Скорость движения газовой среды

Законы (113) и (116) могут быть обусловлены и смешанным контролем процесса внутренней (транспорт реагентов через пленку продукта коррозии металла) и внешней (транспорт окислителя из объема коррозионной среды к поверхности этой пленки) массо-передач при соизмеримости их торможений, которое обнаруживается по влиянию скорости движения газовой среды в определенном ее интервале на кинетику окисления некоторых металлов при достаточно высокой температуре (рис. 38 и 39). [c.65]

Рис. 38. Влияние скорости движения газовой среды на окисление углеродистой стали (0,15% С) при 1260° С за 40 мин

Опытные данные о влиянии скорости движения газовой среды на скорость окисления металлов (рис. 38, 39 и 96), согласно которым уже при небольших скоростях газового потока достигаются предельные значения скорости окисления металлов при данной температуре, указывают на то, что окисление металлов, дающих при окислении полупроводниковые окислы /7-типа, контролируется не только диффузией реагентов через окалину, но и переносом окислителя к поверхности раздела окалина — газ, т. е. внешней массопередачей (см. с. 65). Таким образом, увеличение скорости движения газовой среды в какой-то степени эквивалентно повышению парциального давления окислителя. [c.135]

Определяющие внешний теплообмен, т. е. теплоотдачу от газовой среды и кладки печи к поверхности металла температура и скорость движения газовой среды, температура кладки печи, температура металла в начале и в конце периода нагрева, физические характеристики и геометрические параметры газовой среды, поверхности кладки и металла. [c.122]

Пограничный газовый слой или неподвижен, или медленно перемещается под действием притока воздуха естественным напором или принудительным дутьем. При этом пограничный газовый слой будет тем тоньше, чем больше скорость движения газовой среды. [c.21]

Таким образом, скорость горения кокса (углерода) в слое топлива определяется интенсивностью двух различных по своей природе процессов химической реакции и подвода воздуха (кислорода) в зону горения, а также отводом отсюда продуктов реакции (горения). При высокой температуре, которая обычно устанавливается при горении (>1000° С), скорость горения определяется главным образом интенсивностью диффузии кислорода к поверхности кусков горючего [20]. Очевидно, что диффузию можно ускорить увеличением скорости движения газовой среды в зоне горения, что практически достигается повышением интенсивности дутья воздуха в очаг горения, следовательно, дутье — это один из главных рычагов для регулирования процесса горения. [c.21]

Влияние скорости движения газовой среды [c.54]

Влияние скорости движения газовой среды на коррозию металлов мало исследовано. Имеются опытные данные, согласно которым уже при небольших скоростях газового потока достигаются предельные значения скорости коррозии стали при данной температуре (рис. 23). Эти данные указывают на то, что окисление углеродистой стали в неподвижном водяном паре, воздухе и углекислоте контролируется не только диффузией реагентов через окалину, но и переносом окислителя к поверхности раздела окалина — газ. [c.54]

Скорость движения газовой среды оказывает заметное влияние на газовую коррозию только в самых начальных стадиях окисления, когда еще не образовалась окисная пленка заметной толщины. Однако при чрезвычайно больших скоростях газового потока (например, в условиях эксплуатации деталей газовых турбин), когда может [c.106]

Конструкционные материалы в процессе обработки и эксплуатации при высоких температурах (500—600 Q подвержены химической коррозии, которая развивается в сухих газах и жидких неэлектролитах. Наиболее часто химическое взаимодействие проявляется в кислородсодержащих средах сухом воздухе, углекислом газе, водяном паре, кислороде, продуктах сгорания различного топлива. Активная коррозия наблюдается в среде сернистых газов и галоидных средах. Скорость химической коррозии растет с увеличением температуры, интенсивности движения газовой среды, под действием циклических напряжений, термоударов, при наличии движущихся частиц в газовой фазе, радиации и электромагнитных полей. [c.474]

Коэффициент теплоотдачи характеризует тепловую проводимость окружающей жидкости или газообразной среды и численно определяет интенсивность теплоотдачи к поверхности тела. Коэффициент теплоотдачи при пайке зависит от конструкции паяемого изделия, его габаритов, температуры и скорости движения окружающей Среды, ее физических свойств. Наибольший коэффициент теплоотдачи имеют жидкие расплавы солей и металлов [232— 1163 Вт/(м -К)]. Поэтому скорость нагрева деталей в них, особенно при низкотемпературной пайке, в 3—6 раз выше, чем при нагреве в печах с газовой атмосферой. [c.230]

Осевая составляющая скорости газа принята постоянной, движением в радиальном направлении пренебрегаем. Тогда уравнение движения газовой среды в вихревой камере в цилиндрических координатах имеет вид [c.66]

Измеряются также параметры движения снаряда скорость, давление газовой среды в различных зонах перед манжетами и за ними, ускорения по нескольким осям пространства. Кроме того, измеряются температура в блоках накопления и питания, а также уровни питающих напряжений. [c.591]

Скорость газовой коррозии, помимо температурных условий, в большой степени зависит от многих факторов, таких как состав газовой среды, природа сплава, способы термической и механической обработки металла, наличие напряжений в металле, скорость движения газового потока и др. [c.55]

Все эти особенности движения газовой среды обусловили появление аэродинамики больших скоростей, или газодинамики,— специального раздела аэродинамики, в котором изучаются законы движения воздуха (газа) при больших дозвуковых и сверхзвуковых скоростях, а также законы взаимодействия между газовой средой и телом, движущимся в ней с такими скоростями. [c.6]

В газовой смеси могут происходить химические реакции. Здесь будет рассматриваться только случай, когда скорости химических реакций достаточно велики и газовая смесь находится в локальном равновесном химическом состоянии. При большой скорости химических реакций или соответственно при малых временах протекания химических реакций хим имеет место неравенство 4им С 4. здесь характерное газодинамическое время, определяемое отношением характерного размера в задаче L к характерной скорости движения среды V ( ,, = L/V). Можно показать, что уравнения диффузии в этом случае вырождаются в конечные соотношения, носящие название законов действующих масс. [c.13]

При движении воздуха и других газообразных сред с большими скоростями плотность газа будет зависеть от скорости движения. Изучением законов такого движения газа занимается газовая динамика. [c.126]

Из формулы (9.7) видно, что коэффициенты теплоотдачи к газам, обладающим малой теплопроводностью, будут ниже, чем к капельным жидкостям, а тем более к жидким металлам. Ориентировочно значения а к газовым средам, например к воздуху, лежат в пределах от 10—20 Вт/(м2-К) при отсутствии вынужденного движения до 50— 100 Вт/(м -К) при скоростях течения порядка десятков метров в секунду. При омывании тел капельной жидкостью, особенно водой, теплопроводность которой много выше, чем воздуха, значения коэффициента теплоотдачи на 1—2 порядка больше, т. е. вполне достижимы значения а 1000 Вт/(м -К). Если же такие высокие значения а получены на основании расчетов для воздуха, то скорее всего в расчегах допущена ошибка. [c.82]

Большим разнообразием обладают реализованные на практике лабораторные машины и установки для испытания на изнашивание материалов и деталей в газоабразивном потоке или струе. Они различаются по условиям, в которых осуществляется изнашивание по скорости движения частиц, углу атаки, температуре газа и образца, составу газовой среды и т. д. [c.244]

Форсуночные камеры с точки зрения гидродинамической обстановки в реактивном пространстве являются наиболее сложными. Особую сложность представляет определение относительной скорости движения капель жидкости и газа. При распыле жидкости форсунками в неподвижной газовой среде эта скорость может меняться от скорости истечения жидкости из соплового отверстия форсунки до скорости витания капли в воздухе. Учесть эти изменения можно путем дифференцирования капель по размерам и вычисления траектории и скорости полета каждой капли в отдельности. Но это существенно усложняет методику расчета [20]. Поэтому идут на упрощение, вводят безраз- [c.108]

Присадка сернистого ангидрида к топочным газам интенсифицирует износ (рис. 6.6). При добавлении к топочным газам 2% SO2 скорость износа возрастает и при 600° увеличивается по сравнению с износом в топочных газах без SO2 на 25%. В опытах с SO2 увеличение скорости износа наступает при температуре выше 300° (рис. 6.6). До 300° увеличение содержания SO2 не приводит к росту скорости коррозии образцов. Следовательно, независимо от состава газовой среды до 300° износ при постоянной скорости движения абразива почти не изменяется, так как в этом случае скорость коррозии мала и износ определяется только эрозией. [c.107]

На основании проведенных исследований механизма коррозионно-эрозионного износа установлено, что для прогноза сложного износа поверхностей нагрева котлоагрегатов, работающих при высокой температуре в среде агрессивных газов, коэффициент износа может быть определен экспериментально в лабораторных условиях. Для этой цели в лабораторных условиях при температуре, равной температуре изнашиваемых натурных поверхностей нагрева, в условиях газовой среды такого же состава, как и в натуре, а также концентрации и скорости движения частиц, равной скорости газов в котле, необходимо определить износ образца из котельной стали. [c.118]

Таким образом, борьба с коррозионно-эрозионным износом может осуществляться не только путем выбора соответствующих режимных параметров (скорости движения потока, температуры в ядре факела, определяющей абразивность частиц, состава газовой среды) и конструктивных решений, исключающих повышенные местные износы, но и с помощью некоторых методов защиты от износа. [c.124]

Современное состояние механики двухфазных сред характеризуется интенсивным развитием экспериментальных исследований, проводимых с целью накопления опытных фактов. Параллельно сделаны и делаются попытки математического описания некоторых упрощенных моделей движения двухфазной жидкости и фазовых переходов при больших скоростях движения. В этом направлении развиваются исследования двухфазных течений и в Московском энергетическом институте. На основе полученных результатов в настоящей монографии сделана попытка некоторых обобщений. В книге используются также материалы, имеющиеся в периодической литературе и некоторых книгах по общей газовой динамике и термодинамике. [c.6]

В форсунках пневматического распыливания дело обстоит иначе. Здесь дробление струи зависит, в основном, от движения газовой среды поэтому движению газовой среды и придают большие скорости. В то же время скорость движения жидкости крайне мала. Напор в магистрали подачи жидкости необходим лишь для обеспечения транспортировки требуемого количества жидкости к устью форсунки. Поэтому в некоторых конструкциях, где применен эжек-ционный принцип, газовая струя играет роль подсасывающего фактора и напор жидкости не превышает, как правило, нескольких десятых долей атмосферы. В других конструкциях пневматических форсунок напор в линии подачи жидкости может составить 2 ати. и даже более. [c.11]

Основная и важнейгаая особенность процесса Г.— способность к распространению в пространстве. Вследствие процессов переноса диффузии и теплопроводности) теплота или активные центры, накапливающиеся в горящем объёме, могут передаваться в соседние участки горючей смеси и инициировать там Г. В результате возникает движущийся в пространстве фронт Г., его скорость и наз. линейной скоростью Г. Массовая скорость г. т—ри, где р — плотность исходной смеси. В отличие от детонации, где хим. реакция возникает в результате быстрого и сильного сжатия вещества удари,ой волной, скорость Г. невелика (10 —10 м/с), поскольку оно обусловлено сравнительно медленными нроцесса.ми переноса. Если движение газовой среды турбулентно, то скорость Г. увеличивается вследствие турбулентного перемешивания. [c.516]

В соответствии с указанными условиями однозначности скорости фаз на входе в канал равны (коэффициент скольжения фаз фг, = = 1), слой не продувается и находится под действием сил предельного равновесия в плотном состоянии. Последнее означает, что твердый компонент достиг такой объемной концентрации, при которой все соседние частицы обязательно кон-тактируются друг с другом. Движение плотного слоя возникает за счет периодического нарушения предельного равновесия, приводящего к конечным деформациям сдвига без разрыва контактов. Однако согласно граничным условиям на стенке канала скорость частиц не падает до нуля. Так как для газовой среды (и)ст = 0, то Фг с,т= ( т/ )ст—>-оо. Наконец, условие ф1,= 1 на входе в канал не означает, как это обычно полагают, автоматического равенства скоростей фаз непродуваемого слоя по длине канала. Предварительные опыты показали, что при определенных условиях и в ядре движущегося слоя возможно небольшое проскальзывание фаз потока. Если пренебречь отмеченными смещениями скорости компонентов слоя, т. е. если положить фч,= 1, то v vi = v n-Если дополнительно принять, что концентрация (пороз-ность) движущегося плотного слоя неизменна (p = onst), то тогда взамен уравнения сплошности (1-30) приближенно получим [c.288]

Комбицированная схема. Если указанные условия полета не выполняются, то используется комбинированная схема управления и стабилизации, изображенная на рис. 1.13.5,6. При малых скоростях движения или при полете в разреженной среде управление и стабилизация осуществляются при помощи газодинамических рулей, причем для этих условий вовсе нет необходимости иметь оперение и аэродинамические органы управления. В тех же случаях, когда в конструкции они предусмотрены, их использование оказывается достаточно эффективным лишь при больших скоростях в плотных слоях атмосферы. Они играют роль либо самостоятельных управляющих устройств (на пассивном участке траектории), либо вспомогательных рулевых органов (на активном участке). При этом иногда конструктивно оказывается выгодным располагать на одной оси аэродинамические и газодинамические органы управления (например, поворотное оперение и газовые рули). [c.113]

Р асширение продуктов взрыва в воде приводит к образованию в среде газового пузыря, который совершает ряд колебаний относительно среднего диаметра. При взрыве на глубине пузырь из-за плавучести газообразных продуктов всплывает. Наибольшая скорость всплытия пузыря наблюдается при его минимальных размерах. Колебательные движения газового пузыря вршывают образование серии волн сжатия, распространяющихся в радиальных направлениях. Несмотря на то что максимальное давление в первой волне сжатия много меньше давления в основной ударной волне, их импульсы сравнимы, поэтому при рассмотрении взаимодействия поля течения с преградой влияние пульсации необходимо учитывать. [c.127]

Будем считать физические свойства среды р, Ср и X постоянными параметрами, определяемыми видом вещества среды. В действительности они зависят от температуры и давления, а поскольку здесь идет речь о полях температуры t x, у, г, т) и давления р[х, у, г, т), то физические параметры в общем случае являются функциями координат и времени. Зависимостью от давления можно пренебречь по двум причинам во-первых, физические параметры слабо зависят от давления (за исключением плотности газовой среды) и, во-вторых, исходные допущения, при которых получены уравнение (12.4) и являющееся его следствием уравнение (12.7), в совокупности своей эквивалентны предположению об изобарности процесса теплообмена. Учет переменности плотности газовой среды зависит от изменения давления при движении газа с большой скоростью градиент давления в потоке может быть весьма значительным и в этом случае используется уравнение энергии в форме (12.6) с учетом переменности плотности. Таким образом, физические параметры среды зависят в основном от температуры, которую приходится учитывать. [c.269]

Топливо, проходя по спиральным канавкам, получает вращательное движение. Возникающие внутри потока центробежные усилия способствуют быстрому распадению струи после её выхода из сопла. Однако сопла подобных конструкций в современных моделях применяются редко. Последнее объясняется низким коэфициентом <р истечения сопла и относительно малым проникновением струи в сжатый воздух. Сопла этого типа не улучшают качества распыливания даже при повышенных давлениях в ЗиО—500 кг1смК Силы аэродинамического сопротивления газовой среды возрастают с увеличением скорости движения топлива, относительной скорости среды, в которую впрыскивается топливо, плотности воздуха и величины лобовой поверхности струи. Внутренние же силы обусловливаются главным образом поверхностным натяжением топлива. Наравне с этим также должны быть учтены те радиальные возму щения (при выходе из соплового отверстия), которые можно вызвать в обычном сопле при турбулентном потоке топлива, либо применением специальной конструкции распылителя, при истечении из которого значительно усиливаются радиальные составляющие, увеличивающие конус.распыла. [c.239]

Построение теоргтических моделей, адекватных физической реальности, и создание инженерных методов расчета оборудования с учетом особенностей двухфазных течений невозможно без изучения волновой динамики газо- и парожидкостных сред. Особенности проявления волновых свойств зависят как от состояния и структуры самой среды, так и от амплитуды и частоты вносимых в нее возмущений. При этом предметом изучения становятся релаксационные и диссипативные процессы, происходящие в двухфазных средах при распространении в них волны возмущения. Времена протекания этих процессов, их взаимное влияние определяют эволюцию генерируемых волн в нестационарных условиях, скорость их распространения и интенсивность. Как показали многочисленные эксперименты, в газодинамике двухфазных потоков паро-(газо-) капельной структуры определяющим является обмен количеством движения между молекулами несущей газовой среды и каплями жидкости. При рассмотрении быстропротекающих процессов в смесях жидкости с пузырьками пара и газа определяющими являются инерционные свойства жидкости при внутренних радиальных ее движениях, возникающих в результате взаимодействия молекул газа в пузырьках с прилегающими к ним объемами жидкости При добавлении пузырьков газа мало меняется средняя плотность среды при достаточно малых концентрациях пузырьков, но характер изменения давления меняется существенно. [c.32]

Все сказанное относительно коэффициента осаждения пылинок на капельках и о влиянии на него различных факторов справедливо и для условий работы трубы Вентури. Однако в последнем случае необходимо иметь в виду некоторые особенности течения газового потока. Скорости движения пылинок и капелек по отношению к газам в трубе Вентури не постоянны —на одних участках трубы они отстают от газов, на других опережают их. Поэтому при определении траектории пылинок и капелек коэффициент сопротивления среды if нельзя уже, строго говоря, брать по кривой 2 рис. 1-2, как это делают при теоретическом определении коэффициента осаждения. На тех участках трубы Вентури, где пылинки и капельки отстают от движения газов, коэффициент сопротивления 1 5, полученный экспериментально Ингебо [Л. 6], выражается кривой 5 рис. 1-2. Как видно из этого графика, величина коэффициента гр при малых Re, такая же, как и при равномерном движении частицы, но становится значительно меньше при больших числах Кеч- [c.21]

Пусть площадка А, находящаяся на расстоянии I от поверхности твердого тела, под действием силы Рх движется со скоростью Шзс (см. рис. 2-1) в вязкой среде. Жидкость (газовая смесь), находящаяся между площадкой и поверхностью тела, благодаря ганутреннему трению приходит в движение. На поверхности тела скорость равна Нулю, у поверхности движущейся площадки скорость жидкости равна скорости движения площадки. По направлению оси г распределение скорости х( ) происходит по линейному закону д тх г) 1дг= Ш l = oxisi. Тогда д тензор давления 9 для данного случая будет равен [c.42]

АТМОСФЕРНАЯ АКУСТИКА — раздел акустики, в к-ром изучаются процессы генерации и распространения звука в реальной ат.мосфере, а также акустич. методы исследования атмосферы. Можно считать, что А. а. возникла в кон. 17 в., когда проводились первые опыты по определению скорости звука в атмосфере, по иодлин-ное развитие она получила в 20 в., после появления электроакустики И электроники. Для атмосферы справедливы все положения теоретич. и эксперим. акустики газовых сред однако атмосфера представляет собой очень сложную, неоднородную, стратифицированную по плотности, скорости движения, темп-ре и составу, сильно турбулизированпую среду, в к-рон возникают специфич, явления. [c.141]

ДОЗВУКОВОЕ ТЕЧЕНИЕ газа — течение, при к-ром во всей рассматриваемой области скорость движения среды V меньше местиой скорости распространения звука а. Если во всём поле течения v a, то при епи-саыни течения можно пренебречь сжимаемостью среды, т. е. измсиеиием её плотности. Если же местная скорость может достигать величин, близких к скорости звука, среду уже нельзя рассматривать как несжимаемую. Скорости газовых течений обычно характеризуют Маха числом M vja, тогда Д. т. определяется условием JW<1, а сверхзвуковые течения — условием Л/>1. [c.8]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...