1. Движение газа при М = 1 называют звуковым, При сверхзвуковых цышенаях газа М > 1, [c.567]

Движение газа имеет существенно различный характер в зависимости от того, является ли оно дозвуковым или сверхзвуковым, т. е. меньше или больше его скорость, чем скорость звука. Одним из наиболее существенных принципиальных отличий сверхзвукового потока является возможность суш,ествования в нем так называемых ударных волн, свойства которых будут подробно рассмотрены в следующих параграфах. Здесь же мы рассмотрим другую характерную особенность СЕерхзвукового движения, связанную со свойствами распространения в газе малых возмущений. [c.441]

Мы видели также в 92, что угол поворота вектора скорости в ударной волне не может превосходить некоторого определенного (зависящего от Mi) значения "/max- Поэтому описанная картина обтекания невозможна, если какая-либо из сторон обтекаемою угла наклонена к направлению натекающего потока под углом, превышающим Хтах (в таком случае движение газа в области вблизи угла должно быть дозвуковым, что фактически [c.592]

Изменение направления и величины скорости на самой ударной волне определяется ударной полярой, причем и здесь осуществляется решение, отвечающее слабой ветви поляры ). Соответственно, для каждого значения числа Маха натекающего потока Mi=tJi/ i существует определенное предельное значение угла полураствора конуса Хтах, за которым такое обтекание становится невозможным и ударная волна отсоединяется от вершины конуса. Поскольку за ударной волной происходит дополнительный поворот течения, значения тах для обтекания конуса превышают (при одинаковых Mi) значения (тах для плоского СЛу-чая (обтекания клина). Непосредственно за ударной волной движение газа обычно сверхзвуковое, но может быть и дозвуковым (при X, близких к Хта>) - Сверхзвуковое за ударной волной течение по мере приближения к поверхности конуса может стать дозвуковым, и тогда на определенной конической поверхности скорость проходит через звуковое значение. [c.594]

Переход конвективного горения аэровзвесей в детонацию. Описанная в 2 теория конвективного горения аэровзвесей справедлива до тех пор, пока скорости движения газа существенно дозвуковые, и движуш,ийся за счет выделения продуктов горения газ не успевает вовлечь частицы топлива в движение. Для анализа дальнейшего развития процесса необходимо использование полной системы уравнений (5.3.1) для двухскоростного движения горючей аэровзвеси. Рассмотрим плоское одномерное нестационарное движение монодиснерсной аэровзвеси. Пусть в начальный момент времени на участке О < а а о У закрытого конца неограниченного объема повышается температура газа до и частиц до Tsначальный момент задается контактный разрыв (без возмущения давления), слева от которого частицы горят. Начальные и граничные условия сформулированной задачи имеют впд [c.430]

Построение аналитических и даже числовых решений полной системы уравнений газовой динамики связано со значительными трудностями не только из-за сложности физико-химических процессов, но и потому, что в общем случае течение содержит дозвуковые, трансзвуковые и сверхзвуковые области, для описания которых требуется различный математический аппарат. При этом приходится иметь дело сразу с эллиптическими, параболическими и гиперболическими уравнениями в частных производных. В то же время построение некоторых аналитических решений, основанных на приближенных предпосылках, позволяет, значительно упростив методы решения, установить многие качественные закономерности. В настоящем параграфе будут рассмотрены некоторые аналитические решения, позволяющие выявить ряд важных закономерностей движения газа и являющиеся необходимыми тестовыми примерами при численных расчетах. К числу таких решений относятся одномерная теория сопла, теория простой волны (течение Прандт-ля — Майера, волна Римана), обтекание клина, распад произвольного разрыва, точечный взрыв, решение методом источников и стоков, решение уравнения для потенциала. [c.54]

Из уравнения (VI.41) следует, что при дозвуковом движении газа в трубе (М < 1) скорость потока при подаче газа в трубу будет расти, а при удалении газа из трубы — убывать. В сверхзвуковом потоке (М > 1) явление йудет обратным при подаче [c.146]

Аналогичный вывод имеет силу и для стационарного движения газа по трубе постоянного сечения с начальной сверхзвуковой скоростью. В этом случае скорость газа вдоль трубы непрерывно убывает, пока, наконец, не достигнет скорости звука. Непрерывный переход через скорость звука от сверхзвуковой скорости к дозвуковой в трубе иосгоянного сечения, так же как я непрерывный переход от дозвуковой скорости к сверхзвуковой, невозможен, и поэтому по достижении скорости звука движение газа из стационарного переходит в нестационарное. [c.292]

Уравнения (34.1) электрического тока совпадают с уравнениями (24.1) плоского потенциального движения газа по аналогии типа А при з/о = р /р. Поэтому плоские потенциальные течения газа непо-соедственно моделируются в слое с переменной проводимостью и, в частности, в ванне с соответственно профилированным дном так, чтобы глубина 3 слоя электролита была пропорциональной плотности р газа. Тейлор [80) разработал такой метод моделирования в плоскости течения для построения бесциркуляционного обтекания одиночного профиля путем последовательных приближений. Практическое применение этого способа весьма сложно, так как требует в каждом приближении изготовления нового дна ванны и измерения скорости во всей области течения. Метод Тейлора по существу совпадает с известным методом последовательных приближений Релея, сходящихся только в дозвуковой области. Как, по-видимому, впервые от.метнл Буземан [102), применение электрического моделирования существенно упрощается в плоскости годографа скорости, так как Г1 силу линейности уравнений в этой плоскости дно ванны может п.меть определенную постоянную форму. [c.258]

А, И. Некрасов. О плоекопараллельном движении газа при дозвуковых скоростях.— [c.293]

Смотреть страницы где упоминается термин Движение газа дозвуковое : [c.484] [c.217] [c.119] [c.2] [c.34] [c.107] [c.107] [c.310] [c.311]

Механика сплошной среды. Т.2 (1970) -- [ c.40 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.282 ]

ПОИСК

Движение вязкого газа дозвуковое

Движение газов

Движение тонкого профиля в сжимаемом газе с дозвуковой скоростью

О газе в движении

Плоское дозвуковое движение газа с конечными возмущениями Вывод уравнений Чаплыгина

Потенциальное движение газа с дозвуковыми скоростями Приближенные методы С. А. Чаплыгина и С. А. Христиановича

Потенциальное дозвуковое движение газа в случае малых возмущений в потоке

Расчет сопел при дозвуковом и сверхзвуковом движении газа

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...