Движение газа адиабатическое установившееся

Можно еще иначе вывести уравнение Бернулли для струйки газа, не пользуясь понятием о его теплосодержании. При установившемся, адиабатическом движении газа вдоль каждой струйки имеет место дифференциальное соотношение (12) [c.93]

Определенная таким образом максимальная скорость установившегося адиабатического движения газа вполне аналогична предельной скорости при движении несжимаемой жидкости, [c.96]

Величина СрТ для совершенного газа, как легко видеть, равна внутреннему теплосодержанию (энтальпии) ) i = U - --1- pip. Заметим, что в случае установившихся адиабатических движений произвольных двухпараметрических идеальных сред. [c.36]

Так как движение среды установившееся, а обтекаемые тела твердые и непроницаемые, то линии тока, совпадающие с траекториями и приходящие из бесконечности, должны уходить в бесконечность за телами. Для простоты рассмотрим случай, когда внешних массовых сил нет, а жидкость является идеальной несжимаемой жидкостью или идеальным совершенным газом, движущимся адиабатически. В этих случаях на каждой линии тока имеет место интеграл Бернулли. На всех линиях тока, приходящих из бесконечности, в бесконечности имеем плотность р , давление Pi и скорость Kj, одинаковые на всех линиях тока, поэтому интеграл Бернулли и условие адиабатичности можно представить в виде двух (см. (5.13)) соотношений [c.71]

При установившемся адиабатическом обратимом движении, когда и S—константы, это соотношение связывает скорость газа V и скорость звука а в нем. [c.53]

Основными уравнениями установившегося адиабатического движения вязкого газа являются уже известные нам уравнения неразрывности, количества движения и энергии. [c.208]

При установившемся движении в криволинейном канале поток энтропии S может изменяться только из-за притока тепла извне и из-за потерь, вызываемых действием вязкости, теплопроводности, наличием скачков уплотнения и т.д. При обратимом адиабатическом процессе в любых криволинейных каналах поток энтропии S при движении газа вдоль трубки тока сохраняется dS/dl = 0 5" = onst. [c.26]

Здесь р р Т - давление, плотность и температура газа, р, р, Т -их значения после адиабатического обратимого торможения потока (постоянные вдоль трубки тока), 5" - плогцадь сечения трубки тока, отнесенная к 5" - ее минимальному значению, соответствуюгцему звуковой скорости, Л - скорость потока в осевом направлении, отнесенная к максимальной скорости = (2с Т ) / адиабатического установившегося движения, 7 = Ср/су - отношение теплоемкостей. [c.35]

Значительные результаты в исследовании плоских потенциальных установившихся движений газа были получены на основе обобщения метода Чаплыгина перехода к переменным годографа в качестве независимых переменных). Уже в тридцатах годах были достигнуты хорошие результаты в применении приближенного метода Чаплыгина к задачам дозвукового обтекания тел. Приближенный метод Чаплыгина для расчета адиабатических потенциальных движений газа, как известно, основан на замене истинной адиабатической связи между давлением р и плотностью р линейной связью между р и 1/р. При этом уравнение для потенциала скорости ф или функции токал ) в специальным образом преобразованных [c.162]

При установившихся адиабатических обратимых движениях газа = onst и s = onst поэтому при таких движениях параметры торможения в частицах газа сохраняются неизменными, несмотря на изменение скорости и действительного термодинамического состояния частиц. [c.50]

Важным примером небаротропного процесса, при котором функция 3 (р, X) легко вычисляется вдоль неизвестной заранее линии тока X, может служить случай адиабатических обратимых течений совершенного газа, когда = Tds = О, и поэтому энтропия S в каждой фиксированной частице сохраняется постоянной, S = onst. Однако у различных частиц энтропия может быть различной, и процесс тогда не будет баро-тропным. Так как движение установившееся, то все частицы, движущиеся вдоль одной и той же линии тока, будут иметь одинаковую энтропию. [c.21]

Покажем прежде всего ), что если внешнее обтекание во всем пространстве вне поверхности АВОЕЕ В В А с конечными площадями и 82 сечений в бесконечности (см. рис. 60) представляет собой непрерывное установившееся адиабатическое баротропное движение идеального газа ), то имеет место [c.132]

Этому уравнению должен удовлетворять потенциал скоросте1[ для установившегося течения газа в случае, когда р зависит тблько от р, в частности, при адиабатическом процессе. Из этого уравнения получается, как частный случай (при а = оо), уравнение Лапласа, которому удовлетворяет потенциал скоростей для движения несжимаемой жидкости. В отличие от уравнения Лапласа последнее уравнение — нелинейно, и это обстоятельство значительно усложняет его решение. [c.356]

При адиабатическом обратимом и установившемся движении совершенного газа в трубке тока уравнение состояния, условие адиабатичности, интеграл Бернулли и уравнение расхода позволяют определить изменение всех параметров течения вдоль трубки тока, если заданы их значения в одном сечении и изменение какого-либо одного из параметров (например, давления) или плогцади сечения трубки тока. При этом предполагается, что параметры потока постоянны по сечению трубки тока. Расчет можно проводить по формулам [c.35]

Отсюда наглядно видна роль числа Маха в проявлении свойств сжимаемости среды при установившихся адиабатических движениях. Если число Маха очень мало, то даже сравнительно большое отно- Сительное изменение скорости не вызывает заметного относительного изменения плотности, т. е. газ ведет себя как несжимаемая среда. Напротив при больших числах Маха незначительное относительное изменение скорости может приводить к весьма большому относительному изменению плотности. [c.59]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...